- •1. Основные понятия и определения
- •2. Краткие сведения из векторного анализа
- •2.4. Основные правила дифференцирования вектор-функций.
- •2.5. Интегрирование вектор-функции скалярного аргумента.
- •3. Кинематика точки
- •3.1. Способы задания движения
- •3.2. Скорость точки
- •3.2.1. Скорость точки при координатном способе задания движения Декартова система координат
- •Полярные координаты
- •3.3. Ускорение точки
- •3.3.1. Ускорение при координатном способе задания движения Декартова система координат
- •Полярные координаты
- •3.3.2. Ускорение при естественном способе задания движения
- •3.4. Частные случаи движения точки
- •4. Основные движения твердого тела
- •4.1. Задание движения твердого тела
- •4.2. Простейшие движения твердого тела
- •4.2.1. Поступательное движение твердого тела
- •4.2.2. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •5. Плоское движение твердого тела
- •5.1. Задание движения
- •5.2. Скорости точек тела при плоском движении
- •5.3. Мгновенный центр скоростей. Центроиды
- •5.4. Ускорения точек при плоском движении. Мгновенный центр ускорений
- •6. Движение твердого тела с одной неподвижной точкой. Свободное твердое тело
- •6.1. Задание движения. Углы Эйлера
- •6.2. Распределение скоростей точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Мгновенная ось вращения. Мгновенная угловая скорость
- •6.3. Ускорения точек тела, имеющего одну неподвижную точку
- •6.4. Движение свободного твердого тела
- •7. Сложное движение точки
- •7.1. Основные определения. Абсолютная и относительная производные от вектора
- •7.2. Теорема о сложении скоростей
- •7.3. Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса)
- •8. Сложное движение твердого тела
- •8.1. Постановка задачи
- •8.2. Сложение поступательных движений
- •8.3. Сложение вращений вокруг пересекающихся осей. Кинематические уравнения Эйлера
- •8.4. Пара вращений
- •8.5. Сложение вращений вокруг параллельных осей
- •8.7. Сложение поступательных и вращательных движений
- •8.8. Общий случай сложения движений твердого тела
7.3. Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса)
Для нахождения абсолютного ускорения точки, т.е. ее ускорение по отношению к основной системе координат, продифференцируем формулу (7.10) по времени:
. (7.13)
Абсолютную производную вектора относительной скорости найдем по формуле (7.5):
. (7.14)
В этом соотношении есть относительная производная вектора по времени и, следовательно, представляет собой относительное ускорение , т.е. ускорение точки по отношению к подвижной системе координат
. (7.15)
Используя равенства (7.8), (7.9), (7.14) и (7.15), преобразуем формулу (7.13) к виду
, (7.16)
где – ускорение начала подвижной системы координат, а ее угловое ускорение.
Для того чтобы найти переносное ускорение (ускорение той точки подвижной системы координат, с которой в данный момент совпадает движущаяся точка), закрепим точку в подвижной системе координат, т.е. положим , .
В этом случае согласно формуле (7.16) будем иметь
. (7.18)
т.е. переносное ускорение представляет собой ускорение точки свободного твердого тела, с которым жестко связана подвижная система координат. Таким образом, имеем
. (7.18)
Ускорение, определяемое членом , называется поворотным или кориолисовым ускорением и обозначается через , т.е.
. (7.19)
Итак, имеем
. (7.20)
Эта формула выражает содержание теоремы Кориолиса: абсолютное ускорение точки равно сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений.
Рис. 7.2. |
При использовании формулы (7.20) полезно иметь в виду, что переносное ускорение следует определять по правилам нахождения ускорения точек твердого тела. При нахождении относительного ускорения подвижную систему координат следует |
считать неподвижной и использовать правила, изложенные в разделе 3.
Остановимся несколько подробнее на кориолисовом ускорении
.
Модуль этого ускорения, очевидно, равен
. (7.21)
Направление кориолисова ускорения определяется направлением векторного произведения векторов и , т.е. кориолисово ускорение будет направлено перпендикулярно плоскости, проходящей через векторы и в ту сторону, откуда кратчайший переход от к виден происходящим против хода часовой стрелки (рис. 7.2). Если векторы и не лежат в одной плоскости, удобно бывает мысленно перенести вектор параллельно самому себе в начало вектора скорости и применить указанное выше правило.
На основании формулы (7.21) можно указать, что кориолисово ускорение равно нулю в следующих случаях:
, это будет при поступательном перемещении подвижной системы координат;
угловая скорость подвижной системы параллельна относительной скорости ;
в момент времени, когда относительная скорость точки равна нулю.
8. Сложное движение твердого тела
8.1. Постановка задачи
Пусть твердое тело движется относительно подвижной системы координат О2x2y2z2, а последняя в свою очередь перемещается относительно основной системы координат О1x1y1z1, принимаемой за неподвижную. В этом случае говорят, что тело совершает сложное движение, которое состоит из двух составляющих движений.
Сложное, движение может состоять из составляющих движений. В этом случае имеется систем координат и задается движений: движение тела относительно системы координат Оnxnynzn, движение системы Оnxnynzn относительно системы Оn-1xn-1yn-1zn-1 и т.д., наконец, задается движение системы О2x2y2z2 относительно основной системы О1x1y1z1. Движение тела или движение какой-либо одной системы координат относительно другой в общем случае ничем не ограничено. Задача заключается в нахождении зависимости между основными характеристиками составляющих движений и сложного движения.
Было установлено, что движение свободного твердого тела можно представить как сложное движение, состоящее из совокупности сферического движения тела вокруг некоторого полюса и поступательного движения тела вместе с системой координат, связанной с полюсом. Таким образом, основными кинематическими характеристиками движения тела являются скорость и ускорение поступательного движения и угловые скорости и ускорения. Следовательно, задача изучения сложного движения тела, заключающаяся в нахождении зависимости между основными характеристиками составляющих движений и сложного движения, сводится к установлению связи между поступательными и угловыми скоростями и ускорениями составляющих движений. В настоящем курсе мы ограничимся лишь установлением связи между поступательными и угловыми скоростями.
Рассмотрение начнем с простейших случаев.