![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Ушаков, Константин Андреевич. Аэродинамика осевых вентиляторов и элементы их конструкций
.pdfлены, если выбрать п<^0,5. При этом произойдет уменьшение
к. п. д. вентилятора, которое можно оценить по формуле
Дтф — 2Ят(0,5 — /г)2. |
(160) |
||
_ На рис. 58 приведен график |
для |
выбора |
распределения |
Нх при значениях Дт]„ = 0,25; 0,5; |
1; 1,5 |
и 2,0%. |
|
Например, при 7/т = 0,8 и Дт]л = 0,5% первое колесо может быть рассчитано на /7Т1 = 0,355, а второе на /7т2 = 0,445 (вместо
/7Т1 = Ят2 = 0,4).
Рис. 58. График для выбора величины теоре тического давления в рабочих колесах встреч ного вращения
§ 6. ПРИМЕРЫ ВЫБОРА РАСЧЕТНЫХ ПАРАМЕТРОВ ПО ЗАДАННЫМ ДАВЛЕНИЮ И ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТИ
Приведем два примера выбора параметров.
Пример |
1. Задание: |
/7=190 кг/м?; |
Q = 38 м*/сек; п = |
|||
= 960 об/мин; |
а « 75 м/сек; /° = 20°. |
|
|
|||
Определим диаметр вентилятора: |
|
|
||||
|
|
60и |
60-75 |
, |
м. |
|
|
D —---- |
» —Sen- = 1,49 |
||||
|
|
пп |
к 960 |
’ |
|
|
Принимаем D— 1,5 я. |
При этом |
|
|
|||
|
|
тт1,5 |
• 960 |
л |
/ |
|
|
zz =—Нл-----= 75,4 |
мсек. |
||||
|
|
|
о0 |
|
|
|
Вычислим |
коэффициенты давления и производительности; |
|||||
|
|
|
______ 190 |
~ |
979- |
|
|
П ~ ри2 — 0,122 ■ 75,42 |
|
||||
|
Q = |
Fu |
. Д8 Д |
= 0,285. |
||
|
|
к1,52 • |
75,4 |
* |
|
139
Судя по величинам Н и Q вентилятор может быть выполнен
одноступенчатым, а если не нужно регулирования на ходу, то и
без входного НА. Останавливаемся на |
схеме К + СА. |
||||||||
Принимаем |
ц = 0,055 |
|
и |
рсл = —0,06. Определим величину |
|||||
саопт. . Для схемы |
К + СА, |
«1=0 и выражение |
(139) примет |
||||||
вид: |
/ |
// |
|
/ |
н |
|
|
|
|
|
|
(«2 - 1)(1 +n2)P-CA |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
Р- + («2— 1)РСА |
|
|||
Приняв Ят = 1,15 // и приближенно учитывая тем самым ве |
|||||||||
личину к. п. д. вентилятора |
(подробнее см. гл. VII, § 4), а вели |
||||||||
чину н2 предварительно приняв равной |
0,15 и гср= 0,863, по |
||||||||
лучим: |
|
|
|
|
|
2 |
---- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
£аопт |
|
|
|
|
0,055 (о,863 |
1,15 • 0,272 |
X2 |
+ |
/ 1,15-0,272 X2 |
+ °’15)2°’С6 |
||||
2-0.863 |
) |
( |
2-0,863 / |
|
|||||
|
|
0,055 + (1 |
- 0,15)0,06 |
|
|
||||
|
|
0,0256 + 0,00221 |
_ n 9fi9 |
|
|||||
|
|
|
|
одоб |
|
~ и+^; |
|
||
|
|
|
Саопт — 0,515. |
|
|
||||
Из вычислений |
са опт |
можно видеть, что пренебрежение |
|||||||
вторым членом |
в числителе |
приведет к |
величине |
саопт —0,49, |
т. е. вторым членом можно было бы пренебречь, что упро
щает расчет. При значениях 7/т < 0,35 и | |
рСА | < 0,07 это всегда |
|||||
можно делать. |
|
|
|
|
|
|
Определяем относительный диаметр втулки: |
||||||
= 1 — 2-= 1 |
—= 0,445; |
// = 0,67.. |
||||
са |
с |
0,0 ID’ |
’ |
’ |
у |
|
Принимаем й-=0,7. |
|
|
|
|
|
|
При этом |
|
|
|
|
|
|
- . |
|
Q |
|
0,285 |
|
|
с“ ~ |
|
- +-++ - °’56’ |
||||
т. е. | са — саопт — 0,045, |
что, |
как видно из |
рис. 55, практически |
|||
не приведет к уменьшению к. п. д. |
|
|
||||
Уточняем величину п2- |
Согласно выражению (141), при п.\ — |
|||||
_ |
(хСАса |
_ |
0,06.0>56 |
|
||
2опт |
г/7т |
““ |
0,863-1,15-0,272 |
140
Для уменьшения числа |
лопаток СА допустим уменьшение |
||||||||
к. п. д. на расчетном режиме Ац„2 |
= 0,25%. При этом по формуле |
||||||||
(147) найдем при «1 = 0 |
|
|
|
|
|
|
|||
-— ^2опт |
1 f |
|
__ о 1 о |
1 |
|
2-0 0025 |
“ |
||
|
|
V |
|
|
|
|
0,272 • 1,15 |
||
|
|
= 0,12 + 0,125 = 0,245. |
|
|
|||||
Принимаем /г2 = 0,24. |
|
|
|
|
|
п. д. вен |
|||
После того как выбраны са, п2 и |
d, |
находим к. |
|||||||
тилятора по формуле (142): |
|
|
|
|
|
||||
, |
72+420пт |
|
|
|
|
л.?77т |
|
||
Т) = 1 — •-------- =--------- |
+ + («2 — 1) Р-са]----------- 2— = |
||||||||
|
|
7* са |
|
|
|
|
|
|
|
=1 - °одо-(об2 |
[0’055 +(1 “°’24)°’061 “ |
||||||||
|
|
0.242 • |
1,15 • |
0.272 |
|
п о_ |
|
||
|
|
|
|
2 |
|
- U,о/. |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Находим величину |
коэффициента |
теоретического давления |
|||||||
|
|
-Г, |
Н |
0 272 |
n |
- |
|
||
Определим величину циркуляции для расчета СА: |
|
||||||||
Гса |
(«2 — 1)74 = (0,24 — 1) 0,313 |
- 0,238. |
|||||||
Итак, параметры одноступенчатого вентилятора схемы К-ф- |
|||||||||
4 СА следующие: 7/т = 0,313; |
са = 0,56; |
ГСА = — 0,238 (л2 = |
|||||||
= 0,24); tZ = 0,7; |
ожидаемый при /) = 1,5 |
м и и = 75,4 м/сек |
|||||||
к. п. д. т|^0,87. |
Задание: |
// = 320 кг,'.и2; |
Q |
сек; п = |
|||||
Пример |
2. |
||||||||
= 960 об/мин; |
и « 70 м/сек; t° = 20°. |
|
|
|
|
||||
Определяем: |
|
69и |
60 • 70 |
. |
о |
|
|
||
|
|
|
м. |
|
|||||
|
|
Z) =----- = —= 1,39 |
|
||||||
|
|
|
-кп |
л |
960 |
|
’ |
|
|
Принимаем D = 1,4 |
м. При этом |
|
|
|
|
||||
|
|
к1,4 • |
960 |
о |
|
, |
|
|
|
|
|
и — —----- = 70,3 |
м/сек. |
|
|||||
Вычисляем: |
|
|
|
320 |
— 0 53 • |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
’ 0,122 • 70,32 ~ |
|
|
|
|
||
|
|
Q |
—г^'4^г--=0>277- |
|
|
||||
|
|
л 1,42 -70,3 |
’ |
|
|
|
141
Выбираем схему двухступенчатого вентилятора с входным НА, закручивающим поток против вращения. Это облегчит вы
полнение вентилятора на столь высокое значение Н\ входной ап парат вместе с промежуточным дадут возможность получить большую глубину регулирования вентилятора на ходу.
Принимаем пх = — 0,5. Определим |
по формуле (151) вели |
||
чину со0пт, приняв |
рНА1 = — 0,035; |
рНА = — 0,04; р = 0,055; |
|
рСА—— 0,05 и подставив 1,15// |
вместо //т. Величину п2 предва |
||
рительно примем равной 0,15, а |
г = 0,825. |
||
После этого получим: |
|
|
|
г2опТ-^[2 • 0,055 ■ 0,8252 |
J- |
(0,035 • 0,5’ + |
|
+ 0,53 • 0,85 • 1,152 |
• 0,05) |
(0,0746 = 0,00039) = 0,395; |
Са опт — 0,63.
Как видно из вычислений, вторым членом в фигурной скобке выражения (151) и здесь можно без ущерба пренебречь, что значительно сокращает вычисления.
Относительный диаметр втулки
52 = 1 —-^^ = 0,56; |
d = 0,745. |
0,63 ’ |
’ |
Принимаем rf = 0,7 При этом |
|
Уточним величину п2. По формуле |
(153) имеем |
|
__ |
0,05 • 0,54 • 2 |
__ А |
«2опт— |
0 863.0>5з . 1Д5 . о,5 |
— и>2ио- |
Принимаем /г2 = 0,3.
Определим к. п. д. вентилятора по формуле (154):
_ . |
0,542 + 0,632 |
0,32 • 0,52 • 1,15 • 0,53 |
Т‘ ~~ 1 |
2 • 0,863 • 0,54 U,16£> |
2-4 |
= 1 —0,137 — 0,0017 = 0,86;
величина
142
Определим величину
Тим =/ч - °-5 Ц'- = - °>154;
ГНА = --ф- = -0,3075;
Гса = (1 + «0(74-1)^ = ~°>5 -0,7-^- = -0,108.
Итак, параметры двухступенчатого |
вентилятора схемы |
|
НА; + Kj + НА |
К2 + СА следующие; |
7/т = 0,615; са = 0,54; |
Гнд,= —0,154, |
ГНА = —0,3075; Ггд = - 0,108; 3 = 0,7: ожида- |
емый к. п. д. т] = 0,86.
Глава V
ПРОФИЛИРОВАНИЕ ЛОПАТОЧНЫХ ВЕНЦОВ
Когда не было ни систематических испытаний плоских реше
ток, ни хорошо разработанной теории их потенциального обте кания, применялся метод профилирования, основанный на имев шихся результатах многочисленных испытаний изолированных профилей [10], [31] и др.
Этот метод был широко распространен и применялся также для профилирования компрессоров, где он получил свое даль нейшее развитие [32], [33] и др.
По мере развития аэродинамического расчета стало обнару живаться, что в ряде случаев не удается получить заданный по ток, особенно при проектировании вентиляторов с хСу > 1,0.
При расчете густых решеток профилей еще ранее [22] ре комендовалось рассчитывать их по канальной теории (которую называют также струйной) в предположении, что поток поки дает решетку по направлению касательной к средней линии про филя при выходе. Канальная теория также получила свое раз витие в ряде работ.
Однако, даже при густотах т^>1,5 угол отставания потока аг не равен нулю и может достигать больших значений, а выбор излишне большой величины т ведет к росту потерь и к увели чению веса. Условия входа также значительно влияют на потери в канале.
За последнее время весьма широкое распространение полу чили экспериментальные и теоретические работы по плоским решеткам профилей. Эти работы достигли такого состояния, что в настоящее время профилирование лопаточных венцов всевоз
можных параметров ведется, как правило, только на основании имеющихся работ по решеткам профилей.
Среди теоретических работ по решеткам, нашедших широкое применение в профилировании, часть сделана с использованием способа конформных отображений (см. гл. I, [34], [19] и др.),
часть — на основе замены профиля в решетке вихревой поверх-
144
ностью [35], [36] и др. Результаты испытания плоских решеток
положены |
в основу |
профилирования в работах |
[37], [18], |
|||
[13], |
[38]. |
|
|
|
|
|
В настоящей работе способ определения угла установки и |
||||||
кривизны |
профиля |
основан |
на |
результатах, |
описанных |
|
в гл. |
I, § 4. |
|
|
|
|
|
§ 1. ОТНОСИТЕЛЬНЫЙ ДИАМЕТР ВТУЛКИ
Величину относительного диаметра втулки d при заданной
производительности Q стремятся сделать возможно меньшей, так как это способствует уменьшению диаметра вентилятора.
Уменьшение d часто ограничивается конструктивными соображе ниями, связанными с размещением данного числа лопаток, осо бенно при выполнении их поворотными, как это обычно и де лается, например, у шахтных вентиляторов главного проветри
вания. Минимальная величина d может также ограничиваться
условием размещения электродвигателя во втулке НА, как это,
например, бывает у вентиляторов частичного проветривания.
Выше отмечалось, что при расчете вентилятора на постоян ную циркуляцию по длине лопатки наибольшая величина про изведения тСж получается у втулки, так как здесь создается та кое же давление, как и на периферии, но при меньших окруж ных скоростях.
В ряде работ [19], [28] утверждается, что допустимая ве личина (тСу)вт.тах при заданном d ограничивает значение R
и са, а при заданных Н и са ограничивает минимальный диа метр втулки.
Испытания показывают, что во вращающейся решетке лопа ток отрыв потока, особенно у втулки и на конце, происходит иначе, чем на крыле и в невращающейся решетке [39], [45].
При этом величина (^Су)вт. тах может сильно возрастать.
Каких-либо четких рекомендаций по допустимым значе ниям (тС )вт еще нет. Обычно вентиляторы выполняются при значениях (тСу)вт < 1,5, Редко (tCylBT достигает значения 2,0.
Затягивание отрыва у втулки объясняется отсасыванием по граничного слоя от околовтулочной части лопатки под действием на него центробежных сил. •
Можно предположить, что с уменьшением величины d это отсасывающее действие центробежных сил должно возрастать.
По заданным Нт и са можно подсчитать значение (тСж)вт
у рабочего колеса (величину несколько бдльшую, чем (i:Cy)BT, так как Сж > Су из-за потерь трения) при разных d.
Такие расчеты были выполнены в характерном диапазоне величин 77т, са и d для различных схем осевых вентиляторов.
10 Зак. 1/895 |
145 |
Рис. 60. Зависимость ('Сж)вт от са для разных d и Н„
НА 4- К + СА, НА + К, пг = — 0,5
146
Результаты |
этих расчетов представлены в виде графиков |
на рис. 59 и |
60. |
Здесь следует также сказать о влиянии величины d на фор му аэродинамической характеристики вентилятора.
Если у данного вентилятора изменять величину d путем уко рочения лопатки со стороны корня или периферии, сохраняя расположение остающейся части лопатки относительно оси ко леса, то наклон аэродинамической характеристики изменяется
[42]. В рабочем колесе, рассчитанном на постоянную циркуля
цию по длине лопаток, при возрастании d за счет укорочения лопатки со стороны корня характеристика становится круче, а
при увеличении d за счет укорочения с конца — положе. На рас четном значении са величина d, естественно, не влияет на зна
чение Ят и поэтому при разных d характеристики Нт (са ), а
также Н(са) (с точностью до влияния изменения к. п. д. при разных d) должны проходить через одну точку. Изменение на
клона характеристик обусловлено изменением наклона 77т (са) [см. выражение (136) и гл. III, § 5].
Так как решетки, расположенные на различных радиусах,
имеют различный наклон 77т. эл (са), то при исключении тех или иных участков лопаток по-разному меняется и наклон харак теристики венца. Оказывается, что характеристика решетки на среднем радиусе хорошо отражает характеристику венца
в целом. На рис. 61 приведены [42] характеристики /7т(са) ра
бочего колеса, экспериментальные и рассчитанные интегриро ванием по радиусу по формуле (137) при значениях 3 = 0,5; 0,6 и 0,7, полученных за счет удаления корневых сечений ло
патки. Тем же нанесены характеристики, рассчитанные по фор муле (136) так, что вместо г подставлялась для каждой втулки
- |
/ 1 +d« |
D |
ха |
|
величина среднего радиуса г— I/ |
—— • |
В расчетные |
||
рактеристики внесена поправка |
на |
вязкость |
/Ут = 0,92/7 |
т. ид. |
Как видно, имеет место удовлетворительное совпадение экспе римента с расчетом, в том числе с расчетом по среднему радиусу.
На рис. 62 приведены [42] характеристики колеса, пред ставленные в виде 7V(Q), /7К (Q), *^(Q) при разных d. Как видно, с увеличением d значительно сужается диапазон про
изводительностей, становятся |
круче |
характеристики |
давления |
||||||
и мощности. К. |
п. д. с увеличением |
d уменьшается, |
что свя |
||||||
зано |
с |
возрастанием |
вторичных потерь. |
|
|
||||
* |
Обозначение |
Ну — полное |
давление колеса, |
вычисленное как разность |
|||||
полных |
давлений |
за |
колесом |
и |
перед |
ним, |
а гц(—соответствующий |
||
ему |
к. п. д. |
|
|
|
|
|
|
|
10* |
147 |
Бывают случаи, когда лопатка у втулки работает с низким
к. п. д.; при этом некоторое увеличение d за счет изъятия из ра боты околовтулочных сечений не только не приведет к пониже нию к. п. д. вентилятора, но даже может несколько его увели
чить.
Это может быть тогда, когда закрученный поток в области втулки не течет согласно принятому закону распределения ско-
Рис. 61. Характеристики Ят (са) |
при |
Рис. 62. Характеристики рабочего ко |
|
разных d экспериментальные и |
рас |
леса при разных d при |
укорочении |
четные |
|
лопатки со стороны |
корня |
ростей, а отрывается, образуя застойные вихревые зоны, кото рые являются источником потерь давления.
В работе [107] приводится зависимость для определения ми
нимально допустимого значения d в функции соотношения ме жду осевой скоростью потока и скоростью его закручивания, при
котором уже не образуется отрыв потока. В работе [89] эта за
висимость принимается за оптимальную и используется при оп ределении оптимальных значений производительности и теоре тического давления одноступенчатых осевых вентиляторов схем К, К + СА, а также НА + К. Как указывается в работе [107],
допустимая величина d зависит также и от того, свободно ли
148