- •Глава 8. Рычаг. Сцепление и трение скольжения
- •8.1. Рычаг. Устойчивость при опрокидывании. Коэффициент устойчивости
- •Тогда на границе устойчивости
- •8.2. Сцепление и трение скольжения
- •8.3. Трение качения
- •Глава 9. Силы, произвольно расположенные в пространстве
- •9.1. Вычисление главного вектора и главного момента
- •Системы сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Главный момент системы сил
- •Модуль и направление главного момента определяются по формулам:
- •9.2. Возможные случаи приведения сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Глава 10. Центр тяжести
- •10.1. Последовательное сложение параллельных сил. Центр параллельных сил
- •10.2. Формулы радиуса-вектора и координат центра параллельных сил
- •10.3. Центр тяжести твердого тела
- •Для центра тяжести формулы примут вид
- •10.4. Центр тяжести плоской фигуры. Статический момент площади плоской фигуры относительно оси
- •10.5. Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •10.6. Определение положения центра тяжести плоской фигуры по центрам тяжести ее частей. Способ отрицательных площадей
- •10.7. Примеры определения центра тяжести твердого тела
- •Расчетные данные
- •Геометрические характеристики элементов сечения
- •Положение центра тяжести некоторых фигур
- •Раздел II. Кинематика
- •Глава 1. Скорости точки при различных способах задания движения
- •1.1. Естественный способ задания движения точки, определение
- •Скорости точки
- •1.2. Векторный способ задания движения, определение скорости точки
- •1.3. Координатный способ задания движения точки, определение скорости точки
- •Глава 2. Ускорения точки при различных способах задания движения
- •2.1. Ускорение точки при задании ее движения
- •Векторным способом
- •2.2. Естественные координатные оси. Вектор кривизны
- •2.3. Ускорение точки при задании ее движения естественным способом
- •2.4. Ускорение точки при задании ее движения координатным способом
- •2.5. Определение радиуса кривизны траектории при координатном способе задания движения
- •2.6. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
- •Основные формулы по кинематике точки
- •Глава 3. Простейшие движения твердого тела
- •3.1. Поступательное движение твердого тела
- •3.2. Вращательное движение твердого тела
- •3.3. Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •3.4. Равномерное вращение твердого тела
- •3.5. Равнопеременное вращение твердого тела
- •3.6. Скорость и ускорение точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
2.4. Ускорение точки при задании ее движения координатным способом
Определим модуль и направление ускорения точки по уравнениям ее движения в декартовых координатах. Пусть заданы уравнения движения точки (рис. 2.14)
Рис. 2.14
Проекции ускорения на оси координат определяются по формулам:
.
Так как первые производные от координат точки по времени равны проекциям скорости на соответствующие оси, т.е.
то проекции ускорения точки можно представить в другом виде:
Следовательно, проекции ускорения точки на неподвижные оси декартовых координат равны вторым производным от соответствующих координат точки по времени или первым производным по времени от проекций скорости на соответствующие оси.
После вычисления проекций ускорения на координатные оси можно определить модуль и направление ускорения точки:
Движение точки в плоскости хОу задается двумя уравнениями движения:
Рис. 2.15
Модуль и направление ускорения точки в этом случае (рис. 2.15) определяются так:
Прямолинейное движение точки задается одним уравнением x=f(t). В этом случае модуль ускорения равен абсолютному значению его проекции на ось х, т. е.
Ускорение направлено в сторону оси х, если , и противоположно оси х, если .
2.5. Определение радиуса кривизны траектории при координатном способе задания движения
Касательное ускорение точки возможно лишь при неравномерном движении точки и характеризует изменение модуля скорости.
В том случае, если требуется определить касательное и нормальное ускорения движения точки, которое задано уравнениями движения , то сначала определяют модули скорости и ускорения точки:
Согласно формуле
или
где знак плюс, полученный в ответе после вычисления дроби соответствует ускоренному движению точки, а знак минус - замедленному.
С другой стороны, модуль ускорения точки равен
,
тогда
Зная, что ,
находим радиус кривизны кривой по формуле
2.6. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
Равномерное движение.
Выясним зависимость характера движения точки от значений ее нормального и касательного ускорений.
С л у ч а й I: Если в течение некоторого промежутка времени нормальное и касательное ускорения точки равны нулю, то в течение этого промежутка не изменяются ни направление, ни модуль скорости, т.е. точка движется равномерно-прямолинейно и ее ускорение равно нулю.
С л у ч а й II: . Если в течение некоторого промежутка времени не равно нулю нормальное ускорение и равно нулю касательное ускорение, то происходит изменение направления скорости без изменения ее модуля, т. е. точка движется равномерно-криволинейно и модуль ее ускорения (рис. 2.16)
.
Рис. 2.16
Если в некоторый момент времени, то точка не движется равномерно, а в этот момент времени модуль ее скорости имеет максимум, или минимум.
Уравнение равномерного движения точки имеет вид
.
Постоянную скорость равномерного движения точки можно определить из уравнения движения
.
Графики равномерного движения и его скорости представлены на рис. 2.17.
Рис. 2.17
Равнопеременное движение. При равнопеременном движении алгебраическое значение касательного ускорения остается во все время движения неизменным .
С л у ч а й III: . Если в течение некоторого промежутка времени равно нулю нормальное ускорение точки и не равно нулю касательное, то направление скорости не изменяется, а изменяется ее модуль, т.е. точка движется по прямой неравномерно. Модуль ускорения точки в этом случае (рис. 2.18)
а) Ускоренное движение б) Замедленное движение
Рис. 2.18
С л у ч а й IV: . Если в течение некоторого промежутка времени ни нормальное, ни касательное ускорения точки не равны нулю, то изменяется как направление, так и модуль ее скорости, т. е. точка совершает неравномерно-криволинейное движение. Модуль ускорения точки
Рис. 2.19
Графическое изображение ускорения точки при равнопеременном криволинейном движении представлено на рисунке 2.19, а ускоренного движения, рис. 2.19, б – замедленного движения.
Уравнение равнопеременного движения точки имеет вид
Если , то при ускоренном движении , а при замедленном движении . Формула скорости равнопеременного движения точки имеет вид
.
– ускоренное движение
Рис. 2.20
Графики замедленного движения, скорости и касательного ускорения представлены на рис. 2.21.
–- замедленное движение
Рис. 2.21
Задача 2.2. Определить траекторию, скорость и ускорение точки М шатуна кривошипно-ползунного механизма (рис. 2.22), если ОА=АВ=2b, а угол при вращении кривошипа растет пропорционально времени .
Рис. 2.22
Решение. Начинаем с определения уравнений движения точки М. Проводя оси и обозначая координаты точки М в произвольном положении через х и у, находим:
.
Заменяя его значением, получаем уравнения движения точки М:
.
Для определения траектории точки М представим уравнения движения в виде:
.
Возводя эти равенства в квадрат и складывая, получим
.
Итак, траектория точки М — эллипс с полуосями 3b и b.
Теперь находим скорость точки М:
.
Скорость оказывается величиной переменной, изменяющейся с течением времени в пределах от до .
Определяем проекции ускорения точки М:
отсюда
,
где r — длина радиуса-вектора, проведенного из центра О до точки М. Следовательно, модуль ускорения точки меняется пропорционально ее расстоянию от центра эллипса.
Направление ускорения определяем по направляющим косинусам:
.
Ускорение точки М все время направлено вдоль МО к центру эллипса.
Задача 2.3. Локомотив движется равномерно по закруглению радиусом R = 600 м, причем ускорение его центра тяжести равно а = 0,26 м/с2.
Определить скорость центра тяжести локомотива.
Решение. По условию задачи необходимо определить скорость центра тяжести локомотива, т.е. задача сводится к кинематике точки. Движение точки задано естественным способом, так как известна траектория движения. Покажем на рис. 2.23 траекторию – дугу радиусом R, на ней выберем начало и положительное направление отсчета дуговой координаты s.
Рис. 2.23
При естественном способе задания движения ускорение точки равно
.
В случае равномерного движения . Тогда , но
,
где - радиус кривизны траектории в данной ее точке. В нашем случае = 600 м в любой точке траектории.
Окончательно имеем
м/с.
На рис. 2.23 в произвольном положении точки изображены ее вектор скорости, направленный в сторону возрастания дуговой координаты, и ускорение, равное нормальному ускорению и направленному к центру кривизны траектории.
Задача 2.4. По заданным уравнениям движения точки М установить вид ее траектории и для момента времени , найти положение точки на траектории, ее скорость, касательное, нормальное и полное ускорения, а также радиус кривизны траектории (рис. 2.24):
Рис. 2.24
, (2.5)
где х и у в сантиметрах, t – в секундах.
Решение. Параметрическим представлением траектории является сам закон движения. Уравнение траектории в координатной форме получаем, исключая из закона движения время:
.
Получили , то есть траекторией точки является парабола. Для построения траектории рассчитаем по уравнениям координаты точек параболы, отвечающие нескольким моментам времени. Результаты расчетов приведены в табл. 2.1.
Таблица 2.1
t, с |
0 |
0,5 |
1 |
х, cм |
0 |
2 |
4 |
у, см |
- 1 |
1 |
7 |
Траектория построена на рис. 2.24, на ней стрелкой показано направление движения точки из начального положения при с координатами .
Дифференцируя (2.5) по времени, находим проекции скорости точки на оси координат х, у:
. (2.6)
При .
По найденным проекциям определяем модуль скорости
.
Дифференцируя (2.6), находим проекции вектора ускорения
.
При .
По найденным проекциям определяем модуль ускорения
.
Определение касательного ускорения при
.
Определение нормального ускорения при
.
Определение радиуса кривизны при
.
Результаты вычислений для заданного момента времени приведены в табл. 2.2.
Таблица 2.2
Координаты, см |
С к о р о с т ь, см/с |
Ус к о р е н и е, см/с2 |
Радиус кривизны, см |
|||||||
х |
у |
vx |
vy |
v |
ax |
ay |
a |
a |
an |
|
2 |
1 |
4 |
8 |
8,9 |
0 |
16 |
16 |
14,4 |
6,9 |
11,6 |
На рис. 2.24 показано положение точки М в заданный момент времени.
Векторы скорости и ускорения точки М построены в масштабе по их проекциям на оси координат: , там же показаны касательное и нормальное ускорения. Совпадение величин и , найденных из чертежа, с их значениями, полученными аналитически, служит контролем правильности решения.
Радиус кривизны проведен в сторону вогнутости траектории перпендикулярно к вектору скорости – по направлению .
Таблица 2.3