- •1.1. Ток, напряжение, мощность
- •1.2. Электрическая цепь, ее элементы и модели
- •1.3.Электрическая схема, топология электрической цепи
- •1.4. Законы Кирхгофа
- •L.5. Принцип эквивалентности. Преобразования электрических схем
- •1.6. Принцип наложения
- •1.7. Теорема замещения
- •1.8. Теорема об активном двухполюснике
- •1.9. Принцип дуальности
- •1.10. Теорема Телледжена . Баланс мощности
- •1.11. Метод законов Кирхгофа
- •1.12. Преобразование резистивных электрических цепей
- •1.13. Метод наложения
- •1.14. Метод контурных токов
- •1.15. Метод узловых потенциалов
- •1.16. Метод эквивалентного генератора
- •2.1. Гармонические колебания. Основные понятия и определения
- •2.2. Способы представления гармонических колебаний
- •2.3. Гармонические колебания в резистивных, индуктивных и емкостных элементах
- •2.4. Гармонические колебания в цепи при последовательном соединении r, l, с-элементов
- •2.5. Гармонические колебания в цепи при параллельном соединении r, l, с-элементов
- •2.6. Символический метод расчета разветвленных цепей
- •2.7. Электрические цепи с индуктивными связями
- •2.8 Трансформатор
- •2.9. Баланс мощности
- •2.10. Модели электрических цепей с зависимыми источниками
- •3.1. Комплексные передаточные функции линейных электрических цепей
- •3.2. Частотные характеристики последовательного колебательного контура
- •3.3. Частотные характеристики параллельного колебательного контура
- •3.4. Частотные характеристики связанных колебательных контуров
- •4.1. Общие положения
- •4.2. Уравнения передачи четырехполюсника
- •4.3. Применение матриц к расчету четырехполюсников
- •4.4. Параметры холостого хода и короткого замыкания четырехполюсника
- •4.5. Характеристические параметры четырехполюсника
- •5.1. Классификация фильтров
- •5.2. Аппроксимация характеристик фильтров нижних частот
- •5.3. Реализация фильтров нижних частот
- •5.4. Переход от фильтров нижних частот к другим типам фильтров
- •5.5. Резонаторные фильтры
- •5.6. Постановка задачи синтеза
- •5.7. Условия физической реализуемости
- •5.8. Нормирование элементов и частоты
- •5.9. Чувствительность характеристик электрических цепей
3.4. Частотные характеристики связанных колебательных контуров
В ряде радиотехнических устройств (входные цепи радиоприемников, усилители, фильтры сосредоточенной селекции, выходные каскады радиопередатчиков и др.) применяются системысвязанных колебательных контуров. Отличительной особенностью связанных контуров является лучшая избирательность*АЧХ по сравнению с одиночными контурами. Это позволяет лучше отфильтровать частоты за границами полосы пропускания, обеспечить большую равномерность, а, следовательно, меньшие частотные искажения сигнала в полосе пропускания. На рис. 4.20 приведена обобщенная схема двух связанных колебательных контуров: с внутренней связью (рис. 4.20, а) и внешней связью (рис. 4.20, б), где Z1, Z2 — комплексное сопротивление первого и второго контуров, ZCB — комплексное сопротивление связи между контурами, ZH — сопротивление нагрузки.
Переход от схемы, изображенной на рис. 4.20, а к схеме рис. 4.20, б можно осуществить с помощью формул преобразования «звезда —треугольник» (см. § 2.2).
В зависимости от вида связи различают контуры с трансформаторной связью (рис. 4.21, а), автотрансформаторной связью (рис. 4.21, б), емкостной связью (внутренней) (рис. 4.21, в), комбинированной связью (рис. 4.21, г) и др. Важнейшей характеристикой связанных контуров является коэффициент связи. Для контура с трансформаторной связью коэффициент связи определяется известной формулой (3.74). Для других видов связи коэффициент k можно найти с помощью формулы
где ХCB — реактивная составляющая комплексного сопротивления связи ZCB; X1, X2 — реактивные сопротивления первого и второго контуров того же знака, что и реактивное сопротивление связи ХCB. Например, для контура с индуктивной автотрансформаторной связью (рис. 4.21, б) коэффициент связи
Исследование частотных характеристик связанных колебательных контуров удобно вести с помощью одноконтурных схем замещения (рис. 4.22), которые могут быть получены для обобщенной схемы (рис. 4.20, а) аналогично уравнениям трансформатора (3.106):
Резонанс в системе связанных контуров достигается соответствующей их настройкой и подбором оптимальной связи между ними. В зависимости от видов настройки различают:
1. Первый частный резонанс, который обеспечивает максимум тока и достигается настройкой первого контура до обеспечения условия: Х11 = —X1BH (см. рис. 4.22, а).
2. Второй частный резонанс, обеспечивающий максимум тока и который достигается настройкой до обеспечения условия Х22 = —X2вн (см. рис. 4.22, в).
3. Сложный резонанс — осуществляется путем настройки каждого контура на частный резонанс и подбором оптимального сопротивления связи
Нетрудно видеть, что настройка I контура в первый частный резонанс и подбор связи (4.100) эквивалентен условию аналогично второй частный резонанс совместно с условием (4.100)
эквивалентен условию
4. Полный резонанс — достигается настройкой каждого контура в индивидуальный резонанс (Х11 = 0; Х22 = 0) и подбором оптимальной связи:
При этом ток /2 определяется также формулой (4.101).
Уравнение сопротивления связи (4.100) может быть получено из уравнения при условиях где I2 определяется из (4.99). Аналогично уравнение (4.102) получаем из решения уравнения
Сравнение сложного и полного резонансов показывает, что в последнем случае I2maxmax. достигается при меньшем сопротивлении связи.
Связанные контуры обычно используются в режиме передачи максимальной мощности во вторичный контур: P2 —I22 R22, поэтому среди частотных характеристик наибольший интерес представляет зависимость I2(ω).
Выразим сопротивление контуров Z11 и Z22 (см. рис. 4.20, а) через обобщенную расстройку ζ:
Анализ формулы (4.107) показывает, что в зависимости от соотношения между коэффициентом связи k и затуханием контура d = 1/Q могут иметь место три основных случая:
1) k < d — слабая связь (А < 1);
2) k > d — сильная связь (A > 1);
3) k = d — критическая связь (А = 1).
В зависимости от характера связи существенно изменяется вид АЧХ. Так, при слабой связи АЧХ имеет вид резонансной кривой (рис. 4.23), аналогичной одиночному колебательному контуру с максимумом при ζ = 0, при этом I1тaх зависит от величины k: с увеличением k (или фактора связи A) I2max растет, достигая I2maxmax при k = d (A = 1) (критический случай).
С увеличением k > d (A > 1) характер зависимости тока I2 от частоты существенно изменяется: АЧХ приобретает двугорбый характер (рис. 4.24). На частоте ζ = 0 образуется минимум тока, а на частотах
максимум I2maxmax .
С учетом (4.47) из (4.108) можно найти уравнение частот со| и шн, на которых достигается максимум тока:
Полоса пропускания связанных контуров определяется из условия I2 /I2maxmax =1/√2откуда с учетом (4.107) получаем уравнение обобщенной расстройки, соответствующей полосе пропускания:
Из этого выражения видно, что при А > 1 полоса пропускания распадается на две (рис. 4.25) с граничными частотами ωS1, ωS2, ωS3, ωS4.Чтобы полоса пропускания не распадалась,на две, необходимо выполнить условие
где I2рез — значение тока I2 на резонансной частоте (ζ= 0). Отсюда следует необходимое значение фактора связи А = 2,41. При этом максимальная относительная полоса пропускания связанных контуров δf0max = 3,ld, т. е. в 3 раза больше, чем одиночного контура при той же добротности цепи (сравните с (4.50)).
При критической связи k = d, δf0= 1,41d, т. е. относительная полоса шире, чем для одиночного контура.
Для случая слабой связи необходимо нормировать величину 1г относительно I2рез:
Далее находим обобщенную расстройку, соответствующую полосе пропускания
и относительную полосу пропускания связанных контуров:
Если связь очень слабая (A→0) то из (4.114) нетрудно видеть, что δf0≈0,64d, т. е. существенно ниже полосы пропускания одиночного контура. Поэтому на практике связанные контуры при слабой связи обычно не используются. Фазочастотная характеристика связанных контуров может быть получена обычным способом из уравнения (4.104).