книги из ГПНТБ / Гибшман М.Е. Теория расчета мостов сложных пространственных систем
.pdfполучим |
|
|
|
|
|
|
|
Ямі |
м |
|
|
|
|
ЯМ2 |
|
(ПІ.26) |
|
|
|
= —- 7 ^ 5 - 4 , |
|||
|
|
|
со |
|
|
|
|
Ямѵ |
|
|
|
где S -1 — матрица, обратная матрице (III.16). |
|
||||
Касательные |
напряжения от |
стесненного |
кручения составляют: |
||
|
|
T = 4 - ( g 2 ^ + ^ - ) |
, |
(III.27) |
|
где 2 qHi — сумма |
всех потоков |
касательных усилий, |
действующих |
||
в рассматриваемой точке. |
напряжения |
стесненного кручения |
|||
Нормальные |
и |
касательные |
в обычных массивных сечениях конструкций невелики и ими можно пренебречь. Однако в тонкостенных сечениях металлических и железо бетонных мостов они могут оказывать определенное влияние на работу конструкции и их целесообразно определять.
§ 25. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСИЛИЙ В ЧАСТЯХ СЕЧЕНИЙ КОНСТРУКЦИИ
Для расчета напряжений с учетом длительных процессов, вызывае мых постоянными или длительно действующими нагрузками, необхо димо определить усилия в сечениях от этих нагрузок. Поскольку каж дый из материалов, составляющих рассматриваемое сечение, может по-разному вести себя под длительными нагрузками, надо определить усилия, действующие на часть сечения из одного материала. Эти уси лия являются исходными величинами в расчетах по формулам (IV. 13) — (IV.82). Такое разделение усилий, кроме того, позволит легче учесть особенности работы сечения и в упругой стадии, если составляющие его материалы включаются в работу неодновременно (учет способа монтажа конструкции).
Пусть дано произвольное несимметричное сечение из нескольких совместно работающих материалов (рис. 42). Известен центр тяжести и направления главных центральных осей инерции всего сечения ѵ и W. В центре тяжести приложены усилия N, М ѵи M w.
Известны также центры тяжести каждого участка сечения из ма териала одинаковых свойств. Геометрические характеристики всего сечения обозначим F, Іѵ и I w. Геометрические характеристики і-го участка относительно центральных, но не главных осей, параллельных осям и и w, обозначим Fu Ivi, I wi, IvWi. Расстояния от центра тяже сти г-го участка до центра тяжести всего сечения обозначим dvi и d wi. Требуется определить нормальные силы N t и изгибающие моменты Мѵі и M wi, действующие на каждом участке относительно проведен ных осей. Эти усилия определяются из следующих условий:
ПО
т
h N i = N] І—1
т
'ï±(Nl dvi + Mwi) ^ M w, І= 1
т
^i ( ^ i d wl + MBt) = Mv,
і= 1
где т — число участков с разными свойствами;
2)условия равенства относительных углов поворота каждого уча
стка |
Мѵі |
<ч£1, |
|
|
! |
||
|
EilVI |
Е]Ivj |
|
|
^ w i |
__ M-wj |
__ |
|
|
EjIW |
_ мѵт |
MV v . |
|
Emïvm |
Elv Уѵ' |
|
|
A4W |
(III.29) |
L-,m l w m |
EIW |
|
F I |
|
|
где£; и Е — модули упругости участков и всего сечения, относительно которого осуществлялось приведение геометрических характеристик;
Рис. 42. Несимметричное сечение из материалов с разными упругими и пласти ческими свойствами под действием двухосного внецентренного сжатия
EiFi |
EjF |
Е ьhrF h |
El Fi |
|
|
|
здесь |
|
|
|
|
|
|
dvj (dwk — dwÙ'F^vh (dwi |
dwi)-\-dvi (dwj |
dWk) . |
|
|||
A a = |
|
A |
|
|
’ . |
JH |
dVi (dwi |
dwj)-{- dvj (dwt |
d^i) |
dvi (d^yj |
dwi) t |
^ |
|
Aih — |
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
_ dyj(dwj |
dw/;)+ dvj (dWk |
dwj ) d Vk (dwj |
dwj) _ |
|
||
A „ = |
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
A dwj(dvi |
dvk) -J-dw^(dvj dv^)-\-dwi(dVil |
dvj) |
|
|||
или в векторной форме (смешанное произведение) |
|
|
||||
К^ + е,) —(0 + еу)1 l(r h + 4 )—(0 + е;)1 [(П + ЪУ-ІП |
*l)] = 0; |
(Ш.31) |
||||
|
8г |
— я |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
iF |
|
|
|
|
где Гі — радиус-вектор, направленный из начала координат плоско сти сечения в рассматриваемую точку г; і, /, k, I — центры тяжести участков из разных материалов, не расположенные на одной прямой; 4) условия равенства относительных угловых деформаций каждого
участка той же деформации всего сечения |
|
|
|
|
|
|
|||||
Nt |
Nj _. |
|
|
|
Mvi |
|
|
|
|
||
EiFi |
EjFj |
EiIWi (dvi~ d pj) |
|
Eil 0l |
(dwi |
dWj)\ |
|
|
|||
Nj |
Nh |
M, |
|
|
MVJ |
|
|
|
|
|
|
F.J~-(dvj |
dvk)~b |
|
(dwj |
dwfl), |
|
|
|||||
EjFj |
EkFh |
^ ] |
l W J |
|
|
EjIVj |
|
|
|
|
|
или в векторной форме |
|
|
|
|
|
|
|
|
(III.32) |
||
|
-^j = (ri~~rj)X( Yt - |
|
|
Y |
|
. |
) |
||||
|
|
|
|
; |
|||||||
|
|
Y. |
Myi |
m, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ei lyi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Xw |
Mwi |
l. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Eilwi |
|
|
|
|
|
|
|
|
В формулах (II 1.29) и (111.32) имеем |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Myj |
Mwijlyw'•lioi)_Myj---- Mwi kwj_ |
|
|
|||||||
|
1 |
lvwi. (lyi lyoi) |
|
I |
Fyikyvi |
|
|
|
|||
Mwi Mwf |
Myi (lyWj '■lyi)_ |
Mwi-- Myjkyj |
|
|
(II 1.33) |
||||||
|
|
1 |
kyi kwi |
|
1-- kyi^w |
|
|
|
Нетрудно получить обратные формулы:
Мѵі = м ѵі + Mwi kwi;
(III.34)
Mwi~{-Mvi kvi.
Если в сечении менее четырех участков с разными свойствами, то можно участок с одними свойствами разделить условно на несколько-
участков с тем, чтобы набрать необходимое число |
центров тяжести |
/, у, ky І. |
" |
Если сечение симметрично относительно одной |
из главных осей |
и центры тяжести всех участков лежат на этой оси, то условия (III.30) —
(II 1.32) могут быть заменены условиями |
расположения трех точек г'„ |
|||||||||||
k на одной прямой, параллельной оси и или w. |
Например, при оси |
|||||||||||
симметрии w: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
вместо |
условий |
(III.30) |
имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ni |
Nj |
А,, |
|
Nk |
Aik’ |
|
||||
|
|
EiFi |
EjFj |
|
г;_Г |
EhFh |
|
|||||
вместо |
условий |
(III.32) имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
Л і __ 3 |
- |
= ...м.ѵі- |
(d . — d |
•)• |
(III. 35> |
|||||
|
|
EiFi |
EjFj |
|
Ei Ivi |
|
Wl |
|
wlh |
|||
|
|
|
|
i |
_dwi |
dwh . |
|
|
|
|||
|
|
|
|
i ----- |
|
|
|
s |
|
|
|
|
|
|
|
л |
_ |
dwj |
dwi _ |
|
|
|
|||
|
|
|
n ik~~ ~ |
|
7~ |
|
> |
|
|
|
||
|
|
|
A - |
dwj |
dwh |
|
|
|
|
или соответственно с заменой индексов ѵ на w и w на ѵ при оси симмет рии V.
Составляя систему уравнений из трех условий равновесия (II 1.28),. 2(т — 1), условий (III.29), (т — 3) условий (III.30) и двух условий (III.32), получим 3 т уравнений для определения 3 т неизвестных N ir Мѵі и M wi(i = 1,2, ..., т).
Напряжения на каждом участке можно тогда определить по фор
муле |
|
|
|
о Л |
М„і |
Nlwi |
(III.36) |
W; |
dwi Vf |
||
Fi |
|
|
где Ѵі и Wi — координаты рассматриваемой точки участка относительноего центральных осей, параллельных главным центральным осям сечения ѵ и w.
При свободном кручении сечения с незамкнутым контуром (рис. 43, б) часть М пі полного крутящего момента Мп, приходящаяся на участок из материала с одинаковыми свойствами, составляет
М пі = Мп Л Л i , |
п |
(ІІІ.37 |
Ѵ* к |
р |
где Gt, G, / кг, / кпр — модули сдвига и моменты инерции на кручение данного участка и всего сечения.
Формулу (II 1.37) можно применять и для определения частей кру тящего момента в круглом толстостенном кольцевом или близким к ним сечениям (рис. 43, а). В этом случае вместо І кі и / кпр надо прини мать полярные моменты инерции / р, и /рпр.
В сечении с несколькими замкнутыми контурами часть крутящего
момента, действующую в і-м контуре, определяют как |
|
Мпг = <70гѳгпр’ |
(ІІІ.38) |
я часть, приходящуюся на консольные свесы, |
|
MK~ M n- % q olBtnp. |
(ПІ-39) |
І= 1 |
|
Дальнейшее распределение части М к между консольными свесами производят пропорционально их жесткости на кручение по формуле (III.37).
$ 26. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОЛОЖЕНИЯ И ВЕЛИЧИНЫ ПРЕДВАРИТЕЛЬНО НАПРЯЖЕННОЙ АРМАТУРЫ СЕЧЕНИЯ
В конструкциях из предварительно напряженного железобетона определение напряжений в сечении непосредственно связано с величи ной и положением силы обжатия напрягаемой арматурой. Положение и величина этой силы должны быть подобраны так, чтобы на всех ста диях работы конструкции напряжения в сечениях не выходили за оп ределенные пределы, например не были растягивающими или не пре вышали предела прочности на сжатие.
Для сечения с одной осью сим метрии этот вопрос рассмотрен [20], однако для криволинейных мостовых конструкций сечения могут не иметь ни осей, ни цент ров симметрии.
Рассмотрим сечение произволь ной формы, учитывая ограничения прочности только в нормальных напряжениях. При определении по ложения и величины силы обжа тия нормальные напряжения опре деляют только от продольной силы
и изгибающих моментов. Возможные нормальные напряжения от стесненного кручения не учитывают, так как их влияние в железо бетонных конструкциях невелико.
Конструкцию считаем работающей упруго, так как упругие напря жения определяют положение и величину силы предварительного на пряжения, а длительные процессы ползучести и усадки бетона вносят лишь дополнительные изменения. Сечение конструкции (рис. 44) мо жет иметь несколько стадий работы, на каждой из которых оно имеет различные геометрические характеристики и подвергается действию различных усилий. Пусть на і-й стадии работы конструкции сечениеимеет приведенные геометрические характеристики Fit Іѵі и I wi, а век торы силы и момента от внешних нагрузок в его центре тяжести равны Рі и ЖвіВектор усилия предварительного напряжения на і-й стадии УѴпРг пересекает плоскость сечения в точке с радиусом-вектором выходящим из центра тяжести сечения.
Тогда полные усилия в сечении будут: |
|
||||
^1 = [(Л + ЛГпР!)л]л; |
|
||||
Qi — Pi + Nnvi— N,', |
(III.40)» |
||||
J |
- |
Л , |
Р |
*. |
|
|
М Ъі -f- |
|
X ЛГцрj, |
|
|
Мизті —Л1і |
|
(Л1;Я)я, |
) |
где Жизгг — вектор изгибающего момента в сечении.
Соответственно усилия относительно главных осей инерции сечения’ составят:
N i^N iti-
Qvt = Qitn,
Qwi = Qi /;
(III. 41>
Moi = Mitn, Mwi = M t l\
Mut = Mni = M t n.
Если принять, что известное предварительное напряжение арма туры составляет сгна, то усилие предварительного напряжения будет
Япрг = <ТНа^аіЛлТ. |
(II 1.42) |
где Fai — площадь напряженной арматуры на |
і-й стадии, Пт — еди |
ничный вектор по направлению действия усилия предварительного напряжения на і-й стадии работы сечения.
Следовательно, надо определить неизвестные величины: площадь напряженной арматуры Fai и направление силы предварительного на пряжения — вектор Пт-
Для каждой точки сечения с радиусом-векторм гу можно составить
.вектор момента сопротивления W/.
(III.43)
‘wi |
" V J |
|
™ W J ' Т |
* ’ > |
m .
ІѴІ
Тогда нормальные напряжения в этой точке будут
(III.44)
где Ej — модуль упругости в рассматриваемой точке; Е — модуль уп ругости материала, относительно которого дано приведение геометри ческих характеристик.
Если обойти радиусом-вектором гу участок сечения, состоящий из материала одних свойств, то напряжения по всему контуру должны быть
o f in (III.45)
где от /х и от }п — наибольшие и наименьшие напряжения, допускае мые в у'-м материале сечения.
Подставляя формулы |
(III.40) —■ (III.44) в выражение (III.45), |
получим неравенство |
|
0т т _ ав |
|
Е ^ |
- + (в; X пыі — [(et X tim) п] п} W7< |
Fіа <Гна |
г I |
|
(III.46) |
где a® — напряжение от внешних нагрузок (усилия Pt и W Bi) для дан ной стадии работы и у'-го материала в рассматриваемой точке; Wj — вектор (III.43) для рассматриваемой точки. Остальные обозначения прежние.
Выражение (III.46) дает зависимость между е и «лщ W7 и Fai для каждой стадии работы сечения и каждого из составляющих его мате-
116
риалов. Если рассматривать только проекцию силы N npi на нормаль к сечению, то формула (III.46) примет вид (пмі — — п):
_гпіп |
Е_ |
; ( n x e t) Wj < |
~ а1 |
Fi (III.47) |
|
||||
|
Еі |
Ej |
Выражение (III.47) при заданных значениях F&i и она представляет собой уравнение прямой, по которой скользит конец вектора вы ходящего из начала координат. При каждом Wj будет своя прямая.
В нормальном виде уравнение прямой (III.47) будет
W j l |
Wjtn |
_ |
А |
(III.48) |
|
ÉV I Wj 1 |
e” I Wj I |
“ |
I W} \ ’ |
||
|
где ev и ew — неизвестные проекции вектора e* на координатные оси;
А |
ö |
f n |
« |
|
|
Е - |
1 |
|
G |
™л |
' |
Faiа |
|
|
' |
Ej н |
Fi |
а |
(III.49) |
А = |
|
|
|
||||||
0 |
а |
|
0 |
™ |
хЕ |
1 в — |
|
||
А |
|
|
|
||||||
|
Faiс |
|
т |
|
Е}н |
Fi |
а |
|
|
|
|
|
' |
|
Принимая в уравнении (III.48) вначале А = А л, а потом А = А п, получим две параллельные прямые. Полоса между этими прямыми содержит область, в которой может находиться конец вектора ег для принятого значения Wj. Определяя эти полосы для всех характерных точек сечения, стадий работы и материалов, находим участок, на ко тором они накладываются друг на друга. Этот участок сечения опре деляет место расположения напряженной арматуры при заданных ус ловиях.
Если полосы не накладываются друг на друга, удовлетворить при нятым условиям нельзя и надо менять величины А. Следует помнить,
что величина р = представляет собой длину перпендикуляра,
опущенного из начала17координат на прямую выражения (III.48), а ве
личина —I~ |
— ширину полосы. Вектор р, выходящий из нача- |
I " |
jI |
ла координат до прямой с уравнением (III.48) перпендикулярно к ней, можно определять по формуле
р==Г ^ г üw r f m - ( w JmW- (IIL50)
При увеличении или уменьшении значений А п и Лл на одинаковую величину полоса смещается параллельно самой себе, а при увеличении или уменьшении их разности увеличивается или уменьшается ширина полосы. Таким образом можно добиться наложения полос друг на друга и найти положение напрягаемой арматуры. Эти операции удоб но производить графически.
|
|
ное |
Пример III.2. Рассмотрим |
однород |
|||||||
|
|
сечение |
(рис. 45). Моменты инер |
||||||||
|
|
ции |
сечения |
относительно |
главных |
||||||
|
|
центральных |
осей |
ѵ и |
w |
составляют: |
|||||
|
|
Іѵ = |
0,30 ж4; |
Iw = |
0,90 ж4. |
Площадь |
|||||
|
|
сечения F = |
1,11 ж3. Координаты точек |
||||||||
|
|
перелома |
контура |
сечения |
и |
проекции |
|||||
|
|
вектора Wj, определенные по формуле |
|||||||||
|
|
(II 1.43), |
даны в табл. 1. |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Принимаем: |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
отах= 150 кГ/см2 = |
1500 Т/м2; |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
атіп= 0; |
|
|
|
|
|
|
|
оНа = 100000 |
т/м2 |
и |
Fa = 0,0111 |
ж2- |
|||||
|
|
|
|
Напряжения о в от совместного дей |
|||||||
|
|
ствия внешних усилий |
определяем |
по |
|||||||
|
|
обычным формулам для |
всех |
точек |
се |
||||||
|
|
чения, а по формулам (III.49) |
находим: |
||||||||
Рис. 45. Схема к примеру |
Ал и Ап (табл. 2). |
Тогда |
неравенства |
||||||||
III.2 |
(II 1.47) |
для |
последовательных точек |
||||||||
|
|
|
сечения можно записать в виде: |
|
|||||||
1,05 |
< — 1,84е№ |
— 1,57 |
еѵ < 2,4; |
|
|
|
|
|
|||
0,7 |
< —2,53ew |
— 1,33 |
ev < 2,05; |
|
|
|
|
|
|||
— 1,26 |
< |
l,47ew < |
0,085; |
|
|
|
|
|
|
||
— 1,24 |
< — 2,53еш |
- f 1,33 |
ev < 0,12; |
|
|
|
|
|
—0,875 < — l,84e№ + 1,57 ev < 0,48;
— 1,62 < 2,87еш < —0,26.
Принимая знак равенства сначала в левой стороне, а затем в правой, получим шесть пар параллельных прямых (см. рис. 45). Для точек 3 и 6 прямые парал лельны оси V, так как коэффициент при еѵ равен нулю. Область наложения всех
полос друг на друга на рис. 45 заштрихована, причем двойной штриховкой пока зана область, расположенная в теле конструкции. Обозначенная фигура пока зывает место, где можно располагать элементы предварительно напряженной арматуры. Эта арматура с принятыми площадью и она обеспечивает (при заданных внешних нагрузках) напряжения во всех точках сечения в диапазоне между О и 150 кГ/см2.
Таблица 1
|
|
Координаты точек сучения |
Проекции |
вектора |
Wj |
|
Точки |
|
|
|
V |
|
w |
(см. рис. |
45) |
|
|
W v — |
||
V |
W |
WID IID |
-, |
|||
|
|
|
V |
|||
1 |
|
—1,41 |
—0,55 |
— 1,57 |
|
1 ,84 |
2 |
|
—1,2 |
—0,76 |
—1,33 |
2,53 |
|
3 |
|
0 |
0,44 |
0 |
— 1,47 |
|
4 |
|
1 ,2 |
—0,76 |
1,33 |
2,53 |
|
5 |
|
1,41 |
—0,55 |
1,57 |
|
1,84 |
6 |
|
0 |
0,86 |
0 |
—2,87 |
Точки (см. рис. 45) а в , Г /ж 2 А л , 1 /ж2 А п , 1 /ж 2
1 |
—2170 |
1,05 |
2,4 |
2 |
—1765 |
0,7 |
2,05 |
3 |
405 |
—1 ,26 |
0,085 |
4 |
375 |
— 1,24 |
0,12 |
5 |
—30 |
—0,875 |
0,48 |
6 |
795 |
—1,62 |
—0,26 |
§ 27. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГЛАВНЫХ НАПРЯЖЕНИИ В СЕЧЕНИИ
Для проверки прочности материала сооружения во многих случаях необходимо определить главные нормальные и главные касательные напряжения в различных точках сечения. Поскольку возможно совме стное действие косого внецентренного сжатия, поперечных сил, кру чения и поперечного обжатия, общие формулы для определения глав ных напряжений должны быть составлены для трехосного напряжен ного состояния. Принимая напряжения в координатах главных цент ральных осей сечения и, v, w (рис. 46, а) и обозначая главные нормаль ные напряжения 0 ГЛ по трем взаимно перпендикулярным площадкам через аь о2 и а 3, получим кубическое уравнение для определения их величин в виде [59]:
°тл-—К + 0„ + aw) 0?л +
|
Хиѵ |
~h |
т UW |
+ |
Д ш |
|
Д с °г> |
тbuw |
|
тVvw |
<т |
|
|
V u |
T uv |
T |
|
|
|
vu w |
(III.51) |
||
|
|
T UO |
V v |
bvw |
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
r u w |
^ V w |
a w |
|
Три |
корня этого уравнения |
дадут значения 0 ГЛ' = 0 Х; 0ГЛ = 02 |
|||
и огл = |
0 3. Направление действия главных |
напряжений определяет- |
W !
и
Рис. 46. Объемное напряженное состояние со сдвигом