3750

6.3. Спектр колебаний дислокационного сегмента

В работах [24-27] исследованы зависимости собственных частот колебаний дислокационного сегмента и коэффициентов

затухания от cos2 , где – угол между линией дислокации и

ее вектором Бюргерса, при различных длинах сегмента дислокации и различных значениях коэффициента Пуассона. Рассматривались нормированные собственные частоты колеба-

меров частот находились из численного решения уравнения

восприимчивостей дислокационных осцилляторов.

Рис. 6.2

При исследовании ориентационной зависимости замечены резкие изменения значений частот (рис. 6.2). Это связано с

141

перемещением полюсов обобщенной восприимчивости дислокационных осцилляторов. Полюса, отвечающие определенным частотам (модам) колебаний, уходят, и этим модам колебаний начинают соответствовать другие полюса. Таким образом, происходит сдвиг мод колебаний относительно полюсов. При трансформации полюсов происходит резкий рост соответствующих коэффициентов затухания дислокационного сегмента

(рис. 6.3).

Рис. 6.3

Проиллюстрируем трансформацию полюсов и переход мод колебаний дислокационного сегмента на рис. 6.4-6.11. В качестве примера рассмотрим нечетные частоты. На рис. 6.4- 6.11 номера полюсов отмечены цифрами, набранными жирным шрифтом. Полюса обобщенной восприимчивости определялись пересечением нулевых линий на поверхностях уровня действительной и мнимой частей обратной обобщенной восприимчивости.

142

Из рис. 6.4-6.11 видно, что полюс, отвечающий пятой

При исследовании размерной зависимости замечено, что в случае винтовой дислокации также происходит трансформация полюсов обобщенной восприимчивости дислокационных осцилляторов.

6.4.Обобщенная восприимчивость дислокации

вдиссипативном кристалле

Данный вопрос рассматривался в работе [28]. Известно, что наличие диссипативных процессов приводит к появлению мнимых частей в выражениях для обобщенной восприимчивости дислокаций. Поэтому приведенные выше работы посвящены в основном нахождению мнимых частей и их анализу.

Для обобщенной восприимчивости дислокации в диссипативном кристалле получено выражение

147

ро линейного интегрального оператора, учитывающего пространственную дисперсию тензора вязкости, n – нормаль к

коэффициентов затухания поперечных и продольных звуковых волн:

Подставив выражения (6.13)-(6.17) в формулу (6.12) и совершив некоторые преобразования, получим для винтовой дислокации

148