книги из ГПНТБ / Лариков Е.А. Узлы и детали механизмов приборов. Основы теории и расчета
.pdfосуществлять |
передачу с плавноизменяющимся передаточным |
|
отношением; |
|
|
б) позволяют легко производить включение и отключение ве |
||
домых |
звеньев |
при остановках и во время работы; |
в) |
бесшумны в работе, при небольших нагрузках и скоростях |
позволяют за счет пробуксовывания просто и надежно защищать ведомые звенья от возможных аварийных перегрузок и поломок; г) элементы передач просты конструктивно и дешевы в изго
товлении.
Недостатки фрикционных передач заключаются:
а) в наличии в каждой передаче неизбежного небольшого не контролируемого проскальзывания ведомого звена относительно ведущего. Следовательно, установленное передаточное отноше ние в небольшой мере переменно и неопределенно, что ограничивает точность работы передачи;
б) в необходимости применения значительных осевых или ра диальных сил для обеспечения сцепления элементов передачи за счет сил трения. Силы прижатия могут превышать передаваемые силы в десять и более раз, что усложняет опоры валов и снижает к. п. д. узлов;
в) в заметном, а иногда одновременно и неравномерном износе рабочих поверхностей при проскальзывании и особенно при буксо вании;
г) |
в более значительных, чем у зубчатых |
передач, габаритных |
размерах конструкций. |
|
|
По передаваемым воздействиям все многообразие фрикцион |
||
ных |
передач можно разделить на две большие группы: |
|
1) |
на группу передач, несущих заметные |
и большие нагрузки |
и мощности. Это в основном передачи машин, в некоторых случаях ими могут быть и приборные узлы;
2) на группу ненагруженных и малонагруженных фрикцион ных передач, служащих для осуществления заданных кинемати
ческих связей и часто имеющих как большие, так |
и малые ско |
||
рости |
вращения. Такие узлы можно встретить во |
вспомогатель |
|
ных |
устройствах машин, |
но главным образом — в |
приборах. |
|
10. ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ |
|
|
|
ОСНОВЫ РАБОТЫ |
ПЕРЕДАЧИ |
|
Наиболее важной особенностью работы всякой фрикционной передачи является всегда наблюдаемое на практике небольшое проскальзывание ведущего элемента относительно ведомого. Оно является результатом довольно сложных явлений взаимодействия элементов и пока мало изучено, поэтому учет его производят с по
мощью опытных |
коэффициентов. |
|
||
В настоящее |
время |
различают три вида |
проскальзывания: |
|
а) упругое, б) буксование, |
в) геомгтрическое |
скольжение. |
||
Рассмотрим |
каждое |
из |
них. |
|
40
Упругое проскальзывание. Предположим, что имеем простей ший фрикционный узел, состоящий из двух цилиндрических колес (рис. 8) — из ведомого 2 и ведущего /, оси которых парал лельны. Предполагаем также, что ведомое колесо оказывает постоянное сопротивление, равное моменту М2, потому для осу ществления вращения к поверхности контактирования АВ по
радиусу |
нужно приложить окружную силу Q2 = -jr^-. |
Для получения такого воздействия колеса должны быть при жаты друг к другу с некоторой силой N, от которой по месту
Рис. 8. Фрикционный узел цилиндри- |
|
Рис. 9. Взаимодействие |
колес |
|
ческих колес |
|
|
|
|
контакта АВ |
возникает сила трения Г, большая или, по |
крайней |
||
мере, равная |
силе Q2 , т. е. должно |
выполняться условие |
||
|
T = fN^Q2 |
= ^ |
, |
(12) |
где /—коэффициент трения по месту АВ.
Соотношение (12) является основным условием сцепления элементов всякой фрикционной передачи, вместе с тем оно будет одним из отправных положений для построения расчетов рассмат риваемых узлов.
Под действием прижимающей силы N и сдвигающей Q3 колеса деформируются и будут соприкасаться по узкой площадке АВ ширины / (рис. 9). Удельные контактные давления q окажутся рас пределенными по некоторому закону и отклоненными от общей нормали на угол у, для которого по условию (12) в среднем имеем
Так как для реальных устройств величина Q2 в 1,5—2,5 раза меньше, чем fN, то угол у невелик, и потому ^ ш а х в центре контак- 4}
тирования и ширину / можно определять по известным формулам Герца
где b — толщина колес; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Ел,-Е2— |
модули |
упругости |
первого |
рода |
материала |
колес. |
|||||||
Здесь не учитывается небольшое влияние Q2 ; |
|
|
|
|
|
|
|||||||
Помимо того, под действием окружного сопротивления |
Q2 , на |
||||||||||||
площадке АВ и в ее окрестности справа и слева возникнут |
упругие |
||||||||||||
деформации |
сдвига |
и искривления (повороты) радиальных воло |
|||||||||||
|
|
|
|
кон |
материалов |
|
|
колес |
(см. |
||||
|
|
|
|
рис. 8). Рассмотрим это под |
|||||||||
|
|
|
|
робнее, |
выделив |
площадку |
АВ |
||||||
|
|
|
|
вместе |
|
с окрестностью, |
|
и |
про |
||||
|
|
|
|
следим |
взаимодействие |
воло |
|||||||
|
|
|
|
кон колес на этой площадке |
|||||||||
|
|
|
|
(рис. 10). |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
По |
каждому |
колесу |
можно |
||||||
|
|
|
|
указать |
три зоны |
деформаций |
|||||||
|
|
|
|
искривления, |
сопровождающе |
||||||||
|
|
|
|
гося сгущением и |
разрежением |
||||||||
|
|
|
|
радиальных |
волокон |
материа |
|||||||
Рис. 10. Взаимодействие колес: .. |
лов. Так как колесо 1 является |
||||||||||||
ведущим, то в его зоне |
|
1г |
воз |
||||||||||
1 — ведущее колесо; |
2 — ведомое колесо; |
|
|||||||||||
АВ — поверхность |
взаимодействия |
никает и-до точки аг |
постепенно |
||||||||||
|
|
|
|
нарастает сгущение. |
За точкой |
alt из-за возросших давлений и сил трения, рост сдвига и искрив
ление |
волокон прекращается. |
По |
ведомому |
колесу |
2 |
в |
его |
||
зоне |
/ 2 |
до точки с 2 |
происходит |
растяжение материала |
и |
разре |
|||
жение |
радиальных |
волокон. По |
этим причинам на |
|
участке |
||||
Аах |
имеет место относительное |
опережающее |
скольжение |
сгу |
щающихся радиальных волокон колеса / по отстающим разре жающимся волокнам колеса 2. Расстояние а2аг для разных слу чаев различно и зависит от модулей Е1г Е2, радиусов г1ш г2 , от нагрузки М2 и от силы прижатия N. Оно может оказаться равным нулю и тогда" центральные зоны 7/а и П2 будут совпадать.
После перехода через границы а х , а 2 деформированные волокна колес вступают в зоны П1г 112, где сохраняют свое расположение
42
Неизменным, так как здесь велики удельные контактные давления и отвечающие им силы сцепления от трения. При таких усло виях не может возникнуть относительное скольжение зоны Пх относительно 772 — они двигаются как единое целое с одной и той же линейной скоростью (по величине и направлению). В против ном случае возникло бы буксование.
После |
точки |
бх |
давление и сцепление между колесами осла |
|||||||||
бевает, |
сгущенные |
волокна зоны |
Шх |
получают |
возможность |
|||||||
к восстановлению, |
отчего |
\у |
/ |
\ |
П |
|
|
|||||
на участке бхВ |
они |
с one- |
\ |
— ® i |
||||||||
режением |
скользят |
по те- |
\v, |
' |
• |
' |
||||||
ряющим разрежение |
и от |
|
|
|
|
|
|
|||||
стающим |
волокнам |
зоны |
|
|
|
|
|
|
||||
III2, |
выпрямляются и за |
|
|
|
|
|
|
|||||
тем за |
точкой В |
приобре |
|
|
|
|
|
|
||||
тают |
некоторое |
разреже |
|
|
|
|
|
|
||||
ние, |
которое |
еще дальше |
|
|
|
|
|
|
||||
быстро |
пропадает. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Для участка бхб2 |
зоны |
|
|
|
|
|
|
|||||
7//а , |
|
из-за |
увлекающего |
Рис. |
11. |
Распределение |
окружных скоростей |
|||||
со стороны колеса |
1 тре |
|
|
|
колес |
|
||||||
ния, |
разрежение |
волокон |
|
|
|
|
|
|
||||
колеса |
2 |
сохраняется, а |
после |
точки б 2 |
величина |
увлекающего |
трения делается недостаточной, поэтому наступает потеря разре жения, затем за точкой В разрежение восстанавливается с неко торым колебанием недеформированной структуры. В результате
радиальные |
волокна |
зоны III» |
смещаются в сторону, обратную |
||||
вращению. |
|
|
|
|
|
|
|
На основе изложенного распределение линейных окружных |
|||||||
скоростей vx |
и и2 |
ведущего |
и ведомого колес можно представить |
||||
схемой, приведенной |
на рис. |
11. В зонах I I U |
I I 2 скорости одина |
||||
ковы, в зонах 1Х, |
1г |
и IIIX, |
777, они различны и можно записать |
||||
|
|
|
v2 — vx |
— {Avx-\- |
Аи2). |
|
|
Передаточное |
отношение |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
- |
С 1 |
Avx -f- Ди2 |
|
|
|
|
|
|
|
||
И Л И |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(14) |
где £у = |
+ |
|
коэффициент |
упругого |
проскальзывания |
узла.
Из предыдущего следует, что £у должен зависеть от нагрузки ведомого колеса М2, материалов колес и от размеров последних. Опытом установлено, что численные значения £у невелики и, например, для стальных дисковых колес колеблются в пределах
43
0,001—0,003. При работе стали по резине, наклеенной тонким слоем на стальную основу, £у в среднем повышается до 0,03.
Буксование. Если величины N и Т, входящие в соотношение (12) неизменны, а нагрузка М2 на выходе растет, то при доста точном запасе мощности двигателя на входе будет расти и окруж ная сила Q2 . Рост Q2 вызовет увеличение искривлений сдвига
радиальных |
волокон |
места |
контактирования |
колес и сужение |
||||
зон Пх |
и / / 2 . |
Наконец, |
наступает момент, когда |
отрезок |
||||
станет |
равен |
или близок |
к |
нулю. При этом |
знак |
неравенства |
||
в соотношении |
(12) |
исчезнет, |
и в результате |
будем |
иметь |
|||
|
|
|
|
|
Т = Q2 , |
|
(а) |
а коэффициент упругого проскальзывания возрастет до своего
максимального значения |
£ т а х . |
не |
стабильная |
|
Так как коэффициент |
трения / — величина |
|||
и в зависимости от состояния контактирующих |
поверхностей ме |
|||
няется в некоторых пределах, то нестабильной |
является и сила |
|||
трения Т. По этой причине равенство (а) нарушается |
то в одну, |
|||
то в другую сторону, передача работает не ровно, рывками, |
т. е. |
|||
неудовлетворительно. |
|
|
|
|
При дальнейшем росте момента сопротивления М2 |
сила |
тре |
||
ния Т окажется меньше, чем потребная сила Q2 , |
ведущее колесо |
полностью утратит сцепление с ведомым, наступит так назы ваемое буксование. При этом скорость v2 либо будет намного меньше vlt либо произойдет остановка ведомого колеса.
Для нормально работающей фрикционной передачи буксова ние недопустимо, точно также неприемлемо условие (а). Величина силы сцепления трения должна заметно превосходить окружное сопротивление. Последнее означает, что всякая фрикционная пе редача должна иметь подтвержденный практикой достаточный запас по силе сцепления от трения или, как говорят, коэффициент запаса п по окружной силе Q2 . Отсюда следует, что основным исходным расчетным соотношением должно быть не условие (12), а
где n > 1. |
Т = fN |
«Qa , |
(15) |
|
|
|
|
||
При выполнении этого условия буксование отсутствует, сле |
||||
довательно, существуют |
зоны сцепления Пх и / / 2 , |
обеспечиваю |
||
щие |
нормальную работу |
передачи. |
|
|
О |
проскальзывании |
«течения». Физические |
представления |
|
о работе фрикционной пары в различных условиях, |
непосредствен |
|||
ные наблюдения и числовые данные |
опытов о величинах коэффи |
циентов проскальзывания при отсутствии буксования позволяют предполагать, что на линии раздела агб1 контактирования (рис. 10) не всегда существует абсолютное сцепление, соответствующее чисто упругому проскальзыванию. Оно, по-видимому, имгет мэсто при достаточно чистых контактирующих поверхностях и как-то обусловливается длиной отрезка афх или силой прижатия iV.
44
При загрязнений работающих поверхностей маслами или дру гими агентами должно иметь место некоторое дополнительное проскальзывание зоны Пх ведущего колеса" относительно зоны I I г — ведомого. Это проскальзывание не является буксованием. Оно похоже на Медленное перенесение течением одной поверх ности по другой и потому может быть названо проскальзыванием «течения».
Существование проскальзывания течения подтверждают ре зультаты повседневного опыта. Например, на основе многочислен ных экспериментальных данных в различных литературных источниках указывается, что коэффициент упругого проскальзы вания £у стали по стали, для элементов, работающих всухую, составляет от 0,001 до 0,005 и несколько более, а для помещенных в масляную ванну он находится в диапазоне от 0,030 до 0,050, т. е. имеет величины на порядок больше. Ясно, что перенос пе редачи в масляную ванну не может изменить упругого проскаль зывания, но это меняет условия контактирования вдоль линии АВ. Здесь элементы оказываются в значительной мере разделенными слоем смазки, которая к тому же затягивается в место контакти рования.
При учете скольжения течения линейные скорости зон Пг и / / 2 различаются на некоторое значение Аиа б . Оно просуммируется с упругим проскальзыванием, в результате общий коэффи циент проскальзывания нормально работающей без буксования
фрикционной передачи |
возрастет |
и определится по формуле |
^ _ |
At)t + Ли2 |
+ А'Чаб |
Поэтому приводимые всюду данные для коэффициента про скальзывания, очевидно, следует понимать в соответствии с выра жением (16), т. е. эти данные являются опытными значениями сум марного коэффициента проскальзывания £ без буксования, обу словленными упругим проскальзыванием и скольжением течения.
Только при чистых поверхностях и.нужном |
прижатии, |
когда |
достаточна протяженность зон IIlt П2, можно |
устранить |
сколь |
жение течения. Однако об этом пока ничего не известно. Нужны теоретические и экспериментальные исследования. Существующие сейчас сведения о величинах £ для разных пар материалов, о за висимости £ от нагрузки, от размеров колес, их формы и от состоя ния работающих поверхностей крайне скудны и далеко недоста точны. Все же, если основываться на тех опытных сведениях, какие существуют, то можно принимать, что проскальзывание течения для некоторых пар материалов и в зависимости от состоя ния работающих поверхностей может значительно (до десяти крат и более) превосходить упругое проскальзывание. Для чистых поверхностей, небольших нагрузок и хорошего прижатия оно может оказаться равным нулю.
45
Геометрическое скольжение. Геометрическое проскальзывание или более точно скольжение обусловливается тем, что во многих фрикционных парах по кинематическим и конструктивным при чинам точки соприкасающихся и катящихся друг по другу поверх ностей не могут иметь одинаковые линейные скорости.
Для пояснения рассмотрим работу широкоизвестной лобовой фрикционной передачи (рис. 12), состоящей из ведущего диска / и ведомого ролика цилиндрической формы 2.
Здесь соприкосновение ведомого элемента с ведущим происхо дит по обраузющей АВ цилиндрического ролика. Ролик для всех точек по образующей может иметь только одну линейную ско-
|
|
|
|
|
Рис. 13. Лобовая передача с прак- |
||
Рис. |
12. |
Геометрическое сколь- |
тнчески |
устраненным геометриче- |
|||
женке лобовой |
передачи |
|
скнм скольжением |
|
|||
рость v2, |
в то время как у диска скорости распределены по закону |
||||||
треугольника ODE. |
Поэтому |
на длине |
соприкосновения |
АВ они |
|||
изменяются от |
vA |
до vB, и, |
следовательно, линейные |
скорости |
|||
диска |
и |
ролика |
могут совпасть только для одной точки |
С сопри |
косновения, которая |
называется |
полюсом или центром качения, |
||||
т. е. для точки |
С |
vz |
= |
vc. |
|
|
|
|
|
|
|||
Во всех остальных точках между Л и В имеет место обычное |
||||||
скольжение |
с |
относительной |
скоростью |
|||
|
|
|
у а = |
г>г — |
vc. |
|
Это и есть геометрическое скольжение. |
||||||
Таким |
образом, |
геометрическое |
проскальзывание — это от |
носительное скольжение соприкасающихся точек поверхностей, вызванное различием в геометрии и в кинематике фрикционной пары.
• Геометрическое скольжение в лобовой передаче проявляется очень ясно, в других — оно наблюдается в меньших масштабах, однако, в большей или меньшей мере имеет место почти всегда.
Геометрическое скольжение вредно тем, что увеличивает потери на трение и повышает износ трущихся поверхностей. Поэтому
46
в конструкциях форму и расположение тел качения стремятся вы бирать так, чтобы снизить и устранить геометрическое скольжение.
В приборах, где основной задачей является получение контро лируемого или стабильного передаточного отношения и где силы и передаваемые моменты невелики, поверхность ролика лобовой передачи делают закругленной по радиусу г 0 (рис. 13) и этим в зна чительной мере устраняют геометрическое скольжение. Изба виться от упругого проскальзывания и сопутствующего ему сколь жения течения невозможно — они присутствуют всегда.
П. СИЛЫ ПРИЖАТИЯ
Независимо от степени нагруженное™ моментом М2, ведущий и ведомый элементы фрикционного узла должны быть прижаты друг к другу с определенной силой. Это обеспечивает сцепление и нормальную работу. При больших и заметных нагрузках не обходимы большие силы, при малых они в соответствующее число
раз |
меньше, |
но всегда превосходят полезные |
окружные усилия |
||
на |
порядок, |
а |
иногда |
и в большее число раз |
(до. 20 и больше). |
Это |
следует |
из |
того, |
что принимаемые в расчетах коэффициенты |
трения выбираются из диапазона 0,05—0,40, а запасы по сцепле нию 1,5—3..
Такие большие прижатия создают в опорах валов и осей ве домых элементов заметные моменты сопротивлений трения, что суммируется с нагрузочным моментом М2 и, следовательно, тре бует расхода определенной части прижатия. При значительном моменте М2 и малых потерях на трение последними можно пре небречь, но в приборостроении нередки случаи, когда моменты сопротивлений трения оказываются одного порядка с полезным
моментом |
/И 2 |
|
даже превосходят его. Поэтому условие сцеп- |
|||
ля емости |
более полном виде следует переписать так |
|||||
(12) вИЛИ |
T = fN>Qi=2(M' |
+ M e ) |
, |
(12*) |
||
|
|
|
||||
где Мс — момент |
|
сопротивления всех сил трения на ведомых |
||||
|
элементах,* приведенный |
к оси £)2 . |
|
|
||
Величина Мс |
определяется реакциями в опорах на силу при |
|||||
жатия N и окружную силу Q2 , конструкцией опор, их числом и |
||||||
расположением относительно ведомого элемента |
D 2 > возможны |
|||||
и другие |
составляющие. |
|
|
|
||
Силы N и Q2 |
почти всегда действуют под прямым углом друг |
|||||
к другу, поэтому нагрузочная на опоры сила |
Ron |
со стороны ведо |
||||
мого элемента D 2 |
|
может быть подсчитана по |
формуле |
где
47
Так как Q2 |
в среднем примерно в 10 раз меньше N и его доля |
||||
лишь |
в редких |
случаях |
может достигать значений 0,3—0,4, то |
||
Y = |
1,01 -г-1,08, |
и для всякого |
случая |
оно предварительно может |
|
указываться как среднее |
этого |
интервала. |
|||
Если таким |
образом |
указано Ron, |
а из принятой схемы из |
вестно расположение опор и их конструкция, то всегда можно правильно оценить значение Мс, т. е. записать
Мс = xRon = ухМ,
здесь я — коэффициент, имеющий размерность длины и опреде ляемый конструкцией и расположением опор ведомого элемента.
Для перехода от условия сцепляемости (12*) к расчетному со отношению (15) необходимо ввести коэффициенты запаса по М2 и Мс. В общем случае эти коэффициенты не одинаковы, поэтому, запишем
|
|
|
|
А: |
|
|
откуда, |
после замены Мс на его выражение, |
получим |
||||
|
|
|
D i |
n M > |
, |
(17) |
|
|
f -ir |
— "cY* |
|
|
|
где n — коэффициент |
запаса |
по сцеплению |
для выходного мо |
|||
пс— |
мента М2, |
|
|
|
|
|
коэффициент |
запаса |
по сцеплению для момента сопро |
тивления Мс.
Для нагруженных узлов величина п выбирается из диапазона 1,3-*-1,8, а для малонагруженных или совсем ненагруженных приборных передач, где имеется необходимость повысить точность функциональной связи, рекомендуется интервал 2—3. Коэффи циент пс во всех случаях можно принимать 1—1,5, что зависит от точности определения и и доли Мг в общем моменте сопротив ления.
Множитель —g— можно рассматривать как характери-
/ ~y - "cY*
стику конструкции ведомой части проектируемого узла. Для хорошей работы необходимо, чтобы второй член его знаменателя был в 5—10 раз меньше первого. В высоконагруженных устрой ствах это условие выполняется достаточно хорошо, поэтому второй член даже не принимается во внимание. В малонагруженных устройствах при неудачном подборе D2 и конструкции опор, вто рой член может оказаться сравнимым с первым, т. е. сопротивле ния возрастают до уровня, сравнимого с передаточными возмож ностями фрикционного узла, и последний может стать неработо способным.
48
Для ненагруженных (М2 = 0) или очень малонагруженных внешними сопротивлениями передач формула (17) теряет смысл. Здесь Мс оказывается основной нагрузкой на передачу, следо вательно, условие (12*) должно быть выражено так
откуда можно указать граничное значение для Z)2 , а |
именно |
д 2 ^ ^ р . |
(18) |
Сила прижатия N здесь может быть любой, и потому ее сле дует выбирать, руководствуясь соображениями приемлемости для технической реализации в проектируемом устройстве.
12. РАСЧЕТ РАДИУСОВ ЭЛЕМЕНТОВ
Несмотря на наличие проскальзывания, функциональная связь выхода со входом малонагруженной фрикционной передачи, ра ботающей при небольших скоростях, может быть сделана доста точно стабильной. Для этого необходим тщательный расчет, хоро шее исполнение элементов и сборки, достаточная жесткость кон струкции, сохранение неизменности условий эксплуатации. При этом проскальзывание также оказывается стабильным и малым: оно незначительно влияет на точность работы. Опыт построения и эксплуатации некоторых приборов подобного рода подтверждает последнее.
Для получения наименьших размеров элементов и небольшой силы прижатия, фрикционный узел следует помещать в наиболее быстроходной части цепи устройств, где выходной момент М2 наименьший.
Как обычно, исходными для расчета являются: потребный мо мент М2 на выходе ведомого элемента и соответствующее число оборотов пг. Передаточное отношение i иногда указывается не посредственно, но чаще его нужно назначать, исходя из учета места и роли фрикционного узла в общем устройстве, либо при нимая во внимание'те числа оборотов, какие могут иметь источ ники воздействий — электродвигатели. После выбора вида пере дачи, ее схемы и назначения материалов путем расчетов следует определить диаметры D 2 , D x ведомого и ведущего элементов, за тем усилие прижатия N и, наконец, потребный момент на входе или соответствующую мощность.
Так как усилия прижатия ./V значительны, то в местах сцепле ния элементов возникают значительные удельные контактные дав ления. При работе в масле или при обильной смазке это может приводить к поверхностным разрушениям через усталостное вы крашивание, а при работе всухую — к отслаиванию частиц мате риала с катящихся друг по другу поверхностей. Следовательно,
4 Е. А. Лариков |
49 |