книги из ГПНТБ / Бордовский Г.А. Физика учеб. пособие для студентов фак. естествознания пед. ин-тов
.pdft |
(2 .5 4 ) |
Подтвердим этот вывод следующим мысленным опытом. Используем в качестве часов устройство, представленное на рис.2 .3 1 .
Луч. света движется между двумя параллельными абсо - лютно отражающими зеркала ми, помещенными на нѳкото-
V |
ром расстоянии |
друг от |
дру |
|
|
га . Чтобы убедиться,что |
■ |
||
А |
такое устройство может |
слу |
||
жить часами, каждое отра - |
||||
-------Н |
жение луча от |
зеркала мож |
||
Рис.2.31 |
но сопоставить |
с колебани |
||
ями маятника в |
обычных ча- |
|||
|
сах. Сравним показания двух идентичных часов: А, которые по -
коятся и В, которые движутся относительно А со скоростью \Г .
Обозначим время прохождения света между зеркалами в неподвиж
ных часах |
Т |
, а |
в движущихся |
т " . Из р и с.2.31 видно, |
что |
в |
движущихся часах |
свету требуется пройти расстояние |
СТ' |
||||
большее, |
чем |
в неподвижных |
СТ', т .е . интервал времени |
|
между двумя отражениями возрастает. По теореме Пифагора можно записать:
(2 .5 5 )
раз медленнее. Этот эффект не связан со спѳцификой часов, а является неотъемлемым свойством времени. Для того, чтобы убедиться в этом, рядом с оптическими часами мож но поставить обычные. Если бы обычные часы в движущейся сис - теме шли быстрее, чем оптические, то это позволило бы опреде лить абсолютное движение, что нарушает принцип относительнос
ти Эйнштейна. |
|
|
|
Эффект |
замедления ,времени представляет |
особый |
интерес |
для будущих |
межзвездных космических полетов, |
которые |
должны |
осуществляться с огромными скоростями. Допустим, что в ново -г
торый момент времени с Земли |
со скоростью ѵ = 0 ,9 с старто- |
- |
50 |
вала ракета. Б ракете улетел один из двух близнецов, которым
в момент старта исполнилось 20 лет. С точки зрения земного на
блюдателя |
для полета |
до звезды |
и обратно |
потребуется 60 лет. |
||||
Для космонавта |
время |
будет |
течь |
в |
Ѵ |
г/ с а~ |
раз медленнее |
|
и составит |
fi' |
= 18 |
лет. |
Вернувшись 38 |
летним, |
он застанет |
своего брата в возрасте 80 лет. При больших скоростях движе - ния ракеты разница во времени будет возрастать. Описанный эф
фект называется парадоксом близнецов. Парадокс заключается в
том, что для космонавта, покоящегося относительно космическо
го корабля, движущейся системой отсчета является Земля, и с
его точки зрения время замедляется для оставшегося дома близ неца. Однако в данном случае этот вывод несправедлив, посколь ку на самом деле системы не равноправны. Ведь ракета во вре -
мя полета по крайней мере четырежды получала ускорение, т . е .
система отсчета, связанная с ракетой неинерциальная. Парадокс близнецов разрешается в общей теории относительности, соглас но которой космонавт действительно окажется моложе.
Эффект замедления времени экспериментально подтверждает
ся в опытах с элементарными частицами.
2 .6 .5 . Одновременность событий
Теория относительности потребовала пересмотра и такого , казалось бы очевидного, понятия как одновременность. Оказа -
лось, что события одновременные в одной системе отсчета будут неодновременными в другой системе, движущейся относительно
первой. Рассмотрим такой пример. Наблюдатель Л находится |
в |
||
центре вагона, |
движущегося по отношению к наблюдателю В |
со |
|
скоростью V |
(р и с .2 .3 2 ). Наблюдатель А включает эдектричѳ - |
||
скую лампочку, |
свет от которой распространяется во все сторо |
||
ны с |
одинаковой скоростью. С точки зрения наблюдателя А |
оба |
|
луча |
достигнут |
зеркал 3 и 3' одновременно. Однако с |
точки |
зрения наблюдателя В левый луч достигнет зеркала быстрее.пос кольку за то время, пока он распространяется, зеркало 3 приб - лизится, а зеркало 3' удалится от той точки, в которой вклю чалась лампочка. Таким образом, одновременность событий, ко торые пространственно удалены друг от друга, нарушается. Собы
- 51 -
тия могут быть достоверно одновре |
- |
мѳнны лишь в том случае, когда |
С-т |
|
совпадают в пространстве. |
|
Это обстоятельство, как и дру - |
|
гие следствия из преобразований Ло - |
|
рѳнца, оказывается существенным лишь |
|
при больших скоростях двикания сис - |
Р и с.2 .3 2 |
темы отсчета. |
|
2 .6 .6 . Релятивистское сложение скоростей
Как известно из нѳрѳлятивистской механики, скорости скла дываются по правилу (2 .56)
|
V' |
= |
V |
+ U |
|
(2 .56) |
Легко убедиться, |
что это |
выражение |
несовместимо со |
вторым |
||
постулатом Эйнштейна. Пусть |
с |
самолета, движущегося относи - |
||||
тѳльно Земли со |
скоростью |
|
V , посылается луч света,скорость |
|||
распространения |
которого |
(с) |
будет |
одинаковой относительно |
любых инерциальных систем отсчета. Применим к этому случаю правило сложения скоростей (2 .56) и получим ѵ + с = с ?!! Следовательно, выражение (2 .5 6 ) должно быть уточнено.
Выведем формулу для релятивистского сложения скоростей
следующим образом. Скорость тела в неподвижной системе коор -
динат можно |
определить как |
U = -£ , а скорость в движущейся |
||||
системе как |
v ' = |
|
. Воспользуемся |
преобразованиями Лорен |
||
ца и найдем |
Ж- - |
1 |
У.Ѵ |
- |
£ У . |
|
|
t |
- ѵ х /с 2 |
1 + W /c2t |
|
||
|
|
|
' |
- |
..У_.+ У |
(2 .57) |
|
|
|
|
|
UV |
|
|
|
|
|
|
с |
|
Как и следовало ожидать, формула для релятивистского сложения скоростей (2 .57) переходит в формулу (2 .5 6 ) при V « с .
О
Рассмотренная выше1теория называется специальной теорией относительности. Эйнштейн создал также обюю теорию относи - тельности. которая является современной теорией тяготения.Эта теория выходит за рамки настоящего пособия.
- 52 -
|
|
|
i |
§ |
2 . 7 . Упражнения |
|
|
1 . Определить |
ускорение свободного падения на поверхнос |
||
ти Луны. Касса Луны - 7 ,3 * І0 22 кг, диаметр |
- 3,48*І0^ |
м. |
|
2 . Кожно ли определить ускорение тела |
по величине |
векто |
ра скорости в некоторый момент времени?
3 . Велосипедист движется со скоростью 20 км/час.Во сколь
ко pas нужно |
увеличить скорость, чтобы его кинетическая энер |
||||||
гия возросла |
втрое? |
|
|
|
|
|
|
4 . Определить момент |
инерции Земли. Касса Земли |
- 5,96« |
|||||
•I02/f к г, радиус - |
6 ,3 7 |
-І0 6 и. Определить момент |
инерции Луны. |
||||
5 . Упругая сила пропорциональна смещению ( |
F =К Х ).В ка |
||||||
ких единицах выражается |
к |
в системе СИ? |
|
|
|||
6 . |
Человек массой |
60 |
кг опускается в лифте с ускорением |
||||
2 м /сек . |
Определить |
его |
в ес. |
|
|
||
7 . |
Определить |
период |
обращения искусственного |
спутника |
Земли, вращающегося по круговой орбите на расстоянии 20000 км
от поверхности Земли. |
|
|
|
|
|
8 . Медуза массой |
0 ,2 кг, при сокращении выбрасывает |
0,05 |
|||
кг воды со скоростью I |
м /сек . Определить скорость, |
которую |
|||
приобретает медуза. |
|
|
|
|
|
9 . |
Во сколько раз |
увеличится плотность |
тела, |
если |
оно |
движется |
со скоростью 0 ,2 с? Размеры тела в |
направлении, |
пер |
пендикулярном направлению движения не изменяется.
10. С самолета, летящего относительно Земли со скоростью
3000 км/час, пускается ракета со скоростью 3000 км/час отно - сительно самолета. Какова скорость ракеты относительно Земли?
11. На сколько процентов увеличится масса электрона, ес
ли ему сообщена энергия 2*10^ эв? |
|
12. По полу бежит таракан. Длина его тела ІО мм, |
центр |
тяжести находится на высоте 0,25 см от пола. При какой мини - мальной скорости таракан споткнувшись может перевернуться на спину?
13 . Мышца ноги, действуя |
со средней |
силой 2500 н , сокра |
тилась на 3 см. Какая работа произведена |
при этом? На сколько |
|
увеличился запас механической |
энергии, если центр тяжести че |
|
- |
53 - |
|
ловека массой 50 кг поднялся на высоту 10 |
см? |
||
14. |
Саранча массой 2 ,5 |
г в прыжке поднимается на высоту |
|
4 м. Направление прыжка таково, |
что 30% энергии расходуется |
||
на подъем, а 70%связано с горизонтальным |
полетом. Какова ки |
||
нетическая |
энергия саранчи в самом начале |
прыжка? |
- 54 -
Г л а в а Ш
МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ
§ 3 .1 . Общие представления молекулярно-кинетической
теории строения вещества
Многочисленные материальные тела, встречающиеся в приро
д е, обладают самыми разнообразными свойствами. Известно, на
пример, что медная проволока, будучи быстро растянутой, охла ждается, а резиновый жгут в этих условиях, наоборот, нагрева
ется. Вольфрам - тяжелый металл - |
плавится |
при очень высокой |
||
температуре, тогда как |
ртуть (тоже |
тяжелый металл) уже |
при |
|
0°С находится в жидком |
состоянии. |
Еще более |
разнообразными |
и |
удивительными свойствами (вплоть до мыслительной способности
головного мозга) обладают органические вещества. Такое разно
образие физических свойств материалов обусловлено различием их внутреннего строения.
В основе современных представлений о строении вещества
лежит |
молекулярно-кинетическая теория, согласно |
которой веще |
|
ство, |
встречающееся в природе, имеет дискретную |
структуру |
- |
- оно |
состоит из мельчайших частиц: атомов и молекул. Наибо |
- |
лее простыми из этих частиц являются атомы. Однако, несмотря
на то, что по-гречески "атом'*, означает неделимый, он совсем
не представляет сооой предела делимости вещества и не являет ся его мельчайшей частицей. Атомы - это простейшие из частиц, которые еще обладают определенными химическими свойствами(ва лентностью и Т .П .). Если разложить атом на составные части
(ядро и электроны), то он потеряет эти свойства. О величине
атомов |
можно судить, например, по таким данным. Самый малень |
кий из |
всех атомов - атом водорода - имеет поперечные размеры |
|
- 5 5 - |
~ ѴІ 0 - ^ 1 м и пассу |
~ |
I,7 * I0 _2^Kr. |
|
атомов ( Н е , Аг , |
|
Вещества, состоящие непосредственно |
из |
||||
Au , W , Fe |
и д р .) , |
называются химическими |
элементами. В нас |
||
тоящее время открыто (найдено в природе и |
получено искусст - |
||||
венным путем; |
105 |
элементов, но только 92 |
из |
них встречаются |
в естественном состоянии. Все многообразие вещества обуслов -
лено |
способностью атомов определенным образом соединяться |
|
друг |
с другом и образовывать молекулы. Подооно тому, как |
иэ |
33 букв русского алфавита составлены десятки тысяч слов, со - четание 92 элементов дает огромное число различных химических соединений. Естественно, что подавляющее число веществ»встре чающихся в природе, состоит из молекул. Некоторые молекулы содержат сотни и тысячи атомов, достигают гигантских (по атом ным масштабам) размеров и при увеличении в миллионы раз могут наблюдаться визуально с помощью современных электронных мик -
роскопов.
Атомы и молекулы, во-первых, сами по себе представляют
слохные образования, а , во-вторых, они сложным образом взаи - модѳйствуют друг с другом, причем это взаимодействие не явля
ется статическим, так как все атомы и молекулы находятся |
в |
непрерывном хаотическом движении. Молекулярно-кинетическая |
|
теория не может учесть все реальные свойства атомов и моле |
- |
кул. Она пользуется определенными модельными представлениями, например, иногда абстрагируется от реальных сил взаимодѳйст - вия между атомами и молекулами, рассматривает их как недели - мыѳ и неизменные частицы и не занимается вопросами их внутрен
него строения. Однако, несмотря |
на то, что в |
целом молекуляр |
|
но-кинетическая теория является |
приближенной, |
на ее |
основе |
удовлетворительно объясняются очень многие свойства материаль ных тел (теплоемкость, теплопроводность, диффузия и д р .) .
Идеи атомизма зародились еще в глубокой древности. На -
пример, они высказывались в трудах Демокрита, Лукреция, Эпи - кура, древнеиндийских философов и других древних мыслителей . Во времена раннего средневековья эти идеи были забыты и фак - тически молекулярно-кинетическая теория была -создана усилиями многих ученых в 18-19 вв. Среди них в первую очередь следует отметить Р.Майера (1814 - 1878), Д.Джоуля (1818 - 1889), Г.Гельмгольца (1821 - 1894)»Р.Клаузиуса (1822 - 1888). Боль -
- 56 -
шиѳ эаелуги в решении этой проблемы принадлежат М.В.Ломоносо ву.
§ 3 .2 . Два метода рассмотрения явлений природы
Все явления природы и все физические свойства материаль ных тел могут быть рассмотрены двумя различными методами;термодинамическим и статистическим. Познакомимся с этими метода ми на примере газа.
|
|
3 .2 .1 . Макротрамѳтры |
газа |
|
|
і'а з, |
заключенный в каком-либо сосуде, |
например, |
воздух в |
||
Футбольной камере, |
будет характеризоваться |
объемом |
V |
, мас |
|
сой т , |
давлением |
р и температурой Т. Эти параметры |
можно |
измерить экспериментально и даже изменить по нашему желанию . Они называются иакропаоаиетрами. так как характеризуют газ в целом, отвлекаясь от вопросов его внутреннего строения. Мак - ропараметры газа взаимосвязаны и подчиняются определенным со отношениям, которые носят название уравнений состояния.Напри-
мѳр, уравнениями состояния являются известные |
законы Бойля- |
|||||
-Мариотта: |
|
|
|
|
|
|
рѴ = const |
при |
m - const |
и |
Т - const |
(3 .1 ) |
|
и Гей-Люссака: |
при |
m - const |
и |
V - const |
(3 .2 ) |
|
р |
= ^ RT |
|||||
V = cWoT |
при |
m - const |
и |
р - const |
(3 .3 ) |
|
Параметр |
ot в уравнении (3 .2 ) |
называется |
термическим |
|||
коэффициентом давления, а в уравнении |
(3 .3 ) - |
коэффициентом |
||||
термического |
расширения газа . Численно он равен 1 /2 7 3 ,1 5 град“-1 |
|||||
и в достаточно широком интервале температур |
и давлений |
остается практически постоянным почти для всех газов. Темпе -
ратура, входящая в уравнения (3 .2 ) и ( 3 ,3)измѳряѳтся по абсо
лютной шкале Кельвина, которая связана со шкалой Цельсия со - отношением (3 .4 )
т = |
1 |
+ t |
(3 .4 ) |
|
|
||
|
|
|
- 57
Законы Бойдя-Мариотта и Гей-Люссака |
являются |
частными |
|
случаями объединенного газового закона Клапейрона-Менделеева |
|
||
p V = ^ - R T |
(3.5) |
|
|
где ßi - молекулярный вес газа, а К - |
универсальная газо |
- |
|
вая постоянная, равная 8,31 кдж/кмоль.град. Отношение |
^ рав |
||
но числу молей, содержащихся в данной массе газа. |
|
|
|
Все упомянутые выше законы справедливы лишь для доста |
- |
точно разреженных газов, находящихся при сравнительно высокой температуре. На рис.3.1 представлена температурная завися мостъ давления газа при постоянном объеме (изохора). Пункти - ром на этом же рисунке изображена зависимость, соответствую -
щая закону нлапеирона-Менделеева ( 3 .5 ) . Видно, что этот закон
выполняется не во всей температурной области, причем для од -
них |
газов |
(Н£, Не и др .) область |
справедливости |
(3 .5 ) шире, |
а |
||||
для |
других |
(пары воды, |
аммиак и др.) |
гораздо уже. Газы, |
кото |
||||
рые подчиняются закону |
Кдаиепрона-Мѳнделѳѳва, называются иде |
||||||||
|
|
|
альными. Очевидно, что |
идеальных |
|
||||
|
|
|
газов в буквальном смысле этого сло |
||||||
|
|
|
ва не существует, но при высоких |
|
|||||
|
|
|
температурах и |
большом разрежении |
|
||||
|
|
|
любой газ ведет себя как идеальный. |
||||||
|
|
|
Найдены уравнения |
состояния |
, |
||||
|
|
|
которые оолеѳ полно, чем уравнение |
|
|||||
|
|
|
Клапейрона-Менделеева, |
отражают |
|
||||
|
|
|
свойства реальных газов. Наиболее |
|
|||||
простым из |
них является уравнение Ван-дер-Ваальса: |
|
|
||||||
|
|
(Р + $ )(ѵ - в; |
- |
вт . |
|
(з.б) |
|
||
где |
а и в |
- поправки на |
давление |
и объем, |
характерные |
для |
каждого газа . Уравнение Ван-дер-Ваальса также имеет свои пре делы применимости.
Рассмотрение явлений природы так, как они проявляются
внешне, (анализ макропараметров вещества) |
составляет, сущность |
|
термодинамического метода изучения физических процессов. |
Уже |
|
из этого определения можно сделать вывод |
о достоинствах и не |
|
достатках термодинамического метода. В его основе лежат |
экс - |
|
- 58 - |
|
|
пѳримѳнтально наблюдаемые величины, а законы, которым они под чиняются, носят опытный (эмпирический) характер. Термодинами ческий метод не требует также знания каких-либо свойств ато - мов или молекул, составляющих тело, поэтому обладает большой общностью и позволяет относительно просто решать широкий круг практических вопросов, в том числе и вопросы энергообмена в
живых организмах. С другой стороны, пользуясь термодинамиче - ским методом нельзя выяснить физический механизм тех или иных
явлений, т .е . нельзя |
ответить на вопрос "почему?" Например |
, |
||
почему |
при |
понижении |
температуры давление газа уменьшается |
? |
Почему |
при |
большом разряжении газы можно считать идеальными |
, |
а при высоком давлении нет? Каков физический смысл поправок
Ван-дер-Ваальса? и т .д .
Статистический метод лишен названных недостатков. В ос - нове этого метода как раз лежит задача анализа атомно-молеку лярного механизма физических явлений. В статистическом методе
используются определенные представления о свойствах атомов и
молекул, о механизме их взаимодействия. Такой подход позволя ет с единой точки зрения обосновать уравнения состояния газа,
создать |
теорию |
теплоемкости, теплопроводности, диффузии и т .п . |
Более |
того, |
статистический метод дает не только строгое |
обоснование законов термодинамики, но и указывает границы их |
применимости, иднако статистический метод тоже не лишен неко торых недостатков. Он основывается на определенных модельных представлениях о свойствах атомов и молекул, поэтому выводы,к которым он приводит, справедливы лишь настолько, насколько точно соответствует выбранная модель свойствам реальных ато - мов и молекул. Кроме того использование статистического ме
тода часто сталкивается с оольшими математическими трудностя ми. ѵ
3 .2 .2 . Микропараметры газа
При изучении физических явлений статистическим методом рассматриваются микропараметры вещества. Допустим, что газ состоит из молекул, которые представляют сооой абсолютно твер дые, хаотически движущиеся шарики^/. Пусть молекулы не испы -
^Термин "газ" впервые введен в науку в 164U годы голландс - ким ученым Ван-Гельмонтом и в переводе означает "хаос".
- 59 -