- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Электростатика
- •1. Закон сохранения электрического заряда.
- •2. Закон Кулона.
- •3. Электрическое поле и его напряженность.
- •4. Поле диполя.
- •Лекция 2
- •1. Теорема Остроградского – Гаусса.
- •2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса к расчету электростатических полей.
- •1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных поверхностей.
- •3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити).
- •Лекция 3
- •1. Работа по переносу заряда в электростатическом поле. Потенциал поля.
- •2. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом.
- •3. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля.
- •Лекция 4 Электрическое поле в диэлектрике.
- •1. Поляризация диэлектриков.
- •2. Напряженность поля в диэлектрике. Поляризованность.
- •3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •4. Сегнетоэлектрики.
- •5. Пьезоэлектрики.
- •Лекция 5
- •1. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2. Электроемкость уединенного проводника.
- •3. Конденсаторы.
- •4. Параллельное соединение конденсаторов.
- •5. Последовательное соединение конденсаторов.
- •Лекция 6 Электрический ток
- •1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •2. Сторонние силы. Электродвижущая сила (эдс) и напряжение.
- •3. Закон Ома. Сопротивление проводников.
- •4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
- •5. Правила Кирхгофа.
- •Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •1. Природа электропроводности металлов.
- •2. Кристаллическая решетка металлов. Электронный газ.
- •3. Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов.
- •1. Закон Ома.
- •2. Закон Джоуля-Ленца.
- •3. Закон Видемана-Франца.
- •4. Недостатки классической электронной теории проводимости металлов.
- •Лекция 8 Магнитное поле.
- •1. Магнитное поле.
- •2. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3. Закон Ампера.
- •4. Единица магнитной индукции.
- •Лекция 9
- •1. Магнитное поле движущегося заряда.
- •2. Эффект Холла.
- •3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Лекция 10
- •1. Явление электромагнитной индукции.
- •2. Закон Фарадея.
- •3. Самоиндукция. Индуктивность контура.
- •4. Взаимная индукция.
- •5. Энергия магнитного поля.
- •6. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •7. Магнитное поле соленоида.
- •Лекция 11 Магнитное поле в веществе.
- •1. Магнитные моменты атомов.
- •2. Диамагнетики.
- •3. Парамагнетики.
- •4. Ферромагнетизм.
- •Лекция 12
- •1. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре.
- •2. Переменный ток.
- •1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлениемR.
- •4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
- •5. Резонанс напряжений.
- •6. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока.
- •Лекция 13 Уравнения Максвелла.
- •1. Первое уравнение Максвелла.
- •2. Второе уравнение Максвелла.
- •Лекция 14
- •1. Электромагнитные волны. Скорость их распространения.
- •2. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Перенос энергии электромагнитной волной. Вектор Умова - Пойтинга.
- •3. Шкала электромагнитных волн.
- •4. Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн.
- •Лекция 15
- •1. Работа выхода электронов из металлов.
- •2. Контактная разность потенциалов
- •3. Термоэлектрические явления.
- •4. Элементы зонной теории проводимости. Возникновение энергетических зон.
- •5. Металлы, диэлектрики и полупроводники по зонной теории.
- •Лекция 16 Электропроводность полупроводников. Термоэлектрические явления.
- •1. Собственная проводимость полупроводников.
- •2. Примесная проводимость полупроводников.
- •3. Полупроводниковый диод. P-n – переход.
4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
Рассмотрим однородный проводник, к которому приложено напряжение . За времячерез сечение проводника переносится заряд. Так как ток представляет собой перемещения зарядапод действием электрического поля, то работа тока равна
. (1)
Если сопротивление проводника , то используя закон Ома получим
. (2)
Из (1) и (2) следует, что мощность тока
(3)
Выражения (3) справедливы как для переменного, так и для постоянного тока, причем для переменного тока этими формулами определяется мгновенное значение мощности.
Если сила тока выражается в амперах, напряжение - в вольтах, сопротивление – в омах, то работа тока выражается в джоулях, а мощность – в ваттах
Если ток проходит по неподвижному металлическому проводнику, то вся работа тока идет на его нагревание и по закону сохранения энергии
. (4)
Таким образом, используя выражения (1) и (2), получим
. (5)
Выражение (5) представляет собой закон Джоуля-Ленца, экспериментально установленный независимо друг от друга Дж.Джоулем и Э.Х.Ленцем.
Выделим в проводнике элементарный цилиндрический объем , сопротивление которого
По закону Джоуля – Ленца, за время в этом объеме выделится теплота
.
Количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема, называется удельной тепловой мощностью тока. Она равна
. (6)
Используя дифференциальную форму закона Ома и соотношение, получим
. (7)
Формулы (6) и (7) являются обобщенным выражением закона Джоуля- Ленца в дифференциальной форме, пригодным для любого проводника для постоянного и переменного тока.
Тепловое действие тока находит широкое применение в технике, которое началось с изобретения в 1873 г. Русским инженером А.Н. Лодыгиным (1847-1923) лампы накаливания. На нагревании проводников электрическим током основано действие электрических муфельных печей, электрической дуги (открыта русским инженером В.В. Петровым (1761-1834), контактной электросварки, бытовых электронагревательных приборов.
5. Правила Кирхгофа.
Для решения практических задач на расчет электрических цепей пользуются правилами (законами) Кирхгофа.
Первое правило: Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю .
Это следствие закона сохранения заряда. Ток к узлу считается положительным. Узел – точка, где сходится не менее трех проводников.
Второе правило: В замкнутом контуре алгебраическая сумма произведений силы тока на сопротивление соответствующего участка равна алгебраической сумме эдс,
. (8)
При этом ток и эдс считаются положительными, если их направление совпадает с направлением выбранного обхода контура. Для примера составим уравнение Кирхгофа для цепи, изображенной на рис.7.
Для узла В: Для контура : . Для контура : | |
Рис. 7. |
|
Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
1. Природа электропроводности металлов.
Из опытов известно, что металлы являются хорошими проводниками электрического тока, то есть внутри них имеется большое количество заряженных частиц. Что это за частицы? Попыткой ответить на этот вопрос был опыт Рикке (немецкий физик). В опыте Рикке (1901) цилиндры из различных металлов с тщательно прошлифованными основаниями были прижаты друг к другу, и через них весьма длительное время пропускался ток. Общий заряд, прошедший за год, примерно 3 106Кл.
По окончании опыта цилиндры были разобраны и проанализированы на взаимное проникновение металлов. При этом были обнаружены следы взаимного проникновения, не превышающие результатов взаимной диффузии в твердых телах. | |
Рис.1. |
|
Оказалось, что перенос электрического заряда в металлах не связан с переносом самого вещества. Ток в металлах не представляет собой движение ионов, а перенос заряда в металлах осуществляется частицами, которые являются общими для всех металлов. Такими частицами могли быть электроны, открытые в 1897 г. Томсоном. Для доказательства этого предположения необходимо было определить знак и величину удельного заряда носителей (отношение заряда к массе). Идея опыта заключалась в следующем: если в металле имеются подвижные слабо связанные с решеткой носители, то при резком движении проводника эти частицы должны по инерции смещаться вперед, как пассажиры в автобусе, при резком торможении. Результатом смещения зарядов должен быть импульс тока. По направлению тока можно определить знак носителей тока, а зная размеры и сопротивление проводника найти удельный заряд носителей.
Идея этих опытов была предложена русскими физиками Мандельштамом и Папалекси в 1913 году. Катушка, соединенная с телефоном, приводилась в колебательное движение вокруг своей оси. Для увеличения амплитуды частота возбуждаемых колебаний совпадала с частотой собственных колебаний катушки. Благодаря инерции свободных зарядов на концах катушки возникала переменная разность потенциалов, и телефон издавал звук.
Вычислить удельный заряд носителя удалось в 1916 году Стюартом ( шотландец) и Толменом (американец). Катушку они замыкали на баллистический гальванометр. Вычисленное в этом опыте значение удельного заряда носителей тока получилось очень близким к для электронов.
Таким образом, классические опыты установили, что электрический ток в металлах представляет собой упорядоченное движение электронов.