книги из ГПНТБ / Прессование алюминиевых сплавов. Математическое моделирование и оптимизация
.pdfЗдесь величины | с, Рс ■■■, Jxy определяются форму лами:
j j £ y (і,П) dUn |
^\іѵ(1,ц)(іЫц |
jj» (І.Т))dldr\ |
(11-214) |
(О |
|
jj W (І,Г)) dldT) |
|
CD________________
Q
jf i)2v (lyi) d%dr]
jj l 2v(g,y\) d%dr\
f — |
(11-215) |
“ у — |
|
jj |
ІЦѴ(i,r)) dldr) |
Jxy = 2 - |
|
Рассмотрим, какой физический смысл имеют эти ве личины.
Пусть прессуется материал с плотностью, равной единице. За единицу времени из канала выпрессовывается отрезок профиля, объем которого равен потоку Qh. Очевидно, масса этого отрезка также равна Qk, а об щая масса всех отрезков — будем называть их «системой профилей» — составляет
Q = j J о (6, Л)dldx\= |
+Qi-I- - - - - -Ь Qn- |
(О |
|
Координаты центра тяжести системы определяются уравнениями (П-214).
В свою очередь формулы (II-215) определяют момен ты инерции «системы профилей», отнесенные к их общей массе.
Итак, разложение (П-213) позволяет выделить по формуле для потенциала ср члены различного порядка малости.
Первый член разложения равен
jQ Фо(*> У,г) = 2яр
ПО
и соответствует стоку, расположенному в начале коор динат. Возвращаясь к случаю разрывного решения, аналогичному рассмотренному выше (прессование круг лого профиля), мы приходим к выводу, что с точностью до величин порядка 1/р2 течение в области ро=^р^До совпадает с радиальным течением осесимметричной за дачи.
Второй член разложения убывает как 1/р2 и учитыва ет отклонение от осесимметричной схемы течения ме талла, вызванное смещением центра тяжести системы профилей от начала координат.
Третий член разложения, убывающий как 1/р3 с уда лением от начала координат, учитывает влияние на по ле скоростей конфигурации прессуемых профилей и рас пределение ^потоков металла посредством моментов
инерции Jx, 7у, Jxy.
Г л а в а III
РЕОЛОГИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА АЛЮМИНИЕВЫХ СПЛАВОВ
1. ВЛИЯНИЕ ТЕРМОМЕХАНИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ НА СОПРОТИВЛЕНИЕ ДЕФОРМАЦИИ МЕТАЛЛОВ И СПЛАВОВ
Как отмечалось в главе II, величина Т — интенсив ность касательных напряжений, является в общем слу чае функцией температуры и, интенсивности деформа ции сдвига Н и степени деформации Г, т. е. для данной точки среды имеем:
Т = Т (м, Н, Г). (III-1)
Для решения конкретных задач вид этой функции дол жен быть определен на основе экспериментальных ис следований. Например, при растяжении, сжатии или кручении образцов, а далее, используя гипотезу единой кривой [22], можно перенести полученные результаты на более сложные случаи.
_ Ранее отмечалось, что при выполнении многих те оретических решений задач прессования принималось
Ш
допущение о том, что величина Т является константой, т. е.
Т = TS = const, |
(Ill-la) |
где ts — предел текучести материала на сдвиг. |
|
При этом предполагается, что TS не зависит от тем |
|
пературы, скорости и степени деформации, |
т. е. мате |
риал принимается идеальным жесткопластическим. Од нако для реальных металлов и сплавов такое допуще ние выполняется далеко не всегда.
Нетрудно показать, что при линейном растяжении
или |
линейном сжатии уравнение (ІІІ-1а) принимает |
|
вид: |
|
|
т — |
|ql |
’ |
|
V T |
где а — линейные напряжения сжатия или растяжения.
С другой стороны, для этих же видов напряженного состояния выполняется равенство
Г = К З [е |,
где е — линейная деформация растяжения или сжатия. Аналогично для скоростей деформаций сдвига имеем
н= Кзші.
Всвязи с этим вместо зависимостей (III-1) можно рассматривать уравнение вида
о = а(и,е,1), |
(Ш-2) |
которое, как следует из вышеизложенного и основываясь на гипотезе «единой кривой», можно легко привести к виду (Ш-1).
Величина а в уравнении (Ш-2) носит название со противления деформации.
Сопротивление деформации зависит прежде всего от физико-химических свойств самого деформируемого ма териала, а также от условий деформирования. К по следним относятся степень деформации, температура, скорость деформации.
Кроме величин степени, скорости деформации и тем пературы, сопротивление деформации зависит и от за кона развития деформации во времени (истории нагру-
жения) [25]. Поэтому более справедливой в общем слу чае является зависимость вида
о = o [ u , e , t , l ] , |
(Ш-З) |
где t — время.
Построение зависимости (ІІІ-З) является довольно сложной задачей. Поэтому исследователи, как прави ло, находят более простые зависимости, которые являют ся частными случаями выражения (ІІІ-2). Наибольшее распространение получили уравнения вида (ІІІ-Іа),
С физической точки зрения при пластической дефор мации в условиях горячей обработки металлов давлени ем происходят два одновременно протекающих процес с а — упрочнение и разупрочнение за счет рекристалли зации, а следовательно, релаксации напряжений. Поскольку эти процессы проходят во времени, сопро тивление деформации существенно зависит от скорости деформации. Связь кривых а—е для различных темпе ратурно-скоростных условий деформирования с меха низмами пластической деформации подробно изложена
вработах [26, 27].
Кпостроению функций (ПІ-2) для конкретных ме таллов и сплавов можно подходить с двух сторон. С од ной стороны, можно строить зависимости, рассматривая физическую сущность процесса.
Например, в работе [28] на основании данных ряда исследователей предполагается, что интенсивность уп рочнения металла, если рассматривать е как логариф
мическую деформацию, можно принять постоянной, а напряжение при разупрочнении уменьшается пропор ционально величине (а—а0)> где сто — сопротивление де формации в начальный момент испытания. Тогда можно записать:
da = Dcfe — А {а — а0) dt
или |
|
de = D |
(G—O0), |
где |
|
&—455 |
ИЗ |
Если считать также, что | = const, после интегриро вания будем иметь
а — а0 + D — 1 — ехр
А
Здесь А — скорость релаксации, 1/с.
Как показано в работе [25], более точной зависимо стью является
do = Dde а dt,
X
где
Здесь U — энергия активации; ^ — постоянная; и — температура.
С другой стороны, имеется большое число эмпириче ских формул, описывающих зависимость сопротивления деформации от скорости, степени деформации и темпе ратуры.
Эмпирические формулы, определяющие совместное влияние термо-механических параметров на сопротивле ние деформации металлов и сплавов, приемлемы, одна ко, лишь в тех условиях, в которых были получены опытные данные, и использование этих формул для рас четов реальных процессов обработки металлов давлени ем часто приводит к существенным погрешностям.
Обычно экспериментальные исследования зависимо сти сопротивления деформации от термомеханических условий испытаний проводились или при постоянной скорости деформирования, или при постоянной скорости деформации. Некоторые исследователи вообще не ука зывают в своих работах на использованный закон изме нения скорости деформации.
Вто же время каждый из процессов обработки ме таллов давлением характерен своим определенным за коном развития деформации во времени, который зави сит от вида оборудования, масштабного фактора, гео метрии рабочего инструмента, технологической последовательности и цикличности процесса, а также от многих других параметров.
Внастоящее время в литературе имеется несколько
методов определения изменения сопротивления дефор
114.
мации при сложном характере нагружения, связанных в основном с экспериментальным исследованием разуп рочнения металла при дробной деформации, а также при резко изменяющихся законах нагружения.
Наиболее полно учесть историю процесса нагруже ния при аналитическом определении сопротивления де формации позволяют уравнения теории ползучести.
Несмотря на разную природу длительной и кратко временной ползучести (мгновенной деформации), реоло
гические |
явления этих |
процессов |
схожи и могут |
быть |
|||||
описаны |
одной и той |
же феноменологической |
теорией |
||||||
ползучести. |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Обобщенное уравнение Ю- Н. Работнова [29] для |
||||||||
ползучести записывается в виде: |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
ф [е (/)] — o(t) |
+ |
I' k(t — т) а (т) dr, |
|
|
|
(Ш-4) |
|||
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
где |
интеграл |
описывает влияние |
истории |
деформации |
|||||
от |
начального |
момента т —0 до |
данного |
момента t; |
|||||
k(t—т ) — функция, при равенстве |
которой |
нулю |
исто |
||||||
рия нагружения не влияет на е. |
|
|
|
|
|||||
|
Решение уравнения (Ш-4) дает уравнение следую |
||||||||
щего вида: |
|
t |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a (t) = ф [е (01 — j R {t — т) ф [е (т)] dr |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
при R = 0, а= ф (е). Функция R определяется |
свойства |
||||||||
ми |
конкретного |
металла и сплава, а также |
темпера |
||||||
турой. |
|
|
|
|
|
|
|
|
2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ СОПРОТИВЛЕНИЯ ДЕФОРМАЦИИ АЛЮМИНИЕВЫХ СПЛАВОВ
В последние годы появился целый ряд работ, посвя щенных экспериментальному исследованию сопротивле ния деформации и пластичности алюминиевых сплавов при различных температурно-скоростных условиях де формации [30—40].
Однако в этих работах, как правило, приводятся ре зультаты исследований лишь некоторых сплавов в огра ниченных диапазонах изменения условий испытаний.
8* |
115 |
Следует таКЖё отметить, что исследования, результаты которых опубликованы, проводились на самых разнооб разных, порой несовершенных испытательных машинах по различным методикам, с неоговариваемой степенью точности. Все это, безусловно, затрудняет использова ние полученных опытных данных для расчетов пара метров процесса прессования.
Технически чистый алюминий
Одними из первых работ по определению сопротив ления деформации технически чистого алюминия явля ются исследования Надаи и Мэнджойна [41], в которых были получены кривые изменения а от температуры ис пытаний в диапазоне скоростей деформации £=10~3-ь- -ч- ІО3 с-1. Усилие растяжения и деформация образца по длине записывались с помощью фотоэлементов на эк ране катодного осциллографа: при больших скоростях на опытные кривые накладывались значительные иска жения, связанные с инерционностью измерительной цепи.
Алдер и Филлипс [30], а затем Арнольд и Паркер [31] проводили испытания технически чистого алюми ния осадкой цилиндрических образцов на кулачковом пластометре при различных температурах в диапазоне скоростей деформации от 1 до 30 с-1. Как отмечают авторы, постоянство скорости деформации при испыта
ниях не соблюдалось. |
Опытные |
кривые a— f(e) |
при |
||
300° С и выше и при е> 0,3 проходят |
параллельно |
оси |
|||
абсцисс. |
испытывал |
на |
сжатие |
образцы |
|
Л. Д. Соколов [26] |
|||||
технически чистого алюминия при |
изменении |
темпера |
тур до 500° С и скоростях деформации £ = Ы 0 ~ 4—6 с-1. Автор отмечает, что скоростной коэффициент увеличи вается с повышением температуры и степени деформа ции для случаев высоких гомологических температур.
Заслуживает также внимания работа Хоккетта [32], проведенная на кулачковом пластометре в диапазоне изменения скоростей деформации £=0,1н-200 с-1. Ис пытания проводили осадкой цилиндрических образцов из алюминия при условии g=const в диапазоне темпе ратур от —50 до 400° С. Кривые в координатах а—£ хо рошо описываются зависимостью:
о = k lg I -f o0,
116
где k и Go зависят от температуры й степени деформа ции.
Наиболее поздние работы по испытаниям техниче ски чистого алюминия были проведены при высоких скоростях деформации (£=102-^ ІО3 с-1).
Следует отметить исследования Саманта [33], ре зультаты которых были получены с использованием вы сокоскоростной испытательной машины в диапазоне из менения величины £ = 110-:- 260 с-1 при температурах 250—500° С.
Алюминиевые сплавы
В работе Арнольда и Паркера [31] было исследова но сопротивление деформации алюминиевых сплавов ти па АМц, АМг, АМг5, AB и АК8. Испытания проводили на кулачковом пластометре при постоянной скорости
деформации |
в температурном интервале |
300—550° С |
и скоростях |
деформации 1—30 с-1. Авторы |
проводили |
испытания на сжатие цилиндрических образцов диамет ром 12,7 мм при отношении d/h, равном 0,5; 1,0; 2,0. Как следует из опытов, наибольшим скоростным упроч нением обладают сплавы системы А1—Mg. Для исследо ванных легированных алюминиевых сплавов (типа АМг5, АК8) характерно наличие максимума на опыт ных кривых при степенях деформации е=0,2-^-0,4 и последующее снижение величины сопротивления де
формации с ростом е. Для |
сплавов |
типа АМц и AB |
кривые изменения о = [(е) |
в области |
е>0,4 проходят |
практически параллельно оси абсцисс.
Вайлей и Сингер [34] также на пластометре провели исследование сопротивления деформации алюминия и его сплавов типа АК8 и В95. Полосы размером 110Х Х25,5ХЗ,2 мм подвергали плоскому сжатию при ус ловии постоянной скорости деформации в диапазоне изменения |=0,4-ч-311 с-1. Для этих сплавов отмечает ся заметное падение величины а при значениях степени
деформации |
е>0,4. |
Зависимости lg o = /( lg |) |
прямоли |
нейны и их |
наклон |
к оси l g | увеличивается |
с ростом |
температуры испытаний.
Авторы работы [36] отмечают заметное снижение ин тенсивности роста о с увеличением степени деформации, а в некоторых случаях (сплав АМгб) наличие максиму ма на кривых o— f(e). Исследование проводили на спла
117
вах Д16, В95, АД31 и АМгб с использованием разрыв ной машины и специально оборудованного волочильного стана. Испытания вели при постоянной скорости дефор мирования (скорости движения зажимов) в диапазоне £= 3-10_3-М4 с-1. По уровню значений о полученные в этой работе опытные данные несколько превышают дан ные других исследователей.
В. К. Орловым [37] была исследована величина сг сплавов А1, АМц, АД31, АМгб, Д16 для условий, соот ветствующих режимам горячей прокатки данных спла вов. Испытания проводились осадкой образцов на ку лачковом пластометре [25] в диапазоне изменения ско ростей деформации |= 4 ч -6 0 с-1.
Автор не отмечает снижения величины сопротивления деформации для высокопрочных алюминиевых сплавов при е>0,2-1-0,4 и опытные кривые а = /(е ) не имеют максимума, что противоречит результатам других иссле дователей [30, 31, 34, 38].
В фундаментальной работе Судзуки и др. [42], про веденной на пластометре при условии £=const, был ис следован алюминиевый сплав типа дураль в температур
ном диапазоне 200—500° С |
при скорости деформации |
£=0,2-И 00 с-1. Опытные |
кривые о = /(е ) при е = |
= 0,3-1-0,4 проходят максимум, а затем величина а сни жается, что особенно заметно при температуре испыта ний 200—300° С.
В работах [39, 40] были исследованы два алюминие вых сплава типа'АД при скоростях деформации соответ ственно 10~4—150 и 1,6—30 с-1 в температурном диапа зоне 20—370 и 20—500° С. С ростом температуры и сте пени деформации интенсивность упрочнения этих сплавов снижается и в диапазоне 300—500° С опытные кривые o =f ( s ) параллельны оси абсцисс.
Таким образом, на основании рассмотренных данных можно сделать вывод о том, что сопротивление деформа ции алюминиевых сплавов в значительной степени зави сит от скорости деформации и температуры, в то время как при температурах горячей обработки деформацион ное упрочнение незначительно.
Однако имеются определенные противоречия в ре зультатах, полученных различными исследователями; кроме того, практически ни в одной работе не приведены данные о точности полученных данных.
В дальнейшем приводятся результаты исследований
118
по сопротивлению деформации деформируемых алюми ниевых сплавов, полученные на пластометре конструкции УЗТМ, которые будут использованы для расчета пара метров горячего прессования.
3. МЕТОДИКА ИСПЫТАНИЙ НА КУЛАЧКОВОМ ПЛАСТОМЕТРЕ
Пластометр конструкции УЗТМ
Особое внимание заслуживают работы, проводимые на установках, позволяющих осуществлять различные законы нагружения в широком диапазоне температурно скоростных условий деформации.
Испытательная машина, на которой проводили свои исследования авторы работ [30 и 31], получила название кулачкового пластометра. Активным элементом установ ки является кулачок с логарифмическим контуром обра зующей.
В настоящее время в эксплуатации находится целый ряд установок типа кулачкового пластометра, которые успешно используются для решения широкого круга за дач теории и практики обработки давлением.
Одной из наиболее современных испытательных ма шин типа кулачкового пластометра является установка конструкции Л. А. Быкова, А. В. Третьякова и др. [43], схема которой представлена на рис. 21.
Привод установки осуществляется через систему ге нератор—двигатель от двигателя постоянного тока мощ ностью 18 кВт с плавным регулированием числа оборо тов (минимум 50 об/мин, максимум—800 об/мин).
От двигателя вращение передается через эластичную муфту и массивный маховик на коробку скоростей. По следняя представляет собой цилиндрический редуктор
с |
трехступенчатьш передаточным отношением (г‘і= 1; |
t 2 = |
2 ; і' з = 1 0 ) . Ведомый вал редуктора через зубчатую |
муфту передает крутящий момент барабану, на котором укреплен кулачок со съемным шаблонным профилем.
Непосредственно в момент испытания при помощи специального фиксирующего устройства происходит вы брос кулачка в рабочее положение, и кулачок через шток с роликом толкает плунжер гидравлического меха низма. При этом рабочая жидкость гидромеханизма (смесь спирта и глицерина) под действием плунжера за
119