- •Федеральное агентство по образованию
- •Предмет курса «Электромагнетизм».
- •Основные понятия и законы. Электрический заряд и его свойства.
- •Взаимодействие заряженных частиц. Закон Кулона (1785г).
- •Электрическое поле неподвижного точечного заряда.
- •Принцип суперпозиции для напряжённости.
- •Электрическое поле точечного диполя.
- •Особенности расчёта напряжённости электрического поля при непрерывном пространственном распределении заряда.
- •Электрическое поле на оси равномерно заряженного тонкого кольца.
- •Электрическое поле на оси равномерно заряженного круга.
- •Электрическое поле равномерно заряженной нити ().
- •Частные случаи.
- •Теорема Гаусса.
- •Применение теоремы Гаусса.
- •Теорема о циркуляции вектора электростатического поля. Понятие потенциала.
- •Понятие потенциала.
- •Потенциал поля точечного заряда.
- •Потенциал поля системы зарядов.
- •Связь между потенциалом и вектором.
- •Эквипотенциальные поверхности.
- •Проводник в электрическом поле.
- •Поле внутри и снаружи проводника.
- •Поле у поверхности проводника.
- •Силы, действующие на поверхность проводника.
- •Свойства замкнутой проводящей оболочки.
- •Общая задача электростатики.
- •Понятие электроемкости. Конденсаторы.
- •Конденсаторы.
- •Ёмкость плоского конденсатора.
- •Ёмкость сферического конденсатора.
- •Вектор поляризации (поляризованность).
- •Поле в диэлектрике.
- •Диэлектрическая восприимчивость и её связь с диэлектрической проницаемостью.
- •Вектор электрической индукции .
- •Физические условия на границе раздела диэлектриков.
- •Энергия электрического поля.
- •Работа поля при поляризации диэлектрика.
- •Электрическая энергия системы зарядов.
- •Примеры.
- •Постоянный ток. Электрический ток.
- •Сила тока.
- •Плотность тока.
- •Закон Ома для однородного проводника.
- •Закон Ома в дифференциальной форме.
- •Закон Ома для участка, содержащего сторонние силы.
- •Закон Ома в интегральной форме для участка, содержащего источник тока.
- •Закон Ома для замкнутой цепи.
- •Соединение проводников.
- •Закон Джоуля - Ленца.
- •Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа.
- •Примеры и задачи для самостоятельного решения.
- •Магнетизм. Магнитное поле.
- •Графическое изображение постоянного магнитного поля.
- •Примеры движения заряженных частиц в электромагнитном поле.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Закон Био-Савара-Лапласа и принцип суперпозиции.
- •Принцип суперпозиции для вектора .
- •Магнитное поле в веществе (предварительные сведения).
- •Примеры расчета магнитных полей постоянных токов.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные законы магнитного поля. Теорема Гаусса для вектора .
- •Теорема о циркуляции вектора .
- •Применение теоремы о циркуляции вектора .
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Сила Ампера. Закон Ампера.
- •Момент сил, действующий на контур с током.
- •Работа по перемещению контура с током в постоянном магнитном поле.
- •Взаимодействие токов.
- •Примеры
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Вещество в магнитном поле.
- •Вектор напряженности магнитного поля . Теорема о циркуляции вектора .
- •Связь между и,и.
- •Применение теоремы о циркуляции .
- •Электромагнетизм. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца.
- •Природа сторонних сил в явлении электромагнитной индукции.
- •Явление самоиндукции.
- •Энергия магнитного поля.
- •Примеры проявления самоиндукции.
- •Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Эдс взаимной индукции.
- •Явление магнитоэлектрической индукции. Токи смещения.
- •Теорема полного тока.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
Задачи для самостоятельного решения.
Определить магнитное поле в геометрическом центре дуги окружности радиусом и длиной, по которой течёт ток.
Ответ: .
Однородный ток течёт вдоль листа шириной. Определить магнитное поле в точке, находящейся в плоскости листа, на расстоянииbот ближайшей стороны.
Ответ: .
Лекция 13.
Основные законы магнитного поля. Теорема Гаусса для вектора .
Поток вектора сквозь любую замкнутую поверхность равен нулю:
.
Эта теорема отражает опытный факт отсутствия в природе источников магнитного поля. Силовые линии не имеют ни начала, ни конца – они замыкаются на себя. Поэтому сколько силовых линий входит в объём, ограниченный поверхностью, столько же и выходит из него.
Из этой теоремы следует, что поток сквозь произвольную поверхность, натянутую на контурl(см. рисунок), не зависит от формы поверхности. Докажем это.
Пусть контур lявляется плоским. Поверхностьявляется замкнутой и потому:
.
Представим поток через замкнутую поверхностькак сумму:
.
Знак минус во втором слагаемом связан с выбором направления нормали к поверхности .
Откуда следует:
,.
Поток не зависит от формы поверхности. Это свойство позволяет однозначно связать магнитный поток с контуром. Введем понятие магнитного потока, сцепленного с контуромl. Если направление обхода контура связано с направлением магнитного поля правилом правого буравчика, тои, гдечисло обходов контура. В противном случае.
Контур может быть реальным. Например, замкнутый проводник, содержащий витков. Если по такому контуру пропустить ток, то магнитный поток через произвольную поверхность, натянутую на контур, будет пропорционален токув соответствии с законом Био-Савара-Лапласа. Для магнитного потока, сцепленного с контуром, можно записать:
,
где коэффициент пропорциональности называетсяиндуктивностьюконтура, величина положительная.
По определению индуктивность равна магнитному потоку, сцепленному с контуром, при силе тока в контуре . Измеряется индуктивность в генри. Индуктивность контура зависит от геометрии контура, числа витков и физических свойств среды.
Магнитный поток, сцепленный с контуром, связан с направлением тока в контуре правилом правого буравчика (см. рисунок).
Теорема о циркуляции вектора .
Для магнитного поля в однородной и изотропной среде циркуляция вектора по произвольному контуруlравна:
,
где - алгебраическая сумма токов проводимости, охваченных контуром,- магнитная проницаемость среды.
Если направление обхода контура связано с направлением тока правилом правого буравчика, то в сумме ток берется со знаком плюс.
Пример. .
Если ток Iраспределен непрерывно по поверхности, то его можно представить интегралом:
,
где вектор связан с направлением обхода контура правилом правого буравчика,- плотность тока, где расположена площадка.
Так как циркуляция вектора в общем случае не равна нулю, то это означает, что магнитное поле имеет вихревой характер, т.е. не является потенциальным.
Теорема о циркуляции может быть доказана исходя из закона Био-Савара-Лапласа и принципа суперпозиции. Мы не будем доказывать эту теорему в общем случае произвольных токов. Ограничимся рассмотрением только прямолинейных токов.
Выберем в качестве кривой циркуляции одну из силовых линий прямого тока (см. рисунок) и найдем циркуляцию :
.
Покажем, что циркуляция не зависит от формы кривой. Рассмотрим произведение
.
Циркуляция равна:
.
Если кривая lне охватывает ток, то очевидно.
Пусть кривая lохватываетпрямолинейных токов. Согласно принципу суперпозиции в любой точке кривойl:
.
Найдём циркуляцию :
.