- •Теоретические основы электротехники (тоэ)
- •Тема 1. Линейные элементы электрических цепей постоянного тока
- •§ 1.1. Генерирующие устройства:
- •§ 1.2. Приемные устройства:
- •§ 1.3. Режимы работы генерирующих устройств
- •Тема 2. Основные свойства и методы анализа линейных электрических цепей
- •§ 2.1. Топологические компоненты электрических схем
- •§ 2.2. Основные законы электрических линейных цепей
- •§ 2.3. Основные свойства линейных электрических цепей
- •§ 2.4. Методы анализа электрических цепей
- •§ 2.4.1. Метод эквивалентных преобразований
- •§ 2.4.2. Метод, основанный на уравнениях Кирхгофа
- •§ 2.4.3. Метод контурных токов (мкт)
- •§ 2.4.4. Метод узловых потенциалов (муп)
- •§ 2.4.5. Метод наложения (суперпозиции) – самостоятельно!!!
- •§ 2.4.6. Метод эквивалентного генератора
- •Тема 3. Цепи синусоидального тока
- •§ 3.1. Общие сведения и определения
- •§ 3.2. Комплексная амплитуда
- •§ 3.3. Действующие значения синусоидальной функции
- •§ 3.4. Изображение синусоидальных функций векторами. Векторная диаграмма
- •§ 3.5. Изображение синусоидальной функции комплексными числами
- •§ 3.6. Закон Ома в комплексной форме
- •§ 3.7. Уравнения элементов в комплексной форме
- •§ 3.8. Векторные диаграммы для элементов цепей синусоидального тока
- •§ 3.9. Мощность идеальных элементов
- •§ 3.10. Последовательное соединение r, c, l – элементов
- •§ 3.11. Параллельное соединение r, c, l – элементов
- •§ 3.12. Расчет сложных цепей синусоидального тока
- •§ 3.13. Активная, реактивная и полная мощность (самостоятельно)
- •§ 3.14. Выражение мощности в комплексной форме (самостоятельно)
- •§ 3.15. Измерение мощности ваттметром (самостоятельно)
- •§ 3.16. Резонанс в цепях постоянного тока
- •§ 3.16. Резонанс в цепях синусоидального тока
- •Резонанс в последовательном колебательном контуре (резонанс напряжений).
- •Резонанс в параллельном колебательном контуре (резонанс токов).
- •Тема 4. Трехфазные цепи
- •§ 4.1. Особенности трехфазных систем
- •§ 4.2. Получение трехфазной системы эдс (самостоятельно)
- •§ 4.3. Способы соединения фаз в трехфазной цепи
- •§ 4.5. Особенности включения трехфазных систем треугольником
- •§ 4.6. Симметричная нагрузка фаз генератора при соединении нагрузки треугольником
- •§ 4.7. Несимметричная нагрузка при соединении фаз треугольником
- •§ 4.8. Мощность трехфазной цепи
- •Тема 5. Переходные процессы в линейных электрических цепях.
- •§ 5.1. Общие сведения
- •§ 5.2. Законы коммутации
- •§ 5.3. Классический метод расчета переходных процессов
- •§ 5.3.1. Сущность классического метода
- •§ 5.4.2. Законы Кирхгофа в операторной форме
- •§ 5.4.3. Эквивалентные операторные схемы
- •§ 5.4.4. Теорема разложения
- •§ 5.4.5. Расчет переходных процессов операторным методом
- •§ 5.4.6 Четырехполюсник и их передаточные функции
- •§ 5.4.7. Получение передаточных функций
- •§ 5.5. Переходная проводимость
- •§ 5.6. Понятие о переходной функции по напряжению
- •Тема 6. Метод переходных характеристик
- •§ 6.1. Переходная и импульсная характеристики
- •§ 6.2 Получение переходной характеристики
- •§ 6.2. Расчет электрической цепи при воздействии непрерывно изменяющегося напряжения
- •§ 6.3. Расчет электрической цепи при воздействии произвольной формы напряжения
- •Тема 7. Анализ линейных электрических цепей частотной области.
- •§ 7.1. Периодические электрические сигналы и их представление в частотной области
§ 5.4.2. Законы Кирхгофа в операторной форме
По первому закону Кирхгофа, алгебраическая сумма мгновенных значений токов, сходящихся в любом узле схемы равна нулю.
(1)
Применим преобразование Лапласа к уравнению (1) и воспользуемся тем, что изображение суммы равно сумме изображений. Имеем:
В общем случае:
(2)
Уравнение (2) выражает собой первый закон Кирхгофа в операторной форме.
Второй закон:
Для любого замкнутого контура любой электрической цепи можно составить уравнение по второму закону Кирхгофа для линейных значений предварительно необходимо выбрать положительное направление для токов в ветвях и направление обхода контура. Запишем уравнение по второму закону Кирхгофа для контура, который ниже. Контур обходим по часовой стрелке. Учтем, что индуктивности и связаны магнитно. При выбранных положительных направлениях для токов и между и имеет место согласное включение.
П адение напряжения на равно ; на равно
При составлении уравнения учтем, что начальное напряжение равно . Пусть оно действует согласно с током . Начальное значение тока и тока .
Имеем
(3)
Каждое из слагаемых (3) заменим операторным выражением:
Подставив (4) в (3), объединим слагаемые с , перенесем в правую часть и другие внутренние ЭДС и получим:
(5)
Здесь
В более общем случае выражение (5) можно записать так:
(6)
Уравнение (6) представляет собой математическую запись второго закона Кирхгофа в операторной форме. В состав в общем случае входят и внутренние ЭДС.
§ 5.4.3. Эквивалентные операторные схемы
При расчете переходных процессов операторным методом желательно сразу записывать уравнение Кирхгофа в операторной форме (для схемы ). Можно использовать все методы расчета сложных цепей, которые были введены для цепей постоянного тока. Каждую систему уравнений можно записать, составив для заданной схемы эквивалентную операторную схему. При ее составлении сохраняется топология исходной цепи для режима после коммутации. В каждой ветви с элементами L и C при ненулевых начальных условиях учитываются внесенные ЭДС. Соответствующие элементы L и C заменяются операторными сопротивлениями. Переход от исходной схемы к операторной предполагает следующую замену элемента:
Исходная схема: Операторная схема:
З начения и определяются из режима коммутации:
,
.
В полученной операторной схеме применяются законы Кирхгофа или любой из методов, так же как и для цепи постоянного тока. В результате получается система уравнений изображения электрической величины. Независимыми в этой схеме является изображение, то есть функции от p. Из этой системы можно выразить изображение любой величины ( ). Это изображение всегда является дробно-рациональной функцией неизвестного p.
Заключительным этапом расчета является переход от этого изображения к оригиналу. Такой переход можно осуществить, используя обратное преобразование Лапласа или соответствующие таблицы.
В задачах электротехники для этих целей используются: