книги из ГПНТБ / Герсон Ф. Спектроскопия ЭПР высокого разрешения
.pdfся экспериментальными данными |
для анион-радикала |
L X X X I I , поскольку наблюдаемым |
величинам [97] лучше |
соответствует распределение ф 2 - . а |
не фа+- |
0,10
L X X X I I "
Интересно отметить, что экспериментальные значения констант СТВ кольцевых протонов (2,71 и 0,10 Э) значи тельно меньше, чем можно было бы ожидать на основании рассчитанных спиновых заселенностей и условия (20). Это противоречие может быть результатом отсутствия пла-
нарности |
ароматического |
кольца в анион-радикале |
L X X X I I " . |
Такая непланарная структура может привести |
|
к конечному перекрыванию |
я-электронной системы и |
|
а-орбиталей |
С—Н-связей и к прямой делокализации неспа- |
ренного электрона на ls-атомную орбиталь водородных атомов в этом кольце, как в случае |3-протонов алкильных заместителей (ср. разд. 1.5). Такая делокализация должна
уменьшать эффективные |
значения констант |
СТВ |
анц, |
||
так |
как |
дополнительная |
спиновая заселенность ls-орби- |
||
тали |
на |
протонах кольца |
имеет тот же самый |
знак, |
что и |
р£, и тем самым она частично компенсирует спиновую плот
ность противоположного |
знака, возникающую |
за |
счет |
||
о—я-спиновой поляризации [97]. |
|
|
|
||
Четырнадцатичленное |
кольцо. Третьим |
представителем |
|||
нейтральных (4г + 2)-членных |
периметров |
(г = |
3, |
2 т = |
|
= 14) является транс-15,16-диметилдигидропирен |
L X X X I I I |
||||
[213] — алкильное мостиковое |
производное |
циклотетраде- |
|||
кагептаена. Известно, что циклотетрадекагептаен |
является |
неустойчивым 14-членным непредельным циклическим со единением, у которого по стерическим причинам отсутствует планарность [214]. Попытки приготовить его ион-радикалы
до |
сих пор были безуспешными |
[215]. С другой стороны, из |
ал |
килпроизводного соединения |
L X X X I I I , я-электронные |
центры которого фактически лежат в одной плоскости, лег ко можно получить [54] как анион-, так и катион-радикал.
Исследования этих ион-радикалов методом ЭПР-спектро- скопии дало возможность экспериментально проверить теоретические предсказания относительно индуктивного влияния алкильного мостика в соединении L X X X I I I на четыре рассматриваемые хюккелевские молекулярные ор битали:
I V |
= - 0,084 ( Ф і + Фз + |
Фе + Ф8) + 0,378 ( ф 8 |
+ ф7 ) + |
|||
+ |
0,236(ф4 + ф 5 |
+ ф 9 |
+ ф 1 0 ) — 0,340 ( ф и + ф 1 |
2 + ф 1 3 +Ф 1 4 ); |
||
Фа- = — 0,368 (ф 4 |
— фз + фв |
— ф8 ) — |
|
|||
—0,296 ( ф 4 — ф5 |
+ ф 9 |
—ф1 0 ) + 0 , 1 6 4 ( ф и — ф 1 а |
+ Фіз —Фи); |
|||
фь + |
= 0,084 (Ф4 + |
Фз - |
Ф6 ~ |
ф8 ) + 0,378 ( ф 2 - |
ф7 ) - |
|
—0,236 ( ф 4 — ф 5 — ф 9 |
+ ф 1 0 |
) — 0,340 ( ф „ + ф 1 |
2 — Ф і з — ф 1 4 ) |
|||
и |
|
|
|
|
|
|
<|>ь_= 0,368 (ФІ —Фз — ф6 |
+ ф 8 ) +0,296 (ф4 +Ф5 —Ф9 — Ф10) + |
|||||
|
|
|
|
+ |
0,164 ( ф И — ф 1 2 — ф 1 8 + ф1 4 )- |
|
На рис. 36 показаны |
четыре хюккелевские МО. Изо |
браженный периметр соответствует планарной форме четырнадцатичленного кольца соединения L X X X I I I . Как уже отмечалось выше, вырожденное состояние хюккелев ских МО при такой форме периметра сохраняется.
Хюккелевские молекулярные орбитали фа+ и Фь+ яв ляются симметричными, тогда как орбитали фа - и фьанти симметричны относительно плоскости, проходящей через
центры 2 и 7. Согласно соотношению парности |
альтернант - |
|||||||
ных |
периметров, |
справедливы следующие |
равенства: |
|||||
|
|
= |
и |
= |
|
|
|
(128) |
Рассмотрение, аналогичное тому, которое |
было |
сделано |
||||||
для |
алкилзамещенных производных |
бензола |
и |
циклодека- |
||||
пентаена, позволило предположить, |
что индуктивное |
влия |
||||||
ние |
алкильного мостика в |
соединении L X X X I I I |
должно |
|||||
дестабилизировать |
симметричные |
хюккелевские |
МО фа+ |
|||||
и фь+ более сильно, чем антисимметричные орбитали |
фа - и |
|||||||
'h~ |
(Cj+,p = 0,116 >cf-,р. = |
0,027, |
где ] = |
а |
или |
b, а |
їх = |
I I , |
12, 13, |
|
14). |
Поэ |
|
|
|
|
|||
тому следует |
ожидать, что |
|
|
|
|
|||||||
орбиталь ф а |
- |
будет |
иметь |
|
|
|
|
|||||
более |
низкую |
|
энергию, |
|
|
|
|
|||||
чем |
|
орбиталь |
ф а |
+ . |
Кроме |
|
|
|
|
|||
того, |
орбиталь |
фь- |
будет |
|
|
|
|
|||||
более |
стабильна, |
чем арь+ |
|
|
|
|
||||||
(см. |
рис. 36 и |
37). |
Сле |
|
|
|
|
|||||
довательно, |
|
неспаренный |
|
|
|
|
||||||
электрон |
должен |
|
занимать |
|
|
|
|
|||||
антисимметричную |
орби |
|
|
|
|
|||||||
таль ф а - |
в |
анион-радикале |
|
|
|
|
||||||
и |
симметричную |
фь+ — в |
|
|
|
|
||||||
катион-радикале. |
|
|
Одна |
Р и с . |
36. Вырожденные наи |
|||||||
ко |
|
экспериментальные |
||||||||||
|
более |
низкие |
разрыхляющие |
|||||||||
данные |
свидетельствуют о |
i|>a+ и г|)а- |
и связывающие %>+ и |
|||||||||
том, что спиновая |
заселен |
ipb— хюккелевские МО гипоте |
||||||||||
ность |
в |
обоих |
|
ион-ради |
тического |
циклотетрадекагеп- |
||||||
|
таена |
(схематическое изобра |
||||||||||
калах |
распределена |
в со |
жение, |
как |
и на рис. 33). |
|||||||
ответствии |
с |
квадратами |
|
|
|
|
||||||
симметричных |
|
|
функций |
|
|
|
|
|||||
[54], |
т. е. |
фа+ |
в |
|
анионе и ф| |
в катионе. |
|
|||||
|
|
|
|
5,46 |
|
|
|
|
|
4,76 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L X X X I H " |
|
|
|
L X X X I H * |
|
||
Следовательно, |
предположение, |
что центральный |
мос |
|||||
тик в |
радикалах |
L X X X I H |
оказывает |
исключительно |
||||
индуктивное |
влияние, приводит к |
согласию с экспери |
||||||
ментальными |
данными |
только |
в |
случае |
катион-ради |
|||
кала. Однако |
в случае |
анион-радикала |
наблюдаемые |
|||||
значения противоречат |
теоретическим выводам. |
Чтобы |
||||||
найти |
приемлемое |
объяснение |
этому |
противоречию, |
следует |
рассмотреть |
геометрию |
алкильного |
мостика |
||||||||
в |
соединении |
L X X X I I I . |
Поскольку |
метальные |
|
груп |
||||||
пы |
этого |
мостика |
располагаются |
по обе стороны |
плос |
|||||||
кости |
четырнадцатичленного |
кольца, |
а-связи |
|
между |
|||||||
атомами |
С15 |
или |
С16 |
и |
метальными |
атомами |
угле |
|||||
рода |
являются фактически |
перпендикулярными этой |
плос |
|||||||||
кости |
[213, 216]. |
Возможно, |
что |
сверхсопряжение |
этих |
|||||||
cr-связей |
с я-электронной |
системой |
этого |
периметра |
играет |
Только |
Только |
индуктивный |
Эффект |
эффект |
сверхсопряжения |
•4>а-
Р и с . 37. Расщепление вырожденных наиболее низких разрых ляющих хюккелевских МО ifa+ и а|эа- и вырожденных наиболее вы соких связывающих хюккелевских молекулярных орбиталей г|)ь+ и iftr циклодекагептаена, обусловленное индуктивным эффектом или эффектом сверхсопряжения центрального алкильного мостика в
в 15,16-диметилдигидропирене.
важную роль. Как видно из рис. 37, полное согласие с экспе риментальными данными может быть достигнуто, если при нять, что на чистый индуктивный эффект накладывается эффект сверхсопряжения [54].
4г-Периметры. Восьмичленное кольцо. Ранее уже от мечалось, что МО периметров с числом центров 2m = 4r от личаются от МО периметров с числом центров 2m = 4r + 2 наличием вырожденных несвязывающих хюккелевских мо лекулярных орбиталей г[)п + и л|зп~. В основном состоянии нейтрального 4г-периметра связывающие хюккелевские МО заняты (2т—2) я-электронами, тогда как остающие ся два электрона должны быть помещены на
а |
$ |
$ |
- Ц - |
-$_jU |
фт,^,,.. |
|
• Н - Н - |
- Н - - Н - |
- Н - Н - |
|
|
|
- н |
|
- н |
+ + |
|
|
Нейтральная |
Анион-радикал |
Дианион |
||
|
молекула |
|
|
|
|
Р и с . 38. |
Диаграмма расположения энергетических уровней хюк |
келевских МО 4г-периметра (восьмичленное кольцо). Заполнение орбиталей в нейтральной системе, анион-радикале и дианионе
показано внизу.
несвязывающие орбитали фп+ и ф„-. Поэтому можно ожи дать, что 4г-периметр, в котором каждая из вырожденных хюккелевских молекулярных орбиталей фп+ и фп - разме щает один электрон, будет находиться в неустойчивом триплетном основном состоянии (ср. рис. 38). Обычное основ ное состояние ароматической системы —• синглетное сос тояние — возможно только в случае дианиона или дикатиона, обладающего 4г-периметром, когда обе хюккелевские молекулярные орбитали фп+ и ф„- либо заполняются в ре зультате приобретения двух я-электронов, либо становятся вакантными, отдавая два я-электрона. Как и ожидалось, не существует нейтрального восьмичленного периметра с пол-
ностью сопряженной я-электронной системой. Так, давно известно, что циклооктатетраен X I I находится в основном синглетном состоянии и имеет непланарную структуру «лодки» [217], своими свойствами он напоминает олефины [218]. С другой стороны, восемь углеродных центров его дианиона XII2 - располагаются в одной плоскости, а я-элек- троны делокализованы [219]. Восстановлению циклооктатетраена до дианиона X I I 2 " предшествует образование промежуточного парамагнитного анион-радикала X I I " , спектр ЭПР которого имеет девять линий, что указывает
на взаимодействие |
с восемью |
эквивалентными протонами |
|||||||||||
[155, |
193а]. Константа СТВ аН ) ) . =3,21 |
|
Э находится |
в |
соот |
||||||||
ветствии |
со спиновой заселенностью |
р£ = |
0,125, |
рассчи |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
танной |
|
для |
|
каждого |
|||
|
|
|
|
|
|
центра |
|
планарного |
вось- |
||||
|
|
|
|
|
|
мичленного |
кольца. |
Су |
|||||
а |
|
|
|
|
|
ществуют и |
другие резуль |
||||||
У/п* |
|
|
|
|
таты, также |
свидетельству |
|||||||
|
|
|
|
ющие |
о |
том, |
что |
восьми- |
|||||
|
|
|
|
|
|
членный |
периметр |
анион- |
|||||
|
|
|
|
|
|
радикала |
X I I " , |
как и |
|||||
|
|
|
|
|
|
диамагнитный |
|
дианион |
|||||
|
|
|
|
|
|
X I I 2 |
|
|
имеет |
планарную |
|||
|
|
|
|
|
|
форму |
|
[155, |
219]. |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
В анион-радикале X I I " |
|||||||
|
|
|
|
|
|
вырожденные |
несвязыва- |
||||||
|
|
|
|
|
|
ющие |
|
хюккелевские |
МО |
||||
|
|
|
|
|
|
Фп+ и |
|
Фп- |
заняты |
тремя |
|||
|
|
Р и с . |
39. |
я-электронами, |
два |
из |
|||||||
а — вырожденная |
нгсвязывающая |
которых |
спарены, |
а |
один |
||||||||
хюккел.вская МО фп + планарного цик- |
— неспаренный. |
В |
этом |
||||||||||
лооктатетраена |
(схематическое изоб |
состоит |
|
существенное |
от |
||||||||
ражение |
как |
на |
рис. |
33); б —рас- |
|
||||||||
щплэние хюккелвских мол кулярных |
личие от того |
положения, |
|||||||||||
орбиталей фп + и <Jjn- в алкилзамэщен- |
которое |
имеет место в слу |
|||||||||||
ном пленарном циклооктатетраене и их |
|||||||||||||
|
заполнение в анион-радикале. |
чае |
|
|
анион - радикалов |
||||||||
|
|
|
|
|
|
(4г + |
2)-периметров, когда |
||||||
один |
неспаренный |
электрон |
должен |
|
выбирать |
между |
двумя разрыхляющими хюккелевскими молекулярными орбиталями фа+ и фа- • Тем не менее, поскольку для анионрадикала X I I " возможны две энергетически эквивалентные конфигурации (дважды заполненная орбиталь фп+ и одно-
кратно заполненная орбиталь ф„- и наоборот), основное состояние должно быть вырожденным, как и в случае анион-радикалов (4г + 2)-периметров. Это вырождение сни мается при введении в восьмичленное кольцо алкильного заместителя. На рис. 39 схематически показаны вырож денные несвязывающие хюккелевские МО
|
фп + |
= 0,500 (<pt |
— Фз + <р5 — Ф7) |
|
||
|
V |
=• 0,500 (<р2 |
— ф4 |
+ Ф 6 —Ф8 ) |
|
|
планарного |
циклооктатетраена. |
Орбиталь |
ф п + является |
|||
симметричной, а |
ф п |
антисимметричной |
относительно |
|||
зеркальной |
плоскости, |
проходящей через центры 1 и 5. |
Если один из этих центров имеет алкильную группу, то можно ожидать, что ее индуктивное влияние приведет к
дестабилизации |
хюккелевской МО фп +(Сп+,і = |
0,250), тог |
да как энергия |
орбитали ф п - будет оставаться |
неизменной |
(Сп-,1 = 0). Поэтому для анион-радикала моноалкилциклооктатетраена предпочтительна та конфигурация, при которой орбиталь ф п - будет занята двумя электронами, а орбиталь
фп + — одним. Таким образом, |
неспаренный |
электронный |
||
спин должен иметь распределение фп + (ср. рис. 39). |
||||
Экспериментальные |
данные |
[193] для анион-радикала |
||
метилциклооктатетраена |
приведены |
в формуле L X X X I V " . |
||
Рядом в скобках даны |
константы |
СТВ ан^, |
рассчитанные |
из условия (20) для двух случаев, когда заполнена либо орбиталь фп+, либо орбиталь ф п - . (Значение, использованное
для параметра I Q C H J В условии |
(20), составляло |
А = |
||
= |
8-3,21 = |
25,68 Э, что соответствует полной протяженнос |
||
ти |
спектра |
ЭПР незамещенного |
анион-радикала |
X I I - . ) |
4,8
L X X X I V "
Сравнение рассчитанных и наблюдаемых констант вза имодействия показывает, что спиновая заселенность в
анион-радикале L X X X I V подчиняется распределению г|)п+, а негрп-. Однако рассмотрение только одной хюккелевской МО\|)„+ не может полностью объяснить эксперимен тальных данных, и для получения лучшего соответствия между теорией и экспериментом необходимо предположить некоторое участие хюккелевской МО г|)п-- Другими словами, должно существовать некоторое смешение двух хюккелев ских МО, которые в незамещенном периметре вырождены. Это смешение, которое, как можно предположить, имеет также место и в случае других рассмотренных замещенных периметров, будет обсуждаться ниже.
Смешение орбиталей. Расщепление между двумя вы рожденными орбиталями, возникающее при введении в
кольцо алкильного заместителя, возрастает с увеличением возмущения. В таком случае спиновая заселенность в за мещенном анион-радикале определяется увеличением вкла да орбитали с наиболее низкой энергией и, следовательно, все более и более отклоняется от равномерного распределе ния спиновой заселенности в анион-радикале невозмущен ного периметра. Эту спиновую заселенность можно выра зить в виде суммы вкладов от двух рассматриваемых орби талей [189, 209, 231] и записать следующим образом:
ф| = С2ф2+ |
- f С!ф2_ для |
(4г + 2)-периметра |
(129) |
или |
|
|
|
ф2 — С 5 ф 2 + |
С£ф2_ для |
4г-периметра. |
|
|
( С 2 + С 2 = |
1) |
|
где квадратичные коэффициенты С+ и С? являются мерой участия симметричных (фа+ или фп+) и антисимметричных (Фа- или фп-) орбиталей соответственно. В случае анионрадикалов замещенных бензолов участие симметричных и антисимметричных орбиталей в спиновой заселенности об суждалось несколькими авторами [2, 189, 209]. Очевидно, что для анион-радикала самого бензола (I") следует при нять |С+ | = |С_| = 1 / ] / 2 . С другой стороны, для алкильных производных бензола можно было бы ожидать, что в лю бом из двух предельных случаев в зависимости от положе-
ния |
заместителя уравнение |
(129) будет |
справедливо: |
С + = |
0 и |С_| = 1 или |С+ | = |
1 и С_= 0. Так |
по крайней |
мере принималось до сих пор в случае метил-замещенных анион-радикалов L X X V I I I - — L X X X I " . Однако в дей ствительности здесь рассматриваются не предельные слу
чаи, а следующие соотношения: |
* |
|
||
| С + | < | С _ | |
в |
анион-радикалах |
L X X V I I I - |
и L X X I X " |
и |
|
|
|
|
| С + | > 1 С _ ] |
в |
анион-радикалах |
L X X X " и |
L X X X I " . |
Совместное использование экспериментальных резуль татов (спектры ЭПР и протонного резонанса) и расчетов молекулярных орбиталей (по методу конфигурационного взаимодействия) [220, 231] позволило получить следующие величины для анион-радикалов: толуола и n-ксилола
| С+ 1
| С + |
0,50 и ]С_| = 0,87,
0,35 и |С_| = 0,94.
Имеется два механизма, по которым орбиталь с более высокой энергией может смешиваться с орбиталью низкой энергии и давать вклад в спиновую плотность анион-ра дикала. Во-первых, больцмановское распределение тре бует некоторого участия более высокой орбитали [ср. уравнение (6) в разд. 1.1] при условии, что орбитальное расщепление не слишком велико (тепловое смешение). Вовторых, следует учитывать взаимодействие двух орбиталей в результате колебаний соответствующей симметрии (вибронное смешение). Считается, что этот второй тип взаи модействия, который здесь не будет рассматриваться, в большинстве случаев, несомненно, является наиболее важ ным механизмом орбитального смешения [209, 231].
Большой интерес с точки зрения орбитального смешения представляют собой спектры ЭПР анион-радикалов час тично дейтерированных периметров. Были исследованы две такие системы: анион-радикал монодейтерированного бензо
ла ( L X X X V ) H |
анион-радикал монодейтерированного цикло- |
октатетраена |
L X X X V I . В случае анион-радикала бензо- |
ла L X X X V - |
[221] введение в кольцо |
дейтерия |
приводит к |
|
расщеплению |
вырожденных |
орбиталей ф а + и |
ф а - . Однако |
|
вследствие крайне слабого |
влияния |
этого заместителя воз |
никающее расщепление очень мало, и |
поэтому |
происходит |
особенно сильное смешение орбиталей |
ф а + и |
ф а - - |
Из экспериментальных данных, приведенных рядом со структурной формулой анион-радикала L X X X V - , следует, что вклад орбитали ф а - в спиновую заселенность несколько больше вклада орбитали ф а + . Этот результат согласуется с общепринятой точкой зрения, согласно которой вторичный изотопный эффект, оказываемый дейтерием на л-электрон- ную систему, состоит в отталкивании электронов и, следо вательно, имеет направление, одинаковое с индуктивным эффектом алкильных заместителей [189, 222].
D 0,55 (3,58) |
* |
D 0,50 |
( 3 , 2 В ) * - |
|
|
||
А|3,92 |
|
|
|
3,41 |
|
3,2 |
|
|
|
|
|
L X X X V " |
|
LXXXVI " |
|
В отличие от спектра |
|
анион-радикала |
L X X X V - спектр |
анион-радикала LXXXVI- монодейтерированного циклоок- |
татетраена согласуется с равномерным распределением
спина [223]. Следовательно, две несвязывающие |
орбитали |
ф п + и ф п - , по-видимому, остаются вырожденными, |
несмотря |
на введение дейтерия, и дают равные вклады в спиновую заселенность. Этот неожиданный результат можно объяс нить соотношением симметрии орбиталей ф п + и ф п - [209, 223], однако в работах [224, 328] предполагалась и другая интерпретация.
2.6. НЕ АРОМАТИЧЕСКИЕ СИСТЕМЫ
В этом разделе рассматриваются ион-радикалы таких систем, для которых циклическая делокализация я-элек- тронов либо ограничена, либо фактически не существует.
* Значения в скобках относятся к константам СТВ ядер дей терия, умноженным на величину g N (H)/gN (D) = 1/0,1535 (ср. разд. 1.4).