- •1. Дифференциальные уравнения I порядка. Уравнения с разделяющимися переменными
- •1.1. Дифференциальные уравнения I порядка. Общие понятия
- •1.2. Дифференциальные уравнения с разделяющимися переменными
- •2. Однородные дифференциальные уравнения. Уравнения в полных дифференциалах
- •2.1. Однородные дифференциальные уравнения I порядка
- •2.2. Уравнения в полных дифференциалах
- •3.2. Уравнения Бернулли
- •5.2. Неоднородные линейные уравнения ІІ порядка с постоянными коэффициентами. Метод Эйлера вариации произвольных постоянных
- •6. Линейные неоднородные уравнения ІІ порядка с постоянными коэффициентами. Метод Лагранжа неопределенных коэффициентов
- •7. Системы дифференциальных уравнений
- •7.1 Нормальная система дифференциальных уравнений
- •Модуль 10. Кратные интегралы
- •1. Двойной интеграл
- •1.1. Объём цилиндрического тела
- •1.2. Вычисление двойных интегралов в декартовых координатах
- •1.3. Вычисление двойных интегралов в полярных координатах
- •1.4. Приложения двойных интегралов к задачам механики
- •1.5. Вычисление площадей и объёмов с помощью двойных интегралов.
- •1.6. Вычисление площади поверхности.
- •2. Тройной интеграл
- •2.1. Масса неоднородного тела
- •2.2. Вычисление тройных интегралов в декартовых координатах.
- •2.3. Вычисления тройных интегралов в цилиндрических координатах.
- •2.4. Вычисление тройных интегралов в сферических координатах
- •2.5. Приложение тройных интегралов.
- •Модуль 11. Криволинейные и поверхностные интегралы
- •1. Криволинейные интегралы
- •1.1. Криволинейный интеграл первого типа (по длине дуги)
- •1.3. Формула Грина
- •1.4. Условия независимости криволинейного интеграла от пути интегрирования
- •1.5. Связь между криволинейными интегралами первого и второго типов
- •2. Поверхностные интегралы
- •2.1. Поверхностные интегралы первого типа
- •2.2. Понятие двухсторонней поверхности. Ориентация поверхности
- •2.3. Поверхностный интеграл второго типа (по проекциям)
- •2.4. Связь поверхностных интегралов I и II типов
- •2.5. Формула Остроградского
- •3. Основные понятия теории поля
- •Список литературы
Область интегрирования представляет собой четверть крута, т.е. определяется условиями x 2 + z 2 ≤ a 2 , x ≥ 0, z ≥ 0 .
Следовательно,
1 |
|
|
a |
a 2 − x 2 |
|
|
a |
|
|
|
a |
|
|
z |
|
a 2 − x 2 |
σ |
|
|
∫ |
|
|
|
dz |
|
= a ∫ |
|
|
|
dx = |
|||
8 |
= ∫ |
a |
2 |
− x |
2 |
dx |
a |
2 |
− x |
2 |
||||||
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|||||
= a ∫a |
dx = a 2 , σ = 8a 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2. Тройной интеграл
2.1. Масса неоднородного тела
Рассмотрим тело, занимающее пространственную область Ω (рис. 27), и предположим, что плотность распределения массы в этом теле является непрерывной функцией координат точек тела: = δ(x, y, z).
Единица измерения плотности – кг/м3
Рис.27
Разобьем тело произвольным образом на n частей; объёмы этих частей обозначим ν1, ν2, …, νn. Выберем затем в каждой части по произвольной точке Pi(xi , yi , zi). Полагая, что в каждой частичной области плотность постоянна и равна её значению в точке Pi, мы получим приближённое выражение для массы всего тела в виде суммы
n
Mn = ∑δ (xi yi zi ) ν i i=1
Предел этой суммы при условии, что n → ∞ и каждое частичное тело стягивается в точку (т.е. что его диаметр) стремится к нулю, и даст массу Μ тела
n |
ν i = ∫∫∫δ (x, y, z)dν . |
Mn = lim ∑δ (xi yi zi ) |
|
i=1 |
Ω |
Сумма называется n-й интегральной суммой, а её предел – тройным интегралом от функции δ(x, y, z) по пространственной области Ω.
К вычислению тройного интеграла, помимо определения массы тела, приводят и другие задачи. Поэтому в дальнейшем мы будем рассматривать тройной интеграл
|
n |
∫∫∫δ (x, y, z)dν = lim∑ f (xi yi zi ) νi |
|
Ω |
i=1 |
где f(x, y, z) – произвольная непрерывная в области Ω функция.
57
Терминология для тройных интегралов совпадает с соответствующей терминологией для двойных интегралов. Точно так же формулируется и теорема существования тройного интеграла.
Свойства двойных интегралов, полностью переносятся на тройные интегралы. Заметим только, что если подынтегральная функция f(x, y, z) тождественно равна 1, то тройной интеграл
выражает объем V области Ω: ∫∫∫dν = V .
Ω
Поэтому свойства сформулированы следующим образом.
Свойство 6. Если функция f(x, y, z) во всех точках области интегрирования Ω удовлетворяет неравенствам
m≤ f (x, y, z) ≤ M
то
mV < ∫∫∫ f (x, y, z)dν ≤ MV ,
Ω
где V – объём области Ω.
Свойство 7. Тройной интеграл равен произведению значения подынтегральной функции в некоторой точке области интегрирования на объём области интегрирования, т.е.
∫∫∫ f (x, y, z)dν = f (ξ ,η,ς )V .
Ω
2.2. Вычисление тройных интегралов в декартовых координатах.
Вычисление тройного интеграла ∫∫∫ f (x, y, z)dν , может быть осуществлено посредством
Ω
ряда последовательных интегрирований. Мы ограничимся описанием соответствующих правил. Пусть дан тройной интеграл от функции f(x, y, z)
I = ∫∫∫ f (x, y, z)dν ,
Ω
причем область Ω отнесена к системе декартовых координат Oxyz, Разобьём область интегрирования плоскостями, параллельными координатным плоскостям. Тогда частичными областями будут параллелепипеды с гранями, параллельными плоскостям Оху, Oxz, Oуz. Элемент объёма будет равен, произведению дифференциалов переменных интегрирования dv = dx dy dz.
В соответствии с этим будем писать
I = ∫∫∫ f (x, y, z) dx dy dz.
Ω
Установим теперь правило для вычисления такого интеграла.
Будем считать, что область интегрирования Ω имеет вид, изображенный на рис. 27.
Опишем цилиндрическую поверхность с образующей, перпендикулярной к плоскости Оху. Она касается области Ω вдоль некоторой линии L, которая делит поверхность, ограничивающую область, на две части: верхнюю и нижнюю. Уравнением нижней поверхности пусть будет z ·= z1(x, y), уравнением верхней z = z2 (x, y).
Построенная цилиндрическая поверхность высекает из плоскости Оху плоскую область D, которая является ортогональной проекцией пространственной области Ω на плоскость Оху, при этом линия L проектируется в границу области D.
Будем производить интегрирование сначала по направлению оси Oz. Для этого функция f(x, y, z) интегрируется по заключенному в Ω отрезку прямой, параллельной оси Oz и проходящей
58
через некоторую точку Р (х, у) области D (на рис. 27 отрезок α β ). При данных x и у переменная интегрирования z будет изменяться от z1 (x, у) – аппликаты точки «входа» (α) прямой в область Ω, до z2(x, y) – аппликаты точки «выхода» (β) прямой из области Ω.
Результат интегрирования представляет собой величину, зависящую от точки Ρ (x, у); обозначим её через F(x, у):
z2 ( x, y)
F(x, y) = ∫ f (x, y, z)dz.
z1 ( x, y)
При интегрировании х и у рассматриваются здесь как постоянные. Мы получим значение искомого тройного интеграла, если возьмём интеграл от функции F(x, y) при условии, что точка Ρ (x, у) изменяется по области D, т.е. если возьмём двойной интеграл
∫∫ F(x, y)dxdy.
D
Таким образом, тройной интеграл I может быть представлен в виде
I = ∫∫(∫ f (x, y, z)dz)dx dy.
D
Приводя, далее, двойной интеграл по области D к повторному и интегрируя сначала по у, а затем по х, получим
b |
y2 ( x) |
z2 |
( x, y) |
I = ∫ dx |
∫ dy |
|
∫ f (x, y, z)dz, |
a |
y1 ( x) |
z1 ( x, y) |
где у1(х) и y2(х) – ординаты точек «входа» в область D и «выхода» из неё прямой х = const (в плоскости Оху), а а и b – абсциссы конечных точек интервала оси Ох, на который проектируется область D.
Мы видим, что вычисление тройного интеграла по области Ω производится, посредством трёх последовательных интегрирований.
Формула (19) сохраняется и для областей, имеющих цилиндрическую форму, т.е. ограниченных цилиндрической поверхностью с образующими, параллельными оси Oz, а снизу и сверху поверхностями, уравнения которых соответственно z = z1 (х, у) и z = z2 (х, у) (рис. 28).
Рис.28
Если областью интегрирования служит внутренность параллелепипеда с гранями, параллельными координатным плоскостям (рис. 29), то пределы интегрирования постоянны во всех трёх интегралах :
b d l
∫∫∫f (x, y, z)dxdydz= ∫dx∫dy∫ f (x, y, z)dz.
Ω |
a c k |
В этом случае интегрирование можно производить в любом порядке, пределы интегрирования будут при этом сохраняться.
59
Если же в общем случае менять порядок интегрирования (т.е., скажем, интегрировать сначала по направлению оси Оу, а затем по области плоскости Oxz), то это приведёт к изменению порядка интегрирования в тройном интеграле и к изменению пределов интегрирования по каждой переменной.
Рис.29 Рис.30 Пример 13. Вычислим тройной интеграл
I = ∫∫∫(x + y + z)dxdydz,
Ω
где Ω – область, ограниченная координатными плоскостями x = 0, y = 0, z = 0 и плоскостью x + у + z = 1 (пирамида, изображённая на рис.30). Интегрирование по z совершается от z = 0 до z = 1 - x - у. Поэтому, обозначая проекцию области Ω на плоскость Оху через D, получим
|
|
1−x− y |
|
|
z |
2 |
|
|
1− x− y |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
I = ∫∫dxdy |
∫(x + y + z)dz = ∫∫ (x |
+ y)z + |
|
|
|
|
dxdy = |
||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
D |
0 |
|
2 |
|
|
0 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
= |
∫∫ |
(x + y) − (x + y)2 + |
(1− x − y)2 |
dxdy. |
|
|
|
|
|
||
2 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Расставим теперь которого х = 0, у = 0,
|
|
1 |
|
|
1−x |
|
|
|
|||
I = ∫dx |
∫ (x |
+ y) |
|||||||||
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|
||
= ∫1 dx |
(x + y)2 |
− |
|||||||||
|
|
||||||||||
|
0 |
|
|
|
2 |
|
|
||||
|
1 |
1 |
|
|
|
x2 |
|
1 |
|
||
= |
∫0 |
|
|
− |
|
|
− |
|
+ |
||
2 |
2 |
3 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
пределы интегрирования по области D – треугольнику, уравнения сторон x+ у = 1:
− (x + y)2 + |
(1− x − y) |
2 |
|
|
dy = |
||
2 |
|
||
|
|
|
(x + y) |
3 |
(1− x − y) |
3 |
|
|
1−x |
||||||
|
||||||||||||
− |
|
|
|
= |
||||||||
|
3 |
|
6 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|||
x3 |
|
(1 |
− x)3 |
|
1 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
+ |
|
|
|
dx |
= |
|
. |
|
|
|
|
3 |
|
6 |
|
8 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2.3. Вычисления тройных интегралов в цилиндрических координатах.
Отнесём область Ω к системе цилиндрических координат (r, ϕ, z), в которой положение точки Μ в пространстве определяется полярными координатами (r, ϕ) её проекции Ρ на плоскость Оху и её аппликатой (z). Выбирая взаимное расположение осей координат, как указано на рис. 31, установим связь, между декартовыми и цилиндрическими координатами точки М, а именно:
x = rcosϕ, y = rsinϕ, z = z
60