книги из ГПНТБ / Кавалеров, Г. И. Введение в информационную теорию измерений
.pdf— вероятность события Ci<^u^ci+1, т. е. получения на выходе преобразователя значения z = z ;, где
|
L |
|
|
|
w (и) — \w(x,u — х) dx. |
(3-3) |
|||
|
о |
|
|
|
При этом предполагается, как и в § |
1-3, что x ^(0 ,L ) . |
|||
Тогда текущее значение погрешности квантования по |
||||
уровню |
при и^(Сі, Сі+і). |
(3-4) |
||
y K( u ) = Z i — u |
||||
Математическое ожидание |
погрешности квантования |
|||
н~і сі+ , |
|
__ |
_ |
|
Г'к = X J (гс — и) w (и) du = Z — U, |
(3-5) |
|||
і—0 сі |
|
|
|
|
где |
N —1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Z = |
2 Z i p (Zi). |
|
|
|
|
i=0 |
|
|
|
Дисперсия погрешности квантования |
|
|||
а2 |
N-1 ш сі+1_ |
|
(3-6) |
|
2 ^ |
z* U uw(u)du, |
|||
|
i= 0 |
ct |
|
|
где точка сверху означает центрированную величину. Нетрудно видеть, что текущее значение погрешности дискретности зависит от величины квантов, а также от ВХПоэтому неверно общее утверждение, что момен ты распределения вероятностей Кк можно считать только
через истинное значение измеряемой величины х, как это делается, например, в [Л. 3-11, 3-12].
Погрешность «а выходе преобразователя
Увых= г і—х = у вх+ у к(и) при |
Сі+і). |
(3-7) |
||
Моменты этой погрешности |
|
|
||
L |
N — 1 |
|
|
|
? вых = = |
(^0 2 |
[і/вх “І- Ук 0 0 ] Р (Zi I х) dx', |
(3 - 8 ) |
|
О |
1=о |
|
|
|
L |
N — \ |
|
|
|
а2 = Г ш ( л ) 2 |
[ г /в х Н - г /к ( ' 0 - ^ в ы х ] 2 Р ( 2 г- | ^ ) , |
(3 - 9 ) |
||
ывыж J |
|
|
|
|
8— 301 |
113 |
Гдё |
йі+і~л‘ |
|
р (Zi I x) = px {cL< a < ci+l) = |
||
f w (yBXI x) dynx. (3-10) |
||
|
—(et—X) |
При задании конкретных видов законов распределе ния вероятностей формулы (3-8) и (3-9) легко преобра зуются к виду, удобному для практических расчетов. Например, зададимся такими условиями:
Сі+і— a — q= L/N |
(равномерная шкала); |
|
|||
Zi = |
(і + |
0,5) q\ |
w (x) = |
— /7 (xjL)\ |
|
w (y„ I x) = |
w (yBX) = - L n ^ f - ----T] |
(3-11) |
|||
Тогда при |
имеем: |
|
|
|
|
|
Г |
0 |
при |
— - 5-; |
|
|
|
|
|||
|
-^- + 0,5 |
при — 0,5а< о < 0,5а; |
|
||
p(Zi\u)= . |
1 |
при О,5а < о < < 7—0,5а; |
^ ^ |
||
|
|
||||
|
4 |
- |
пРи 9 — О,5а<о<<7, |
|
|
|
|
0 |
при v ^ q , |
|
где ѵ = х—iq.
Подставляя полученное значение в (3-8) И (3-9),
имеем: |
|
& Б Ы Х ------- О і < = ( Г + а-)/12. |
(3-13) |
ип ы х
Врассмотренном нами примере получен результат, совпадающий с формулами из [Л. 3-11, 3-12]. Однако достаточно отказаться от одного (любого) из условий (3-11), чтобы картина изменилась. Например, при не симметричной плотности вероятности ау(г/вх) в (3-13)
появляется слагаемое, учитывающее этот сдвиг. Можно показать, что формулы типа (3-13) требуют отсутствия корреляции между х и уих, большого числа интервалов квантования (условие q ^ a ) и симметрии w(y).
Другой подход к оценке погрешности дискретности связан с измерением величин х + у Вх в единицах, равных
114
интервалу квантования. Другими словами, при этом счи тается, что квантование выполнено безошибочно, если х+Увх лежит в том же интервале, что и х. Тогда по грешности квантования появляются из-за перехода х + уих под действием і/вх в соседние интервалы. Первый подход более целесообразен в стрелочных приборах с неавтоматизированным квантованием, так как там число областей квантования N заранее не определено, второй — для цифровых измерительных приборов и АЦП автоматических систем.
Введем в рассмотрение условную вероятность полу чения на выходе АЦП значения zBbix= Zj :при Ci^x^ZCi+i,
усредненную по всем X, |
лежащим в этой области: |
||||||||||
|
|
|
р Ъ 1*> = |
е ? й г - |
<3-14> |
||||||
Нетрудно получить: |
|
|
Cj+l |
|
|
||||||
|
|
|
|
С£+ 1 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
j1 |
w (x) |
|
^ w (u\x) dudx |
|
|||
|
P(Zi IXS) = |
|
|
t+I |
------------------• |
(3-15) |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
^ |
|
w (x) dx |
|
||
|
|
|
|
|
C I. |
|
|
|
|
|
|
Если 1£}(уъх\х) — ю(уъх) и шкала |
квантования |
равно |
|||||||||
мерна, |
то |
|
(І+ І)<7 |
(і+ 1)<7—X |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
f |
w (x) |
|
\ |
|
w(!/„x) dyBXdx |
|
||
Pdi I * ) = |
— *-------------------------------------. |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
f |
|
|
w ( X ) |
dx |
|
|
|
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
i = |
o, |
|
|
l,/ = |
|
|
0, 1.....УѴ- 1. |
(3-16) |
||
Математическое ожидание |
и дисперсия погрешности |
||||||||||
на выходе квантователя выражаются формулами: |
|
||||||||||
|
Увых= |
У, р (Xi) |
£ |
fa |
|
— Xi) р (Zj I Xi); |
(3-17) |
||||
|
|
|
i- 0 |
|
/=0 |
|
|
|
|
|
|
\ |
= |
£ Р (-A) |
£ (Ц — |
Х і — ТъыхУ p(Zj\Xi). |
(3-18) |
||||||
|
упых |
t=ü |
/=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
s* |
115 |
Если шкала квантования равномерна и Г3ВЫх = 0) то
|
|
= |
Ц р Ш |
И [V - |
i)q]aP(Zj\Xi)- |
|
(3-19) |
|
||||||
|
|
|
i=l |
|
/=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В качестве примера раскрытия этих формул рассмот |
|
|||||||||||||
рим случай соблюдения условий (3-11). Для вероятности |
|
|||||||||||||
правильного |
квантования |
имеем: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
0,5а |
0,5а |
|
|
|
q—0,5а |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
и |
—V |
|
|
|
0,5а |
|
|
|
|
|
|
|
0,5а |
|
q |
|
q—v |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
J - У |
+ |
j |
\ |
j |
■dh é v- |
при a<q-, |
|
|
|
||||
—0,5а |
|
q—0,5а —0,5а |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
q<7—0,5а |
0,5аа |
- |
J |
- |
0,5а |
2 . |
+ |
I |
(3-20)ф |
х |
||
|
Р Ь Ш = |
j |
- |
J |
& Ü |
|||||||||
|
|
+ |
j_ L p |
s |
^ „ |
p |
„ |
<7—0,5а |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
0,Ьа |
—0,5 а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Щ Я—ѵ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Р (г} I xd = j-i- |
J |
|
|
|
при 2q < а. |
|
|
|
|||||
Пределы интегралов ясны из рис. |
3-1, |
а. |
|
; |
(см. |
|
||||||||
Отсюда |
|
|||||||||||||
рис. |
3-1, б) |
|
|
, |
a h ' |
|
|
.г |
. 2 L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
п р и |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
1 _ |
_ |
N ^ — -, |
|
|
|
|||||
|
p(Zj\Xi) = |
|
L |
|
д г — |
2L |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Д Г ПРИЛ ^ — |
|
|
|
|
|
|||||
Условная |
вероятность перехода в область Zj |
|
|
|||||||||||
|
'L(aN)~l |
при i — i, |
t'd rl, t= t2 ,... ,i=t |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
r t (0,5r — 1); |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
^ W |
~ l[(0 ,5 + 0 ,5 é - |
|
|
(3-21) |
|
|||||
P{Zi\Xi) = \ |
|
— 0,125/é2) при j = idz0,5r; |
|
|
||||||||||
|
0,l25L(aN)~1k2 при j = |
i dr (0,5r-f* 1); |
|
|
||||||||||
|
|
|
0 |
|
при ;> td = ( 0 ,5 r+ |
1), |
|
|
116
где a=(r+k)q\ г — четное число |
(в том числе |
нуль); |
0 < & < 2 (в том числе k дробное). |
Величина r + k |
имеет |
смысл коэффициента пропорциональности между шири ной зоны существования погрешности и шириной кван та q.
н~ |
-н |
Я . |
|
||
г |
- -Н (г1-t- |
П----г |
|
||
I |
|
|
-I- |
|
|
j ____Ё |
*-і |
I |
|
||
а й q |
tjicz Zq |
atZq |
|
а) |
|
gj |
300 |
ZOOO 5000 |
Рис. 3-1. Возможные варианты взаимного расположения зоны рав номерного распределения погрешностей и интервала квантова ния (а) и зависимость вероятности правильного квантования от
числа областей квантования при равномерном законе распределе ния X (б) .
______ равномерный закон распределения i/DS; ------------ |
нормальный закон |
распределения і/в х . |
|
Среднеквадратическая погрешность для этого случая запишется в виде
о= 0 ,5 Y a L N - 1 при N <^2La~lm,'
3 |
= л / Щ |
-г |
(г — 1) (г— 2) |
- г О + ^ + т г О Н - 1)} |
|
ѵ,шх |
у а |
X |
24 |
||
|
|
|
при'N'^2La~1. |
(3-22) |
117
При /г= 0 имеем: |
|
|
|
|
|
0,5 V aq |
при N < 2 L a ~ \ |
||
х |
у/~ |
п |
|
(3-23) |
П р И |
ң : 2La ~1. |
|||
Из формулы |
(3-23) |
нетрудно |
видеть, что в данном |
случае получается'большее значение дисперсии уВых, чем по формуле (3-13), что вполне
75 |
ЬуВых |
|
|
естественно, |
так |
как |
при вто |
||||
|
По формуле (3-23) |
|
ром подходе |
мы, |
по существу, |
||||||
|
|
исключили те значения погреш |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
ности, которые лежали в пре |
|||||||
10 |
|
|
|
делах і-го интервала, т. е. бли |
|||||||
|
|
|
|
же |
всего |
к |
математическому |
||||
|
|
|
|
ожиданию |
погрешности |
кван |
|||||
5 |
По формуле (3-13) |
|
тования. |
|
|
|
|
|
сред |
||
|
Рассмотрим значения |
||||||||||
|
|
|
|
неквадратических |
погрешно |
||||||
|
|
|
Л' |
стей |
по |
формулам |
(3-13) и |
||||
|
|
|
(3-23) при предельных значе |
||||||||
1 |
г югочо wo woo wood |
ниях входящих в них величин. |
|||||||||
Рис. |
3-2. |
Зависимость |
При |
|
стремлении |
|
числа |
||||
среднеквадратической |
по |
областей квантования N к бес |
|||||||||
грешности |
квантования |
от |
конечности, т. е. при |
q - ^ 0, |
|||||||
числа областей квантования |
имеем |
из |
формулы |
(3-13) |
|||||||
при |
£=І00, |
а=5. |
|
3ynHj( — а/2|/3~- Формула |
(3-23) |
||||||
|
|
|
|
дает совпадающее с этим значение з ■^оых. Таким образом, при
у—*0 различия в подходах стираются, что вполне естествен но. Иная картина наблюдается при а —>0. Из (3-13) имеем
Ч ы х ~ ^ /2 1/ 3 ’ 3 из (3-23) — 0. Такое различие вполне объяснимо, если учесть, что формула (3-13) дает значе
ние погрешности |
при бесконечной |
точности измерения |
|||
X и увх, а (3-23) |
связано с утверждением, что измерение |
||||
безошибочно, если лг + увх лежит |
в |
пределах |
того же |
||
интервала, что и л;. Нетрудно видеть, |
что lim |
о |
для |
||
|
|
|
W—>00 |
“вых |
|
первого подхода имеет характер поправки Шеппарда. |
|||||
На рис. 3-2 показан ход кривых погрешностей в зави |
|||||
симости от числа областей квантования. При |
N'— уоо |
обе кривые стремятся к пределу, определяемому только параметрами распределения погрешности. Наименьшее
118
значение разности между оценками ä достигается
при минимальном N, т. е. при N = 2.
В заключение параграфа отметим, что первый из рассмотренных подходов близок к постановке задачи выделения сигналов в статистической теории связи, а второй — к задачам многоальтернативного обнаружения (т. е. проверки гипотезы о том, что истинное значение измеряемой величины лежит в пределах г-го интервала квантования). Возможна трактовка второго подхода как многопозиционного контроля. Как мы увидим дальше, подобное различие характеристик имеет место и при информационных оценках.
3-3. ИНФОРМАЦИОННЫЕ ОЦЕНКИ ПРИ КВАНТОВАНИИ ПО УРОВНЮ (СТАТИКА)
Установим прежде всего некоторые общие законо мерности зависимости количества информации по Шен нону в выходном сигнале относительно измеряемой вели чины от числа областей квантования. Можно утверж
дать, что вне |
зависимости от законов распределения |
вероятностей |
истинного значения измеряемой величины |
X и погрешностей YBX имеют место следующие явления: |
|
1) квантование всегда связано с потерей информа |
|
ции; |
|
2) измельчение шкалы всегда увеличивает количест во информации в выходной величине АЦП относительно
входной; |
интервалов квантования N |
|
3) при стремлении числа |
||
к бесконечности количество |
информации . I' |
х стре- |
мится к постоянному пределу.
Докажем прежде всего второе утверждение. Пусть первоначально шкала включала АЦ интервалов кванто вания. Сформируем новую шкалу с числом интервалов NZ>,N1 так, чтобы новый интервал квантования включал в себя целое число прежних, т. е. второе разбиение множества возможных значений представляло собой дополнительное разбиение первого. Обозначим вели
чину на выходе АЦП в |
первом и во втором случае |
|
соответственно zN и zN . |
|
|
Тогда в силу (1-61) / |
что |
и требо |
валось доказать. Знак „•<“ |
вместо знака |
указывает |
119
на необратимость такого преобразования, как измельче ние шкалы.
Аналогичным образом может быть доказано первое утверждение. Для доказательства третьего утверждения необходимо рассмотрение некоторых весьма общих поло жений о разбиении измеримых пространств; из этих по ложений вытекает,, в частности, интересующий нас ре зультат (доказательство выполнено М. И. Гординым и С. М. Мандельштамом).
Формализуем задачу следующим образом:
1. Пусть (X, Q) — измеримое пространство, т. е. множество X с некоторой о-алгеброй Q его подмножеств, о-алгеброй на множе
стве X называется такая система подмножеств X, которая вместе
скаждыми двумя подмножествами содержит их разность и вместе
скаждой последовательностью подмножеств содержит их объедине ние, и включающая в себя множество X.
Разбиением измеримого пространства (X, Q) называется такой конечный набор а = {А,}, і — 1,2, .. ., п множеств А>eQ , что А,- и А,- не пересекаются, если іф і, а объединение этих мьожеств совпадает
с X. Заметим, что некоторые множества, получаемые в результате разбиения, могут быть пустыми. Множества А,- называются элемен тами разбиения а. Если разбиение b получено путем подразбиения
элементов разбиения а, то |
говорят, |
что b мельче а |
или а круп |
нее Ь. |
заданы |
две вероятностные |
меры Рі и |
Предположим, что на Q |
Р2. Элемент А, разбиения а называется вырожденным, если Рі(А() =
= Рг(Аі)=0. |
Разбиение, |
содержащее |
вырожденные элементы, |
назы |
||||
вается вырожденным. |
|
|
|
оГ^О) как |
|
|
||
Зададим функцию qі{и, о) (п^О, |
|
|
||||||
|
|
|
и logs (и И , |
если /г > 0 , |
о > 0 ; |
|
||
у |
у) _ |
J |
0, |
|
если и = |
О, |
V. J 0; |
|
|
|
I |
— оо |
если |
0, |
о = 0. |
|
|
Заметим, что ср(и, ѵ) |
является непрерывной функцией с областью |
|||||||
значений [0, |
+ оо] во всех точках (и, |
ѵ), где и ^О , ѵ ^О , кроме точки |
||||||
(О, 0). |
|
|
|
|
|
|
|
|
Введем формально некоторую функцию |
|
|
|
|||||
|
|
|
п |
|
|
|
|
|
|
Н Рг (Я„ а) = Ц |
у (Р, {At},'P2 {А,}), |
|
|||||
|
|
|
І=1 |
|
|
|
|
|
если а={А і), і=1, 2, |
..., |
п, и определим энтропию меры PY по мере |
||||||
Р2 (см. [Л. 1-54]) равенством |
|
|
|
|
|
|||
|
|
Н РА р і ) = |
SUP Н Р, (Л, |
а), |
|
|
||
|
|
|
1 |
а |
|
|
|
|
где верхняя грань берется по всем разбиениям пространства |
(X, Q). |
120
Нам понадобятся следующие элементарные свойства введенных величин:
1) Н Рй[Р 1,а ) '- .0 , //р ,(Л )"= 0;
2) Если разбиение b мельче, чем разбиение а, то
Я Рі( Р „ а ) < Я Рі(Я1ІЬ).
Эти свойства хорошо известны (см., например, [Л. 1-33, 3-34]). Л ем м а 1. Пусть а °= {А 0,}, г=1, .. ., п — произвольное невы
рожденное разбиение. Каково бы ни было в>0, найдется такое у>0,
что для любого разбиения а= |
{А,}, t= l, ..., п, удовлетворяющего |
условиям |Р| (А0,)—Р \(А,) I < у. |
]Р2(А0і)—Рг(Аі) I <у, (і= 1 .......n), |
выполнено неравенство |
|
\Н р ^ Р и Ъ ° ) - Н Р2(Я ,, а) I < Е.
До к а з а т е л ь с т в о . Из сделанного выше замечания о точках непрерывности функции ср следует, что функция 2/і переменных фп,
определенная при «і^О, |
равенством |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
п |
|
|
|
|
Чп («I. о,....... ѵп) = |
S |
?("<■ уі). |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
i=i |
|
непрерывна в точке (іі\, ѵі, |
.. ., и„, |
и„), если только ни при каком і |
||||||
tit и Ѵі не равны 0 одновременно. |
|
|
|
|||||
|
В силу невырожденности а0 точка (Рі(А°і), Р2(А°і), .. ., Pi(An), |
|||||||
Р2(А„)) |
обладает этим свойством, и так как |
|
||||||
|
Н Рг (Р,, а) =фи (Яі (А,), Я*(А.)........Яі (А„), ЯДА*)), |
|||||||
то утверждение леммы становится очевидным. |
ситуацию, когда |
|||||||
|
2. |
|
Теперь мы |
рассмотрим |
более специальную |
|||
X — полное |
сепарабельное |
метрическое пространство с |
расстоянием |
|||||
г(х, |
у), |
а |
Q—ст-алгебра |
всех |
борелевскнх подмножеств X (см. |
|||
[Л. |
3-35]). Если А — подмножество |
X, то определим диаметр А ра |
||||||
венством |
diam А = sup |
r(x, х'). Нам понадобятся две функции, оп- |
||||||
|
|
|
х.х’^Х |
|
|
|
f |
ределенные на всех 'разбиениях пространства (X, Q)^'характеризую щие разбиения с точки зрения малости диаметров их элементов.
Пусть а — разбиение, |
е>0 — число. |
Обозначим |
через и(а, е) |
|||
объединение |
всех |
тех элементов |
А,- |
разбиения а, |
для которых |
|
diam (A,)>e. |
|
|
|
|
|
|
Положим, |
р (а) = max |
(inf max (е,Я; (иг ('а, е)))). |
Эквивалентное |
|||
|
|
/=1,2 |
8>0 |
|
|
|
определение таково: |
число р(а) удовлетворяет неравенствам |
|||||
Pi (u(a, |
p(a)))s£p(a); |
P2(u(a, р(а))) s£p(a), |
а никакое число, меньшее чем р(а), им не удовлетворяет. Положим
также для а={Л |
,}, £= 1, ..., |
п; diam a=max diam А(. Ясно, что |
р(а) sgdiam а, так |
как P](u(a, |
diam a)) = P 2(u(a, diam a))=0. Заме |
тим, что р (а )^ 1, в то время как возможно равенство diama=oo.
121
Л е м м а 2. Пусть а={А ,}, (=1........«. Тогда для всякого е>0 |
||
найдется |
такое (/>0, что для любого разбиения а', для которого |
|
р(а')<(/, |
найдется разбиение |
а"={А",}, £=1, . . п. более крупное, |
чем а', и |
такое, что |
|
|
|Л (А і)-Л (А " ,) |
і <s; IP-i (A,) —P2(A'',) | < e |
при /=1, ..., II. |
|
|
Д о к а з а т е л ь с т в о . Зафиксируем e>0. Из теоремы 6 § 7 гл. 2 |
[Л. 3-34] следует, что каждое множество А,- содержит’ такой ком
пакт 1 F;> что выполнены |
неравенства |
Л (Fi) |
(А,) :=£/', (F .)+е/2«; |
/MF,-) ^ Р Д Л ;) < /M F i) + e/2«.
Все компакты |
Ft попарно |
нс пересекаются, поэтому найдется |
такое а>0, что min |
inf |
r(x, х')/г<х. Пусть разбиение а' таково, |
іф І |
xGEFt', x 'sF i |
|
что выполнено неравенство p(a/)< i/ = max (а/3; е/2). Мы будем те |
перь строить разбиение а" со свойствами, указанными в формулиров ке леммы.
Пусть В,- (і = 1, . .., «) — множество, являющееся объединением всех множеств разбиения а', диаметры которых не превосходят р(а'), имеющих непустое пересечение с F,. Поскольку все точки В,- удале
ны от Fi не более чем на р(«')^;а/3, то при любом і множество |
В,- |
|||||||||
не пересекается |
со всеми |
множествами |
В,- и |
Fj, если /¥='• |
|
|||||
|
Положим, |
A"t = Bt ( l < £ ' < |
л — |
1), |
Л"„ = |
Х \ |
И—1 |
= |
||
|
у |
|||||||||
= в„и ( х \ и в,). |
|
|
|
|
|
/=і |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
/=і |
/=1 |
|
« — разбиение. |
Положим, Аі= |
|||||
|
Ясно, что |
а"={А"і}, і=1, ... , |
||||||||
= Fi \u (a ', |
р(a')). Нетрудно установить, что Н ,=Р,ПВ,-. Очевид |
|||||||||
но, |
что |
|
Ні С Fi С Аі, Ні С В і С А 'і. |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Поскольку различные |
попарно не пересекаются, то |
|
|
||||||
|
|
|
At = |
Х \ U AjCX\U Hj; |
|
|
|
|||
|
А" |
і с |
Ві U (XV М В,) = Х \ U Ві С XV U Ні . |
|
||||||
|
|
|
|
/=І |
ІФі |
|
ІФі |
|
|
|
|
Так как Х \ (J HiZ3Ht (различные |
Hi |
попарно |
не |
пересекают- |
|||||
ся), |
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
IРг (At) - |
Р \ |
(А"і) I < |
Л ( Х \ и |
Hi) - |
Л (Hi) = Л ( Х \ U Hi). |
|||||
|
|
|
|
Ш |
|
|
|
|
/=і |
|
1 Компактом называется топологическое пространство, в кото ром любые две различные точки имеют непересекающиеся окрестно сти, а любое его открытое покрытие содержит конечное подпокрытие,
122