книги из ГПНТБ / Дорфман Л.А. Гидродинамическое сопротивление и теплоотдача вращающихся тел
.pdf§ 56] |
|
|
ТУРБУЛЕНТНОЕ ТЕЧЕНИЕ |
259 |
||
Сравнение с результатом Шлихтинга для ламинарного |
||||||
режима |
(рис. |
114) |
показывает очень хорошее совпадение. |
|||
На рис. |
115 |
приведены |
величины |
8** для |
турбулентного ре |
|
жима, а |
также значения |
Н = ЪЯ./ЪЯ! |
ПРИ отсутствии вращения. |
|||
При этом значения |
ож вычислены |
методом |
Труккенбродта )*. |
|||
Рис. 116. Положение точки обрыва обдуваемого вращающегося шара (по Труккенбродту).
Для определения точки отрыва полагалось, что при отсут ствии вращения //=1,8 в точке отрыва.
На рис. 116 приведены результаты расчетов точки от рыва и опытные данные Лутандера и Ридберга 2*). При боль ших числах Рейнольдса и малых Ут!ит для турбулентного режима расчет и опыт одинаково дают с увеличением ско рости вращения смещение точки отрыва к меньшим &.
'!) См. сноску на стр. 254. 2) См. сноску на стр. 230.
260 ВРАЩЕНИЕ ОСЕСИММЕТРИЧНОГО ТЕЛА В ОСЕВОМ ПОТОКЕ [ГЛ. VIII
Вычисление сл при = 0 и &2 = я можно провести в замкнутом виде, и получается
где Г — гамма-функция Эйлера. Отсюда имеем:
для |
|
9,76 ит |
(8.109) |
|
ламинарного режима с„ = —г=-г^-> |
||||
|
|
У R V |
т |
|
для |
„ |
0,299 (7оо |
(8.110) |
|
турбулентного режима с„ = —q- |
. |
|||
|
|
R '7 |
кт |
|
в) Вращающееся полутело вращения. Полу |
||||
чаемые по формуле (8.105) |
значения ся очень хорошо сов |
|||
падают |
с результатами |
Шлихтинга, |
изображенными на |
|
рис. 107. Значения cw для |
турбулентного режима представ |
|||
лены на рис. 117. В цитируемой работе |
приводятся |
также |
||
результаты расчетов для вращающихся эллипсоидов вращения.
