- •Глава 8. Рычаг. Сцепление и трение скольжения
- •8.1. Рычаг. Устойчивость при опрокидывании. Коэффициент устойчивости
- •Тогда на границе устойчивости
- •8.2. Сцепление и трение скольжения
- •8.3. Трение качения
- •Глава 9. Силы, произвольно расположенные в пространстве
- •9.1. Вычисление главного вектора и главного момента
- •Системы сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Главный момент системы сил
- •Модуль и направление главного момента определяются по формулам:
- •9.2. Возможные случаи приведения сил, произвольно расположенных в пространстве
- •Глава 10. Центр тяжести
- •10.1. Последовательное сложение параллельных сил. Центр параллельных сил
- •10.2. Формулы радиуса-вектора и координат центра параллельных сил
- •10.3. Центр тяжести твердого тела
- •Для центра тяжести формулы примут вид
- •10.4. Центр тяжести плоской фигуры. Статический момент площади плоской фигуры относительно оси
- •10.5. Вспомогательные теоремы для определения положения центра тяжести
- •10.6. Определение положения центра тяжести плоской фигуры по центрам тяжести ее частей. Способ отрицательных площадей
- •10.7. Примеры определения центра тяжести твердого тела
- •Расчетные данные
- •Геометрические характеристики элементов сечения
- •Положение центра тяжести некоторых фигур
- •Раздел II. Кинематика
- •Глава 1. Скорости точки при различных способах задания движения
- •1.1. Естественный способ задания движения точки, определение
- •Скорости точки
- •1.2. Векторный способ задания движения, определение скорости точки
- •1.3. Координатный способ задания движения точки, определение скорости точки
- •Глава 2. Ускорения точки при различных способах задания движения
- •2.1. Ускорение точки при задании ее движения
- •Векторным способом
- •2.2. Естественные координатные оси. Вектор кривизны
- •2.3. Ускорение точки при задании ее движения естественным способом
- •2.4. Ускорение точки при задании ее движения координатным способом
- •2.5. Определение радиуса кривизны траектории при координатном способе задания движения
- •2.6. Классификация движения точки по ускорениям ее движения
- •Основные формулы по кинематике точки
- •Глава 3. Простейшие движения твердого тела
- •3.1. Поступательное движение твердого тела
- •3.2. Вращательное движение твердого тела
- •3.3. Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •3.4. Равномерное вращение твердого тела
- •3.5. Равнопеременное вращение твердого тела
- •3.6. Скорость и ускорение точек твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
Глава 10. Центр тяжести
10.1. Последовательное сложение параллельных сил. Центр параллельных сил
Допустим, что к твердому телу в точках приложены параллельные силы , из которых силы направлены в одну сторону, а силы - в противоположную (рис. 1.98).
Рис. 1.98
Складываем силы и по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в одну сторону:
.
Определив модуль равнодействующей силы и точку приложения ее , складываем с силой :
.
Аналогично определяем равнодействующую сил :
.
В результате последовательного сложения заданных параллельных сил получаем две противоположно направленные параллельные силы и в точках и . В зависимости от модулей и точек приложения этих сил возможны следующие случаи.
1. Силы и не равны по модулю. Предположим, что в рассматриваемом случае (рис. 1.98) > . Тогда равнодействующая заданных сил имеет модуль и направлена в сторону большей силы .
Точка С, в которой приложена равнодействующая сила , находится на продолжении отрезка за точкой приложения большей силы, причем
.
Точка С называется центром параллельных сил. Через эту точку обязательно проходит линия действия равнодействующей заданной системы параллельных сил, если, не изменяя модулей сил, поворачивать линии действия сил вокруг точек их приложения на один и тот же угол в одну и ту же сторону.
Действительно, все приведенные равенства, определяющие модули и точки приложения равнодействующих сил , при повороте сил остаются справедливыми.
2. Силы и равны но модулю, но их линии действия не совпадают. В этом случае заданные силы приводятся к паре сил.
2. Силы и равны по модулю и их линии действия совпадают. В этом случае заданные силы взаимно уравновешиваются.
Система параллельных сил, направленных в одну сторону, не может уравновешиваться или приводиться к паре сил. Эта система всегда имеет равнодействующую.
10.2. Формулы радиуса-вектора и координат центра параллельных сил
Рассмотрим систему параллельных сил , приложенных в точках , приводящуюся к равнодействующей , приложенной в точке С (рис. 1.99).
Рис. 1.99
Положение центра параллельных сил С определится его радиусом-вектором относительно начала координат О или тремя координатами . Положение точки приложения каждой силы определяется радиусом-вектором или координатами , где i=1,2,…,n.
.
Спроецировав векторы левой и правой частей этого равенства на оси координат, получим формулы для вычисления координат центра параллельных сил:
.
В данных формулах числителем и знаменателем каждой дроби является алгебраическая сумма. Координаты точки приложения каждой силы имеют тот или другой знак, и параллельные силы, направленные в одну сторону, считаются положительными, а направленные противоположно –отрицательными. Таким образом, координаты в значения сил в этих формулах являются алгебраическими величинами.
Выбор направления, вдоль которого параллельные силы считаются положительными, произволен и на результатах вычисления координат по формулам не отражается.