- •Глава I. Электростатика
- •§1. Электрическое поле в вакууме
- •1.1. Электрический заряд и его свойства. Закон сохранения электрического заряда
- •1.2. Взаимодействие зарядов. Закон Кулона
- •1.3. Электрическое поле. Напряженность электрического поля. Поле точечного заряда
- •1.4. Принцип суперпозиции электрических полей. Электрический диполь
- •1.5. Метод силовых линий. Понятие потока вектора напряженности
- •1.6. Теорема Гаусса-Остроградского для вектора
- •1.7. Расчет полей с помощью теоремы Гаусса-Остроградского
- •1.7.1. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости
- •1.7.2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей
- •1.7.3. Поле бесконечного заряженного цилиндра (нити)
- •1.7.4. Поле заряженной сферы
- •1.7.5. Поле объемно-заряженного шара
- •1.8. Работа сил электрического поля. Потенциальная энергия. Потенциал. Разность потенциалов
- •1.9. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •1.9.1. Теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля
- •С учетом формул (1.69)-(1.71) ротор вектора может быть записан в разложении по осям декартовой системы координат в виде
- •В теории векторных полей доказано, что зная ротор вектора в каждой точке некоторой поверхностиS, можно вычислить циркуляцию вектора по контуруL, ограничивающему поверхность s:
- •1.9.2 Градиент потенциала. Эквипотенциальные поверхности
- •На рис. 1.34 в соответствии с выражениями (1.8), (1.87) показаны эквипотенциальные поверхности и силовые линии поля точечного заряда.
- •§ 2. Электрическое поле в веществе
- •2.1. Полярные и неполярные диэлектрики
- •2.2. Поляризация диэлектриков
- •2.3. Расчет поля внутри плоской диэлектрической пластины
- •2.4. Электрическое смещение (электрическая индукция)
- •§ 3 Электреты. Сегнетоэлектрики. Пьезоэлектрики
- •3.1. Электреты
- •3.2. Сегнетоэлектрики
- •3.3. Сегнетоэлектрические домены
- •3.4. Точка Кюри
- •В большинстве сегнетоэлектриков выше точки Кюри зависимость от температуры описывается законом Кюри-Вейса:
- •3.5. Типы сегнетоэлектриков
- •3.6. Сегнетоэлектрический гистерезис
- •3.7. Пьезоэлектрики
- •3.8. Практическое применение сегнетоэлектриков и пьезоэлектриков
- •3.9. Пьезоэлектрические свойства сегнетоэлектриков
- •3.10. Электроакустические преобразователи
- •§ 4. Проводники в электрическом поле. Электроемкость. Конденсаторы
- •4.1 Равновесие зарядов на проводнике
- •4.2. Проводник во внешнем электрическом поле. Электростатическая защита приборов
- •4.3. Электроемкость уединенных проводников
- •4.4. Конденсаторы
- •4.4.1. Расчет емкости плоского, цилиндрического и сферического конденсаторов
- •4.4.2. Соединение конденсаторов в электрических цепях
- •4.5. Энергия заряженного проводника и конденсатора
- •4.6. Энергия электрического поля
4.6. Энергия электрического поля
Выразим энергию заряженного конденсатора через характеристики электрического поля в зазоре между обкладками. Воспользуемся выражением (4.33) для энергии конденсатора и формулой (4.14) для емкости плоского конденсатора:
.(4.37)
Учтем, что для однородного поля U=Ed, а произведениеSdпредставляет собой объем, в котором сосредоточено поле конденсатора. Таким образом, можно написать:
.(4.38)
В однородном электрическом поле плоского конденсатора энергия распределена с постоянной объемной плотностью , которая численно равна энергии, заключенной в единице объема. Из формулы (4.38) находим:
(4.39)
Возникает вопрос: где локализована, т.е. сосредоточена эта энергия? Что является носителем энергии - заряды или поле?
В электростатике заряды и созданное ими поле, не могут существовать обособленно друг от друга. Однако, меняющиеся во времени поля могут существовать независимо от возбудивших их зарядов и распространяться в пространстве в виде электромагнитных волн. Опыт показывает, что электромагнитные волны переносят энергию. Таким образом, можно заключить, что носителем энергии является поле.
С учетом соотношения между и() формулу (4.39) можно записать в виде
(4.40)
Зная , можно найти энергию поля, заключенную в любом объеме:
W= V.(4.41)
Если поле неоднородно, то и являются функциями координат. В этом случае энергию поля в некотором объеме находят, вычисляя интеграл:
.(4.42)
В качеcтве примера расчета энергии поля с помощью формулы (4.42) вычислим энергию поля, созданного заряженным шаром радиусаR. Шар погружен в однородный безграничный диэлектрик с проницаемостью(рис. 4.10).
Напряженность поля в точке с координатойr определяется выражением
(4.43)
Объем шарового слоя толщиной dr, отстоящего от центра шара на расстоянииr, равен
dV=4r2dr. (4.44)
В нем заключена энергия:
.(4.45)
С учетом (4.43) и (4.44) получаем
(4.46)
Интегрируя это выражение по всему пространству, находим энергию поля:
,(4.47)
где С- электроемкость шара.
Полученное выражение совпадает с выражением (4.31) для энергии проводника, обладающего емкостью С и несущего зарядq.