![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •2. Закон Ома для участка цепи с эдс
- •3. Баланс мощности в электрической цепи
- •4 . Применение законов Кирхгофа к расчету электрических цепей
- •5 . Метод узловых потенциалов
- •6 . Метод контурных токов
- •7. Матричная форма записи законов Ома и Кирхгофа
- •8. Матричная форма записи метода контурных токов
- •9. Матричная форма записи метода узловых потенциалов
- •10.Преобразование пассивного треугольника сопротивлений в звезду и обратно
- •1 2. Эквивалентные схемы источников энергии
- •14. 1)Линейные соотношения в линейных электрических цепях
- •15. Теорема о компенсации
- •1 6. Метод эквивалентного генератора
- •17. Синусоидальный ток
- •2) Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами на комплексной плоскости
- •18. Электрическая цепь синусоидального тока и ее схема
- •20. Ток и напряжение при последовательном соединении r, l, с
- •21. Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами на комплексной плоскости
- •22. Комплексное сопротивление
- •24. Ток и напряжения при параллельном соединении r, l, с
- •25. Комплексная проводимость
- •26. Пассивный двухполюсник
- •27. Мощность в цепи синусоидального тока
- •31. Резонанс напряжений в цепи r, l, с
- •36. Резонанс в цепи с двумя параллельными ветвями
- •35. Добротность. Влияние добротности на резонансные кривые последовательного контура r ,l, с
- •34.Идеальный трансформатор
- •41.Эквивалентная замена (развязка) индуктивных связей
- •40.Разветвленная цепь с индуктивными связями
- •39.Взаимная индуктивность
- •46. Мощность трехфазной цепи. Измерение активной мощности в трехфазных цепях
- •47. Метод имметричных составляющих10.1. Общие и методические замечания
- •Разложение трехфазной несимметричной системы векторов на три трехфазные симметричные системы векторов
- •48. Применение метода симметричных сосгавляющих для расчета трехфазной цепи с несимметричной системой эдс генератора
- •51.Цепи несинусоидального токаОбщие и методические замечания
- •59.Мощность в цепи периодического несипусоидального тока
- •.57. Расчет цепей с несинусондальиыми напряжениями и токами
- •60.Высшие гармоники в трехфазных цепях
14. 1)Линейные соотношения в линейных электрических цепях
Если
в линейной электрической цепи изменяется
ЭДС или сопротивление в какой-либо одной
ветви, то два тока в любых двух ветвях
(или напряжения на элементах этих ветвей)
связаны друг с другом линейным
соотношением:
Докажем
это. Согласно принципу наложения можно
записать
Пусть
в схеме меняется только ЭДС Еm.
Тогда
Из
второго уравнения
Полученное
выражение подставим в первое уравнение
Откуда
(1.24)
Коэффициенты а и b определяют экспериментально или расчетным путем по двум режимам.
2). Принцип наложения и метод наложения
Принцип наложения относится к линейным системам независимо от их физической природы и применительно к электрическим цепям формулируется следующим образом: «Ток в любой ветви электрической схемы равен алгебраической сумме токов, создаваемых каждым источником электрической энергии в отдельности».
Если в цепи действуют несколько источников ЭДС и источников тока, то математическая запись этого принципа относительно тока в k-й ветви такова
(1.22)
где
- взаимная проводимость между k-й
и n-й
ветвями;
-
собственная входная проводимость k-й
ветви;
-
коэффициент передачи по току между k-й
и i-й
ветвями. Выражение (1.22) легко получается
из (1.19), если контурный ток
одновременно является и током k-й
ветви. Это всегда можно сделать, выбрав
соответствующим образом k-й
контур. Метод наложения заключается в
том, что схема рассчитывается при
действии каждого источника в отдельности.
При этом остальные источники удаляются,
однако их внутренние сопротивления
сохраняются. Определенные таким образом
частичные токи алгебраически суммируются,
т. е. учитывается направление каждого
из них относительно положительного
направления тока в рассматриваемой
ветви. Для определения взаимной
проводимости, например,
в выражении (1.22) следует величины всех
источников положить равными нулю, кроме
Е1.
В соответствии с этим выражение (1.22)
запишем так
откуда
.
Для определения
в первую ветвь надо включить ЭДС Е1,
а в k-й
ветви рассчитать (замерить) ток
.
Затем взять отношение
к E1:
Что касается собственных проводимостей ветвей, т. е. проводимостей с одинаковыми индексами, то они являются входными проводимостями относительно зажимов рассматриваемой ветви.
Используя
выражение (1.22), следует записать для k-й
ветви
,
откуда
.
И далее
.
Входные проводимости имеют всегда положительный знак. Взаимные проводимости могут иметь как положительный, так и отрицательный знак в зависимости от знака частичного тока, полученного в результате расчета. Это поясняется ниже.
При расчете цепи от каждого источника отдельно получаются несложные схемы, определение токов в которых не вызывает затруднения.
Метод наложения широко применяется при вариациях величин ЭДС или токов источников тока.
15. Теорема о компенсации
Она формулируется так: «В электрической цепи любое сопротивление с током можно заменить ЭДС, равной падению напряжения на этом сопротивлении и направленной навстречу току в этом сопротивлении».
Для доказательства этого обратимся к рис. 1.31 а, б, в. Падение напряжения на сопротивлении R будет равно U = RI (pиc. 1.31 а). Включим последовательно с сопротивлением две ЭДС, каждая из которых равна по величине падению напряжения на сопротивлении R, т.е. RI. Причем эти ЭДС направлены навстречу друг другу. Очевидно, что в этом случае токораспределение в схеме не изменится.
Проследим
изменение потенциала вдоль участка
цепи от точки «а»
до точки «d».
Считаем потенциал точки а
известным; тогда для потенциала точки
d
можно записать
Так как потенциалы точек d и а оказались одинаковы, то эти точки можно соединить проводом, т. е. закоротить. Схема рис. 1.31 б переходит в схему рис. 1.31 в, что и требовалось доказать.