- •Предисловие
- •I. Механика ньютона
- •§ 1. Кинематика частицы
- •§ 2. Кинематика твердого тела
- •§ 3. Динамика частиц
- •II. Основы аналитической механики
- •§ 4. Принцип виртуальных перемещений Бернулли
- •§ 5. Динамический принцип виртуальных перемещений
- •§ 6 . Уравнения Лагранжа
- •III. Законы сохранения
- •§ 7. Энергия. Закон сохранения механической энергии
- •§ 8. Импульс. Закон сохранения импульса
- •§ 9. Момент импульса. Применение законов сохранения
- •Задачи для самостоятельного решения
- •IV. Прикладные задачи классической механики
- •§ 10. Задача Кеплера
- •§ 11. Колебания
- •V. Наиболее общий аппарат классической механики
- •§ 12. Уравнения Гамильтона. Принцип наименьшего действия
- •§ 13. Движение в неинерциальных системах отсчета
- •Литература
§ 3. Динамика частиц
Пример 3.1. Груз массой m = 10 кг, подвешенный к тросу длиной l = 2 м, совершает колебания согласно уравнению = ( / 6) sin (2 t), где – угол отклонения троса в радианах, t – время в секундах. Определить силы натяжения T1 и T2 троса при самом низком и самом высоком положениях груза.
Решение.
Свободные колебания подвешенного груза происходили бы с циклической частотой 0 = c–2. В данном же случае речь идет о колебаниях, для которых эта частота составляет 0 = 2 6 с–2. Такие колебания могут быть только вынужденными, обусловленными некоторой периодической силой. Эта сила должна быть направлена перпендикулярно тросу, чтобы непосредственно не влиять на его натяжение.
Для нижнего положения груза ( = 0, или sin(2 t) = 0) уравнение второго закона Ньютона в проекции на направление троса имеет вид
m an = T1 – m g , (3.1)
где an = – центростремительное ускорение. Таким образом получим:
T1 = m g + m 2 l = m g + m 4 l / 9,
или T1 = m (g + 4 l / 9) 3,1·102 Н.
Для самого высокого положения груза уравнение, аналогичное (3.1), имеет вид
T2 – m g cos m = 0 . (3.2)
Нормальное ускорение равно нулю, поскольку в нуль обращается , а m = / 6 в соответствии с заданным в условии уравнением движения. Таким образом, получим из (3.2)
T2 = m g cos ( / 6) 85 Н.
Пример 3.2. Тело массой m движется в однородном поле тяжести при наличии силы сопротивления, пропорциональной скорости. В начальный момент времени скорость тела равна v0 и направлена под углом к горизонту. Найти временные зависимости проекций скорости и координат тела.
Решение.
Для описания движения тела применим второй закон Ньютона. К телу приложены две силы: сила тяжести, направленная вертикально, и сила сопротивления, направленная против скорости (рис. 23). В вертикальной плоскости, содержащей иm, должно лежать и ускорение, а, следовательно, и траектория. В плоскости траектории целесообразно выбрать систему декартовых координатz 0 y (рис. 23) для определения положения тела. В проекциях на указанные координатные оси уравнения второго закона Ньютона имеют вид
m = – k, (3.3)
m = – m g – k.(3.4)
Рис.
23
Первые интегралы уравнений (3.3) и (3.4) находятся методом разделения переменных:
= – ;= –.
При интегрировании учтены начальные условия
t=0 = v0 cos и t=0 = v0 sin .
Так получаем:
= v0 cos exp ( – k t / m) , (3.5)
= – m g / k + (v0 sin + m g / k) exp ( – k t / m) . (3.6)
Интегрирование уравнений (3.5) и (3.6) с начальными условиями y = 0 и z = 0 при t = 0 дает кинематические уравнения
y = (m / k) v0 cos ( 1 – exp ( – k t / m) ) , (3.7)
z = (m / k) (v0 sin + m g / k) ( 1 – exp ( – k t / m) ) – m g t / k. (3.8)
Детальный анализ полученных уравнений удобно проводить с помощью компьютера (см. задачи (3.8) и (3.9).). Здесь же запишем приближенные выражения, которые получаются из (3.7) и (3.8) при k t / m << 1, то есть при достаточно малом сопротивлении. Можно ограничиться первыми членами разложения:
exp ( – k t / m) 1 – k t / m + (k t / m)2 / 2. (3.9)
Подставляя (3.9) в (3.7) и (3.8) и пренебрегая величиной k t / m по сравнению с единицей, получим
y v0 t cos ; z = v0 t sin – g t2 / 2 .
Именно эти выражения используются а школе в качестве кинематических уравнений движения частицы в однородном поле тяжести. Видим, что они правильно описывают движение при условии k t / m << 1.
Пример 3.3. В момент раскрытия парашюта вертикальная составляющая скорости падания парашютиста равна v0. Парашютист испытывает сопротивление воздуха, пропорциональное первой степени скорости. Определить вертикальную составляющую скорости парашютиста в зависимости от предельной скорости vП и времени t.
Решение.
Запишем уравнение второго закона Ньютона в проекции на ось x, направленную вертикально вниз:
m = m g – k.(3.10)
Здесь m – масса парашютиста, g – ускорение свободного падения, k– коэффициент сопротивления. Решим это уравнение относительно переменной v : :
m = m g – k v =.(3.11)
Пределы интегрирования в (3.11) определяются начальными условиями. Подобный прием интегрирования дифференциальных уравнений движения позволяет автоматически исключать произвольные постоянные.
Вычислив интегралы в (3.11) и произведя потенцирование, получим:
v = vп – (vп – v0) exp ( – k t / m) , (3.12)
где vп = m g / k . (3.13)
Именно к значению vП стремится скорость v при t . Поэтому vП естественно называть предельной скоростью. Практически v vП, когда k t / m приблизительно достигнет значения 2 3. Величину предельной скорости находят и в школе из условия, что сила сопротивления k vП уравновешивается силой тяжести m g.
Задачи для самостоятельного решения
Задача 3.1. С поверхности Земли вертикально вверх брошено тело со скоростью v0. Определить, с какой скоростью v1 оно упадет обратно на Землю, если сила сопротивления воздуха Fc = m k v2 , где m – масса тела, v – скорость, k – постоянная.
Ответ : v1 = .
Задача 3.2. Маленький шарик массой m движется под действием силы тяжести по внутренней поверхности лежащей горизонтально трубы радиусом r. В начальный момент шарик находился в одной горизонтальной плоскости с осью трубы и был отпущен без толчка. Пренебрегая трением, определить скорость v шарика и силу реакции F поверхности трубы в тот момент, когда прямая, соединяющая шарик с центром траектории, образует угол с вертикалью.
Ответы : v = ; F = 3 m g cos .
Задача 3.3. Шарик массой m закреплен на конце упругого стержня и движется согласно уравнениям: x = a cos (k t), y = b sin (k t), где k, a и b – постоянные (рис. 24). Определить силу , с которой стержень действует на шарик. Отклонение от положения равновесия, то есть модуль радиус-вектора, (рис. 24), считать малым.
Ответ : = –k2 m .
Задача 3.4. Автомобиль, трогаясь с места, равномерно набирает скорость, двигаясь по горизонтальному участку дороги, представляющей собой дугу окружности радиуса R = 100 м. Описав дугу величиной = 300, дорога становится прямолинейной. С какой максимальной скоростью v автомобиль может выехать на прямолинейный участок дороги, если коэффициент трения колес об асфальт = 0,30.
Ответ : v = 53 км/ч.
Рис.24
x2 / a2 + y2 / b2 = 1.
Ускорение параллельно оси y. В начальный момент времени частица находилась в точке с координатами x = 0 и y = b, двигаясь со скоростью v0. Определить силу , приложенную к частице в каждой точке ее траектории.
Ответ : Проекция искомой силы на ось x равна нулю, а на ось y она принимает значение FY = – m v02 b4 / (a2 y3).
Задача 3.6 Ш. На концах нити, перекинутой через неподвижный блок, подвешены два тела массой по m =240 г каждый. Какой добавочный груз m1 надо положить на одно из тел, чтобы каждое из них прошло за время t = 4 с путь s = 160 см?
Ответ : m1 = 4 m s / (g t2 – 2 s) 10 г.
Задача 3.7 *). Пылинка массой m и зарядом q помещена в заряженный конденсатор. Напряженность поля конденсатора изменяется со временем по закону E = E0 exp (– t). Пренебрегая силой тяжести, найти кинематическое уравнение движения пылинки при наличии силы сопротивления, пропорциональной скорости (коэффициент пропорциональности – k). Координатная ось x направлена перпендикулярно пластинам. В начальный момент времени частица неподвижна и находится в начале координат.
Ответ :
x = (1 – exp (–k t / m) ) –(1 – exp (– t) ).
Задача 3.8 К. Исследовать с помощью компьютера (файл «Ballist») временную зависимость вертикальной проекции скорости частицы, движущейся вблизи поверхности Земли, при k / m = 0,01; 0,1; 0,2; 0,5; 1. Здесь k – коэффициент сопротивления, а m – масса частицы.
Указания.
1). Искомая зависимость описывается формулой (3.6).
2). v0 sin = 10 м/с; 0 t 20 с.
Задания.
1). Объяснить качественно наблюдаемые временные зависимости проекции скорости и ускорения (смотри (3.4)). Нарисовать в одном масштабе семейство графиков проекций скорости.
2). Найти предельные значения величины при различных параметрах k / m. Результаты представить в виде таблицы.
3). В какие моменты и почему величина = – g ?
Задача 3.9 К. Исследовать с помощью компьютера (файл «Ballist») траекторию движения частицы в однородном поле тяжести с учетом сопротивления воздуха.
Указания.
1).Уравнения движения имеют вид (3.7) и (3.8).
2). V0 = 20 м/с, = 450, k / m = 0,01; 0,5; 0,1.
Задания.
1). Найти для каждого параметра k / m величины t, y и z, соответствующие значениям z = zmax и z = 0.
Результаты представить в виде таблицы.
2). Зарисовать траектории на одном рисунке в одном масштабе.
3). При каких углах дальность полета максимальна?
4). Что длится дольше – подъем или падение? На каком из этих этапов движения частица дальше смещается в горизонтальном направлении?
Задача 3.10 Ш. С какой скоростью v может ехать мотоциклист по горизонтальной дороге, описывая дугу радиусом R = 100 м, если коэффициент трения колес о дорогу = 0,4? На какой угол от вертикального положения он при этом должен отклоняться?
Ответы : v 20 м/с, = arctg (v2 / R g) arctg 20.
Рис. 25
Ответ : F = m v2 / R + m g cos 1,5 Н.
Задача 3.12 Ш. Найти ускорения и тел массамиm1 и m2, а также силу натяжения нити F в системе, показанной на рисунке 25. Блоки и нити считать невесомыми, трением пренебречь.
Ответы :
= ,= –/ 2;F = .
Задача 3.13 Ш. Определить ускорение a тел в системе, показанной на рисунке 26. Коэффициент трения между телом m1 и плоскостью равен 0,10. Масса m1 = 1,5 кг, m2 = 0,50 кг, сила F = 10 Н. Угол между силой и горизонтальной плоскостью равен 300.
Ответ : a = 1,4 м/с2 .
Рис.26
Ответ :
F = m (g sin – g cos + v0 / t) 2,6 кН.
Задача 3.15. Движение частицы массой m по прямой линии, принятой за координатную ось x, задано уравнением x = a ln (1 + v0 t / a), где a и v0 – постоянные. Определить проекцию FX силы, действующей на частицу, как функцию времени t и как функцию скорости v.
Ответ : FX = – m a v02 / (a + v0 t)2 = – m v02 / a.
Задача 3.16. Движение частицы массой m происходит по окружности радиусом r согласно уравнению s = r exp (2 t), где s – путь, пройденный частицей за время t. Определить силу, приложенную к частице, как функцию времени.
Ответ : F = 4 m r exp (2 t) .
Задача 3.17. Электромотор массой M установлен на горизонтальном фундаменте. Центр масс ротора не лежит на оси вращения, а смещен от нее на расстояние r. Ротор вращается с постоянной угловой скоростью и имеет массу m. Определить, в каких пределах меняется сила F давления мотора на фундамент.
Ответ : (M +m) g – m 2 r F (M +m) g + m 2 r.
Задача 3.18. Частица массой m движется прямолинейно под действием силы, проекция которой на направление движения изменяется со временем t по закону F = F0 cos ( t), где F0 и – постоянные величины. Скорость частицы в начальный момент времени была равна v0. Найти уравнение движения частицы.
Ответ : Координата частицы x = v0 t + F0 (1 – cos ( t)) / (m 2).
Задача 3.19. Планеру массой m сообщили скорость v0, после чего он движется в свободном полете горизонтально, испытывая сопротивление воздуха F = k v, где v – скорость планера, а k – коэффициент сопротивления. Какое расстояние s пролетит планер за время t?
Ответ : s = m v0 (1 – exp (–k t / m)) / k .
Задача 3.20 K*). Груз массой m = 100 г, подвешенный к концу пружины жесткостью c = 19,6 Н/м, сместили из положения равновесии на расстояние x0 = 10 мм и отпустили, сообщив ему скорость v0 = 0,50 м/c в направлении, противоположном смещению. Найти зависимость координаты груза x от времени t, если сила сопротивления пропорциональна первой степени скорости. Координаты груза отсчитываются от положения равновесия в вертикальном направлении. Проанализировать движение при двух различных коэффициентах сопротивления: = 1,5 Н/м и = 3,5 Н/м. Можно воспользоваться файлами «DXDT2» и «F(X)». Результаты следует представить в виде графиков с указанием координат характерных точек.
Ответы: При = 1,5 кинематическое уравнение можно представить в виде x(t) = A exp(– t) cos( t +0), где A = 0,0373, 2 = / m, = c / m, 0 =1,299;характерные точки: x(0,022) = 0 и x(0,108) = – 0,0140. При = 3,5 кинематическое уравнение можно представить в виде
x(t) = exp(– t) (B exp( t) + C exp(– t)), где B = –0,01048, С = 0,02048; характерные точки: x(0,032) = 0 и x(0,048) = – 0,0396.
Задача 3.21 Ш*). На тонкую вертикальную спицу надели кольцо радиусом r и, толкнув, его закрутили вокруг спицы. При какой угловой скорости кольцо будет устойчиво вращаться, не падая? Коэффициент трения между спицей и кольцом равен .
Ответ : .