- •Федеральное агентство морского и речного транспорта
- •Предисловие
- •Лекция 1 Электростатика
- •1. Закон сохранения электрического заряда.
- •2. Закон Кулона.
- •3. Электрическое поле и его напряженность.
- •4. Поле диполя.
- •Лекция 2
- •1. Теорема Остроградского – Гаусса.
- •2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса к расчету электростатических полей.
- •1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных поверхностей.
- •3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности.
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити).
- •Лекция 3
- •1. Работа по переносу заряда в электростатическом поле. Потенциал поля.
- •2. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом.
- •3. Вычисление разности потенциалов по напряженности поля.
- •Лекция 4 Электрическое поле в диэлектрике.
- •1. Поляризация диэлектриков.
- •2. Напряженность поля в диэлектрике. Поляризованность.
- •3. Электрическое смещение. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в диэлектрике.
- •4. Сегнетоэлектрики.
- •5. Пьезоэлектрики.
- •Лекция 5
- •1. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2. Электроемкость уединенного проводника.
- •3. Конденсаторы.
- •4. Параллельное соединение конденсаторов.
- •5. Последовательное соединение конденсаторов.
- •Лекция 6 Электрический ток
- •1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •2. Сторонние силы. Электродвижущая сила (эдс) и напряжение.
- •3. Закон Ома. Сопротивление проводников.
- •4. Работа и мощность тока. Закон Джоуля- Ленца.
- •5. Правила Кирхгофа.
- •Лекция 7 Классическая электронная теория проводимости металлов.
- •1. Природа электропроводности металлов.
- •2. Кристаллическая решетка металлов. Электронный газ.
- •3. Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов.
- •1. Закон Ома.
- •2. Закон Джоуля-Ленца.
- •3. Закон Видемана-Франца.
- •4. Недостатки классической электронной теории проводимости металлов.
- •Лекция 8 Магнитное поле.
- •1. Магнитное поле.
- •2. Закон Био-Савара-Лапласа.
- •3. Закон Ампера.
- •4. Единица магнитной индукции.
- •Лекция 9
- •1. Магнитное поле движущегося заряда.
- •2. Эффект Холла.
- •3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •Лекция 10
- •1. Явление электромагнитной индукции.
- •2. Закон Фарадея.
- •3. Самоиндукция. Индуктивность контура.
- •4. Взаимная индукция.
- •5. Энергия магнитного поля.
- •6. Циркуляция вектора магнитной индукции.
- •7. Магнитное поле соленоида.
- •Лекция 11 Магнитное поле в веществе.
- •1. Магнитные моменты атомов.
- •2. Диамагнетики.
- •3. Парамагнетики.
- •4. Ферромагнетизм.
- •Лекция 12
- •1. Свободные гармонические колебания в электрическом колебательном контуре.
- •2. Переменный ток.
- •1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлениемR.
- •4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
- •5. Резонанс напряжений.
- •6. Мощность, выделяемая в цепи переменного тока.
- •Лекция 13 Уравнения Максвелла.
- •1. Первое уравнение Максвелла.
- •2. Второе уравнение Максвелла.
- •Лекция 14
- •1. Электромагнитные волны. Скорость их распространения.
- •2. Объемная плотность энергии электромагнитного поля. Перенос энергии электромагнитной волной. Вектор Умова - Пойтинга.
- •3. Шкала электромагнитных волн.
- •4. Эффект Доплера для упругих и электромагнитных волн.
- •Лекция 15
- •1. Работа выхода электронов из металлов.
- •2. Контактная разность потенциалов
- •3. Термоэлектрические явления.
- •4. Элементы зонной теории проводимости. Возникновение энергетических зон.
- •5. Металлы, диэлектрики и полупроводники по зонной теории.
- •Лекция 16 Электропроводность полупроводников. Термоэлектрические явления.
- •1. Собственная проводимость полупроводников.
- •2. Примесная проводимость полупроводников.
- •3. Полупроводниковый диод. P-n – переход.
4. Единица магнитной индукции.
Для двух параллельных проводников с током в вакууме () сила взаимодействия на единицу длины проводника, согласно (7), равна
(8)
При = 1А и= 1мн/м.
Подставив эти значения в формулу (8), получим
Гн/м,
где генри (Гн) –единица индуктивности.
Из закона Ампера можно дать еще одно определение вектору магнитной индукции и найти ее единицу,
- магнитная индукция, силовая характеристика магнитного поля, численно равная силе, действующей на проводник с током единичной длины, расположенный перпендикулярно вектору магнитной индукции, по которому течет ток 1А.
За единицу магнитной индукции принимается индукция такого поля, которое действует с силой 1н на проводник с током в 1А. Эта единица называется 1 Тл (тесла), 1Тл = 1н/А м.
Лекция 9
1. Магнитное поле движущегося заряда.
Каждый проводник с током создает в окружающем пространстве магнитное поле. Электрический ток – упорядоченное движение электрических зарядов. Любой движущийся заряд в вакууме или среде создает вокруг себя магнитное поле. В результате обобщения опытных данных был установлен закон, определяющий поле точечного заряда. свободно движущегося со скоростью. Этот закон выражается формулой
- радиус вектор, проведенный от заряда, к точке наблюдения М, вектор В расположен перпендикулярно плоскости, в которой расположены вектораи.
Направление вектора В определяется правилом правого винта. Модуль магнитной индукции равен , - угол между.и. Движущийся заряд по своим магнитным свойствам эквивалентен элементу тока . Опыт показывает, что магнитное поле действует | |
Рис. 1. |
|
на заряд движущийся со скоростью . Эта сила называется силой Лоренца и выражается формулой
,
Направление силы Лоренца определяется правилом левой руки для положительного
заряда. На отрицательный заряд сила действует в противоположном направлении. Модуль силы Лоренца , (1) - угол междуи. Сила Лоренца всегда перпендикулярна скорости движения заряженной частицы. Поэтому она изменяет только направление ее движения, не изменяя ее модуля. Следовательно, сила Лоренца работы не совершает над движущейся заряженной частицей и кинетическая энергия ее не меняется. Если на частицу действует и электрическое поле, то результирующая сила, приложенная к заряду равна векторной сумме сил электрического поля и силы | |
Рис.2. |
Лоренца |
.
Это выражение тоже называется силой Лоренца. Из выражения (1) видно, что если ипараллельны, то сила Лоренца равна нулю при движении частицы вдоль линии магнитной индукции. Еслиперпендикулярно, то сила Лоренца постоянна по модулю и нормальна к траектории частицы. Частица будет двигаться по окружности. Сила Лоренца выступает в роли центростремительной силы. Поэтому
.
Период - не зависит от скорости.
Если скорость заряженной частицы направлена под произвольным углом, то движение частицы будет происходить по винтовой линии. Скорость можно разложить на две составляющиеи. Под действием составляющейчастица движется прямолинейно вдоль поля, под действием- по окружности. В результате движение будет происходить по винтовой линии. Шаг винтовой линии.
На движении заряженных частиц в магнитном поле основан простой способ получения электроэнергии – магнитогидродинамический генератор (МГД – генератор). Газ, предварительно нагретый до высокой температуры (2500 С) в камере 1,
1. генератор плазмы, 2. сопло, 3. МГД- канал, 4. электроды с последовательно включенной нагрузкой, 5. магнитная система, создающая тормозящее магнитное поле. | |
Рис. 3. |
|
и потому сильно ионизированный, продувают через канал поперек постоянного магнитного поля. Под действием силы магнитного поля заряды движутся поперек потока и достигая электродов 4 сообщают им заряд. С этих электродов во внешнюю цепь отводится ток. Происходит превращение тепла без преобразования в механическую энергию непосредственно в электрическую энергию. К.п.д. их в два раза выше, чем к.п.д. тепловых и атомных электростанций. Первый МГД генератор запущен в СССР в 1967 году.