Ilin_Poznyak_-_Matanaliz
.pdfДОПОЛНЕНИЕ |
221 |
§3. Дифференцируемые отображ:ения
1.Определение дифференцируемых отображ:ениЙ. Рассмотрим
произвольную т-мерную область D евклидова пространства Ет и n-мер
ную область G с Еn . Точки области D будем обозначать символами t =
= (t\ t 2 , |
... , t m ), а точки области G символами х = (x 1 , х2 , ... , хn ). |
|
Будем говорить, что r.p отображает D в G, если |
||
|
r.p = {r.pl, |
'Р2, ... , 'Рn}, |
где r.pk(t) |
определены в области D, |
а векторы х с координатами x k = r.pk(t) |
лежат в области G.
Определим отображение 'р*, которое переводит Пр(G) в Пр(D) для лю
бого р, О ::;; Р ::;; n. При этом мы будем считать, что каждая компонента r.pk (t) отображения r.p является бесконечно дифференцируемой.
Оnределенuе. Пусть r.p - отобра:же'liuе D С Ет в G с Еn . ОБО3'1iа 'Ч,UМ 'Ч,ерез 'р* отобра:же'liuе, 'К:оторое для всех О ::;; Р ::;; n действует из Пр(G) в Пр(D) по следующему nравuлу: еслu
|
W = |
L |
Wil ...ipdxil /\ ... /\ dx ip , |
|
|
il <... <ip |
|
то |
L |
Wil ...ip(r.p(t))r.p*(dxil) /\ ... /\ r.p*(dx ip ), |
|
'р*(Ш) = |
|||
|
il < .. <i p |
|
|
где |
|
* (dxi) = ~ дr.pi dt k . |
|
|
|
||
|
|
r.p |
~ дtk |
k=l
При М е р 1. Пусть W -форма степени О, т. е. W = j(x). Тогда
'р*(!) = j(r.p(t)).
При м е р 2. Пусть r.p отображает n-мерную область D с Еn в n-мер
ную область G с Еn , и пусть W - следующая n-форма:
W = dx 1 /\ dx 2 /\ ... /\ dx n .
= dt |
1 |
/\ ... /\ dt |
n L |
дr.pl |
дr.pn |
|
|
(sgпО")-- ... -- = |
|||
|
|
|
|
дtO"(l) |
дtо"(n) |
о"
|
= dt 1 /\ ... /\ dt n det {дr.p'}. |
|
дtJ |
Таким образом, |
|
r.p*(dx 1 /\ dx 2 /\ ... /\ dx n ) = D( 'р1, |
r.p2 , ... , r.pn) dt 1 /\ de /\ ... /\ dt n . |
D(t 1 , |
t 2 , ... , t n ) |
Замечание. Форму 'р*(Ш) называют дифференциальной формой,
получающейся из формы W при помощи замены переменных 'р.
222 |
формулы ГРИНА, СТОКСА И ОСТРОГРАДСКОГО |
ГЛ.7 |
|||||||
2. Свойства отобра~ения <.р*. Справедливы |
следующие свойства |
||||||||
отображения 'р*: |
|
|
|
|
|
|
|
||
1. |
Если си1 Е i1 p (G), си2 |
Е i1q (G), то |
|
|
|
||||
|
|
'р* (си1 /\ си2) = |
'р* (си1) |
/\ 'р* (си2). |
|
|
|||
Д О К а з а т е л ь с т в о. |
Пусть |
|
|
|
|
|
|||
|
|
си1 = |
L |
ai, .. i p (х)dX i1 |
/\ ... /\ dx ip , |
|
|||
|
|
il <... <i p |
|
|
|
|
|
||
Тогда |
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
си1 /\си2 = |
|
|
|
|
|
|
|
||
и, следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
||
'р* (си1 |
/\ си2) |
= L L а;(rp(t) )bk (rp(t) )rp* (dX i1 ) /\ ... /\ 'р* (dx kq ) = |
|
||||||
|
|
k |
|
|
|
[L bk (rp)rp* (dX k1 ) /\ ... /\ 'р*(dx kq )] |
|||
= L ai (rp )rp* (dX i1 ) /\ ... /\ 'р*(dx ip ) /\ |
|||||||||
. |
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
2. |
Если w Е i1p (G), то |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
rp*(dw) = |
drp*(w). |
|
|
||
Д о к а з а т е л ь с т в о. |
Докажем вначале это равенство для р = |
о, т. е. |
|||||||
для w = !(х). Получим |
t a!dx i , |
|
|
|
|
|
|||
|
|
dw = |
|
'р*(си) = !(rp(t)), |
|
||||
drp*(w) = f |
|
i=l дх' |
д! arp~dt k = t |
|
|
||||
~!(rp(t))dt k = f t |
д!rp*(dx i ) = rp*(dw). |
||||||||
|
k=l at |
|
k=l i=l |
дх' at |
i=l |
дх' |
|
||
Для произвольного р проведем доказательство по индукции. Пусть w = |
|||||||||
= !i, ... i p (х)dX i1 /\ ... /\ dx ip . Тогда dw = d!i, ... i p /\ dX i1 |
/\ ... /\ dx ip . По свой |
||||||||
ству 1 и только что доказанному соотношению |
|
|
|||||||
|
|
rp*(dw) = |
rp*(df) /\ rp*(dX i1 ) /\ ... /\ rp*(dx ip ). |
|
|||||
С другой стороны, |
|
|
|
|
|
|
|
||
drp*(w) = drp* [(JdX i1 /\ ... /\ dx ip - 1) /\ dx ip ] = |
|
|
|||||||
|
|
|
|
= |
d[rp*(Jdx i1 /\ ... /\dx ip - 1) /\ rp*(dx ip )]. |
||||
Далее в силу свойства 3 внешнего дифференциала |
|
|
drp*(w) = drp* (JdX i1 /\ ... /\ dx ip - 1) /\ 'р* (dx ip ) +
+ (-lу-1rp*(Jdхi1 /\ ... /\dx ip - 1) /\drp*(dx ip ).
Заметим, что rp*(dx ip ) = drp*(x ip ) В силу только что доказанного, а тогда по основному свойству внешнего дифференциала drp* (dx ip ) = о.
226 |
формулы ГРИНА, СТОКСА И ОСТРОГРАДСКОГО |
ГЛ.7 |
||||
|
Оnреде.ле'Н,uе 2. И 11, т е г р а л о М фор М 'ы |
W n о Р-М ер 11, |
о й v, е |
|||
n u |
е, содер;нсащеЙс.я. в G, |
11,азовем велu'l,U11,У |
|
|
|
|
|
Jw = ..\.1 |
J w + ..\.2 J w + ... +..\.k |
J w. |
|
|
|
|
с |
~ |
~ |
~ |
|
|
|
Теперь мы можем определить границу произвольного сингулярного ку |
|||||
ба. Для этого определим вначале границу единичного куба. |
|
|||||
|
Оnреде.ле'Н,uе 3. Гр а 11, u V, е й |
n у б а 1P 11,азовем (р - |
1) -мер11,УЮ цеnъ |
|||
|
|
Р |
|
|
|
|
|
д1Р |
= 2)-1)i[fb(i) - 1i(i)], |
|
|
||
|
|
i=l |
|
|
|
|
где 1r,(i) есmъ nepece'l,e11,ue |
nуба 1P |
с гunерnлосnосmъю x i = |
ос (ос = |
О, 1). |
Для того чтобы это определение было корректным, необходимо разъяс нить, какой смысл мы вкладывали в утверждение о том, что 1r, (i) является
(р - l)-мерным сингулярным кубом.
Построим к а н о н и ч е с к о е отображение rp = rpf·P куба 1p-1 на 1r,(i).
Пусть 8 = (8\ 82, ... , 8р - 1 ) Е 1P-1. Положим
8 k , |
если |
1::;; |
k < i, |
rpk(8) = { ос, |
если |
k = |
i, |
8 k - 1 , |
если |
i::;; |
k::;; р. |
Очевидно, rp = (ср1, ср2, ... |
, СРР) |
отображает взаимно однозначно 1P-1 |
||
на 1r, (i). |
В частности, при ос = |
О и i |
= р отображение <.р является сужением |
|
на 1{;(p - |
1) тождественного отображения пространства ЕР на себя. |
|||
Оnреде.ле'Н,uе 4. |
г р а 11, u |
V, е й |
р-мер11,ого СU11,гул.я.р11,ого nуба е = <.р: |
|
1P --+ Еn |
11,азовем (р - |
1) -мер11,УЮ цеnъ |
||
|
|
Р |
|
|
де = 2)-l)i[<.р(Ib(i)) - <.p(1i(i) )].
i=l
Таким образом, граница образа куба 1P есть образ границы 1P с есте
ственной ориентацией.
При м е р 1. Рассмотрим на плоскости квадрат 12. Очевидно, этот
квадрат мы можем рассматривать как сингулярный куб, взяв в качестве <.р
t 2
[i(o)
[~(1} [2 [~(1)
[~(2) |
t 1 |
Рис. 7.11 |
Рис. 7.12 |
тождественное отображение. На рис. 7.11 указана граница этого квадра
та, причем направление стрелок совпадает с направлением возрастания па-
раметра t k , по которому производится интегрирование, в случае, если эта
сторона квадрата входит в цепь д12 со знаком +, и направление стрелок
является противоположным, если сторона берется со знаком -. Мы видим, что наше соглашение о знаках приводит к обычному обходу границы против
часовой стрелки.
§ 4 |
ДОПОЛНЕНИЕ |
229 |
|
|
Далее воспользуемся уже доказанной формулой Стокеа для куба IP |
||
|
J dcp*(w) = |
J cp*(w). |
|
|
IP |
aIP |
|
|
Остается заметить, что по свойству интегралов по границе сингулярно |
||
го куба (см. конец п. 2 настоящего параграфа) |
|
||
|
J cp*(w) = J (w). |
|
|
|
aIP |
дС |
|
Теорема полностью доказана.
4. Примеры. 1. Рассмотрим случай р = 1. Одномерный сингулярный
куб С в Еn - некоторая кривая, концы которой обозначим через а и Ь. Формула Стокеа приобретает вид
Jdf = J f = f(b) - f(a).
сдС
Вчастности, когда n = 1, получаем формулу Ньютона-Лейбница
|
|
ь |
|
|
|
|
|
J f'(x)dx = f(b) |
- f(a). |
||
2. Пусть теперь р = |
2. |
Двумерный сингулярный куб С - это двумерная |
|||
поверхность, форма w Е П1 имеет вид |
|
||||
|
|
|
W=LWkdx k . |
||
|
|
|
|
k=1 |
|
Используя пример 2 п. |
2 § 2, |
получим |
|
||
|
i |
|
k |
|
n |
/L(~~k - |
~:i )dx k Adxi = /Lwkdx k. |
||||
С k<, |
|
|
|
|
дС k=1 |
Если n = 2, то, обозначая w = |
Р dx 1 + Q dx 2 , получим формулу Грина: |
||||
/(дQ _ |
дР)dх1 |
Adx2 = |
/Pdx 1 +Qdx2 . |
||
дх1 |
дх2 |
|
|
|
|
С |
|
|
|
|
дС |
Если n = 3, то получим обычную формулу Стокса.
3. Пусть р = n. Тогда w Е Пn-1 имеет вид
|
"'"' |
|
d |
1 |
|
d |
х |
k-1 |
А |
d |
|
k+1 |
|
|
d |
n |
|
|||||
|
w = ~ Wk |
|
хА ... А |
|
|
|
|
|
хА ... |
Ах. |
|
|||||||||||
|
k=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Далее |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n n дwk |
i |
А dx |
1 |
А ... А dx |
n |
|
n |
|
|
|
|
|
k-1 дwk |
|
1 |
2 |
n |
|||||
dw = L L |
- . dx |
|
|
|
= L |
|
(-1) |
|
- k dx |
А dx |
А ... А dx . |
|||||||||||
k=1 i=1 |
дх' |
|
|
|
|
|
|
|
|
k=1 |
|
|
|
|
|
|
дх |
|
|
|
|
|
В частности, при n = |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
w = |
|
Pdx 2 |
А dx 3 - |
Qdx 1 А dx 3 |
+ Rdx 1 А dx 2 , |
|
|||||||||||||||
|
dw = ( |
дР |
дQ |
|
дR) |
dx |
1 |
А dx |
2 |
А dx |
3 |
, |
|
|
||||||||
|
- |
|
+ - |
+ - |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
дх1 |
дх2 |
|
дх3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И мы получаем формулу Остроградекого.
ГЛАВА 8
МЕРА И ИНТЕГРАЛ ЛЕБЕГА
В гл. 10 вып. 1 и в гл. 2 настоящего выпуска был изучен инте грал Римана от функции одной и соответственно n переменных. Понятие интеграла Римана охватывало класс функций, либо строго непрерывных в рассматриваемой области, либо близких к
непрерывным (множество точек разрыва которых имеет равный нулю n-мерный объем). Этого понятия оказывается недостаточ
но в ряде фундаментальных разделов современной математики
(в теории обобщенных функций, в современной теории уравне ний с частными производными и в других).
В настоящей главе излагается теория более общего интегра-
латак называемого ин т егр ал а Л е б е г а 1) ,для чего пред
варительно развивается теория меры и так называемых и з м е
р и м ы х Ф у н к Ц и й (являющихся широким обобщением непре рывных функций).
Основная идея интеграла Лебега, отличающая его от интег
рала Римана, заключается в том, что при составлении лебе говской интегральной суммы точки объединяются в отдельные слагаемые не по принципу близости этих точек в области ин
тегрирования (как это было в римановой интегральной сумме),
а по принципу близости в этих точках значений интегрируемой
функции. Эта идея и позволяет распространить понятие интег
рала на весьма широкий класс функций.
Следует отметить, что многие математические теории, до
пускающие понимание интеграла в смысле Римана, принимают более законченный характер при использовании интеграла Лебе га. Примером такой теории может служить теория рядов Фурье, излагаемая с пониманием интеграла в смысле Римана в гл. 10 и
с привлечением интеграла Лебега в гл. 11.
Все изложение в настоящей главе ведется для случая одной
переменной, но без каких-либо затруднений переносится на слу
чай любого числа n переменных (соответствующее замечание сделано в конце главы).
1) Анри Лебег - французский математик (1875-1941).