
- •§98 Энергетическое представление в случае дискретного спектра: волновая функция, оператор и их свойства.
- •§99Энергетическое представление в случае дискретного спектра: методы Шредингера и Гейзенберга.
- •, ( 1 )
- •§102Операторы рождения и уничтожения
- •§103 Свойства рождения и уничтожения. Оператор .
- •§104 Полином Эрмита (пэ) и функции Эрмита (фэ).
- •Метод вторичного квантования в случае статистики Бозе-Эйнштейна (б-э).
- •§ 105 Волновая функция в - представлении:
- •§ 106 Оператор в -представлении.
- •§107 Операторы рождения и уничтожения частиц.
- •§108 Оператор в- представлении.
- •- Одночастичных состояний.
- •§109 Оператор Гамильтона в методе вторичного квантования.
- •§110 Операторы вида и их свойства.
- •Метод вторичного квантования в случае статистики Ферми-Дирака(ф-д). Основные формулы.
- •Предмет и метод статистической физики. Статистическое описание систем с большим числом степей свободы.
- •§111 Системы с большим числом степеней свободы.
- •§112 Метод статистической физики (Элементы теории вероятностей).
- •§113 Микро- и макро- параметры систем.
- •§114 Свойство эргодичности системы.
- •§115 Два способа усреднения в стат физике.
- •§116 Понятие ансамбля систем.
- •§117 Эргодическая гипотеза.
- •§118 Равновесное состояние у системы.
- •§119 Время релаксации.
- •§120 Квазизамкнутость с статическая независимость подсистем.
- •§121 Принцип равновероятности микросостояний.
- •§122 Статистический вес макросостояния.
- •§123 Статистическая энтропия.
- •§124 Теорема Лиувилля.
- •§125 Микроканоническое распределение Гиббса. Рассмотрим замкнутую систему, и согласно принципу равной вероятности, все состояния системы, с заданной энергией , равновероятны.
- •§126 Каноническое распределение Гиббса.
- •§127 Принцип возрастания энтропии.
- •Добавление к т. Лиувилля
- •Добавление к микроканоническому распределению Гиббса.
- •§128 Каноническое распределение Гиббса.
- •§129 Флуктуации аддитивных величин. Рассмотрим величины, которые для всей системы связаны с аналогичными величинами подсистем по закону суперпозиции: ,
- •Посмотрим среднее от аддитивной наблюдаемой случайной величины:
- •§§ Энтропия и статистический вес.
- •§130 Температура.
- •§131 Статистическая сумма и ее свойства.
- •§132 Функция распределения вероятностей по энергии w(e) и распределение Гаусса.
- •§133 Квазиклассическое приближение в статистической физике.
- •- Это площадка, описывающая состояние
§102Операторы рождения и уничтожения
в задаче об ЛГО (линейном гармоническом осцилляторе)
Введем
оператор
следующим
образом:
В
силу эрмитовости оператора
,
найдем сопряженный этому оператору:
и
:
и
Посмотрим
как действуют операторы
и
на
:
Из
(15):
(15’)
Из (15’) и (14) мы получаем:
(16)
Сами
операторы
и
на
себе нагрузки не несут. Но их можно
интерпретировать как операторы рождения
и уничтожения, т.е. имеется ансамбль
одинаковых частиц с энергией
,
и можно осуществить переход между
эквивалентными энергиями. Потому переход
частицы на нижний уровень мы интерпретируем
как уничтожение частицы с энергией,
а переход частицы на верхний уровень
мы интерпретируем как рождение частицы
с квантом.
-
оператор уничтожения частицы с квантом
на данном энергетическом уровне.
-
оператор рождения частицы с квантом
на данном энергетическом уровне.
§103 Свойства рождения и уничтожения. Оператор .
Мы введем оператор
Это вид в координатном
представлении.
Действие
на
:
(1*)
в
силу этого отношения,
- оператор уничтожения.
Мы
ввели понятие числа частиц n,
c
квантом ,
которые характеризуют состояние
осциллятора
.
Это состояние мы интерпретируем как n
частиц с квантом .
,
тогда матричный элемент оператора
уничтожения:
это различные модификации матричного
элемента
,
т.к. n=n1-1
это тоже самое, что и n+1=n1.
Наряду
с этим, мы введем сопряженный
оператор:
его вид в
координатном представлении
Действие
этого оператора на волновую функцию
:
(2*)
И матричный элемент этого оператора имеет вид:
Это разные модификации
этого матричного элемента.
Очевидно,
что
можно получить из
:
,т.к.
- сопряженный к
.
В
силу вещественности
имеем:
Рассмотрим
коммутационные соотношения операторов
и
:
эта
часть есть оператор
;
т.е.
,
где
- единичный оператор.
Рассмотрим
,
он равен
Найдем
коммутатор:
получим единичный оператор.
Выразим
оператор
через рождения и уничтожения:
симметризуя, получаем:
,
чаще используют
Найдем
собственные значения для
и
,
найдем их в матричной форме.
,
тогда
Аналогично:
-
посмотрим на этот матричный элемент.n
– это число частиц с квантом
.
Поэтому оператор
- это оператор числа частиц:
.
Тогда
Посмотрим на соотношение (1*).
Подействуем:
- т.е. состояние
соответствует нулю частиц, это состояние
вакуума или основное состояние.
Подействуем
(2*):
Подействуем
на
:
и т.д.:
этим
соотношением
устанавливается связь между
и
,
тогда имеем
Достаточно
найти ,
и тогда сможем найти все остальные
функции
.
§104 Полином Эрмита (пэ) и функции Эрмита (фэ).
Функции
- называются ФЭ, они удовлетворяют
уравнению:
Оператор
Тогда
ФЭ удовлетворяют уравнению:
- это дифференциальное уравнение.
ФЭ – ортонормированны:.
Скалярное произведение.
Это означает:
Теперь
запишем дифференциальное уравнение,
которому удовлетворяет функция ,
это дифференциальное уравнение 1-го
порядка:
,
т.е.
- решение этого уравнения:
.
Константу C0 найдем из условия нормировки:
взяли Re C0,
т.к. сама
- вещественная.
Тогда
.
Поэтому:
Найдем
функцию .
Рассмотрим
коммутацию:
Но
коммутатор:
Тогда:
Тогда
получаем операторное равенство:
но
оператор
,
тогда
Д
Легко
заметить, что
нам надо найти
:
это =
1
Тогда
часто
пишут:
(3*)
где:
-
это ПЭ.
Константа
Cn:
Запишем 2-3 полинома вида ПЭ:
Так получаются ПЭ.
Индекс полинома n указывает максимальную степень переменной .