книги из ГПНТБ / Востров М.В. Основы авиационной автоматики
.pdfв) Инерционное звено с ИЭ, формирующим прямоугольные импульсы:
|
|
|
|
W(z) = |
ft(* |
- zT) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z — zr |
|
|
|
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W (j^ )^ |
e^ — zT |
= ( / ( v ) + / l / ( v ) . |
(3.149) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
После преобразования |
получим |
|
|
|
|||||
£/(v) |
f t ( |
1 |
Z t ) ( c o s |
v |
ZT) . |
у |
_ |
f t ( l z T) sinv |
^ |
1 |
- |
2z Tcos » |
i z , ! |
|
1 |
— 2zT cos v - f г х2 |
|
||
|
|
|
г) Инерционное звено с 8 -импульсным элементом |
|
||
|
|
— еЛ |
(3.151) |
1 |
«7(М = - Х _ . |
||
z — zт |
ел — гт |
|
|
После преобразования получаем |
|
|
|
ft |
|
ft |
|
— ( l - 2 Tcosv) |
— 2Tsinv |
|
|
и (*)■= —---------------------- |
; |
H(v)= ------ -------------------- |
|
1 — 2zTcos v -f 2 T2 |
1 — 2zTcos v -(- zTs |
||
АФХ дискретных |
инерционных |
звеньев представлены на |
фиг. 3.60,а и б.
Зная дискретные АФХ простейших звеньев, мы можем опре делить АФХ разомкнутой импульсной системы (фиг. 3.61).
Пусть, например, |
нам задана импульсная система с НЧ вида |
ft |
и ИЭ, формирующим прямоугольные им- |
W ( p ) = — - — -— |
|
(Тр + Цр |
пульсы. |
. 170
Представим |
W (р) |
в таком виде |
|
|
|
|
|
к Т |
(3.152) |
||
|
|
Т р |
+ |
||
Тогда |
|
1 ' |
|||
ЫТ\_ __ kTJA— Zr) = |
w |
ф _ w |
|||
W(z) = |
|||||
Значит |
Z — 1 |
Z — Z T |
|
|
|
|
|
|
(3.153) |
||
|
|
|
|
Построение W (y’v) выполняется наиболее просто мето
дом геометрического вычитания или в других случаях методом
сложения |
векторов |
W ^fi) |
и W 2 (p) (фиг. 3.G1). |
||
Следует |
отметить, |
что |
|
||
при исследовании дискрет |
|
||||
ных систем |
применение |
|
|||
метода |
логарифмических |
и |
|||
характеристик |
затрудне- |
||||
но, поскольку передаточ |
|
||||
ные функции |
соединений |
|
|||
звеньев |
получаются, |
как |
|
||
правило, в виде сумм или |
|
||||
разностей (а не произве |
|
||||
дений) |
|
передаточных |
|
||
функций |
|
элементарных |
|
||
зв е н ь е в , |
|
|
|
|
Фиг . 3.61 |
П е р е х о д н ы е ф у н к ц и и р а з о м к н у т ы х и м п у л ь с н ы х с и с т е м
Переходная функция разомкнутой импульсной системы есть реакция ее на единичную функцию.
Дискретное преобразование Лапласа единичной функции
L а [1 (П)) - |
- |
Z — |
1 |
171
Следовательно, изображение переходной функции |
|
|
H(z) — W (z) — - — |
(3.154) |
|
|
г — 1 |
|
и, значит, сама переходная функция |
|
|
Н ( п Тп) |
W(z) |
(3.155) |
|
г - 1 |
|
Переходные функции импульсных систем могут быть опреде лены следующими путями:
а) Непосредственное реднение конечно-разностного урав
нения системы. |
|
|
|
|
|
|
||
б) |
Разложение//( г ) |
W(z) — |
|
— на элементарные дроби и |
||||
|
|
|
|
|
г — 1 |
|
||
отыскание их оригиналов по таблице. |
|
|||||||
в) |
Использование частотных |
характеристик. |
||||||
Для импульсных систем можно указать еще один метод оп |
||||||||
ределения И {пТп), |
который |
для |
непрерывных |
систем является |
||||
лишь приближенным. |
|
в |
непосредственном разложении |
|||||
Этот |
метод заключается |
|||||||
W(z) —Z |
- в ряд по степеням г"1. |
Разложение |
можно провести |
|||||
A |
t |
1 |
|
|
^ |
|
|
|
просто |
делением числителя W ------- на ее знаменатель. |
|||||||
|
|
|
|
|
г — 1 |
|
в случае, когда |
|
Определим для примера переходную функцию |
||||||||
W (р) = |
k |
ИЭ формирует прямоугольные импульсы: |
||||||
-------------- и |
||||||||
|
|
{ Тр +\ ) р |
|
|
|
|
|
|
|
H[z) = W(z) |
z |
|
f kTn |
kT (1 — г т) |
|||
|
z — 1 _ z - l |
z — zT |
z —1 |
|||||
|
|
|
||||||
|
|
H ( Z ) : |
kT„z |
- kT |
|
|
(3.156) |
|
|
|
[z - |
1)* |
|
z — 1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|||
Переходя к оригиналам, получаем |
|
|||||||
|
|
H{nTn) - k n T a — k T [ \ - z * ) . |
(3.157) |
При определении переходных функций частотным методом используют известную связь между частотными характеристи ками системы и переходными функциями, которую мы здесь приводим без вывода
2
Н (пТа) — ТС I U (v) c o s n'td'i,
172
или |
|
|
|
|
|
|
Н(пТ„) = — |
V (v) sin /Z-Vflfv, |
(3.158) |
|
|
|
0 |
|
При простом виде £/(v) и |
V (v) эти интегралы могут быть |
|||
взяты |
непосредственно. |
интегрирование ведется |
графи |
|
В |
более |
сложных случаях |
||
чески. |
|
|
|
|
|
4. |
Динамика замкнутых импульсных систем |
|
|
|
У р а в н е н и я и п е р е д а т о ч н ы е ф у н к ц и и |
|
||
|
|
з а м к н у т ы х с и с т е м |
|
Пусть мы имеем замкнутую импульсную систему, структур ная схема которой для общего случая представлена на фиг. 3.62.
ИЗ W ( p )
Фиг. 3.62
Если выходная величина системы непрерывная функция, то мы можем записать (3.134)
х { п ) — Е W{n — m )y (m) |
(3.159) |
m—0
и, кроме того,
У (п) =*g(n) - х ( п ) .
Подвергнув эти уравнения 2 -преобразованию, получим
X(z) = W ( z ) Y (z);
(3.160)
Г (г) = С (2 )- * ( * ) .
Отсюда мы определяем передаточную функцию замкнутой системы и передаточную функцию для ошибки
Xl z ) |
W |2) |
|
|
Ф ( г ) |
1 + W(z) |
|
|
G{z) |
(3.161) |
||
Y{z) - S { z ) . |
1 |
||
} |
|||
O(z) |
l + W( z) |
Если выходная величина системы x(t) имеет в точках 0, Т„,
173
2 Т п конечные разрывы, то<.передаточные функции Ф (г) и S(e)
определяются по формулам [1]:
Ф ( г ) = |
|
W( z ) |
. |
|
+ |
z~l W(z) |
’ |
||
1 |
||||
|
|
1 |
(3.162) |
|
5(г) = |
|
|
||
+ |
W(z) |
|
||
1 |
|
Мы не останавливаемся здесь на определении передаточной функции для возмущения и передаточных .функций для систем с запаздыванием и советуем обратиться интересующихся к ука занной выше литературе.
Часто передаточные функции импульсной системы удобнее писать в функции некоторого оператора Е или оператора раз
ности А (аналогия с оператором D в непрерывных |
системах). |
|
Оператор Е определяется следующим образом: |
|
|
E*n = *n+i или |
Е *я+1- |
(3.163) |
Оператор Е превращает предыдущее значение выходной ве
личины в ее последующее значение. Но по определению
х п+х = х п + Ьхп.
Следовательно, Ехп = (1 -ф- Д) лг„ и значит
£ = 1 + Д . |
(3.164) |
Можно показать, что передаточные функции импульсной си стемы как функции оператора Е имеют такой же вид, как и в функции г, т. е.
W{E)
Ф (Е) =
1 + W(E) '
Передаточная функция Ф (Е) обычно называется передаточ ной функцией замкнутой импульсной системы в символической форме.
Учитывая связь (3.164), можно ввести понятие разностной передаточной функции:
Ф(Д) = |
W(А) |
(3.165) |
|
1 + Г (Д ) |
|||
|
Последнее соотношение особенно удобно для написания раз ностного уравнения системы.
174
Так, например, для интегрирующего звена
W(E) |
|
W( Д) = |
E sl |
и значит |
|
|
Д |
кТп |
Хп. |
|
|
Ф(Д) = |
|
||
|
А + кТп |
8 п |
' |
откуда разностное уравнение |
|
|
|
Дх„ + |
k Тп х п - |
kTn g„. |
(3.166) |
У с т о й ч и в о с т ь и м п у л ь с н ы х с и с т е м
Так же как и в непрерывных системах, исследование устой чивости импульсных систем сводится к исследованию распреде ления полюсов и нулей передаточной функции в комплексной плоскости.
Выходная величина системы представляется как сумма двух
составляющих: свободной |
и вынужденной: |
|
||
|
х (я) = х с(п) + х а(я). |
(3.167) |
||
Займемся свободной составляющей, поскольку она опреде |
||||
ляет устойчивость системы. |
разомкнутой системы |
будет |
||
Пусть |
передаточная функция |
|||
|
а корни характеристического уравнения Р (г )—О |
|||
Р(г) |
|
|
|
|
будут z, |
(где г'= 1,2,.../). |
|
|
|
Из теории разностных уравнений известно, что если все кор |
||||
ни zt простые, то |
|
|
|
|
|
х с (я) = £ At z tn. |
(3.168) |
||
|
|
i = i |
|
|
Из соотношения (3.168) видно, |
что разомкнутая |
система |
||
устойчива, |
т. е. x z (я) ->■0, |
если все |
корни характеристического |
|
|
я -*■ со |
все полюса дискретной передаточной |
||
уравнения или, что то же, |
||||
функции разомкнутой системы |г( | < 1. |
|
|||
Иными |
словами, у устойчивой разомкнутой импульсной си |
стемы все полюса лежат внутри круга радиуса 1.
Известно, что полюса zt связаны с полюсами p t передаточ ной функции НЧ W (р) соотношением
г, = е тп.
Отсюда следует, что \zt \ < 1, если р ( <^ 0, т. е., если непре рывная часть импульсной системы устойчива, то и разомкнутая импульсная система устойчива.
175
Анализ устойчивости замкнутых систем методом исследова ния распределения полюсов передаточной функции в комплекс ной плоскости проводится аналогично, как и для разомкнутых систем.
Корневой метод исследования устойчивости часто встречает ряд чисто технических трудностей.
Так же как и в непрерывных системах, для оценки устойчи вости импульсных систем применяются уже известные критерии. Ясно, что применение критериев устойчивости для импульсных систем имеет некоторые специфические особенности.
К р и т е р и й Г у р в и ц а
Применение критерия Гурвица к исследованию устойчивости импульсных систем имеет следующие особенности.
Прежде всего характеристический полином замкнутой си стемы N (г) необходимо преобразовать в полином N (q) нового комплексного параметра q при помощи подстановки
2 = Я + |
1 |
(3.169) |
Я - |
1 |
круг плоскости г |
Эта подстановка отображает единичный |
||
в левую полуплоскость плоскости |
q. К новому полиному N (q) |
|
и применяется известный критерий |
Гурвица |
для непрерывных |
систем.
Пусть, например, мы имеем систему первого порядка с ха рактеристическим полиномом:
N(z) = at z-\-a Q,
тогда
А Ч ? ) = я, 4 + - -- + «о-
Я ~ 1
Новое характеристическое уравнение
N (Я) = (<*i + « о )Я + ( « 1 ~ Оо) - = ° -
По критерию Гурвица для устойчивости системы первого порядка необходимо и достаточно, чтобы коэффициенты харак теристического уравнения были положительны, т. е.
ао > 0 |
и а, > а 0. |
|
(3.170) |
||
Для импульсной системы второго порядка с характеристиче |
|||||
ским полиномом N (z) = a2z2 |
а0 для устойчивости |
необ |
|||
ходимо удовлетворить неравенства: |
|
|
|||
1 |
- а0 > |
0 |
(3.171) |
||
1 |
— а, + |
а0 > 0. |
|||
|
|
Для систем третьего порядка условия устойчивости по Гурвицу уже относительно сложны.
176
К р и т е р и и Н а й к в и с т а — М и х а й л о в а
Не приводя доказательства критерия (lj"> сформулируем лишь его для случая исследования устойчивости импульсных систем.
Если разомкнутая импульсная система устойчива, т. е. все корни характеристического уравнения лежат внутри круга ра диуса 1, то замкнутая система устойчива тогда и только тог
да, когда Д arg [ 1'+ W (/v)] — О
при изменении v от 0 до л.
Это означает, что для ус тойчивой замкнутой импульс ной системы годограф W (р)
разомкнутой системы не охва тывает точку (— 1 ,/0) (фиг. 3.63).
Ка ч е с т в о п р о ц е с с о в
им п у л ь с н ы х
|
v=n |
|
' За мнн'утая система |
|
устойчива |
i |
Замкнутая система |
I |
неустойчива |
|
I |
|
Фиг. 3.63 |
ре г у л и р о в а н и я
си с т е м
При анализе |
качества |
процессов регулирования исследуют: |
||
а) |
поведение системы |
в установившемся режиме при посто |
||
янных и медленно меняющихся воздействиях; |
|
|||
б) |
переходные функции системы; |
|
||
в) |
поведение системы при случайных воздействиях. |
|||
Импульсная |
система |
считается статической по отношению |
||
к входному воздействию, |
если в установившемся |
режиме она |
||
дает постоянную ошибку при постоянном входном |
воздействии. |
Для астатических систем эта ошибка равна нулю.
Для оценки ошибок импульсной системы в установившемся режиме вводится понятие коэффициентов ошибок.
Коэффициенты ошибок — это коэффициенты разложения в ряд Тейлора передаточной функции S(z) по степени (z— 1)
или разложения в ряд передаточной функции 5(Д) |
по степеням Д* |
||
5(Д ) = с0 + |
г,Д + с! Д Ч ' - |
(3.172) |
|
Для самой ошибки мы можем написать |
|
||
Уп = |
(°о + «1А + с2Д2 + • • •) gn, |
|
|
или |
|
bgn + c2№g„-\----- |
|
= |
+ |
(3.173) |
Так же как и для непрерывных систем, импульсная система будет статической, если с0 Ф 0 и астатической первого порядка,
если Со = 0.
* А — аналог символа D для непрерывных систем.
12. Изд. J* 3912 |
1 7 7 |
Если c0 = c1=iO, то система будет астатической второго по
рядка и т. д.
Нахождение коэффициентов ошибок с\ осуществляется те
ми же способами, что и для непрерывных систем. Следует лишь иметь в виду, перед определением cv дискретную передаточ ную функцию 5 (г) следует представить сначала как5(Д).
Об астатизме импульсной системы можно судить и по ее структуре.
Система будет астатической по отношению к входному воз действию, если непрерывная часть системы содержит интегри рующее звено.
П е р е х о д н ы е фу н к ц и и з а м к н у т ы х и м п у л ь с н ы х с и с т е м
Переходные функции для замкнутой импульсной системы оп ределяются так же, как для разомкнутой системы, с той лишь разницей, что здесь за основу берется передаточная функция замкнутой системы Ф(г).
Тогда
Я(г ) = Ф ( г ) - ^ - ;
г— 1
Я ,(г) = Ф(2). |
(3.174) |
При определении переходной функции замкнутой импульс ной системы широко используется метод трапецеидальных ха рактеристик.
§ 8. САМОНАСТРАИВАЮЩИЕСЯ СИСТЕМЫ АВТОМАТИЧЕСКОГО РЕГУЛИРОВАНИЯ
Согласно общей квалификации, приведенной в начале кур са, системы автоматического управления по виду необходимой априорной и рабочей информаций разделены на три широких класса: 1) несамонастраивающиеся САУ; 2) самонастраиваю щиеся САУ; 3) игровые САУ.
Нашей задачей явится теперь рассмотрение принципов дей ствия и элементов теории самонастраивающихся систем авто матического управления.
Самонастраивающимися системами автоматического управ ления названы автоматические системы с неполной необходимой начальной информацией об управляемом процессе.
Другое определение самонастраивающихся систем, как си стем, способных в той или иной мере приспосабливаться к из меняющимся внешним условиям, полностью согласуется с выше приведенным определением. Действительно, для того, чтобы несамонастраивающаяся система, не обладающая способностью приспосабливаться к изменяющимся условиям, обеспечивала те же переходные функции и ту же точность управления, что и самонастраивающаяся система, первой необходимо сообщить
178
дополнительную начальную информацию о будущем изменении внешних условий.
В самонастраивающихся системах автоматического управле ния выделены три группы (фиг. 6):
1.Системы экстремального регулирования.
2.Системы с самонастраивающимися корректирующимися устройствами.
3.Самооптимизирующиеся системы.
Наибольшее теоретическое и практическое развитие к на стоящему времени получили системы, относящиеся к двум пер вым группам, и в особенности системы первой группы.
1. Системы экстремального регулирования
Первые работы по системам экстремального регулирования относятся к периоду 1941 — 1945 гг. и принадлежат советским ученым В. В. Казакевичу и Юркевичу. Однако в дальнейшем это направление не получило должного развития. Бурное распро странение и всеобщее признание принципов экстремального ре гулирования произошло после выхода в свет книги Дрейпера и Ли (США) «Автоматическая оптимизация систем автоматиче ского регулирования» в 1951 г
Назначением систем экстремального регулирования являет
ся отыскание |
и выдерживание координат лу, |
х2,...,хп регулируе |
|
мого объекта |
относительно значений |
|
|
|
X j |
X j э, Х 2= Х 2э' ‘ ' ‘ > Хп = |
ХпЭ( |
соответствующих |
экстремуму некоторой функции F (х\, х2,..., х п). |
Если бы функция F была строго стабильной и значения х хэ, х 2э, , х пЭ строго постоянными, и известными, то отпала бы не
обходимость в применении системы экстремального регулирова ния. В этом случае достаточно было бы применить обычную стабилизирующую систему регулирования, поддерживающую регулируемые величины х ; на заданных уровнях xi3 =iconst.
Непредусмотренные, случайные отклонения экстремума, вы званные различными неконтролируемыми возмущающими фак
торами требуют для |
поддержания |
функции |
F на экстремуме |
использования рабочей информации, |
которой в |
данном случае |
|
являются отклонения |
координат x t |
от значений, соответствую |
щих экстремуму. Именно вследствие того, что системы экстре мального регулирования не требуют точного предварительного знания экстремальных значений координат, эти системы от несены к самонастраивающимся системам — системам с не полной необходимой начальной информацией.
Для пояснения принципа и назначения систем экстремально го регулирования рассмотрим несколько конкретных примеров экстремальных систем.
В ряде приемных устройств возникает необходимость авто матической настройки резонансного контура.
12* |
179 |