- •2. Закон Ома для участка цепи с эдс
- •3. Баланс мощности в электрической цепи
- •4 . Применение законов Кирхгофа к расчету электрических цепей
- •5 . Метод узловых потенциалов
- •6 . Метод контурных токов
- •7. Матричная форма записи законов Ома и Кирхгофа
- •8. Матричная форма записи метода контурных токов
- •9. Матричная форма записи метода узловых потенциалов
- •10.Преобразование пассивного треугольника сопротивлений в звезду и обратно
- •1 2. Эквивалентные схемы источников энергии
- •14. 1)Линейные соотношения в линейных электрических цепях
- •15. Теорема о компенсации
- •1 6. Метод эквивалентного генератора
- •17. Синусоидальный ток
- •2) Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами на комплексной плоскости
- •18. Электрическая цепь синусоидального тока и ее схема
- •20. Ток и напряжение при последовательном соединении r, l, с
- •21. Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами на комплексной плоскости
- •22. Комплексное сопротивление
- •24. Ток и напряжения при параллельном соединении r, l, с
- •25. Комплексная проводимость
- •26. Пассивный двухполюсник
- •27. Мощность в цепи синусоидального тока
- •31. Резонанс напряжений в цепи r, l, с
- •36. Резонанс в цепи с двумя параллельными ветвями
- •35. Добротность. Влияние добротности на резонансные кривые последовательного контура r ,l, с
- •34.Идеальный трансформатор
- •41.Эквивалентная замена (развязка) индуктивных связей
- •40.Разветвленная цепь с индуктивными связями
- •39.Взаимная индуктивность
- •46. Мощность трехфазной цепи. Измерение активной мощности в трехфазных цепях
- •47. Метод имметричных составляющих10.1. Общие и методические замечания
- •Разложение трехфазной несимметричной системы векторов на три трехфазные симметричные системы векторов
- •48. Применение метода симметричных сосгавляющих для расчета трехфазной цепи с несимметричной системой эдс генератора
- •51.Цепи несинусоидального токаОбщие и методические замечания
- •59.Мощность в цепи периодического несипусоидального тока
- •.57. Расчет цепей с несинусондальиыми напряжениями и токами
- •60.Высшие гармоники в трехфазных цепях
21. Изображение синусоидальных функций времени векторами и комплексными числами на комплексной плоскости
Расчёт цепей переменного тока облегчается, если изображать синусоидально изменяющиеся токи и напряжения, ЭДС и т. д. векторами или комплексными числами. На рис. 4.6 показана комплексная плоскость, на которой можно изобразить комплексные числа. Комплексное число имеет действительную (вещественную) и мнимую части. По оси абсцисс комплексной плоскости будем откладывать действительную часть комплексного числа, а по оси ординат – мнимую часть. На положительной полуоси действительных значений ставим +1, а на положительной полуоси мнимых значений - + j
Из курса математики известна формула Эйлера
где е – основание натуральных логарифмов. Комплексное число еja изображают на комплексной плоскости вектором, составляющим угол а с осью вещественных значении (осью +1). Угол а отсчитываем против часовой стрелки от оси +1, если он положительный и по направлению часовой стрелки от оси +1, если отрицательный. Модуль функции еja (длина вектора) равен единице.
Действительно . Проекция функции еja на ось + 1 равна cos a, а на ось + j равна sin a. Если вместо функции еja взять функцию Imеja, то
На комплексной плоскости эта функция так же, как и функция еja, изобразится вектором, направленным под углом а к оси +1, но величина вектора (модуль) будет в Im раз больше (рис. 4.7). Угол а может быть любым. Комплексное число может иметь насколько форм записи:
– показательная форма записи;
–тригонометрическая форма записи;
– алгебраическая форма записи,
где –проекция вектора Im на действительную ось; – проекция вектора Im на мнимую ось.
Положим, что а = t + , т. е. угол а изменяется прямо пропорционально времени. Тогда (рис. 4.7)
Слагаемое представляет собой действительную часть (Re) выражения
а функция есть коэффициент при мнимой части (Jm) выражения , т. е.
Иными словами току i соответствует комплекс , т. е.
Таким образом синусоидально изменяющийся ток i(t) можно представить как проекцию вращающегося со скоростью вектора на ось +j.
Заметим также, что
Две комплексные величины, имеющие равные модули и равные, но противоположные по знаку аргументы, называют сопряженными и обозначаются в виде комплекса со звездочкой (см. рис. 4.8).
С целью единообразия принято на комплексной плоскости изображать векторы синусоидально изменяющихся во времени величин для момента времени t = 0, т. е. t = 0. При этом вектор
равен где - комплексная величина; модуль ее равен а угол, под которым вектор проведён к оси +1 на комплексной плоскости, равен начальной фазе ; – является аргументом комплексного числа
Величину называют комплексной амплитудой тока i.
Рассмотрим два числовых примера на переход от мгновенного значения тока к комплексной амплитуде и от комплексной амплитуды к мгновенному значению.