Порядок выполнения работы

Пе­ред вклю­че­ни­ем ус­та­нов­ки про­ве­рить, что­бы руч­ка рео­ста­та бы­ла по­вер­ну­та по ча­со­вой стрел­ке до упо­ра (рео­стат пол­но­стью вве­ден).

1. Оз­на­комь­тесь с ус­та­нов­кой и вклю­чи­те ее.

2. Под­го­товь­те таб­ли­цу 1 для за­пи­си ре­зуль­та­тов экс­пе­ри­мен­та и рас­че­та.

3. Из­ме­няя со­про­тив­ле­ние от мак­си­маль­но­го зна­че­ния (рео­стат полно­стью вве­ден) до ми­ни­маль­но­го (рео­стат вы­ве­ден), за­пи­сать 10-12 зна­че­ний то­ка I и на­пря­же­ния U во всем ин­тер­ва­ле из­ме­не­ния в таблицу 1.

Таблица 1.

Номер опыта	I, А	U, В	, В	r , Ом	R, Ом	P, Вт	PН , Вт	
1 . . . 12
среднее	–	–			–	–	–	–

4. Вы­чис­ли­те зна­че­ние ЭДС по фор­му­ле (9), взяв па­ры зна­че­ний и на­пряже­ний, от­стоя­щих друг от дру­га на по­ло­ви­ну чис­ла про­из­ве­ден­ных изме­ре­ний (напри­мер, при 12 из­ме­ре­ни­ях взять I₁ и I₇:

;

затем I₂ и I₈ ; I₃ и I₉ и т.д.). Най­ди­те сред­нее зна­че­ние ЭДС.

5. Вычислите для всех измерений тока и ре­зуль­та­ты за­не­си­те в таб­ли­цу 1:

• сопротивление внешней цепи ;

• сопротивление источника тока и среднее r_ср;

• полную мощность ;

• полезную мощность Р_Н = I ^. U ;

• коэффициент полезного действия .

6. Построить графики: Р_Н = f(R); P = f(R);  = f(R)

7. Определить со­про­тив­ле­ние внеш­ней це­пи R, со­от­вет­ст­вую­щее максималь­но­му зна­че­нию полезной мощности Р_Н.

8. Сде­лать вы­во­ды.

Контрольные вопросы

1. Дайте определение ЭДС ис­точ­ни­ка то­ка.

2. Выведите формулы для полезной, для полной мощности и для КПД (5-7).

3. По­ка­жи­те, как по­лу­чит­ся ус­ло­вие мак­си­маль­ной по­лез­ной мощ­но­сти.

3. За­пи­ши­те за­кон Ома для участка цепи, для пол­ной це­пи.

4. Ко­гда воз­ни­ка­ет ко­рот­кое за­мы­ка­ние? Чему равна при этом мощность?

5. Оце­нить по­греш­но­сти из­ме­ри­тель­ных при­бо­ров, ис­поль­зуе­мых в ра­бо­те.

6. Оце­нить по­греш­но­сти из­ме­ре­ний по­лез­ной мощ­но­сти и кпд ис­точни­ка то­ка.

7. Сформулируйте правила Кирхгофа для разветвленных цепей.

Литература

1. Трофимова, Т.И. Курс физики/ Т.И. Трофимова.-М.: Высш. шк., 1999.-542 с., § 96-101.

2. Детлаф, А.А. Курс физики: Учеб. пособие для втузов/ А.А. Детлаф, В.М. Яворский. - М.: Высш.шк., 2002.- 718 с., § 19.1-19.3.

Лабораторная работа 2-09

Определение работы выхода электронов из металла. (ФПЭ-06)

ВАРИАНТ 1 (новая установка)

Цель работы: построение и изучение вольт-амперной характеристики двухэлектродной лампы (диода); исследование зависимости плотности тока насыщения термоэлектронной эмиссии от температуры катода и определение работы выхода электрона из вольфрама методом прямых Ричардсона.

Теоретическая часть

Свойства металлов в значительной степени определяются состоянием электронов проводимости, т.е. электронов, способных перемещаться в металле.

Распределение энергии электрона для ограниченного металла изображено на энергетической диаграмме (рис. 4.1). За нулевую энергию здесь выбрана энергия свободного электрона вне металла с кинетической энергией, равной нулю. Пунктиром изображены незанятые энергетические уровни при Т=0 К. Энергетические уровни электронов обозначены тонкими горизонтальными линиями, заполняющими интервал энергий от дна потенциальной ямы до энергии Е_F. E_F – энергия Ферми, максимальная кинетическая энергия, которой может обладать электрон при Т=0 К.

Электронам, находящимся в потенциальной яме на разных уровнях энергии, для выхода за пределы металла необходимо сообщать разную энергию. Минимальная кинетическая энергия, необходимая для удаления электрона из металла

, (4.1)

н азывается работой выхода электрона из металла в вакуум при Т=0 К.

При температуре Т>0 К электроны находятся в тепловом равновесии, поэтому к энергии Ферми прибавляется еще некоторая тепловая энергия. Величина работы выхода зависит от состояния поверхности металла. Положение уровня Ферми при нагреве металла вплоть до расплавления практически не меняется, но при этом возникает некоторое число (небольшой процент) быстрых электронов, которые способны преодолеть работу выхода и выйти из металла.

Рассмотрим природу сил, препятствующих выходу электронов из металла и образующих работу выхода А_ВЫХ. Отдельные электроны проводимости, двигаясь внутри металла с большими скоростями, могут пересекать поверхность металла. Вылетевший из металла электрон удаляется от поверхности до тех пор, пока кулоновское взаимодействие с избыточным положительным зарядом, возникшим на месте, которое покинул электрон, не заставит его вернуться обратно.

Постоянно одни электроны "испаряются" с поверхности металла, другие возвращаются обратно. Поэтому металл оказывается окутанным облаком электронов, образующих совместно с наружным слоем положительных ионов двойной электрический слой, подобно плоскому конденсатору. Поле двойного слоя препятствует выходу электронов из металла.

Другой силой, препятствующей выходу электрона из металла, является кулонова сила индуцированного им положительного заряда (рис. 4.2). Эта сила носит название "силы электрического изображения", так как действие распределенного по поверхности проводника заряда эквивалентно действию равного по величине положительного заряда, являющегося зеркальным изображением электрона в плоскости РР. Оба этих физических процесса и определяют величину А_ВЫХ. При комнатной температуре практически все свободные электроны заперты в пределах проводника, имеется лишь небольшое количество электронов, энергия которых достаточна для того, чтобы преодолеть потенциальный барьер и выйти из металла.

О

1

2

днако электронам можно различными способами сообщить дополнительную энергию. В этом случае часть электронов получает возможность покинуть металл, и наблюдается испускание электронов - электронная эмиссия. В зависимости от того, каким способом сообщена электронам энергия, различают типы электронной эмиссии. Если электроны получают энергию за счет тепловой энергии тела при повышении его температуры, можно говорить о термоэлектронной эмиссии. Если энергия подводится светом, имеем явление фотоэмиссии. Если энергия сообщается электронам при бомбардировке извне какими-то другими частицами, наблюдается вторичная эмиссия.

Для наблюдения термоэлектронной эмиссии можно использовать пустотную лампу, содержащую два электрода: накаливаемый током катод и холодный электрод, собирающий термоэлектроны – анод. Такие лампы носят название вакуумных диодов. На рис. 4.3 изображена схема включения такого диода. Ток в этой цепи появляется только в том случае, если положительный полюс батареи соединен с анодом, а отрицательный – с катодом. Это подтверждает, что катод испускает отрицательные частицы, электроны. Сила термоэлектронного тока в диоде зависит от величины потенциала анода относительно катода.

Кривая, изображающая зависимость силы тока в диоде от анодного напряжения, называется вольт-амперной характеристикой. На рис. 4.4 показаны вольт-амперные характеристики диода при разных температурах катода. Когда потенциал анода равен нулю, сила тока мала, она определяется лишь самыми быстрыми термоэлектронами, способными достигнуть анода. При увеличении положительного потенциала анода сила тока возрастает и затем достигает насыщения, т.е. почти перестает зависеть от анодного напряжения.

При увеличении температуры катода увеличивается и значение тока, при котором достигается насыщение. Одновременно увеличивается и то анодное напряжение, при котором устанавливается ток насыщения.

Таким образом, вольт-амперная характеристика диода оказывается нелинейной, т.е. не выполняется закон Ома. Это объясняется тем, что при термоэлектронной эмиссии у поверхности катода создается довольно большая плотность электронов. Они создают общий отрицательный заряд, и электроны, вылетающие с малой скоростью, не могут его проскочить. С увеличением анодного напряжения концентрация электронов в облаке пространственного заряда уменьшается. Поэтому и тормозящее действие пространственного заряда делается меньше, а анодный ток растет быстрее, чем в прямой зависимости от анодного напряжения.

Теоретическая зависимость анодного тока от анодного напряжения на участке 1 – 2 (рис. 4.4) была получена Ленгмюром и Богуславским. Она называется еще “законом трех вторых”:

По мере роста анодного напряжения U_а все больше электронов, вылетевших из катода, достигает анода. При определенном значении анодного напряжения U_a все вылетевшие из катода за единицу времени электроны достигают анода. Дальнейший рост анодного напряжения не может увеличить силу анодного тока, поскольку достигается насыщение. Максимальный термоэлектронный ток, возможный при данной температуре катода, называется током насыщения.

При повышении температуры увеличивается скорость хаотического движения электронов в металле. При этом число электронов, способных покинуть металл, резко возрастает. Плотность тока насыщения, т.е. сила тока насыщения на каждую единицу площади поверхности катода S, вычисляется по формуле Ричардсона – Дешмена:

(4.2)

где В – эмиссионная постоянная; k – постоянная Больцмана, k = 1,38∙10^-23 Дж/К. Плотность тока насыщения характеризует эмиссионную способность катода, которая зависит от природы катода и его температуры.