- •157 Техническая электродинамика
- •Введение
- •Раздел 1 теоретические основы электродинамики
- •1.1. Источники электромагнитного поля
- •1.2. Векторы электромагнитного поля
- •1.3. Материальные уравнения. Классификация сред
- •1.4. Уравнения Максвелла в дифференциальной и интегральной
- •1.5. Граничные условия для векторов электромагнитного поля
- •1.6. Метод комплексных амплитуд
- •1.7. Уравнения Максвелла для комплексных векторов
- •1.8. Комплексная диэлектрическая и магнитная
- •1.9. Энергия электромагнитного поля
- •Раздел 2 распространение электромагнитных волн в свободном пространстве
- •2.1. Решение уравнений Максвелла для комплексных амплитуд
- •2.2. Плоские электромагнитные волны в среде без потерь
- •2.3. Плоские электромагнитные волны в среде с тепловыми потерями
- •2.4. Поляризация электромагнитных волн
- •2.5. Распространение волн в анизотропных средах
- •Раздел 3 электромагнитные волны в направляющих системах
- •3.1. Типы направляющих систем
- •3.2. Классификация направляемых волн
- •3.3. Особенности распространения волн в направляющих системах
- •3.4. Волны в прямоугольном волноводе
- •3.5. Волны в круглом волноводе
- •3.6. Волны в коаксиальном кабеле
- •3.7. Волны в двухпроводной и полосковой линиях
- •3.8. Диэлектрический волновод. Световод
- •3.9 Направляющие системы с медленными волнами
- •3.10. Затухание волн в направляющих системах
- •Раздел 4 излучение электромагнитных волн
- •4.1. Понятие элементарного электрического излучателя
- •4.2. Поле элементарного электрического излучателя в дальней зоне
- •4.3. Мощность и сопротивление излучения элементарного электрического излучателя
- •4.4. Диаграмма направленности элементарного электрического излучателя
- •4.5. Перестановочная двойственность уравнений Максвелла
- •4.6. Элементарный магнитный излучатель и его поле излучения
- •4.7. Принцип эквивалентности. Принцип Гюйгенса
- •4.8. Принцип взаимности
- •4.9. Параметры антенн
- •4.10. Симметричный электрический вибратор
- •4.11. Директорные антенны
- •4.12. Зеркальные антенны
- •Раздел 5 распространение электромагнитных волн
- •5.1. Законы Снеллиуса. Коэффициенты Френеля
- •5.2. Явление полного прохождения волны через границу двух сред
- •5.3. Явление полного отражения от плоской границы раздела
- •5.4. Структура электромагнитного поля при полном
- •5.5. Поле вблизи поверхности хорошего проводника. Приближенные
- •5.6. Дифракция электромагнитных волн
- •5.7. Параметры Земли. Учет рельефа земной поверхности
- •5.8. Параметры тропосферы. Влияние тропосферы на распространение радиоволн. Тропосферная рефракция
- •5.9. Строение ионосферы. Понятие критической и максимально
- •5.10. Классификация радиоволн по способам распространения
- •5.11. Классификация радиоволн по диапазонам
- •5.12. Расчет действующего значения напряженности поля. Понятие
- •5.13. Особенности распространения радиоволн различных диапазонов
- •Литература
- •Приложение а вывод уравнений максвелла в дифференциальной форме
- •Приложение в вывод граничных условий для векторов электромагнитного поля
- •Приложение с волноводные устройства
- •Режимы работы линий передачи конечной длины. Согласование линии с нагрузкой
- •Приложение е математический аппарат электродинамики
5.2. Явление полного прохождения волны через границу двух сред
Выясним условия, при которых падающая волна проходит во вторую среду, не отражаясь от границы раздела. Очевидно, что для этого необходимо, чтобы коэффициент отражения R был равен нулю, т.е. и. Из формул (5.11), (5.13) и (5.15) видно, что это невозможно, если хотя бы одна из сред имеет потери.
Рассмотрим среды без потерь. В этом случае волновые числа и волновые сопротивления обеих сред являются действительными величинами.
1. Рассмотрим вначале случай параллельно поляризованной волны. Из условия и формулы (5.13) следует, что должно выполняться следующее равенство:
.
Из последнего условия (с учетом формулы (5.15)) можно получить соотношение для угла падения , при котором волна не отражается от границы раздела. Это соотношение имеет следующий вид:
. (5.16)
Очевидно, что полученное равенство может выполняться только при и дополнительном условии
. (5.17)
Угол падения, при котором волна полностью проходит во вторую среду, называется углом Брюстера. Нетрудно показать, что при 1=2 угол Брюстера определяется по следующей формуле:
. (5.18)
2. Рассмотрим теперь случай нормально поляризованной волны. Из условия и формулы (5.11) следует, что в этом случае угол Брюстера определяется следующей формулой:
.
Очевидно, что последнее равенство может выполняться только при и дополнительном условии:
.
Нетрудно показать, что при ε1= ε2 угол Брюстера при нормальной поляризации определяется по следующей формуле:
.
Все вышеприведенные соотношения получены для волн линейной поляризации. Плоские волны круговой и эллиптической поляризаций можно представить в виде суперпозиции двух линейно поляризованных плоских волн, одна из которых поляризована нормально, а другая – параллельно плоскости падения. Так как условия существования угла Брюстера для параллельной и нормальной поляризаций различны, то волны с круговой и эллиптической поляризациями будут отражаться от границы раздела двух сред при любых углах падения.
5.3. Явление полного отражения от плоской границы раздела
двух сред
Выясним, при каких условиях волна полностью отражается от плоской границы раздела двух сред. Очевидно, что если и, то амплитуда отраженной волны равна амплитуде падающей, т.е. волна полностью отражается.
Из формул (5.11) и (5.13) следует, что волна полностью отражается в том случае, когда , т.е. когда вторая среда является идеальным проводником. В этом случае
, . (5.19)
Пусть среды не имеют потерь. Тогда величины k1, k2, ,,иявляются действительными.
Рассмотрим формулы (5.11), (5.13) и (5.15) для случая, когда k1 < k2, т.е. когда вторая среда является оптически более плотной (например, волна падает из воздуха на поверхность стекла). В этом случае модуль числителя в формулах (5.11) и (5.13) всегда (при любых углах падения волны) меньше модуля знаменателя. Отсюда следует, что при этом волна всегда проходит во вторую среду.
Рассмотрим теперь формулы (5.11), (5.13) и (5.15) для случая, когда k2 < k1, т.е. когда вторая среда является оптически менее плотной (например, волна падает на границу стекло-воздух со стороны стекла). Введем определение. Критическим углом будем называть угол падения, определяемый из следующего соотношения:
. (5.20)
Подставим (5.20) в (5.15), тогда окажется, что преломленная волна идет вдоль границы раздела сред (). Подставляя значениев формулы (5.11) и (5.13) видим, что прикоэффициенты отраженияиравны единице. Пусть теперь. В этом случае величина, стоящая под радикалом в формуле (5.15) становится отрицательной. Отсюда следует, чтов формулах (5.11) … (5.15) является чисто мнимой величиной. Для дальнейшего нам удобно его записать в следующем виде:
, (5.21)
где
. (5.22)
Подставляя формулу (5.21) в соотношения (5.11) и (5.13) видим, что модули коэффициентов отражения для обеих поляризаций равны единице.
Из проведенного анализа следует, что амплитуда волны любой поляризации, отраженной от границы раздела двух идеальных диэлектриков, равна амплитуде падающей волны при выполнении следующих условий:
k1 > k2, , (5.23)
где величина определяется по формуле (5.20).
Говорят, что при выполнении условий (5.23) наблюдается явление полного внутреннего отражения.