- •Глава 8. Рычаг. Сцепление и трение скольжения
- •8.1. Рычаг. Устойчивость при опрокидывании. Коэффициент устойчивости
- •Тогда на границе устойчивости
- •8.2. Сцепление и трение скольжения
- •8.3. Трение качения
- •Глава 9. Силы, произвольно расположенные в пространстве
- •9.1. Вычисление главного вектора и главного момента
- •Системы сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Главный момент системы сил
- •Модуль и направление главного момента определяются по формулам:
- •9.2. Возможные случаи приведения сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Глава 10. Центр тяжести
- •10.1. Последовательное сложение параллельных сил. Центр параллельных сил
- •10.2. Формулы радиуса-вектора и координат центра параллельных сил
- •10.3. Центр тяжести твердого тела
- •Для центра тяжести формулы примут вид
- •10.4. Центр тяжести плоской фигуры. Статический момент площади плоской фигуры относительно оси
- •10.5. Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •10.6. Определение положения центра тяжести плоской фигуры по центрам тяжести ее частей. Способ отрицательных площадей
- •10.7. Примеры определения центра тяжести твердого тела
- •Расчетные данные
- •Геометрические характеристики элементов сечения
- •Положение центра тяжести некоторых фигур
- •Раздел II. Кинематика
- •Глава 1. Скорости точки при различных способах задания движения
- •1.1. Естественный способ задания движения точки, определение
- •Скорости точки
- •1.2. Векторный способ задания движения, определение скорости точки
- •1.3. Координатный способ задания движения точки, определение скорости точки
- •Глава 2. Ускорения точки при различных способах задания движения
- •2.1. Ускорение точки при задании ее движения
- •Векторным способом
- •2.2. Естественные координатные оси. Вектор кривизны
- •2.3. Ускорение точки при задании ее движения естественным способом
- •2.4. Ускорение точки при задании ее движения координатным способом
- •2.5. Определение радиуса кривизны траектории при координатном способе задания движения
- •2.6. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
- •Основные формулы по кинематике точки
- •Глава 3. Простейшие движения твердого тела
- •3.1. Поступательное движение твердого тела
- •3.2. Вращательное движение твердого тела
- •3.3. Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •3.4. Равномерное вращение твердого тела
- •3.5. Равнопеременное вращение твердого тела
- •3.6. Скорость и ускорение точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
1.2. Векторный способ задания движения, определение скорости точки
Положение точки в пространстве однозначно определяется заданием радиуса-вектора, проведенного из некоторого неподвижного центра О в данную точку М (рис. 2.2). Для определения движения точки должна быть задана вектор-функция аргумента t
.
При векторном способе задания движения положение движущейся точки в каждый момент времени (рис. 2.3) определяется радиусом-вектором. Вектор скорости точки в данный момент равен производной от радиуса-вектора точки по времени.
.
Рис. 2.2 Рис. 2.3
Вектор скорости точки направлен по касательной к траектории в сторону движения точки. При движении точки по криволинейной траектории направление вектора скорости непрерывно изменяется (рис. 2.4).
Рис. 2.4
1.3. Координатный способ задания движения точки, определение скорости точки
Положение точки М в системе отсчета Охуz определяется тремя декартовыми координатами точки х, у, z (рис. 2.5). При движении точки М ее координаты изменяются с течением времени. Следовательно, координаты х, у, z движущейся точки М являются функциями времени t:
.
Эти уравнения называются уравнениями движения точки в декартовых координатах.
Рис. 2.5
Движение точки М в одной плоскости определяется двумя уравнениями движения (рис. 2.6, а):
.
а) б)
Рис. 2.6
Прямолинейное движение точки М определяется одним уравнением движения (рис. 2.6, б)
.
Уравнения движения, определяющие координаты точки в любой момент времени, можно рассматривать как параметрические уравнения траектории точки, а время – как независимый переменный параметр. При исключении параметра t из уравнений движения получаются уравнения траектории точки в координатной форме. Пусть уравнения движения точки М имеют вид
Решив первое уравнение относительно t, получим
Подставив полученное для t выражение в два других уравнения, найдем уравнения траектории точки в координатной форме:
Два уравнения с тремя координатами определяют линию в пространстве, т.е. траекторию точки. Пусть движение точки М в плоскости задано уравнениями
Исключив параметр t, получим уравнение траектории точки в координатной форме:
Помимо декартовых координат для определения положения точки на плоскости и в пространстве применяют и другие системы координат (полярные, цилиндрические, сферические и др.).
Определим модуль и направление скорости точки по уравнениям ее движения в декартовых координатах (рис. 2.7).
Рис. 2.7
.
Проекции скорости точки на неподвижные оси декартовых координат равны первым производным от соответствующих координат точки по времени.
Вычислив проекции скорости на оси декартовых координат, можно определить модуль и направление скорости точки по следующим формулам:
.
Движение точки в плоскости хОу задается двумя уравнениями движения. Модуль и направление скорости точки в этом случае определяются так:
.
Прямолинейное движение точки задается одним уравнением. В этом случае модуль скорости точки равен абсолютной величине проекции скорости на ось х:
.
При точка движется по направлению оси х, при - противоположно направлению оси.
Задача 2.1. Кривошип ON длиною а вращается вокруг оси, перпендикулярной к плоскости рисунка и проходящей через точку О. Угол φ между неподвижной осью Ох и кривошипом изменяется пропорционально времени: φ=kt. Составить уравнения движения точки N в декартовой системе координат. Найти уравнения ее траектории (рис. 2.8).
Решение. Для составления уравнений движения точки N надо выразить ее координаты как функции времени. Из рисунка находим координаты x,y точки N:
; (2.1)
. (2.2)
Рис. 2.8
Это и будут искомые уравнения движения точки N.
Чтобы найти уравнение траектории точки в явной форме, надо исключить из уравнений движения время. Для этого возведем каждое уравнение движения (2.1 и 2.2) в квадрат
; (2.3)
(2.4)
и сложим уравнения (2.3) и (2.4):
.
Это уравнение траектории точки N - уравнение окружности радиусом а с центром в начале координат.