- •Глава 8. Рычаг. Сцепление и трение скольжения
- •8.1. Рычаг. Устойчивость при опрокидывании. Коэффициент устойчивости
- •Тогда на границе устойчивости
- •8.2. Сцепление и трение скольжения
- •8.3. Трение качения
- •Глава 9. Силы, произвольно расположенные в пространстве
- •9.1. Вычисление главного вектора и главного момента
- •Системы сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Главный момент системы сил
- •Модуль и направление главного момента определяются по формулам:
- •9.2. Возможные случаи приведения сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Глава 10. Центр тяжести
- •10.1. Последовательное сложение параллельных сил. Центр параллельных сил
- •10.2. Формулы радиуса-вектора и координат центра параллельных сил
- •10.3. Центр тяжести твердого тела
- •Для центра тяжести формулы примут вид
- •10.4. Центр тяжести плоской фигуры. Статический момент площади плоской фигуры относительно оси
- •10.5. Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •10.6. Определение положения центра тяжести плоской фигуры по центрам тяжести ее частей. Способ отрицательных площадей
- •10.7. Примеры определения центра тяжести твердого тела
- •Расчетные данные
- •Геометрические характеристики элементов сечения
- •Положение центра тяжести некоторых фигур
- •Раздел II. Кинематика
- •Глава 1. Скорости точки при различных способах задания движения
- •1.1. Естественный способ задания движения точки, определение
- •Скорости точки
- •1.2. Векторный способ задания движения, определение скорости точки
- •1.3. Координатный способ задания движения точки, определение скорости точки
- •Глава 2. Ускорения точки при различных способах задания движения
- •2.1. Ускорение точки при задании ее движения
- •Векторным способом
- •2.2. Естественные координатные оси. Вектор кривизны
- •2.3. Ускорение точки при задании ее движения естественным способом
- •2.4. Ускорение точки при задании ее движения координатным способом
- •2.5. Определение радиуса кривизны траектории при координатном способе задания движения
- •2.6. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
- •Основные формулы по кинематике точки
- •Глава 3. Простейшие движения твердого тела
- •3.1. Поступательное движение твердого тела
- •3.2. Вращательное движение твердого тела
- •3.3. Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •3.4. Равномерное вращение твердого тела
- •3.5. Равнопеременное вращение твердого тела
- •3.6. Скорость и ускорение точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
8.3. Трение качения
Трением качения называется сопротивление, возникающее при качении одного тела по поверхности другого. Между катком и плоскостью, на которой он покоится, возникают силы трения, если приложить к оси катка силу (рис. 1.90, а), стремящуюся его двигать по плоскости. Рассмотрим случай, когда сила параллельна горизонтальной плоскости.
а) б)
Рис. 1.90
Из опыта известно, что при изменении величины силы от нуля до некоторого предельного значения каток остается в покое, т. е. силы, действующие на каток, уравновешиваются. Кроме активных сил: веса и силы , к катку, равновесие которого рассматривается, приложена реакция плоскости. Из условия равновесия трех непараллельных сил следует, что реакция плоскости должна проходить через центр катка О, так как две другие силы приложены к этой точке. Следовательно, точка приложения реакции С должна быть смещена на некоторое расстояние от вертикали, проходящей через центр колеса, иначе реакция не будет иметь горизонтальной составляющей, необходимой для удовлетворения условий равновесия. Разложим реакцию плоскости на две составляющие: нормальную составляющую и касательную реакцию , являющуюся силой трения (рис. 1.90,б).
Таким образом, в предельном положении равновесия катка к нему будут приложены две взаимно уравновешивающиеся пары: одна пара сил ( , ) с моментом (где r — радиус катка) и вторая пара сил ( ), удерживающая каток в равновесии. Момент второй пары, называемый моментом трения качения, определяется формулой
,
где - коэффициент трения качения, измеряемый в единицах длины. Этот коэффициент можно рассматривать как расстояние, на которое смещается реакция N от вертикали, проходящей через центр катка.
Для того, чтобы имело место чистое качение (без скольжения), необходимо, чтобы сила трения была меньше по величине, чем максимальная сила трения скольжения
,
где f — коэффициент трения скольжения.
Задача 1.15. Цилиндрический каток диаметра 60 см и весом Q=3,92кН приводится в равномерное движение человеком, который давит на рукоятку АО = 1,5 м с постоянной силой в направлении АО. Высота точки А над горизонтальной дорогой 1,2 м. Коэффициент трения качения катка равен = 0,5 см. Определить величину силы , силу трения при качении и нормальную составляющую реакции горизонтальной плоскости (рис. 1.91, а). Коэффициент трения скольжения между катком и дорогой = 0,2.
Решение. При равномерном качении катка все силы, действующие на каток, уравновешиваются. К катку приложены две активные силы: вес катка и сила давления человека . На каток наложена одна связь — горизонтальная плоскость. Применив закон освобождаемости от связей, отбросим мысленно горизонтальную плоскость и заменим ее действие реакцией . Эта реакция приложена в точке С, находящейся на расстоянии от вертикали, проведенной через центр колеса. Реакция (рис. 1.91,б) направлена по прямой СО, так как согласно теореме о трех непараллельных силах в случае равновесия линии их действия пересекаются в одной точке О. Реакцию плоскости раскладываем на две составляющие: нормальную составляющую , перпендикулярную к плоскости, и касательную составляющую — силу трения при качении , направленную вдоль плоскости.
Рассмотрим равновесие катка как твердого тела, находящегося под действием четырех сил: , . Выберем систему декартовых координат. Ось х направим по горизонтальной плоскости вправо, ось у — вертикально вверх через центр катка. Составим уравнения равновесия. Обозначив буквой а угол между горизонталью (осью х) и рукояткой ОА, получим
Рис. 1.91
; (а)
; (б)
. (в)
В уравнении (в) буквой r обозначен радиус катка.
При составлении суммы моментов сил относительно точки С сила , приложенная в центре катка О, разложена на две составляющие — горизонтальную ( ) и вертикальную ( ) и использована теорема Вариньона. При этом, как принято всегда делать, при вычислении момента горизонтальной составляющей силы мы пренебрегли изменением ее плеча, считая, что оно равно радиусу катка r.
Из уравнения (в) найдем величину искомой силы
кН.
Равенство (б) даст
кН.
Из уравнения (а) определяем величину силы трения:
кН.
Проверим, сопоставляя величины силы трения при качении и силы трения скольжения, будет ли в данном случае чистое качение или же будет иметь место скольжение. Сила трения скольжения равна
кН.
Таким образом, сила трения скольжения больше силы трения при качении
и каток будет катиться без скольжения.