- •2 Преобразования кинематических характеристик частицы при
- •3 Динамические характеристики частицы. Законы Ньютона
- •4 Принцип относительности Галилея. Механическая концепция
- •5 Уравнение движения частицы относительно исо. Принцип
- •6 Уравнение движения частицы относительно нисо. Силы
- •7 Принципы д¢Аламбера, виртуальных перемещений и
- •8 Обобщенные координаты и обобщенные силы
- •9 Уравнения Лагранжа (второго рода)
- •10 Принцип экстремального действия. Преимущество
- •11 Обобщенная энергия, обобщенный импульс и законы их
- •12 Центр инерции и законы сохранения импульса и момента
- •13 Связь законов сохранения со свойствами симметрии
- •14 Задача двух тел. Движение в центральном поле
- •15 . Задача Кеплера
- •16 Рассеяние частиц. Формула Резерфорда
- •17 Свободные и вынужденные одномерные колебания
- •18 Затухающие колебания
- •19 Вынужденные колебания при наличии трения
- •20 Кинематическое описание твердого тела. Углы Эйлера
- •21 Кинетическая энергия и момент импульса твердого тела
- •22 Уравнения движения твердого тела. Динамические уравнения Эйлера
- •23 Функция Гамильтона и канонические уравнения Гамильтона
- •24 Уравнение Гамильтона-Якоби. Теорема Якоби
- •25 Тензоры деформации и скоростей деформации
- •26 Закон сохранения массы и уравнение непрерывности
- •27 Поле скоростей и его характеристики
- •28 Силы, действующие в сплошных средах. Тензор напряжения
- •29 Необходимые уравнения движения сплошных сред
- •30 Уравнения движения идеальной жидкости
- •31 Интегралы уравнений движения идеальной жидкости
- •32 Звуковые волны
6 Уравнение движения частицы относительно нисо. Силы
инерции. Принцип эквивалентности сил инерции и гравитации
Основное уравнение динамики записано выше для инерциальной системы отсчета (ИСО). В общем случае система координат может быть связана с телом отсчета, движущимся произвольно в некоторой ИСО. Для записи уравнения движения частицы относительно такой неинерциальной системы отсчета (НИСО) воспользуемся формулой сложения ускорений (теоремой Кориолиса): =++. Умножая это равенство на массу частицы и учитывая, что– ускорение частицы в ИСО (=), получим:
= +()+(). (1.8.1)
Здесь сила выражает действие на частицу других тел и полей и может быть указана в виде функции координат, скорости и времени:. Движение же НИСО проявилось в (1.8.1) через слагаемые=и=. Эти слагаемые кинематически в НИСО не могут быть обнаружены и интерпретируются как силы, приложенные к частице и вызывающие ее ускорение относительно НИСО. Таким образом, чтобы сохранить для частицы в НИСО традиционную форму основного уравнения динамики, величиныиследует рассматривать как особого рода силы –силы инерции, которые не являются результатом действия каких-либо тел или полей на частицу, а представляют прямой результат неинерциальности системы отсчета.
Итак, уравнение движения в НИСО имеет вид:
= ++. (1.8.2)
Здесь – равнодействующая всех «ньютоновских» сил, действующих на частицу,–переносная сила инерции, –кориолисова сила инерции (или просто сила Кориолиса). В общем случае =++=, где– переносное поступательное ускорение,– переносное вращательное ускорение,==– переносное центростремительное ускорение;,и–поступательная, вращательная и центробежная силы инерции.
Если частица в НИСО неподвижна, то = 0,= 0 и+= 0. Именно такое уравнение следует применять к покоящемуся на Земле телу, причем.
Сила Кориолиса зависит не только от переносного движения, но и от относительного движения частицы в НИСО: ===. На покоящиеся в НИСО тела сила Кориолиса не действует.
Для тел на Земле центробежная сила инерции проявляется в зависимости ускорения свободного падения от широты местности (на экваторе величина g меньше, чем на полюсах). Сила Кориолиса отклоняет движущиеся тела (в северном полушарии любая река больше подмывает правый берег); действием силы Кориолиса объясняется своеобразное движение маятника Фуко. Совместное действие центробежной силы и силы Кориолиса отклоняет свободно падающее тело на юго-восток (в Северном полушарии) от направления к центру Земли.
Силы инерции, действующие на частицу в НИСО, по своим проявлениям не отличаются от фундаментальной силы, действующей в гравитационном поле. Это их свойство обусловлено пропорциональностью (при принятом выборе единиц измерения – равенством) инертной и гравитационной масс тела. Эта пропорциональность (равенство) для всех тел не вытекает из каких-либо положений механики, а является самостоятельным утверждением – обобщением экспериментальных фактов (опыты Галилея, Ньютона, Бесселя, Дикке, Панова и Брагинского и др.). Равенство проверено экспериментально с очень высокой степенью точности.
Важнейшим следствием равенства инертной и гравитационной масс является равенство ускорений для всех тел (частиц) в данной точке гравитационного поля (ускорение не зависит от массы рассматриваемого тела). Также не зависят от массы и ускорения, вызываемые заданными силами инерции. Это приводит к утверждению о неразличимости сил инерции и сил тяготения в небольшой области пространства за небольшие промежутки времени. Данное утверждение носит название принципа эквивалентности сил инерции и гравитации: поле тяготения в небольшой области пространства и времени по своему действию тождественно действию сил инерции в ускоренной системе отсчета. Заметим, что в небольшой области пространства и времени гравитационное поле можно считать однородным и стационарным.
Принцип эквивалентности сыграл фундаментальную эвристическую роль в создании общей теории относительности, в которой равноправными считаются все системы отсчета, а не только ИСО.