- •Предисловие
- •Глава 1. Исходные положения
- •Глава 2. Первая аксиома метрологии
- •2.1. Априорная информация
- •2.2. Источники априорной информации
- •2.2.1. Опыт предшествовавших измерений
- •2.2.2. Классы точности средств измерений
- •2.2.3. Условия измерений
- •Глава 3. Вторая аксиома метрологии
- •3.1. Способ получения измерительной информации
- •3.2. Измерительные шкалы
- •3.2.1. Шкала порядка
- •3.2.2. Шкала интервалов
- •3.2.3. Шкала отношений
- •Глава 4. Третья аксиома метрологии
- •4.1. Факторы, влияющие на результат измерения
- •4.2. Результат измерения
- •4.3. Формы представления результата измерения
- •4.3.1. Результат измерения по шкале порядка
- •4.3.2. Результат измерения по градуированным шкалам
- •4.4. Обратная задача теории измерений
- •4.5. Математические действия с результатами измерений
- •4.5.1. Математические действия с одним результатом измерения
- •4.5.2. Математические действия с несколькими результатами измерений
- •4.5.3. Приближенные вычисления
- •4.5.4. Решение систем уравнений, содержащих результаты измерений
- •Глава 5. Однократное измерение
- •5.2. Однократное измерение по градуированным шкалам
- •Глава 6. Многократное измерение
- •6.2. Многократное измерение по градуированным шкалам
- •6.2.1. Многократное измерение с равноточными значениями отсчета
- •6.2.2. Многократное измерение с неравноточными значениями отсчета
- •6.2.3. Обработка нескольких серий измерений
- •Глава 7. Качество измерений
- •7.1. Качество измерений по шкале порядка
- •7.2. Качество измерений по градуированным шкалам
- •7.3. Измерительная информация
- •Библиографический список
- •Предметный указатель
И.Ф. Шишкин. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕТРОЛОГИЯ
________________________________________________________________
Если известны классы точности средств измерений и поправки, которые нужно вносить в их показания, то
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
1 |
m |
|
||
|
|
|
|
X 1 |
+ |
|
|
|
X 2 |
+ ... + |
|
|
X m |
+ |
∑ θ j |
|
||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|||||||||||||
|
|
|
u X 1 |
|
|
|
|
u X 2 |
|
|
|
|
u X m |
|
|
|
S θ |
j=1 |
|
|||||||
Q |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
+ |
1 |
|
+ ... + |
1 |
|
|
+ |
m |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
u 2X m |
|
S θ2 |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
u 2X 1 |
|
u 2X 2 |
|
|
|
|
|
|
|
где аналог дисперсии показания u2X j определяется, исходя из класса точности средства измерений. Это выражение можно преобразовать к виду:
|
|
|
|
m |
|
|
X j |
|
|
|
1 |
|
m |
|
|
|
|||
|
|
|
|
∑ |
|
|
+ |
|
|
|
∑θj |
||||||||
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|||||||||||||
|
|
|
j=1 |
|
u X j |
|
|
|
Sθ j=1 |
|
|
||||||||
Q = |
|
|
|
|
|
|
= |
||||||||||||
|
m |
|
|
|
2 |
|
m |
1 |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
1+ |
|
Sθ |
|
∑ |
|
|||||||||
|
|
|
|
2 |
m |
|
2 |
||||||||||||
|
|
|
|
S |
θ |
|
|
|
|
j=1 |
u |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X j |
1 |
m |
2 |
|
1 |
m |
∑ |
Sθ |
X j + |
∑θj |
||
|
2 |
|
|||
m j=1 |
u X j |
m j=1 |
1+ 1 ∑m S2θ2
m j=1 u X j
и представить в виде суммы двух средних арифметических значений, взятых с одинаковым весом:
|
|
|
|
|
1 |
|
ˆ |
* |
|
|
|
1 |
|
ˆ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
Q |
= |
|
|
|
X m + |
|
|
|
|
θm , |
|
|
|
|
|
||||
|
1 |
ˆ |
1 + |
ˆ |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
+ g m |
|
|
|
g m |
|
|
|
|
|
|
||||||
ˆ |
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* |
|
Sθ2 |
|
ˆ |
где X m - среднее арифметическое взвешенных показаний |
X j |
= |
u 2 |
X j , а |
gm - среднее |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X j |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S 2 |
|
|
|
|
|
|
||
арифметическое весовых коэффициентов |
g j |
= |
|
θ |
. |
Стандартное отклонение первого |
||||||||||||||
u |
2 |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X j |
|
|
|
|
|
|
слагаемого в последнем выражении характеризует точность результата измерения, а стандартное отклонение второго - правильность.
Возможны и другие формы и варианты использования априорной информации.
7.3. ИЗМЕРИТЕЛЬНАЯ ИНФОРМАЦИЯ
Формы представления измерительной информации зависят от ее предназначе-
ния. Если измерительная информация предназначена для дальнейшей переработки, то она представляется в виде закона распределения вероятности результата измерения (эмпирического либо теоретического) или его числовых характеристик (либо их оценок). Если измерительная информация не предназначена для дальнейшей переработки, то она представляется в форме, удобной для восприятия человеком. Такой формой является указание интервала возможных значений измеренной величины.
180
Часть I. ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ИЗМЕРЕНИЙ
________________________________________________________________
Количество измерительной информации по К.Э. Шеннону определяется как разность между априорной Н0 и апостериорной Н энтропиями источника сообщения. Источником сообщения (информации) в измерительных задачах служит размер. В результате измерения по шкале порядка он может оказаться меньше, либо больше или равным другому размеру (в частном случае - норме). Если перед измерением оба решения равновероятны, то, казалось бы,
H0 = log22 = 1; H = 0,
и такое измерение дает один бит измерительной информации (см. рис. 81).
Рис. 81.
Энтропия источника сообщения с вероятностями состояний Р1 и Р2
Однако это противоречит третьей аксиоме метрологии, согласно которой любое решение измерительной задачи является случайным. Следовательно, измерение по шкале порядка даёт меньше бита измерительной информации. При неравновероятных исходах априорная энтропия Н0 < 1, и количество измерительной информации I = Н0 - Н получается ещё меньшим. Как отмечалось в п.3.2.1, шкалы порядка являются наименее информативными из всех измерительных шкал.
При измерениях по градуированным шкалам количество измерительной информации определяется по формуле (5). Чем меньше априорная энтропия, тем меньше ко-
181
И.Ф. Шишкин. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕТРОЛОГИЯ
________________________________________________________________
личество измерительной информации. При Н0 = 0 измерение невозможно. Это первая аксиома метрологии.
Показатели качества измерительной информации зависят от формы ее пред-
ставления. Если измерительная информация представлена в форме результата измерения, то номенклатура показателей качества рассмотрена в п.п.7.1, 7.2. Если же она представляется в окончательном виде в форме, удобной для восприятия человеком, то важнейшим показателем качества измерительной информации является ее достоверность.
Достоверность
Показатель качества, характеризующий степень уверенности в том, что значение измеренной величины находится в указанном интервале.
Количественной характеристикой (мерой) достоверности могут быть довери-
тельная вероятность (см. рис. 52, 72) или уровень доверия (рис. 54). Косвенно она мо-
жет характеризоваться коэффициентом охвата (см. вариант 7 в п. 5.2). Важно подчеркнуть, что при одном и том же результате измерения можно обеспечить любую достоверность измерительной информации. Следовательно, достоверность не относится к числу показателей качества результата измерения. Она не рассчитывается a posteriori, а задается в виде основного требования к качеству измерительной информации.
Достоверность измерительной информации - главное условие единства измерений.
Очень часто информация, полученная в результате измерений, используется при проведении расчетов, вычислений, имеющих большое научное, инженерное, хозяйственное значение. При этом нередко не уделяется должного внимания тому, что результаты таких расчетов и вычислений, получаемые путем формальных математических преобразований, не являются абсолютно достоверными и требуют указания вероятности, с которой могут принимать те или иные значения.
Пример 62. По данным примера 39 определить числовое значение длины окружности ℓ с радиусом r .
Решение. 1. |
Aˆ |
= 2 π |
r |
= 25,7; |
Sℓ = 2 π Sr = 4,4. |
|
|||
2. Стандартное отклонение среднего арифметического значения длины окружности |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
S |
ˆ |
= Sℓ / n = 0,44. |
|
|
|
|
|
|
r |
|
A |
|
|
3. Среднее арифметическое |
ста значений r подчиняется нормальному закону распределения |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
ˆ |
вероятности, форма которого не меняется при линейном преобразовании A = 2 πr . Поэтому,
ℓ = 24,8 . . . 26,6 с доверительной вероятностью 0,95.
182
Часть I. ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ИЗМЕРЕНИЙ
________________________________________________________________
Пример 63. Определить площадь круга, распределение вероятности числовых значений радиуса которого представлено табл. 10.
Решение. Распределение вероятности числовых значений площади круга s = πr2 получаем, используя табл. 10:
s Р
28,3 0,2
50,3 0,5
78,5 0,3
Оценки числовых характеристик теоретической модели этого распределения вероятности
s = 54,4; SS= 17,7.
Стандартное отклонение среднего арифметического значения площади круга
S ˆ |
= 1,8. |
s |
|
Оставляя открытым вопрос о законе распределения вероятности ˆ , на основании неравенства s
П.Л. Чебышева можно утверждать, что с вероятностью, больше чем 0,9 ,
s |
- 3,2 S ˆ ≤ s ≤ |
s |
+ 3,2 S ˆ . |
|
s |
|
s |
Отсюда,
s = 48,7 . . . 60,1 с вероятностью не менее 0,9 .
Продолжение примера 43. Стандартное отклонение среднего арифметического значения полупериметра
Sr1 +r2 = Sr1 n+r2 = 0,1.
Среднее арифметическое полупериметра прямоугольника как сумма средних арифметических больших массивов экспериментальных данных подчиняется нормальному закону распределения вероятности. Таким образом,
r1 + r2 = 8,0…8,4 с вероятностью 0,95.
Пример 64. Решить пример 44, используя результаты многократных измерений:
ˆ |
|
|
|
Sm2 |
б |
|
|
|
−3 |
|
|
mб = 4,0 |
кг; |
S ˆ |
= |
|
|
=1,9 |
10 |
|
|
кг =1,9 г; |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
mб |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
|
Sm2 |
Т |
|
|
|
|
−3 |
|
mT = 0,9 |
кг; |
S ˆ |
= |
|
|
|
=1,3 |
10 |
|
кг =1,3 г. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
mT |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
183
И.Ф. Шишкин. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ МЕТРОЛОГИЯ
________________________________________________________________
Решение. 1. |
ˆ ˆ ˆ |
кг. |
mн = mб − mТ = 3,1 |
2. S ˆ = |
S 2ˆ |
+ S 2ˆ |
= 3,7 +1,7 = 2,3 г . |
mн |
mб |
mТ |
ˆ н как разность средних арифметических значений больших массивов экспериментальных
3. m
данных подчиняется нормальному закону распределения вероятности. На этом основании,
mн = (3095…3105) г с вероятностью 0,95.
Продолжение примера 45. В расчетах с использованием ситуационных моделей вероятностностатистические закономерности не выполняются. Достоверность результата вычислений обеспечивается выбором коэффициента охвата (см. продолжение примера 15 в п.5.2). В данном случае
mн = (3368…3432) г при коэффициенте охвата, равном 2,
или
mн = (3352…3448) г при коэффициенте охвата, равном 3.
Пример 65. С какой скоростью должно вращаться тело в примере 3, чтобы центробежная сила равнялась 2Н? Результаты измерения массы тела и радиуса окружности (в метрах) приведены в табл. 13
и 10.
Решение. 1. На основании решения примера 1
|
|
|
|
|
|
|
|
v = |
|
rF |
. |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2. Согласно формуле (18) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
ˆ |
|
|
4,1 2 |
|
|
|
|
||||
|
|
ˆ |
|
|
r F |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
v |
= |
|
|
ˆ |
= |
|
0,9 |
|
= 3,02 м/с . |
||||||
|
|
|
|
|
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Поправка, компенсирующая неточность вычисления этого значения, |
|||||||||||||||||
|
1 |
F |
2 |
|
|
1 |
|
|
ˆ |
|
2 |
|
|
3 |
ˆ |
2 |
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
r F |
||||||||
θv = − |
|
|
Sr |
− |
|
|
|
|
|
SF |
+ |
|
|
Sm = − 0,01 м/с, |
|||
8 |
ˆ ˆ3 |
8 |
ˆ |
|
3 |
8 |
ˆ 5 |
||||||||||
|
mr |
|
|
|
|
m F |
|
|
|
|
|
m |
|
так как Sr2 = 0,5 м2; SF2 = 0; Sm2 = 1,7·10- 4 кг2 . Следовательно,
v = 3, 01 м/с.
184
Часть I. ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ИЗМЕРЕНИЙ
________________________________________________________________
3. По формуле (22)
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
= |
1 |
F |
S |
2 + |
1 |
r |
S |
|
2 + |
1 |
r F |
S |
2 |
= 0,26 м/c. |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
v |
|
4 mr |
r |
|
4 m F |
|
F |
|
4 m 3 |
|
m |
|
4. Стандартное отклонение v
S ˆ |
= 2,6·10 - 2 |
м/с. |
v |
|
|
Поскольку закон распределения вероятности v неизвестен, то на основании неравенства П.Л. Чебышева
v = (2,9 ... 3,1) м /с с вероятностью не менее 0,9.
Продолжение примера 50. При равноточных измерениях на основании неравенства П.Л. Че-
бышева
mб = ( 3,96...4,08 ) кг; mT = ( 0,85...0,97 ) кг с вероятностью не менее 0,9.
При неравноточных измерениях на основании неравенства П.Л.Чебышева
mб = ( 3,93...4,09 ) кг; mT = ( 0,86...0,94 ) кг с вероятностью не менее 0,9.
185