- •Тема 1. Кинематика материальной точки.
- •Тема 2.
- •Тема 3. Работа и энергия. Динамика твердого тела
- •Тема 4. Основы релятивистской механики
- •Тема 5. Основы молекулярной физики
- •5.7.3. Диффузия
- •Тема 6. Физические основы термодинамики
- •6.1. Основные понятия и определения
- •6.3. Уравнение состояния идеального газа
- •6.4. Первый закон термодинамики
- •6.5. Рабочая диаграмма Pv. Работа — функция процесса
- •6.7. Зависимость теплоемкости от условий подвода теплоты. Уравнение Майера для идеального газа
- •6.7.1. Изохорная теплоемкость
- •6.7.2. Изобарная теплоемкость
- •6.7.3. Уравнение Майера для идеального газа
- •6.8. Расчет изменения внутренней энергии
- •6.9. Формулы и таблицы для истинных и средних теплоемкостей. Определение количества теплоты по теплоемкости и разности температур
- •6.10Молекулярно-кинетическая теория теплоемкости
- •6.11. Обратимые и необратимые термодинамические процессы
- •6.12. Второй закон термодинамики
- •6.13.Энтропия
- •6.14. Некоторые свойства энтропии
- •6.15. Теория «тепловой смерти Вселенной»
- •6.16.Тепловая диаграмма Ts. Теплота —функция процесса
- •6.17. Изменение энтропии идеального газа
6.7.3. Уравнение Майера для идеального газа
Соотношение (6.26) устанавливает в общем виде связь между теплоемкостями ср и cv реального газа; Для идеального газа эта связь описывается выражением (6.27). С учетом того, что из уравнения состояния Pv = RT при R — const и Р = const (dv/ )р= R/Р, получим
сР=cv +R (6.30)
Это уравнение носит название уравнения Р. Майера. Оно может быть записано и для 1 моля
или
Следовательно, для идеальных газов разность между и cv есть величина постоянная и равная универсальной газовой постоянной. Таким образом, при постоянном давлении некоторое количество теплоты идет также на совершение работы. Поэтому для изменения температуры рабочего тела на 1 К при Р = const требуется большее количество теплоты, чем при v = = const, и, следовательно, сP>сv.
Подведем итоги изложенному. 1. Теплоемкость идеального газа является функцией только температуры; 2. Теплоемкость реального газа зависит еще и от давления. Это значит, что количество теплоты, необходимое для нагревания газа на 1 К с одного и того же уровня температурной шкалы, зависит от давления, при котором находится газ, то есть сп = f{T, P).
6.8. Расчет изменения внутренней энергии
и энтальпии идеального газа .
Ранее было установлено, что внутренняя энергия и энтальпия являются функциями состояния рабочего тела и их изменение не зависит от характера термодинамического процесса, а полностью определяется начальными и конечными значениями параметров состояния. В термодинамике используется не абсолютное значение внутренней энергии, а ее изменение в процессе 12, которое следует из (6.24) для идеального газа и Дж/кг. Можно избежать интегрирования при переменной теплоемкости, в данном случае сv, если ввести некоторое постоянное значение теплоемкости, то есть теплоемкость среднюю в интервале температур Т1...Т2. Тогда
Множество различных интервалов температур не позволяет иметь соответствующие аналитические и табличные значения ст. Поэтому, вводя изохорные теплоемкости средние в интервале температур 0...t в предыдущее уравнение, получим
(6.31)
, Дж/кг. (6.32)
Таким образом, изменение внутренней энергии идеального газа в любом термодинамическом процессе равно произведению изохорной теплоемкости на разность температур.
Формула для расчета изменения энтальпии идеального газа в конечном процессе 12 следует из (6.29)
При ср = var
При cp= const
) (6.33)
Изменение энтальпии идеального газа в любом термодинамическом процессе равно произведению изобарной теплоемкости на разность температур. Очевидно, что изменение внутренней энергии и энтальпии идеального газа зависит только от температуры и однозначно связано с ней.