
- •§98 Энергетическое представление в случае дискретного спектра: волновая функция, оператор и их свойства.
- •§99Энергетическое представление в случае дискретного спектра: методы Шредингера и Гейзенберга.
- •, ( 1 )
- •§102Операторы рождения и уничтожения
- •§103 Свойства рождения и уничтожения. Оператор .
- •§104 Полином Эрмита (пэ) и функции Эрмита (фэ).
- •Метод вторичного квантования в случае статистики Бозе-Эйнштейна (б-э).
- •§ 105 Волновая функция в - представлении:
- •§ 106 Оператор в -представлении.
- •§107 Операторы рождения и уничтожения частиц.
- •§108 Оператор в- представлении.
- •- Одночастичных состояний.
- •§109 Оператор Гамильтона в методе вторичного квантования.
- •§110 Операторы вида и их свойства.
- •Метод вторичного квантования в случае статистики Ферми-Дирака(ф-д). Основные формулы.
- •Предмет и метод статистической физики. Статистическое описание систем с большим числом степей свободы.
- •§111 Системы с большим числом степеней свободы.
- •§112 Метод статистической физики (Элементы теории вероятностей).
- •§113 Микро- и макро- параметры систем.
- •§114 Свойство эргодичности системы.
- •§115 Два способа усреднения в стат физике.
- •§116 Понятие ансамбля систем.
- •§117 Эргодическая гипотеза.
- •§118 Равновесное состояние у системы.
- •§119 Время релаксации.
- •§120 Квазизамкнутость с статическая независимость подсистем.
- •§121 Принцип равновероятности микросостояний.
- •§122 Статистический вес макросостояния.
- •§123 Статистическая энтропия.
- •§124 Теорема Лиувилля.
- •§125 Микроканоническое распределение Гиббса. Рассмотрим замкнутую систему, и согласно принципу равной вероятности, все состояния системы, с заданной энергией , равновероятны.
- •§126 Каноническое распределение Гиббса.
- •§127 Принцип возрастания энтропии.
- •Добавление к т. Лиувилля
- •Добавление к микроканоническому распределению Гиббса.
- •§128 Каноническое распределение Гиббса.
- •§129 Флуктуации аддитивных величин. Рассмотрим величины, которые для всей системы связаны с аналогичными величинами подсистем по закону суперпозиции: ,
- •Посмотрим среднее от аддитивной наблюдаемой случайной величины:
- •§§ Энтропия и статистический вес.
- •§130 Температура.
- •§131 Статистическая сумма и ее свойства.
- •§132 Функция распределения вероятностей по энергии w(e) и распределение Гаусса.
- •§133 Квазиклассическое приближение в статистической физике.
- •- Это площадка, описывающая состояние
§107 Операторы рождения и уничтожения частиц.
Действие операторов
и
на
.
Запишем в качестве
операторов
операторы
и
.
Напомним:
(*)
Чтобы использовать
соотношение (*) надо знать матричные
элементы для операторов
и
:
мы их получили раньше.
Транспонируя, получаем:
Используя, что ,
тогда
,
тогда
Используя соотношение
,
тогда получим результаты действия на
Чем отличается
вектор
от
,
они отличаются только одним числом
заполнения в состоянии a, а остальные
состояния заполнены одинаково. В
одночастичном состоянии с номером “а”
в результате действия оператора
появилась еще одна частица. Тогда
- оператор рождения частицы в одночастичном
a-том состоянии.
Посмотрим
- получили новое состояние.
Из вектора чисел
заполнения
в результате действия оператора
переходим в состояние с вектором чисел
заполненные
.
В состоянии b число заполнения лишается
единицы, т. е. в b-том состоянии уничтожается
1 частица.
-
оператор уничтожения частицы в b-том
одночастичном состоянии.
Связь между
и операторами
и
.
Мы имели матричный элемент одночастичного оператора:
Это матричный элемент
произведения двух операторов: ,
Тогда оператор
запишем:
(3)
Напомним, что
- одночастичный оператор:
матричный элемент
и
-
одночастичные функции
-
это сумма
,
а
-
это матричный элемент одного из слагаемых
этой суммы
Поэтому запись (3 стр 28а) – удобна.
с)
Свойства операторов рождения и
уничтожения:
и
.
Можно рассмотреть следующие (дополнительные) свойства помимо тех свойств, что указаны в (а).
Д/з №9. Используя
матричные элементы для операторов
рождения и уничтожения получить результат
коммутации операторов:
(4)
Распишем коммутатор:
Подействуем
коммутатором на
,
тогда получим результат (4).
-
здесь всего n
частиц, но произошёл переход частицы
из состояния a
в состояние b.
Посмотрим:
.
Тогда результат
действия операторов
и
дают одинаковый результат.
Тогда при
имеем
.
Посмотрим случай
:
Аналогично проделываем
для
Тогда
.
Тогда выполняется:
, или можно записать
.
§108 Оператор в- представлении.
Двухчастичный
оператор
- это оператор,
который одновременно на
-тую
и
-тую
частицу, он зависит от координат двух
частиц одновременно.
Пример
- это оператор Кулоновского взаимодействия:
.
Под
понимаем:
.
Оператор
учитывает взаимодействие между частицами
и
,
которое можно учесть через метод
возмущений? или вторичное квантование.
Мы рассмотрим
через
операторы рождения и уничтожения.
а)
Разложение функции
где
,
по произведениям:
- Одночастичных состояний.
и
- одночастичные состояния.
- произведение
одночастичных состояний.
Запишем следующее:
- здесь учтено, что из исходного состояния взяты две частицы из одного и того же состояния.
В функциях
и
исключены переменные
и
.
b)
Матричный элемент
двухчастичного оператора
.
Тогда матричный
элемент оператора
:
в
силу равноправности членов суммы сумму
заменяем на
это любое слагаемое из суммы.
- это число слагаемых
в сумме, т.к.
.
Введём определение:
- матричный элемент,
который определяется следующим скалярным
произведением:
где
распишем
матричный элемент в интеграл
это по определению.
Д/з показать, что
для
матричный элемент имеет вид:
с)
Связь между
и операторами рождения и уничтожения.
Получаем из (b):