- •Тема 1. Кинематика материальной точки.
- •Тема 2.
- •Тема 3. Работа и энергия. Динамика твердого тела
- •Тема 4. Основы релятивистской механики
- •Тема 5. Основы молекулярной физики
- •5.7.3. Диффузия
- •Тема 6. Физические основы термодинамики
- •6.1. Основные понятия и определения
- •6.3. Уравнение состояния идеального газа
- •6.4. Первый закон термодинамики
- •6.5. Рабочая диаграмма Pv. Работа — функция процесса
- •6.7. Зависимость теплоемкости от условий подвода теплоты. Уравнение Майера для идеального газа
- •6.7.1. Изохорная теплоемкость
- •6.7.2. Изобарная теплоемкость
- •6.7.3. Уравнение Майера для идеального газа
- •6.8. Расчет изменения внутренней энергии
- •6.9. Формулы и таблицы для истинных и средних теплоемкостей. Определение количества теплоты по теплоемкости и разности температур
- •6.10Молекулярно-кинетическая теория теплоемкости
- •6.11. Обратимые и необратимые термодинамические процессы
- •6.12. Второй закон термодинамики
- •6.13.Энтропия
- •6.14. Некоторые свойства энтропии
- •6.15. Теория «тепловой смерти Вселенной»
- •6.16.Тепловая диаграмма Ts. Теплота —функция процесса
- •6.17. Изменение энтропии идеального газа
6.3. Уравнение состояния идеального газа
Вспомним закон Авогадро для идеального газа, известный из школьного курса физики. Закон этот нужен для получения уравнения состояния идеального газа. Формулируется закон Авогадро следующим образом: в разных газах одинакового объема при одинаковой температуре и давлении находится одинаковое число молекул. На основе этого закона доказывается, что для разных газов при одном и том же давлении и одной и той же температуре произведение молярной массы газа на его удельный объем является одной и той же величиной,называемой молярным объемом, который при нормальных физических условиях равен 22,414 м3Н/кмоль. Из закона Авогадро следует, что при одинаковых условиях (Р = const и Т= const) молярные объемы любых газов одинаковы.
Молярный объем может быть определен ив виде отношения объема газа к числу молей:. Это следует из понятия молярной массы вещества как отношения его массы т = N то, кг (где то — масса одной структурной частицы) к числу vn молей: =т/,кг/моль. Тогда
(6.7)
Все реальные газы несколько отклоняются от закона Авогадро. Однако для подавляющего большинства технических расчетов закон Авогадро достаточно точен.
Параметры Р, v, T состояния газа связаны между собой определенной зависимостью, которая аналитически выражается равенством F(P, v, T) = 0, называемым уравнением состояния газа в общем виде. Конкретная аналитическая форма уравнения состояния может быть установлена теоретическим путем на основании представления молекулярно-кинетической теории газов о давлении Р = пкТ, Па.
Поскольку число молекул в единице объема n= N/V, то предыдущее уравнение можно записать в виде: Р = (N/V)kT. Так как число молей vn определяется отношением рассматриваемого числа N структурных микрочастиц к числу Авогадро: vn = N/NA, то N = vnNA. С учетом этого предыдущее равенство можно записать в виде PV = vnNA kT. Откуда P(V/vn) = kNAT. Согласно (6.7) V/vn =, а произведение двух константk*NA = 1,38*10 -23*6,022*1023 = 8,314 Дж/(мольК)=8314 Дж / (кмольК)= = 8,314 кДж / (кмольК) называют универсальной газовой постоянной. Используя изложенное, получим уравнение состояния для одного моля идеального газа
.(6.8)
Это уравнение было установлено Д.И. Менделеевым в 1874 г. и называется уравнением Клапейрона—Менделеева. Разделив (6.8.) на , получим уравнение состояния для 1 кг идеальногогаза, которое имеет вид:
(6.9)
а для m кг идеального газа
PV = mRT.
(6.10)
Постоянную R и называют характеристической или индивидуальной газовой постоянной идеального газа. Физическое содержание индивидуальной и универсальной газовых постоянных состоит в том, что они представляют собой работу, совершаемую соответственно 1 кг и 1 моль рабочего тела при изменении температуры на 1 К в изобарном процессе.
Для практического нахождения индивидуальной газовой постоянной вещества достаточно знать химическую формулу вещества, необходимую для определения молекулярной массы, то есть
Реальные газы, применяемые в технике при не очень высоких давлениях (до 10—30 бар), достаточно точно подчиняются уравнению Клапейрона, и поэтому последнее широко применяется в технике для термодинамических расчетов.
Например, можно рассматривать, как идеальный газ воздух в большинстве теплосиловых установок (давление до 100 бар, температуры от 50 до 1000 °С); водяной пар и хладагенты, типа фреонов, только при очень .низких давлениях не выше 1-2 бар и при высоких температурах; рабочее тело по всей проточной части силовой установки летательных аппаратов.