![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Востров М.В. Основы авиационной автоматики
.pdfПереходная функция Зве на с постоянным запаздыва нием получается непосред ственно из уравнения (1.25)
или (1.26)
+ |
\ (0 |
] |
H { t ) ^ k - \ ( t ~ ^ ) . |
(1.74) |
|
J |
Графически данная функ ция представлена на фиг. 1.7.
§7. РЕАКЦИЯ СИСТЕМЫ НА ЗАДАННУЮ ФУНКЦИЮ ВРЕМЕНИ
Вряде случаев приходится встречаться с задачей отыскания реакции системы или звена на заданную функцию времени.
Пусть дгвх = F(t) (фиг. 1.26,«) и импульсная переходная функ ция Hb[t) известны.
Обозначим через x BUX(t) реакцию |
системы |
на воздействие |
F (t). Очевидно, что воздействие F(t) |
можно |
представить в ви |
де достаточно большого числа импульсов, каждый из которых имеет ширину М и амплитуду F(i^t).
Интенсивность (площадь) каждого из таких импульсов рав на F{UU)bt.
40
Реакция системы на i-тый импульс (фиг. 1.20,6) будет
т. е. она равна импульсной переходной функции, умноженной на интенсивность входного импульса. Последнее выражение справедливо для всех t> i At, для всех же £</Д / —i Д/) = 0.
Переходный процесс, вызванный всей совокупностью им пульсов, равен сумме переходных процессов, вызванных каж дым импульсом, а именно:
|
|
|
П |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
х лт (0 = |
I] Нь [t - |
i U) F (i b.t) Ы . |
|
|
||||||
|
|
|
i=i |
|
|
|
|
|
|
|
|
В |
пределе (при бесконечном |
увеличении |
числа импульсов) |
||||||||
М ■->- с/т, элементарный |
импульс стремится к 8 -функции, |
вели |
|||||||||
чина |
i М стремится к непрерывной |
величине т , |
а сумма |
дает: |
|||||||
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
х вых(0 |
= |
\ Hh{t - |
t)F(-.)dz. |
|
|
(1.75) |
|||
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
Соотношение |
(175) |
называют |
интегралом |
Дюамеля или |
|||||||
сверткой функции |
Ffs(t) |
и F(t). |
|
Интеграл |
Дюамеля можно |
||||||
представить и в следующем |
виде:*• |
|
|
|
|
|
|||||
|
•*выХ (*) = |
j |
Нь (t) F (t — т) фс. |
|
|
(1.76) |
|||||
Изображение Лапласа |
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
■^ВЫХ(Р) “ L |
|
|
т) F (т) dz |
— W( p ) F (р). |
(1.77) |
|||||
Наоборот, оригинал произведения двух функций |
аргумента р |
||||||||||
является сверткой оригиналов этих функций. |
|
используются |
|||||||||
Соотношения (1.75), (1.76) и (1.77) |
широко |
||||||||||
при исследовании |
систем |
автоматического управления. |
|
§ 8. ЧАСТОТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ЗВЕНЬЕВ
Частотная характеристика определяет закон поведения си стемы или звена при гармоническом входном сигнале.
Математическая частотная характеристика является частным решением неоднородного уравнения системы при входном сигнале
А’вх = |
Авх Sin (at + ®вх). |
|
|
Гармоническое входное воздействие может |
быть представлено |
||
в комплексной форме |
|
|
|
_ |
а |
(•»'+?„ |
( 1.78 ) |
-- **ВХV- |
|
Для линейной передающей системы колебания выходной вели чины xBUX(t) будут вынужденными колебаниями той же ча
стоты, что и частота входного сигнала. Поэтому частное реше ние уравнения (1.27) будем искать в форме
^ых(0 = ^ыхеДш^вь.х>. |
(1.79) |
||
Напомним, что |
|
|
|
•^вх ^ |
^вхУш^ |
У** -^"вх 5 |
|
x BX^ |
( M 2 x BX И T. |
Д. |
|
Соответственно, |
|
|
|
-^■вых = У^-^вих ! -^вих= (УШ)2 -^ВЫХ И Т. Д .
Подставляя значения хвх, хвх, • • •, л'вых, хВЬ1Х и т. д. в уравнение
(1.27), получим
|
[ап (№ ‘“Ь ап- 1(У®)" 1+ • ■■+ |
а\]® + |
Яо] Хвых — |
|
|||||||
|
= |
[Ьт(Уш)т + |
Ьт-1 (Ут)т 1+ |
• • • + |
b j v |
+ |
&о] -^вх |
(1.80) |
|||
|
Отсюда искомый |
комплексный |
вектор |
|
|
|
|
||||
|
Т _ |
ьт { П т + Ьт-х (уш)т -1 + |
• • • |
+ |
bj<a + |
Ъ0 — |
(1.81) |
||||
|
•'VbIJX-- ' |
|
“ |
|
• • • |
+ a j* |
— |
|
|||
или |
ап{ П п + fl«-i (У10)'1-1 + |
+ |
а0 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
W |
(/о)) == |
~?<'ВЬ1Х — ^ т |
^ т — 1U m )m 1 |
• • • 'hbxjw ~f- b0 |
^j g 2 ^ |
||||||
|
|
xBX |
an(УШГ + an- 1 О )" -1H------- 1- a jw |
+ а0 |
|
||||||
|
Отношение |
комплексного значения |
|
выходной |
величины к |
||||||
комплексному значению входной величины называется |
ампли |
||||||||||
тудно-фазовой |
характеристикой системы |
(или звена). |
|
||||||||
• |
Величина |
W (у’о>) |
называется |
также |
часто |
комплексным |
коэффициентом усиления или комплексным коэффициентом пе редачи. Амплитудно-фазовая характеристика является функцией
мнимого числа у’о> и, как видно, формально может быть полу чена из передаточной функции заменой параметра р на мни
мое число |
y’m. W (уи)) полностью характеризует динамические |
|||
свойства системы при гармоническом входном сигнале. |
||||
Поскольку Ц7(/и>) является комплексным |
числом, мы мо |
|||
жем представить его либо в алгебраической, |
либо |
в показа |
||
тельной форме |
|
|
|
|
|
W (у'и>) =■ и (ш) -f j v (<о); ) |
|
(1.83) |
|
|
1Г(уш)= «7(«,)е^(“). |
I |
|
|
|
] |
|
|
|
Функция |
W (и>) = | W (у'ш) | называется |
амплитудно-частотной |
||
(АЧХ) характеристикой. Функция <р(ш) |
(фаза |
или |
аргумент |
42
вектора W (у'ш)) называется фазо-частотной характеристикой
(ФЧХ) системы или звена.
Алгебраическое представление W (уш) дает еще две ча
стотных характеристики:
и(<о) — действительная частотная характеристика; V (ш) — мнимая частотная характеристика.
Из (1.82) следует
W ( / « ) = W (о>) |
(“ ) = |
- * ВЬ|Х |
A |
J (ш'+'РВых ) |
|
^*ВЫХ 21______ |
|
||||
и, следовательно, |
|
*вх |
|
еДш<+?вх) |
|
|
|
|
|
|
|
П7 (о,) |
A lii.; |
(р (со) = |
срвых - |
<рвх. |
(1.84) |
|
■^Вх |
|
|
|
|
При изменении частоты ш от 0 до со изменяются и модуль, и аргумент вектора W(jm). В результате конец вектора W (у’ш)
опишет в комплексной плоскости некоторую кривую или го дограф.
Для построения годографа АФХ достаточно знать одну пару характеристик: W (ш) и <р(ш) или и(ш) и V («).
1. Ч аст отн ы е ха р а к т ер и ст и к и и н ер ц и он н ого зв е н а
Для определения частотных характеристик инерционного звена воспользуемся общим методом, изложенным выше.
Передаточная функция инерционного звена
k
W(p) =
Т р + \ |
|
Амплитудно-фазовая характеристика будет, |
следовательно, |
WU*) = — ± — . |
(L85) |
7 > + 1 |
|
Отсюда, амплитудно-частотная характеристика |
инерционного |
звена |
|
W (ш) = | W (у’ш)| = ----- -------- |
(1.86) |
V т2ш2+ 1 |
|
и фазо-частотная характеристика |
|
ср(со)=: — arctg 7V |
(1-87) |
На фиг. 1.27 приведены амплитудно-частотная и фазо-частотная характеристики инерционного звена при различных значениях постоянной времени Т. Из приведенных графиков видно, что
с увеличением частоты входного сигнала усилительные свойст ва инерционного звена падают и тем больше, чем больше по стоянная времени Т.
43
Наличие запаздывания Т приводит к отставанию выходного
сигнала по сравнению с входным. Можно заметить, что в неко тором диапазоне частот » = 0 до ш= (ор амплитудные и фазовые искажения небольшие.
Эта область частот называется полосой пропускания звена.
Чем меньше постоянная времени Т, тем больше полоса про
пускания и меньше время регулирования. Можно сказать, что полоса пропускания характеризует быстродействие звена. При Т — 0 .инерционное звено вырождается в усилительное. Для
усилительного звена
W(*) = k\ ?(ш) = 0. |
(1.88) |
Усилительное звено имеет, таким образом, бесконечную полосу пропускания. Легко показать, что для инерционного звена ве щественная частотная характеристика
и (ш) = |
___k____ |
(1.89) |
|||
r |
+ |
w |
|||
|
|
||||
и мнимая частотная характеристика |
|
|
|||
\ |
|
кТю |
( 1.9 0 ) |
||
V ( ш ) ----------------------------- |
|
1 + |
Г2< |
||
|
|
|
44
По соотношениям (1.86) и (1.87) или по параметрическим уравнениям (1.89) и (1.90) можно построить годограф амплитуд но-фазовой характеристики инерционного звена. Можно найти в явной форме уравнение годо графа.
Исключая из (1.89) и (1.90)
параметр ш, получим
- т Г + Н ! |
|
(1.9Г |
||
|
|
|
|
|
Полученное |
уравнение |
является |
||
уравнением |
окружности |
радиуса |
||
* - * |
с центром на |
веществен- |
||
|
2 |
|
|
|
ной оси. |
|
часто опу |
||
Слово «годограф» |
||||
скают и полученную кривую про |
||||
сто называют амплитудно-фазо |
||||
вой |
характеристикой |
|
(АФХ). |
|
АХФ инерционного звена представлена на фиг. 1.28. |
||||
Нижняя |
полуокружность соответствует положительным зна |
чениям аргумента и верхняя полуокружность — отрицательным значениям аргумента (до от 0 до — оо).
2. Ч аст отн ы е х а р а к т ер и ст и к и и н т егр и р у ю щ его |
зв е н а |
||||
Передаточная функция |
интегрирующего |
звена |
k |
||
W( p ) — — . |
|||||
Следовательно, АФХ интегрирующего звена будет |
|
||||
W(j*) = |
k |
j k |
|
(1.92) |
|
|
|
/до |
до |
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
W ((о) = — |
? (») = |
- - у ; |
|
(1.93) |
|
|
(О; |
|
|
||
и (to) = |
0; |
к («) = |
—— |
.- |
(1.94) |
|
|
|
0) |
|
|
Амплитудно-частотная и фазо-частотная характеристики интег рирующего звена представлены на фиг. 1.29.
Интегрирующее звено дает постоянный сдвиг по фазе между
выходным и входным сигналами, равный <р= -----— (знак «—»
указывает на то, что выходной сигнал отстает по фазе). АФХ представляет собой отрицательную мнимую полуось (фиг. 1.30).
45
j V
I>
►
a) =0
Фиг. 1.30
3. Ч аст отн ы е х а р ак т ер и ст и к и к о л е б а т е л ь н о го зв е н а
Передаточная функция колебательного звена
117( р ) — ------------- |
^ ------------ |
. |
/>’ + 2£йо/>+ <у
Следовательно, амплитудно-фазовая характеристика
Л2о2
(2 o2 _ (u2)+ /2 E Q0
Определим отсюда 117 (ш) и ?(ш). Очевидно,
W7(co]
1/(Йп2 _ ш2)2+ ( 2 ^ 0О))2
2с20 о)
Ф (ш) = — arctg
8 2 - о’
Запишем эти характеристики в несколько иной форме
U7(u)) |
Ш |
|
|
/ |
4?2 |
||
2^ |
|||
|
+ |
||
|
2\- |
|
|
?(“>) = |
arctg |
|
|
|
- ( |
i ) ‘ |
(1.95)
(1.96)
(1.97)
(1.98)
(1.99)
46
Ход амплитудно-частотной и фазо-частотной характеристик (фиг. 1.31) существенно зависит от коэффициента затухания 5. При малых значениях % и частотах возмущающего сигнала
<33zzil0 или — ~ 1 наступает явление резонанса и амплитуда вы-
ходного сигнала при этом будет больше амплитуды входного сигнала.
При S = 0,75 явление резонанса уже не наблюдается.
51о
Фиг. 1.31
Заметим, что простейший резонансный контур, применяемый в радиотехнике, является также колебательным звеном со сла бым затуханием. Рабочая частота контура (частота приложен
ного |
напряжения) |
близка |
к |
|
||||
резонансной. |
|
|
|
|
|
|
||
В |
системах автоматическо |
|
||||||
го регулирования, напротив, |
|
|||||||
принимается |
<» |
<С |
й0, т. е. |
|
||||
стараются работать «дальше» |
|
|||||||
от резонансных частот, чтобы |
|
|||||||
получить |
меньшие |
амплитуд |
|
|||||
ные |
и |
фазовые |
искажения. |
|
||||
Для колебательного звена фа |
|
|||||||
за выходной |
величины |
отста |
|
|||||
ет от фазы входной величины, |
|
|||||||
причем при ш->-оо (р-*- —л. При |
|
|||||||
$ = 0 |
фазовые |
искажения |
от- |
ф и г 132 |
||||
сутствуют |
для |
всех |
частот |
|
ш< й0. После резонансной частоты фаза выходной величины из меняется скачком на 180°.
По W (ч>) и ср(и>) мы можем построить АФХ колебательного
звена.
На фиг. 1.32 приведены АФХ колебательного звена для раз личных значений коэффициента затухания Е,
47
4. Ч а ст о т н ы е х а р а к т ер и ст и к и зв е н а
с п о ст о я н н ы м з а п а з д ы в а н и е м
Передаточная функция звена с постоянным запаздыванием, как известно, имеет вид
W (p) = k |
. |
|
|
Амплитудно-фазовая характеристика, |
следовательно, будет |
||
|
|
|
( 1. 100) |
Отсюда непосредственно получаем: |
|
|
|
амплитудно-частотную характеристику: |
|
||
и 7 » |
= й; |
(1.101) |
|
фазо-частотную характеристику: |
|
|
|
ср (и>) = |
— |
дат. |
(1 .1 0 2 ) |
Частотные характеристики звена с постоянным запаздыва нием показаны на фиг. 1.33,а, б,о.
W(iii)
н
а)
§ 9. ЛОГАРИФМИЧЕСКИЕ ЧАСТОТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ
Построение амплитудно-фазовых характеристик систем, со стоящих из большого числа звеньев, требует значительной за траты времени. Исследование вопросов устойчивости, выбора параметров системы значительно упрощается, если ввести по нятие логарифмических частотных характеристик.
Логарифмические частотные характеристики определяются следующим образом.
Запишем АФХ разомкнутой системы или звена в следующем виде:
w ( » -
Прологарифмировав это выражение, получим
|
In W (/со) — In |
(а>) + /<р (ш). |
|
Функции |
In W (ш) = f x[In <о] и ср (») = / 2 [In со] |
называются нату |
|
ральными |
логарифмическими |
частотными |
характеристиками. |
48
Ординаты логарифмический, амплитудной характеристики (ЛАХ) можно выражать в неперах (1 непер -— In е).
Однако на практике более удобной оказалась другая едини ца измерения числа, принятая в теории связи и называемая де цибелом. Если А есть значение некоторого числа В, выражен
ное в децибелах, то
А = 2 0 1 g 5 .
Кривая L ((в) = 20 lg W («>), построенная в логарифмическом мас штабе частот, называется логарифмической амплитудно-частот ной характеристикой (ЛАХ) звена или системы.
Кривая <f(u>), построенная в логарифмическом масштабе ча стот, называется логарифмической фазо-частотной характери стикой. Можно показать, что L(a>) отличается от In W (ш) толь
ко постоянным множителем 201ge. Для построения ЛАХ и оцен ки их наклона по оси ординат применяется децибел, по оси аб
сцисс — октава или декада. |
Октава соответствует изменению |
|||||||
частоты в |
два раза, |
декада |
соответствует изменению |
частоты |
||||
в 10 раз. |
|
|
|
|
|
|
|
|
1. |
Л о г а р и ф м и ч е с к и е ч астотн ы е хар ак т ер и ст и к и |
|
||||||
|
э л ем е н т а р н ы х |
зв ен ьев |
|
|
|
|||
1. И н е р ц и о н н о е |
з ве но . |
Для инерционного звена |
||||||
W ( i o ) = — ^ |
^ |
------- |
и |
ср (со) = — |
a r c tg |
7®. |
|
|
|
V Г + 7 2(В2 |
|
|
|
|
|||
По определению ЛАХ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
L (ев) = 2 0 lg |
W7 (<») = |
2 0 lg & — 2 0 lg К |
1 + |
Т 2u)2 |
(1 .1 0 3 ) |
||
и логарифмическая фазо-частотная характеристика |
|
|||||||
|
|
<р(ш) = |
_ arctg 7ш. |
|
|
|
Введем понятие асимптотических ЛАХ, т. е. определим поведе
ние |
Z,((в) |
при малых и больших |
частотах, |
|
||||
а) |
При малых частотах |
|
|
|
|
|
||
|
|
7ш < 1, т. е. <о «о, = — . |
|
|||||
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|||
|
|
£(ш ) = !,(<•>) |
~ |
20 lg fe. |
(1.104) |
|||
б) |
При |
больших частотах |
|
|
|
|
|
|
и значит |
Г(В > 1 |
или |
(О> |
(Вх |
|
|||
L ((в) = Ц (о») = |
2 0 |
lg k - |
2 0 lg <вГ. |
(1.105) |
||||
|
|
Уравнения (1.104) и (1.105) определяют асимптотические ЛАХ.
4. Изд. Н 3912 |
49 |