- •1Принцип Гамильтона-Остроградского для упругого тела.Вариационный вывод уравнений колебаний и естественных граничных условий для упругого тела Принцип Гамильтона – Остроградского для упругого тела
- •2Динамические уравнения теории упругости.
- •3Вариационный вывод уравнений колебаний и естественных граничных условий для одномерных и двумерных систем.
- •6Уточненная теория изгибных колебаний стержней. Уравнения балки Тимошенко
- •7Уравнения колебаний и естественные граничные условия колебаний пластин. Уравнение изгибных колебаний пластин
- •8Применение принципа Даламбера для вывода уравнений динамики упругих систем
- •Продольные колебания стержней
- •Пластина
- •10Операторное уравнение для определения спектров
- •Ортогональность форм собственных колебаний
- •13Структура спектра частот собственных колебаний. Полнота системы форм собственных колебаний
- •15Энергетическое пространство упругого оператора. Энергетическая норма. Энергетическое пространство положительно определенного оператора
- •16Вариационные принципы теории собственных колебаний. Основной вариационный принцип теории собственных колебаний
- •17Минимальное свойство низшей собственной частоты Теоремы сравнения
- •Теоремы сравнения
- •Классификация методов
- •19 Методы физической дискретизации(Дискретизация масс)
- •20Вариационные методы определения собственных частот и форм колебаний. Вариационная формулировка задачи
- •21Метод Релея и некоторые оценки, вытекающие из него: формулы Данкерли и Саутвелла Формула Релея
- •Некоторые оценки, вытекающие из формулы Релея. Формулы Данкерли и Саутвелла
- •22Вариационный метод Ритца
- •23Метод БубноваГалеркина
- •24Продольные, крутильные и изгибные колебания стержней постоянного поперечного сечения. Продольные колебания стержней постоянного поперечного сечения
- •Изгибные колебания стержней постоянного поперечного сечения
- •26Метод начальных параметров в задачах об изгибных колебаниях стержней
- •Матричная форма метода начальных параметров
- •27Методы расчленения в теории собственных колебаний стержней (метод динамических податливостей, метод динамических жесткостей).
- •28Влияние осевых усилий на собственные изгибные колебания стержней
- •29Влияние инерции вращения и деформаций поперечного сдвига на изгибные колебания стержней
- •30Собственные колебания прямоугольных пластин.Граничные условия Навье. Уравнения и граничные условия
- •Собственные колебания прямоугольной пластины с краевыми условиями Навье
- •31Плотность собственных частот пластин
- •32Прямоугольная пластина краевыми условиями Леви
- •33Колебания круговых и кольцевых пластин
- •Круговые пластины
- •34Применение вариационных методов в задачах о собственных колебаниях пластин
- •35Асимптотический метод в.В.Болотина для определения спектров собственных колебаний
- •Идея асимптотического метода
- •36Применение асимптотического метода к расчету прямоугольных пластин
- •37Собственные колебания круговых цилиндрических оболочек.
- •38Осесимметричные и преимущественно изгибные колебания. Осесимметричные колебания цилиндрических оболочек
- •39Собственные колебания пологих оболочек. Уравнения и граничные условия
- •40Волны в неограниченной упругой изотропной среде. Волны расширения и волны сдвига.
- •41Дисперсионное уравнение. Фазовая и групповая скорости.Типы дисперсий
- •42Поверхностные волны Релея
- •43Приложение к сейсмологии
- •44 Продольные волны и волны кручения в призматических стержнях.Элементарная и уточненная теории изгибных волн в стержнях.
- •Волны кручения в призматическом стержне
- •Изгибные волны в призматических стержнях
- •Изгибные волны в стержнях
36Применение асимптотического метода к расчету прямоугольных пластин
+ граничные условия при.
Порождающее решение для внутренней области
Схема решения:
1. Вблизи каждого края строим корректирующие решения – решения типа динамического краевого эффекта.
2. Корректирующее решение в сумме с порождающим решением должно удовлетворять заданным краевым условиям на заданной стороне пластины.
3. Корректирующие решения должны убывать при удалении от края во внутреннюю область.
4. Такие решения строятся у всех четырех краев. Затем производится склеивание решений. Условие склеивания дает уравнение собственных частот.
Подставим порождающее решение в уравнение колебаний
Если иизвестны, то известна и частота. Обозначимнеизвестная величина. Тогда
Строим решение типа динамического краевого эффекта для края . Для определенности рассмотрим заделанный край.
Здесь . Обозначим. Тогдаи подставим в уравнение
Характеристическое уравнение
Корни уравнения ,
соответствуют─ порождающему решению.
соответствуют корректирующему решению
Таким образом имеем
Для краевых условий имеем
Отсюда
На противоположном краю
Для краевых условий при(характеристическое уравнение то же самое) имеем
Склеиваем решения . Тогда получаем
Это уравнение получается при склеивании решений в одном направлении. Аналогично, если имеем также заделки на других краях
Получаем систему уравнений для определения , т.е. для определения частот.
Для произвольных краевых условий
тангенсы фазовых постоянных
(для заделки,для опирания, для стандартных опорных закреплений затабулированы)
;;
Пример
Уравнение частот
после решения которого определяются частоты
Решение уравнения частот
1.) Графически
Строятся различные линии при
Собственным частотам соответствуют точки пересечения кривых. Узлы прямоугольной сетки соответствуют частотам для пластины с граничными условиями Навье.
Для квадратной пластины , защемленной по контуру, можно получить формулу, определяющие «диагональные» частоты для случаяи
2.) Использование метода последовательных приближений
Для рассматриваемого примера
Обозначим
При берется в качестве нулевого приближения
Схема метода последовательных приближений . Пока не получим совпадение с заданной точностью.
По вычисленным определяется частота. Обычно 3 = 4 приближения дает точность 4 – 5 знаков.
37Собственные колебания круговых цилиндрических оболочек.
Рассмотрим колебания замкнутой круговой цилиндрической оболочки
Простейший случай – краевые условия Навье
при
Эти условия эквивалентны следующим
Для краевых условий Навье можно получить точное решение
Такой вид решений принят для того, чтобы произошло разделение (сравни ). Граничные условия удовлетворяются. Если подставить эти ряды в исходные уравнения, то для каждого сочетанияиполучим систему линейных уравнений для. Обозначим для удобства. Тогда
(*)
Условие существования ненулевого решения
Здесь при(инерционные члены)
Раскроем определитель
Имеем 3 значения для частоты . Для каждого значения, подставляя его в систему (*) найдем
Если зафиксировать и, то получим три значения для частотыи соответствующие им формы колебаний
Имеем три функциональные степени свободы.
число полуволн формы колебаний в продольном направлении
число волн формы колебаний в окружном направлении
нет узловых точек |
2 узловые точки |
4 узловые точки |
Для трех форм узловые линии будут одни и те же. Выделяют 3 различных класса форм:
1. Преимущественно поперечные формы
2. Преимущественно продольные формы
3. Преимущественно крутильные формы
Обычно низшей (основной) частоте соответствует самая простая форма колебаний (для стержней, пластин). Для оболочек это не так. Минимальному значению частоты соответствует не самая простая форма.
Для поперечных движений минимальное значение частоты достигается при . В этом случае можно пренебречь членами (как для пологих оболочек)
Общие положения, касающиеся ортогональности форм собственных колебаний, остаются справедливыми и в оболочках. Элементы есть вектор – функции (нужно брать сумму произведений соответствующих координат)
Тогда условие ортогональности по кинетической энергии запишется