- •Федеральное агентство по образованию
- •Предмет курса «Электромагнетизм».
- •Основные понятия и законы. Электрический заряд и его свойства.
- •Взаимодействие заряженных частиц. Закон Кулона (1785г).
- •Электрическое поле неподвижного точечного заряда.
- •Принцип суперпозиции для напряжённости.
- •Электрическое поле точечного диполя.
- •Особенности расчёта напряжённости электрического поля при непрерывном пространственном распределении заряда.
- •Электрическое поле на оси равномерно заряженного тонкого кольца.
- •Электрическое поле на оси равномерно заряженного круга.
- •Электрическое поле равномерно заряженной нити ().
- •Частные случаи.
- •Теорема Гаусса.
- •Применение теоремы Гаусса.
- •Теорема о циркуляции вектора электростатического поля. Понятие потенциала.
- •Понятие потенциала.
- •Потенциал поля точечного заряда.
- •Потенциал поля системы зарядов.
- •Связь между потенциалом и вектором.
- •Эквипотенциальные поверхности.
- •Проводник в электрическом поле.
- •Поле внутри и снаружи проводника.
- •Поле у поверхности проводника.
- •Силы, действующие на поверхность проводника.
- •Свойства замкнутой проводящей оболочки.
- •Общая задача электростатики.
- •Понятие электроемкости. Конденсаторы.
- •Конденсаторы.
- •Ёмкость плоского конденсатора.
- •Ёмкость сферического конденсатора.
- •Вектор поляризации (поляризованность).
- •Поле в диэлектрике.
- •Диэлектрическая восприимчивость и её связь с диэлектрической проницаемостью.
- •Вектор электрической индукции .
- •Физические условия на границе раздела диэлектриков.
- •Энергия электрического поля.
- •Работа поля при поляризации диэлектрика.
- •Электрическая энергия системы зарядов.
- •Примеры.
- •Постоянный ток. Электрический ток.
- •Сила тока.
- •Плотность тока.
- •Закон Ома для однородного проводника.
- •Закон Ома в дифференциальной форме.
- •Закон Ома для участка, содержащего сторонние силы.
- •Закон Ома в интегральной форме для участка, содержащего источник тока.
- •Закон Ома для замкнутой цепи.
- •Соединение проводников.
- •Закон Джоуля - Ленца.
- •Разветвленные цепи. Правила Кирхгофа.
- •Примеры и задачи для самостоятельного решения.
- •Магнетизм. Магнитное поле.
- •Графическое изображение постоянного магнитного поля.
- •Примеры движения заряженных частиц в электромагнитном поле.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Закон Био-Савара-Лапласа и принцип суперпозиции.
- •Принцип суперпозиции для вектора .
- •Магнитное поле в веществе (предварительные сведения).
- •Примеры расчета магнитных полей постоянных токов.
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Основные законы магнитного поля. Теорема Гаусса для вектора .
- •Теорема о циркуляции вектора .
- •Применение теоремы о циркуляции вектора .
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Сила Ампера. Закон Ампера.
- •Момент сил, действующий на контур с током.
- •Работа по перемещению контура с током в постоянном магнитном поле.
- •Взаимодействие токов.
- •Примеры
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Вещество в магнитном поле.
- •Вектор напряженности магнитного поля . Теорема о циркуляции вектора .
- •Связь между и,и.
- •Применение теоремы о циркуляции .
- •Электромагнетизм. Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея. Правило Ленца.
- •Природа сторонних сил в явлении электромагнитной индукции.
- •Явление самоиндукции.
- •Энергия магнитного поля.
- •Примеры проявления самоиндукции.
- •Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Эдс взаимной индукции.
- •Явление магнитоэлектрической индукции. Токи смещения.
- •Теорема полного тока.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
Постоянный ток. Электрический ток.
Различают токи проводимости и токи смещения. Токи проводимости связаны с направленным движением электрических зарядов. О токах смещения мы поговорим позднее. Проводимость металлов связана с направленным движением электронов, электролитов – с направленным движением ионов, полупроводников – электронов и «дырок». Электроны, ионы, «дырки» называют носителями тока. В отсутствии электрического поля носители тока совершают хаотическое движение и потому через любую поверхность в проводящей среде поток носителей будет равен нулю. При включении электрического поля на тепловое движение носителей накладывается упорядоченное движение со средней скоростьюи через поверхностьпоявляется поток носителей (ток).
Сила тока.
Количественной мерой электрического тока является сила токаI. Силой тока называется заряд, переносимый сквозь поверхностьв единицу времени:
.
Сила тока измеряется в амперах (А).
Плотность тока.
Плотность тока является локальной характеристикой электрического тока. Характеризуется вектором , направление которого совпадает со скоростьюупорядоченного движенияположительныхносителей. Модуль вектораравен отношению силы токачерез элементарную площадку, перпендикулярную скорости направленного движения носителей, к её площади:
.
В общем случае плотность тока равна:
,
где и- объемные плотности зарядов носителей,и- скорости их упорядоченного движения. Для металловплотность тока равна:
,
где ,– концентрация электронов,– величина элементарного заряда.
Вектор направлен по касательной к траектории упорядоченного движения носителей. Эти траектории называются линиями тока. Графически электрический ток, можно представить с помощью линий тока (см. рисунок), направление которых совпадает с направлением, а густота связана с модулем.
Зная можно найти силу тока через поверхность:
.
Сила тока является величиной скалярной и алгебраической, знак которой определяется выбором направления нормали к поверхности в каждой точке.
Найдём силу тока через замкнутую поверхность в проводящей среде:
.
Мы уже отмечали, что в замкнутых поверхностях принято вектор нормали брать наружу. Поэтому заряд, выходящий наружу из объема , ограниченного поверхностью, за единицу времени, должен быть равен убыли заряда в объеме за единицу времени:
,
как следствие закона сохранения электрического заряда.
Ток называется постоянным, если сила тока по величине и направлению не изменяется с течением времени .
Закон Ома для однородного проводника.
Эксперимент показывает, что по проводнику течёт ток силой , если к его концам приложить напряжение, пропорциональный напряжению.
Коэффициент пропорциональности называется проводимостью проводника, который зависит от природы проводника, его геометрических размеров и температуры.
Величина обратная проводимости
.
называется электрическим сопротивлением проводника. Сопротивление измеряется в Омах (Ом), а единица измерения проводимости называется сименс .
Закон Омагласит:
Сила тока, протекающего по однородному проводнику, пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника:
.
В простейшем случае однородного проводника постоянного сечения сопротивление равно:
,
где – длина проводника,– площадь его поперечного сечения,- удельное сопротивление, зависящее от материала проводника и его температуры.
Удельное сопротивление равно сопротивлению проводника длиной 1м и сечением , измеряется в. Величина обратная удельному сопротивлению называется удельной проводимостью:.
У проводников удельное сопротивление является линейной функцией температуры:
,
где - термический коэффициент сопротивления,- удельное сопротивление при 0. Для большинства проводников. При температурах близких к абсолютному нулю сопротивление проводников уменьшается до нуля. Это явление называется сверхпроводимостью, открыто в 1911г. В 1986-87 гг. была обнаружена высокотемпературная сверхпроводимость материалов на основе керамики.