книги из ГПНТБ / Герсон Ф. Спектроскопия ЭПР высокого разрешения
.pdfзначительной степени увеличенным. В случае двух экви валентных ядер с I = { спектр состоит из трех линий с распределением интенсивностей 1 : 2 : 1, при двух экви валентных ядрах с I = 1 спектр состоит из пяти линий с отношением интенсивностей 1 : 2 : 3 : 2 : 1 .
В общем случае п эквивалентных ядер с спиновым кван
товым |
числом |
I дают |
(2п1 + |
1) эквидистантных |
сверхтон |
|||||||||||||||
ких линий. В случае протонов и других ядер с I = { (на |
||||||||||||||||||||
пример, 1 3 С, 1 9 F и 3 1 Р) спектр ЭПР состоит из n + |
1 линии. |
|||||||||||||||||||
Для ядер с I = |
1 соответствующее число линий равно 2п + 1 |
|||||||||||||||||||
(например, для 1 4 N и |
2 Н = |
D; |
ср. разд. |
1.4). |
Следующие |
|||||||||||||||
диаграммы |
|
позволяют |
определить |
число |
линий |
и |
их |
|||||||||||||
распределение |
по интенсивностям |
для п от 1 до 6 и ядер с |
||||||||||||||||||
I = \ , а также для п от 1 до 4 и ядер |
с I = |
1. Диаграмма |
||||||||||||||||||
для |
I = \ |
представляет |
|
собой |
|
треугольник |
Паскаля, |
|||||||||||||
поскольку |
распределение интенсивностей |
|
из |
п + 1 линий |
||||||||||||||||
в случае |
ядер |
с |
1 = | |
представляет |
собой |
бином. |
|
|
||||||||||||
|
|
|
I = |
V2 : |
|
|
|
|
|
|
|
1 = 1 : " |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
п = 0 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 1 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
1 |
|
|
|
2 |
|
|
1 |
2 |
|
3 |
2 |
1 |
|
|
|
|
1 |
3 |
3 |
1 |
|
|
|
3 |
|
|
1 |
3 |
6 |
7 |
6 |
3 |
1 |
|
|
|
1 |
4 |
|
6 |
4 |
1 |
|
|
4 |
1 |
4 |
10 |
16 |
19 |
16 |
10 |
4 |
1 |
||
1 |
|
5 |
10 |
|
10 |
5 |
1 |
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
6 |
15 |
20 |
15 |
6 |
1 |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Если |
радикал |
содержит |
1, |
2, 3, |
к множеств |
(одно |
||||||||||||||
родных |
групп), каждое из которых |
содержит |
п ь |
п 2 , |
п3 ,... |
|||||||||||||||
n k |
эквивалентных |
ядер |
с спиновыми |
квантовыми |
|
чис |
||||||||||||||
лами |
\х, |
12 , 13 , |
Ik> тогда общее число |
N линий дается |
||||||||||||||||
выражением |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
N |
= |
(2141,+ |
1 ) ( 2 п 2 1 2 + 1 ) ( 2 п , 1 , + l ) . . . ( 2 n k I k + |
1). |
|
(16) |
||||||||||||||
Вышеизложенное можно проиллюстрировать на при |
||||||||||||||||||||
мере |
ион-радикала 1,3,6,8-тетраазапирена: |
|
|
|
|
ядро |
|
14N |
Щ' |
i H " |
Пк |
|
4 |
4 |
2 |
Ik |
|
1 |
|
V. |
(2пк 1к + |
1) |
9 |
5 |
|
|
3 |
|||
N |
= 9 • 5 • 3 = |
135 |
1.2. ПОЛУЧЕНИЕ АРОМАТИЧЕСКИХ ИОНРАДИКАЛОВ
Радикалы, о которых шла речь в разд. 1.1, являются парамагнитными молекулами в дублетном состоянии и содержат неспаренный электрон.
|
Органические радикалы имеют тенденцию к |
переходу |
в |
синглетное, основное состояние диамагнитных |
молекул, |
в |
которых все электроны спарены. Эта тенденция |
является |
причиной высокой реакционной способности и короткого времени жизни органических радикалов. Действительно, обычно последние могут быть стабилизованы только путем ограничения их движения, т. е. путем «замораживания» их в твердой матрице диамагнитного вещества. Однако в результате такого замораживания диполь-дипольное вза имодействие между неспаренным электроном и магнитны ми ядрами не усредняется до нуля и сверхтонкие линии ЭПР значительно уширяются (ср. разд. 1.1). Поэтому для получения оптимально возможного разрешения изотропной сверхтонкой структуры для записи спектров следует ис пользовать растворы. Это предполагает, что исследуемый радикал является достаточно устойчивым в этих условиях. Действительно, было установлено, что ароматические ра дикалы, в которых неспаренный электрон занимает делокализованную л;-орбиталь, обладают достаточной устой чивостью.
Ароматические я-радикалы подразделяются на ней тральные радикалы и ион-радикалы, различающиеся хи мическими и физическими свойствами, методами получе ния и подходами к их теоретическому анализу. В обоих
типах радикалов один я-электрон |
является |
неспаренным, |
|
и поэтому они содержат нечетное |
число я-электронов. Од |
||
нако |
ситуация зависит от числа зр2 -гибридизованных ато |
||
мов |
(я-электронных центров), около которых |
делокал изо- |
ван неспаренный электрон. За исключением нескольких гетероциклических соединений, подобных пирролу, каж дый центр вносит в я-систему органических молекул один электрон. Таким образом, у нейтральных радикалов число центров обычно равно числу я-электронов. Следовательно, число центров тоже является нечетным, и такие радикалы называются «нечетными радикалами». Напротив, ион-ра дикалы содержат четное число центров. В анионах число я-электронов на один больше, а у катионов на один меньше, чем число центров.
Нечетные радикалы имеют историческое значение, по скольку на протяжении десятилетий они были единствен ными известными стабильными радикалами. Классическим примером является трифенилметил, описанный Гомбергом [20] в 1900 г. Ароматические ион-радикалы были открыты только позднее [21—23], и их детальное исследование ста ло возможным благодаря появлению ЭПР-спектроскопии [24, 25]. Ион-радикалы образуются в тех случаях, когда ароматические соединения приобретают или отдают я-электрон. Приобретение электрона (восстановление) ве дет к образованию анион-радикала, тогда как потеря электрона (окисление) — к получению катион-радикала. Присоединение электрона обычно сопровождается выде лением энергии, которая называется энергией электрон ного сродства (сродство к электрону). Для ароматических углеводородов количество выделяющейся энергии варьи рует между 0,1 и 1 эВ (2—23 ккал/моль) [26]. С другой стороны, отдача электрона должна, сопровождаться погло щением молекулой энергии, необходимое количество ко торой определяется потенциалом ионизации, величина
которого для ароматических углеводородов |
лежит между |
|
7 и |
10 э В | (160—230 ккал/моль) [26—28]. |
Из этого сле |
дует, |
что присоединение электрона должно |
осуществлять- |
ся значительно легче, чем его отрыв от того же соединения, и действительно, известно значительно больше анионрадикалов, чем катион-радикалов. В соответствии с ме тодом молекулярных орбиталей (МО) применительно к альтернантным углеводородам (ср. разд. 1.6) одинаковые бензоидные углеводороды обычно характеризуются высо ким сродством к электрону и низким потенциалом иониза ции [26]. Таким образом часто можно легко перевести?в катион-радикалы такие соединения, которые, в частности, образуют также устойчивые анион-радикалы (например, антрацен, тетрацен и пирилен). Получение ароматических ион-радикалов может быть осуществлено множеством химических, электролитических и фотолитических мето дов.
Химические методы. Восстановление щелочными ме таллами — наиболее старый и часто встречающийся хими ческий метод приготовления анион-радикалов [22, 24]. Реакцию проводят в таких растворителях, как 1,2-диметок- сиэтан (ДМЭ) или тетрагидрофуран (ТГФ) в отсутствие воздуха и влаги:
Ar - f Me ->• А г + Ме+ .
Образование анион-радикалов сопровождает появление яр кой окраски.
Этим методом получают анион-радикалы почти всех ароматических углеводородов [29, 30] и большинства гетероциклических соединений. Необходима осторожность,
чтобы |
вовремя |
остановить реакцию, |
поскольку в |
про |
||
тивном |
случае |
анионы Аг~ могут захватить |
еще |
один |
||
я-электрон и образовать диамагнитные |
дианионы |
Аг 2 _ |
[34, |
|||
35, |
79]: |
|
|
|
|
|
A r + Me - > Ar2 - + Ме+ .
Однако равновесие
Аг + Ar2 " -> |
2 А г |
обычно смещено вправо, и |
дианион А г 2 - появляется в |
заметной |
концентрации только после восстановления всех |
|
молекул |
Аг |
до Аг - . |
В случае |
трудно восстанавливаемых соединений, даю- |
щих нестабильные анион-радикалы |
и практически |
не об |
||
разующих |
дианионы, |
необходимы |
температуры |
ниже |
—100 °С и |
непрерывный |
контакт с |
щелочным металлом. |
В таких случаях восстанавливающим агентом является натрий-калиевый сплав в смеси ДМЭ и ТГФ [36]. С другой
стороны, такие |
легко |
восстанавливающиеся t соединения, |
|
как |
хиноны, |
кетоны |
и нитропроизводные, превраща |
ют в анион-радикалы с помощью мягких реагентов, глю козы, дитионита натрия и цинка [25, 37—39]. Реакция между ароматическими углеводородами "и щелочными или щелочноземельными металлами в жидком аммиаке также приводит к образованию анион-радикалов [40].
Аналогичного общего химического метода для получе ния катион-радикалов не существует. Некоторые углево дороды образуют катион-радикалы при растворении в кон центрированной серной кислоте [41—44]:
2Ar + 3H2 S04 -> 2Ar+ + 2HS04 ~ + Н 2 0 + H 2 S0 3 .
В таких растворах, имеющих глубокую окраску, ка тион-радикалы присутствуют в небольших количествах наряду с диамагнитными протонированными аддуктами. Этот метод успешно использовался при работе с антраце ном, тетраценом, периленом [45], пентаценом [45], короненом [46], дифенилом [47, 48], ацеплейадиленом [29, 49],
аценафт-[1,2-а]-аценафтиленом |
[49], 9-метил- |
и |
9, |
10- |
|
диметилантраценом [50, |
51], |
пираценом [52], |
1, 2, |
3, |
6, |
7, 8-гексагидропиреном |
[53], |
15, 16-диметилдигидропире- |
ном [54] и ацеплейадиеном [29, 55].
Катион-радикалы образуются в концентрированной сер ной кислоте также из некоторых гетероциклических соеди нений, таких, как 1,3,6,8-тетраазапирен [58], и систем 1,4-дитиинового типа [56, 57]. Некоторые углеводороды окисляются до ион-радикалов пятихлористой сурьмой в хлористом метилене [59]:
2Ar + SbCl5 -> 2Аг+ + 2С1- + SbCl3 .
Этот метод иногда оправдывает себя даже в тех слу чаях, когда концентрированная серная кислота оказывается непригодной, как, например, при работе с пиреном, дибензо- [а, с]-трифениленом, Д9<9'>-бифлуореном и тетрафенилэти-
леном. Хотя нафталин и образует по этому способу катионрадикал, можно показать, основываясь на сверхтонкой структуре его спектра ЭПР, что он является димером [59].
Другим химическим методом получения катион-радика лов является реакция, в которой дипротонированные хиноны или ароматические диазасоединения восстанавли ваются цинком или дитионитом натрия [60]:
Аг + 2 Н + |
АгН2+, |
2АгН2+ + Zn -> 2ArH+ + Zn2 + .
Электролитические методы. Хотя полярографические методы восстановления и окисления ароматических со единений известны давно [61—63], впервые электролити ческие методы получения ион-радикалов для ЭПР-иссле- дований были использованы только после 1960 г. [64—66, 200—239]. Ион-радикалы приготавливали в таких отно сительно полярных растворителях, как ацетонитрил (АЦН), Ы,Ы-диметилформамид (ДМФ) или диметилсульфоксид (ДМСО) в присутствии перхлората тетраалкиламмония в качестве электролита. Анион-радикалы образуются на по верхности ртутного катода, на котором и происходит вос становление. Катион-радикалы образуются при окислении на платиновом сетчатом аноде. В обоих случаях в качестве противоэлектродов обычно используют каломельные элек троды. Первыми ион-радикалами, приготовленными этими методами, были анион нитробензола [64] и катион п-фе- нилендиамина [65].
Вскоре появились обширные исследования Френкеля с сотр. [67—72] по получению радикалов электролитиче скими методами. Преимущества электролитического мето да перед химическим восстановлением щелочными метал лами состоят в следующем:
1. Анион-радикалы образуются непрерывно и непосред ственно в ячейке, используемой для измерения в ЭПРспектрометре, что обеспечивает достаточно высокую по стоянную концентрацию частиц с коротким временем жизни.
2. Восстановление можно проводить при минимально допустимых значениях потенциала, так что дальнейшее вос становление, требующее более высокого потенциала, как,
например, при присоединении второго электрона, стано вится невозможным.
3. Используются относительно полярные растворите ли, в которых анион-радикалы не ассоциируют с их противоионами, что способствует получению более простого спектра ЭПР (ср. дополнение 2.2).
4. Можно приготовить анион-радикалы ароматических соединений с такими заместителями, как галогены, которые не удается превратить в анион-радикалы с помощью ще лочных металлов.
Однако в обычных условиях (при комнатной темпера туре, в таких растворителях, как АЦН, ДМФ, ДМСО) электролитическое восстановление невозможно, если вос станавливаемое соединение имеет низкое сродство к элек трону (т. е. когда его трудно восстановить) и если устой чивость образующегося ион-радикала такова, что требуют ся низкие температуры. До недавнего времени в таких случаях использовали химическое восстановление, однако теперь открываются новые возможности [73, 74] благодаря электролитическому получению анион-радикалов в жидком аммиаке при —80 °С. Этим методом получены анион-ра дикалы даже таких соединений (например, 1,3-бутадиена и пиридина), которые при контакте с щелочными металла ми полимеризуются [73, 167].
Число публикаций, посвященных получению катионрадикалов электролитическим окислением [65, 75—77, 200, 285], относительно невелико. К веществам, дающим катион-радикалы этим методом, принадлежат аминопроизводные углеводородов.
Фотолитические методы. Тогда как химические и элек тролитические методы имеют довольно общее применение, облучение ультрафиолетовым светом используется для по лучения ион-радикалов в растворе только в отдельных случаях. Так, например, анион-радикалы получали из некоторых кетонов [37] и нитросоединений [38] в этиловом спирте в присутствии больших количеств этилата натрия. Кроме того, интенсивное ультрафиолетовое облучение 1,2,4,5-тетраметилбензола и гексаметилбензола в растворе серной кислоты дает соответствующие катион-радикалы [80].
1.3. ОПТИМАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ РЕГИСТРАЦИИ СПЕКТРОВ ЭПР
В тех случаях, когда спектр ЭПР указывает на присут ствие в растворе ион-радикала, первой задачей является получение информации относительно электронной струк
туры этого ион-радикала. Чем больше в спектре |
|
ЭПР будет |
|||||||||
|
|
|
|
легко |
идентифицируе |
||||||
|
7 в |
|
|
мых |
|
сверхтонких |
ли |
||||
|
|
|
ний, |
тем |
более удовле |
||||||
L K H J |
|
|
|||||||||
|
|
творительной |
|
будет эта |
|||||||
|
|
|
|
информация |
|
по |
коли |
||||
|
|
|
|
честву |
и |
достоверности. |
|||||
|
|
|
|
Количество |
|
наблюдае |
|||||
|
|
|
|
мых сверхтонких линий |
|||||||
|
|
|
|
зависит |
от |
разрешения |
|||||
|
|
|
|
(т. е. ширины |
линии) и |
||||||
Р и с . |
4. Блок-схема |
ЭПР-спек- |
интенсивности |
спектра |
|||||||
(т. |
е. |
отношения |
сиг |
||||||||
|
трометра. |
|
|
||||||||
/ — 2 — полюса электромагнита; 3 — ре |
нал/шум). Качество спек |
||||||||||
клистрон; 7—• ферритовый |
вентиль; |
S — |
тров ЭПР |
определяется |
|||||||
зонатор; |
4 — образец; 5 — волновод; |
6 — |
|
|
|
|
|
|
|
||
аттенюатор; 9 — кристаллический детек |
двумя |
причинами: |
тех |
||||||||
тор; 10 — усилитель; И — самописец; |
/2 — |
ническими |
факторами, |
||||||||
|
модулятор. |
|
|
||||||||
|
|
|
|
которые |
зависят |
от |
|||||
|
|
|
|
спектрометра |
|
и |
его |
настройки, и внутренними факторами, зависящими от природы образца.
Технические факторы. На ЭПР-спектрометрах, поя вившихся за последние несколько лет, работать относи тельно легко, и их могут использовать химики, не имеющие опыта работы с электронным оборудованием. Поэтому здесь нет необходимости обсуждать устройство этих спектро метров, а при необходимости читатель может обратиться к некоторым другим книгам [5, 7, 10, 330] и руководст вам. Приведенное ниже описание ограничено рассмотре нием основных блоков (рис. 4).
Из рис. 4 видно, что изображенный прибор отличается от УФ- и ИК-спектрометров главным образом использо ванием магнита в дополнение к обычным блокам (источник излучаемой энергии, поглощающая ячейка и детектор), поскольку внешнее магнитное поле является в данном
случае, как и в ЯМР-спектроскопии, необходимым ус ловием для поглощения энергии. Напряженность поля обычно может достигать 10 ООО Э и легко регулируется. Его однородность в зазоре между полюсами магнита (10— 30 см по диаметру) не должна изменяться по объему образ ца более чем на Ю- 3 —10~6 частей напряженности поля в этой области. В область однородного поля помещают резо натор, который вмещает образец и соединяется со всеми другими компонентами блок-схемы. Качество резонатора определяется его способностью накапливать подаваемую энергию. В частности, потери энергии возникают, когда образец содержит полярную жидкость. Эти потери можно возместить за счет уменьшения поперечного сечения образ ца или путем изменения формы резонатора, с целью раз несения электрических и магнитных полей в объеме резо натора. Второй способ более предпочтителен, поскольку ин тенсивность сигнала зависит от поперечного сечения погло щающей ячейки.
Энергия в резонатор подается по волноводу. Ее источ ником служит электронная лампа, так называемый клис трон, который испускает электромагнитное излучение в узком диапазоне микроволновой области. В ЭПР-спектро- скопии используются клистроны двух типов: излучающие в Q-диапазоне (около 8 мм) и в X-диапазоне (3 см). Соглас
но условию |
резонанса |
[уравнение (4)], |
для клистрона |
|||
Q-диапазона |
(v = 3 6 |
ООО МГц) требуется поле более высокой |
||||
напряженности |
Н, |
чем |
для клистрона Х-диапазона (v |
= |
||
= 9500 МГц). |
Поэтому |
в первом случае |
в соответствии |
с |
уравнением (6) имеет место более сильное поглощение. Однако при исследованиях органических радикалов в растворах эти преимущества компенсируются необходи мостью использовать более узкие ампулы для образца при применении клистронов Q-диапазона, так как потери энер гии в резонаторе при образцах одинакового размера в случае клистронов с длиной волны 8 мм больше, чем в случае клистронов 3-сантиметрового диапазона.
Между клистроном и волноводом'; помещается аттенюа тор для регулировки подводимой мощности и ферритовый вентиль для предохранения клистрона от отраженного излучения. Излучаемая мощность достигает детектора, представляющего собой кристаллический диод, через
Т-образный мост, который называется двойным Т-мостом. Этот мост может быть сбалансирован таким образом, что излучаемая мощность не достигнет детектора, если внутри резонатора отсутствует микроволновое поглощение. Од нако для повышения чувствительности кристаллического диода необходимо, чтобы к нему подводилось небольшое количество энергии даже в отсутствие поглощения. Это достигается небольшой разбалансировкой моста, при ко торой часть энергии пропускается на детектор. Возникаю щий при этом шум, даже в отсутствие поглощения ЭПР, является обычным фоном сигнала и складывается частич но из собственного шума детектора, а частично из шума клистрона. Отношение сигнал/шум увеличивается при модуляции магнитного поля (обычно с частотой 100 кГц). На выходе модулированный сигнал регистрируется само писцем в виде первой производной от интенсивности линии поглощения по напряженности поля. Сигналы большой ин тенсивности можно также наблюдать на экране осцилло графа.
Оптимальные условия для работы на спектрометрах современных моделей можно получить путем регулировки интенсивности микроволнового излучения, подбора ам плитуды модуляции, усиления и т. д. Здесь важно обра тить внимание на нежелательные эффекты, вызываемые насы щением и перемодуляцией, которые влияют на разрешение и (или) интенсивность сверхтонких линий. Поскольку воз никновение сигналов ЭПР обусловлено поглощением мик роволнового излучения, привлекает возможность исполь зовать интенсивное облучение, надеясь получить более сильные сигналы. Однако такое облучение ослабляет и искажает сверхтонкие линии. Рассматриваемое явление называется насыщением. Насыщение возникает в резуль тате того, что сильное облучение усиливает электронные
переходы между спиновыми энергетическими |
уровнями |
Ех и Е 2 до такой степени, что небольшой избыток |
заселен |
ности (пх — п2 ) нижнего уровня уменьшается быстрее, чем |
он может восстановиться за счет спин-решеточной |
релак |
|||
сации |
(ср. разд. |
1.1). |
Результатом уменьшения разности |
|
( П ] — |
п2 ), т. е. избытка |
заселенности, который обусловли |
||
вает поглощение, |
явилось ослабление и искажение |
сверх |
тонких линий. Для предотвращения насыщения необходимо,