- •Министерство образования республики беларусь
- •Удк 621.311
- •Содержание
- •1.1 Понятие о режимах электрических систем и схемах замещения 5
- •Уравнения установившихся режимов электрических систем
- •1.1 Понятие о режимах электрических систем и схемах замещения
- •1.2 Аналитическое представление информации о конфигурации электрической сети с помощью матриц инциденций и матричное выражение законов Кирхгофа
- •Первая матрица инциденций «узлы-ветви» и ее применение для записи 1-го закона Кирхгофа
- •Вопросы для самопроверки:
- •1.2.2 Вторая матрица инциденций «ветви-контуры» и матричная запись второго закона Кирхгофа
- •1.2.3 Запись уравнений состояния сети по законам Кирхгофа
- •1.3 Метод уравнений узловых напряжений
- •1.3.1 Вывод узловых уравнений
- •Здесь [м]т – транспонированная 1-я матрица инциденций,
- •1.3.2 Определение матрицы узловых проводимостей и ее характеристика
- •1.4 Контурные уравнения установившихся режимов электрических систем
- •Запись уравнений состояния сети с помощью матриц обобщенных параметров.
- •Вопросы для самопроверки
- •1.6 Расчёт режима электрической сети с использованием матрицы коэффициентов распределения
- •Расчётные токи в узлах сети можно определить как:
- •2. Методы решения уравнений установившихся режимов электрических систем
- •2.1 Итерационные методы решения систем уравнений
- •2.2 Критерии сходимости итерации и анализ их выполнения для узловых уравнений установившихся режимов
- •2.2.1 Теорема сходимости итерации
- •2.2.2 Факторы, влияющие на сходимость итерации для узловых уравнений установившихся режимов
- •2.2.3 Критерии и анализ сходимости итерации для нелинейных систем узловых уравнений установившихся режимов
- •2.3 Решение уравнений узловых напряжений итерационными методами
- •2.3.1 Решение уравнений узловых напряжений в форме баланса токов
- •2.3.2 Обращенная форма уравнений узловых напряжений и их анализ
- •2.4 Применение метода Ньютона для решениядля нахождения корней уравнений установившихся режимов
- •2.4.1 Обоснование метода Ньютона для решения нелинейного уравнения
- •2.4.2 Применение метода Ньютона для систем нелинейных уравнений
- •2.4.3 Решение нелинейных узловых уравнений методом Ньютона.
- •III. Задание на курсовую работу
- •Содержание расчетно-пояснительной записки (перечень подлежащих разработке вопросов)
- •Перечень графического материала (в виде компьютерных рисунков в формате а4)
- •IV. Примеры для выполнения разделов курсовой работы
- •С бУоставляем граф-схему замещения электрической сети и нумеруем её ветви и узлы (ребра и вершины) в соответствии с принципом ярусности:
- •Составление элементарных матриц параметров режима [pу], параметров сети [dZв],[dYв] и матриц соединений [м] и [n].
- •Расчёт матрицы узловых проводимостей [Yy] и матрицы контурных сопротивлений [Zk].
- •Расчет режима электрической сети по узловым уравнениям путем обращения матрицы узловых проводимостей
- •Расчет режима электрической сети на основе линейных контурных уравнений
- •Решение нелинейных обращенных узловых уравнений с матрицей- методом простой итерации.
- •Пример расчета:
- •Пример расчета:
- •Заключение Литература
2.1 Итерационные методы решения систем уравнений
В итерационных методах (или методах последовательного приближения) решение Х*системы
AX=B(87)
получают как предел сходящейся последовательности значений
(88)
Если эта последовательность значений сходится, то разность между двумя соседними приближениями при достаточном числе итераций становится меньше заданной точности расчета х
(89)
Здесь (89) – признак сходимости итерационного процесса.
Для применения итерационных методов необходимо выбрать вектор начального приближения X(0)
(90)
и по рекуррентному соотношению вида
(91)
организовать циклические вычисления
Хк=( Хк-1)
Построим рекуррентное соотношение для системы уравнений (87). Для этого разрешим уравнения системы (87), записанной в виде
a11x1 + a12x2 + … + a1n xn = b1
a21x1 + a22x2 +… + a2n xn = b2
………………………………… (92)
an1x1 + an2x2 + …+ annxn = bn
относительно диагональных неизвестных
(93)
Или в матричном виде,
x=+x(94)
Выражения (93), (94) представляют систему уравнений, подготовленную к итерации, или развернутую запись рекуррентного соотношения (91).
Итерационный вычислительный процесс по схеме (93) вида х(к)=(х(к-1)) ведет к решению (88)
х*=limх(к),
к
если выполняются условия сходимости итерации.
2.2 Критерии сходимости итерации и анализ их выполнения для узловых уравнений установившихся режимов
2.2.1 Теорема сходимости итерации
Итерационные процессы – это численные методы решения уравнений, и их эффективность зависит от числовой характеристики матриц коэффициентов системы уравнений. Обе числовые характеристики, упоминавшиеся в теореме о сходимости итераций, формулируют условия сходимости для матрицы системы, подготовленной к итерации, в виде (93), (94).
(95)
Для матрицы наибольшее по модулю собственное значениеmax<1, а норма= 1.
Зададимся начальным приближением х(0)и запишем следующие 4 приближения (для выявления общих закономерностей)
(96)
Подставим х(1), х(2), х(3)в выражение для х(4). Получим
(97)
Если итерационный процесс сходится, то x(k)будет представлять собой решение системы уравнений (87), записанное как предел сходящейся последовательности значений
(97,а)
- предел сходящейся последовательности матриц, т.е. матричного степенного ряда с основанием .
Вынесем за скобку в (97).
; (98)
или в общем случае для каждого приближения
(99)
В выражении (99) скобка представляет сумму членов матричного степенного ряда, с основанием []. Этот ряд сходится ,если его сумма имеет предел; и расходится, если выполняются условия (100) или (101)
необходимое и достаточное условие сходимости (100)
достаточное условие сходимости (101)
Тогда сумма членов матричного степенного ряда определится по аналогии с суммой членов геометрической прогрессии с основанием q< 1.
Для геометрической прогрессии с числовым основанием q:
к
Для степенного матричного ряда с основанием []:
(102)
Подставляя (102) в (99), получим
(103)
Здесь , при , или .
Тогда, домножая левую и правую части уравнения (103) на (Е - ) и учитывая, чтоlimх(к)= х*(k) получим
(104)
- неподвижная точка, последовательности, или решение системы уравнений.
Выражение (104) соответствует неподвижной точке последовательности, т.е. ее пределу, когда дальнейшего изменения значения xв ходе итерационного процесса не происходит.
Достаточное условие сходимости итерации (101) и следствие из теоремы о достаточных условиях сходимости итерации позволяют получить важные заключения о соотношении диагонального и суммы побочных элементов матрицы, которое необходимо для сходимости итерационного процесса при решении уравнений.
Матрица α системы уравнения, подготовленной к итерации, имеет вид:
(106)
Применительно к узловым уравнениям установившегося режима:
(107)
(108)
Матрица системы узловых уравнений, подготовленной к итерации, имеет вид
(109)
А достаточное условие сходимости по норме запишется
(109)
и должно выполняться для всех узлов сети i= 1,2,…,n.
Неравенство (109) выражает достаточное условие сходимости итерации для системы узловых уравнений:
для всех узлов сети собственная проводимость узла Yiiдолжна быть больше суммы модулей взаимных проводимостейYij. Это условиене выполняется.
Однако для тех узлов сложной схемы, которые связаны с балансирующим узлом, диагональный элемент матрицы Y, т.е. собственная проводимость узла , равен
, (110) благодаря чему для строк матрицы, которые имеют связь с балансирующим узлом
, (111) причем диагональный элемент матрицы больше суммы модулей побочных элементов именно на величину проводимости линииYiб, которая связываетi‑й узел с балансирующим.
Благодаря выполнению соотношений (110), (111) выполняется необходимое и достаточноеусловие сходимости итерации(100), связанное не с нормой, а с собственными значениями, хотя достаточное условие сходимости по норме (101) и не выполняется.
Поэтому сходимость итерационного решения узловых уравнений имеет место, хотя и не обеспечена.