- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Электростатика
- •1. Закон сохранения электрического заряда.
- •2. Закон Кулона.
- •3. Электрическое поле и его напряженность.
- •4. Поле диполя.
- •Лекция 2
- •1. Теорема Остроградского – Гаусса.
- •2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса к расчету электростатических полей.
- •1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных поверхностей.
- •3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити).
- •Лекция 3
- •1. Работа по переносу заряда в электростатическом поле. Потенциал поля.
- •2. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом.
- •3. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля.
- •Лекция 4 Электрическое поле в диэлектрике.
- •1. Поляризация диэлектриков.
- •2. Напряженность поля в диэлектрике. Поляризованность.
- •3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •4. Сегнетоэлектрики.
- •5. Пьезоэлектрики.
- •Лекция 5
- •1. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2. Электроемкость уединенного проводника.
- •3. Конденсаторы.
- •4. Параллельное соединение конденсаторов.
- •5. Последовательное соединение конденсаторов.
- •Лекция 6 Электрический ток
- •1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •2. Сторонние силы. Электродвижущая сила (эдс) и напряжение.
- •3. Закон Ома. Сопротивление проводников.
- •4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
- •5. Правила Кирхгофа.
- •Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •1. Природа электропроводности металлов.
- •2. Кристаллическая решетка металлов. Электронный газ.
- •3. Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов.
- •1. Закон Ома.
- •2. Закон Джоуля-Ленца.
- •3. Закон Видемана-Франца.
- •4. Недостатки классической электронной теории проводимости металлов.
- •Лекция 8 Магнитное поле.
- •1. Магнитное поле.
- •2. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3. Закон Ампера.
- •4. Единица магнитной индукции.
- •Лекция 9
- •1. Магнитное поле движущегося заряда.
- •2. Эффект Холла.
- •3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Лекция 10
- •1. Явление электромагнитной индукции.
- •2. Закон Фарадея.
- •3. Самоиндукция. Индуктивность контура.
- •4. Взаимная индукция.
- •5. Энергия магнитного поля.
- •6. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •7. Магнитное поле соленоида.
- •Лекция 11 Магнитное поле в веществе.
- •1. Магнитные моменты атомов.
- •2. Диамагнетики.
- •3. Парамагнетики.
- •4. Ферромагнетизм.
- •Лекция 12
- •1. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре.
- •2. Переменный ток.
- •1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлениемR.
- •4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
- •5. Резонанс напряжений.
- •6. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока.
- •Лекция 13 Уравнения Максвелла.
- •1. Первое уравнение Максвелла.
- •2. Второе уравнение Максвелла.
- •Лекция 14
- •1. Электромагнитные волны. Скорость их распространения.
- •2. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Перенос энергии электромагнитной волной. Вектор Умова - Пойтинга.
- •3. Шкала электромагнитных волн.
- •4. Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн.
- •Лекция 15
- •1. Работа выхода электронов из металлов.
- •2. Контактная разность потенциалов
- •3. Термоэлектрические явления.
- •4. Элементы зонной теории проводимости. Возникновение энергетических зон.
- •5. Металлы, диэлектрики и полупроводники по зонной теории.
- •Лекция 16 Электропроводность полупроводников. Термоэлектрические явления.
- •1. Собственная проводимость полупроводников.
- •2. Примесная проводимость полупроводников.
- •3. Полупроводниковый диод. P-n – переход.
Лекция 15
1. Работа выхода электронов из металлов.
Как показывает опыт, свободные электроны при обычных температурах практически не покидают металл. Следовательно, в поверхностном слое металла должно быть задерживающее электрическое поле, препятствующее выходу электронов из металла в вакуум.
Работа, которую нужно затратить для удаления электрона из металла в вакуум, называется работой выхода.
Работа выхода имеет величину порядка нескольких эВ и зависит от рода металла и состояния его поверхности: загрязнения и следы влаги изменяют ее. Наиболее быстро движущиеся электроны покидают металл на расстоянии нескольких межатомных расстояний. В результате в этом месте возникает избыток положительных зарядов, а вблизи поверхности проводника образуется электронное облако. |
Возникает двойной электрический слой, поле которого подобно полю тонкого плоского конденсатора. Он не создает электрического поля во внешнем пространстве, но препятствует выходу свободных электронов из металла. Таким образом, электрон при вылете из металла
должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя. Разность потенциалов в этом слое называется поверхностным скачком потенциала или контактной разностью потенциалов между металлом и вакуумом и определяется работой выхода А электрона из металла
,
- заряд электрона.
Виды эмиссии. Термоэлектронная эмиссия.
Если сообщить электронам в металле энергию, необходимую для преодоления работы выхода, то часть электронов может покинуть металл, в результате чего наблюдается явлении е испускания электронов, или электронной эмиссии. В зависимости от способа сообщения электронам энергии различают:
1). Холодную эмиссию – вырывание электронов из металла под действием сильного электрического поля.
2). Вторичную эмиссию – при бомбардировке металла сильно разогнанными электронами.
3). Фотоэмиссию (фотоэффект) – в результате освещения поверхности металла.
4). Термоэлектронную эмиссию – испускание электронов нагретым металлом.
2. Контактная разность потенциалов
Если два различных металла привести в соприкосновение, то между ними возникает разность потенциалов, называемая контактной разностью потенциалов. Итальянский физик Вольта (1745-1827) установил, что если металлы Al, Zn, Sn, Pb, Sb, Bi, Hg, Fe, Cu, Ag, Au, Pt, Pd привести в контакт в указанной последовательности, то каждый предыдущий при соприкосновении с одним из следующих зарядится положительно. Этот ряд называется рядом Вольта. Вольта экспериментально установил два закона:
1). Контактная разность потенциалов зависит лишь от химического состава и температуры соприкасающихся металлов.
2). Контактная разность потенциалов последовательно соединенных различных проводников, находящихся при одинаковой температуре, не зависит от химического состава промежуточных проводников и равна контактной разности потенциалов, возникающей при непосредственном соединении крайних проводников.
Эти законы можно объяснить на основе классической электронной теории проводников.
Электроны, оказавшиеся у поверхности раздела металлов, легче переходят из металла, где работа выхода меньше, в металл, где работа выхода больше, .
Схема энергетических уровней металлов до соединения (а) и после соединения (б).
Металл 1 заряжен положительно, металл 2 – отрицательно. Возникает контактная разность потенциалов. Переход электронов будет происходить до тех пор пока работа по перемещению электрона за счет контактной разности потенциалов не станет равной разности работ выхода.
(1)
Разность потенциалов, возникающая за счет разных работ выхода, называется внешней контактной разностью потенциалов. Кроме внешней контактной разности потенциалов существует внутренняя разность потенциаловза счет разных концентраций свободных электронов в контактирующих металлах ,.и.зависит от температуры. Как правило
,
(2)
может действовать как в одном, так и в другом направлении.
(3)
Формула (3) – математическое выражение первого закона Вольта. Для доказательства второго закона приведем в соприкосновение три проводника. Разность потенциалов между концами разомкнутой цепи равна алгебраической сумме скачков потенциалов во всех контактах
.
Пользуясь формулой (3), получим
=
,
То есть - не зависит от промежуточных проводников.
Если из рассмотренных металлов составить замкнутую цепь, то - равна алгебраической
сумме всех скачков потенциалов при обходе цепи.
.
При образовании замкнутой цепи из нескольких разнородных проводников при одинаковой Т, невозможно возникновение э.д.с. только за счет скачка потенциалов.