книги из ГПНТБ / Бордовский Г.А. Физика учеб. пособие для студентов фак. естествознания пед. ин-тов
.pdfэнергией на следующем примере. Пусть тело |
массой m |
под |
дей |
|||||||||
ствием силы, равной весу тела, поднимается вверх в поле |
сил |
|||||||||||
земного |
тяготения |
(р и с .2.23) |
с постоянной |
скоростью(ѵ= const). |
||||||||
Сила F |
совершает |
работу, |
которую подсчитаем |
следующим обра |
- |
|||||||
зом: dA=(P\ ds) = Fdx. Â = j^Fdx = jV ig dx = m g x y h = |
mgli - |
0 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
A = mgh - |
0 |
|
(2 .4 i) |
|
||
|
|
|
|
IJ^flHO, что в этом случае работа не за - |
||||||||
|
|
|
|
висит от формы траектории, а определяет |
||||||||
|
|
|
|
ся |
только ее начальной |
и конечной |
точ |
- |
||||
|
|
|
|
ками. Силы, работа которых не зависит |
|
|||||||
|
|
|
|
от формы пути, по которому она соверша |
||||||||
|
|
|
|
ется, |
называются потенциальными. Приме |
|||||||
|
|
|
|
ром потенциальных сил могут служить си |
||||||||
|
|
|
|
лы гравитации силы упругости, силы эле |
||||||||
|
|
|
|
ктростатического взаимодействия.1^ |
Ра |
|||||||
|
|
|
|
бота потенциальных сил равна изменению |
||||||||
Р ис.2.23 |
|
|
потенциальной энергии тела, т .ѳ . |
|
|
|||||||
|
|
|
|
А = |
U2 - |
U, |
|
(2 .42) |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Из сравнения |
(2 .41) |
и (2 .4 2 ) |
следует, |
что |
потенциальная |
энер |
||||||
гия в данном |
случае |
может быть определена как |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
и |
= mgh |
|
|
|
(2.43) |
|
Аналогично можно найти потенциальную энергию деформированной
пружины (р и с .2 .2 4 ). Сила, |
необходимая |
для деформации пружины |
||||||||
пропорциональна |
величине |
смещения ( |
F |
= к х |
) . |
|
||||
|
|
гіп |
|
Работа, совершаемая при растяжении |
||||||
|
|
|
пружины равна: |
А= J')öK x d x = |
Щ1- |
|||||
Г |
■Ч.—h |
|
||||||||
мI |
LtJ |
F= KX |
- |
W |
• |
|
. Следовательно, по - |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
||
|
0 |
X |
|
тенциальная |
энергия |
деформированной |
||||
|
|
пружины определяется |
выражением |
|||||||
|
Р и с.2.24 |
|
||||||||
|
|
(2 .44) |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
U z |
М |
|
|
|
(2 .44) |
||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||
|
Легко убедиться, что |
потенциальную |
энергию можно |
опреде- |
Примером сил, не являющихся потенциальными служат силы тре
ния. Легко убедиться, |
что |
работа сил трения зависит от фор |
мы пути, по которому |
она |
совершается. |
|
|
- 40 - |
лить с точностью до некоторой постоянной, поскольку координа
та ( Ь в формуле (2 .4 3 ) и х в формуле (2 .4 4 ) ) отсчитывается
от некоторой нулевой точки, положение которой может быть выб
рано произвольно. Например, потенциальную энергию одного и
того же тела можно определять и относительно поверхности Зем ли и относительно крыши здания и относительно любой другой
точки, |
поэтому выражения (2 .43) и (2 .44) правильнее перепи - |
|||
сать в |
виде (2.43а) |
и |
(2 .4 4 а ): |
|
|
и |
= |
+ c o n s t |
( 2 . 4 3 a ) |
|
|
|||
|
и |
- |
k x z + c o n s t |
( 2 . 4 4 a ) |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
Наличие постоянного слагаемого в выражении для потенциальной энергии связано с тем, что она является энергией взаимодейст вия тел (или отдельных частей тела), т .ѳ . зависит от характе ра распределения сил в пространстве и взаимного расположения тел.
Потенциальную энергию взаимодействия тел удобнее всего представлять графическим способом. Зависимость потенциальной
энергии от координаты называют потенциальной кривой. Анализ
потенциальных кривых позволяет получить подробную информацию о характере взаимодействия. Пусть два тела (А и В) взаимодей
ствуют |
так, что график |
U = f (к] |
имеет вид, |
изображенный |
на |
||
ри с.2 .2 5 . Для нас сейчас |
не существенно, |
почему потенциальная |
|||||
кривая |
имеет именно такую форму. На практике могут быть раз - |
||||||
|
|
личные зависимости |
U(x) в том |
чис |
|||
|
|
ле и представленные на рис.2 .25 . При |
|||||
|
|
построении потенциальных кривых сис |
|||||
|
|
тему отсчета, обычно, связывают |
|
с |
|||
|
|
одним из взаимодействующих тел. |
|
На |
|||
|
|
рис.2.25 ^начало |
системы координат |
|
|||
© |
|
связано |
с телом |
А. За уровень отс |
- |
||
|
чета принята та |
энергия, которой |
|
||||
А |
|
|
|||||
|
|
обладают |
тела А |
и В, удаленные |
бес |
||
|
Рис.2.25 |
конечно |
далеко |
друг от друга (U -*-0 |
|||
|
при X—-»o). Часть |
кривой U(x) |
( в |
||||
|
|
области |
1 - 2 ), |
характеризующаяся минимумом потенциальной энер |
|||||
гии, |
называется |
потенциальной |
ямой, а часть кривой (в |
области |
|||
0-1 |
и 2 |
- » о |
) |
- потенциальным |
барьером. Если тело |
В нахо - |
|
|
|
|
|
- |
41 |
- |
|
дится в потенциальной яме, то для удаления его оттуда необхо
димо сообщить |
дополнительную энергию, т .е , совершить |
над те - |
лом работу. При отсутствии внешнего воздействия тело |
будет |
|
находиться в потенциальной яме в устойчивом равновесии. По |
||
виду кривой |
U = f(x) можно определить направление |
действую |
щей силы. При совершении телом работы его потенциальная энер гия уменьшается. Математически это следует записать так:
d A |
= - d ü |
(2 .4 5 ) |
Поскольку dA= Fxdx и |
F* = - ^ |
, следует, что сила дей |
ствует в направлении уменьшения потенциальной энергии. Напри
мер, слева от максимума (рнс.2-,25) тело будет скатываться |
в |
|||||
потенциальную яму, а справа - |
удаляться в бесконечность. |
|
||||
|
В общем случае тела могут обладать и кинетической и по - |
|||||
тенциальной энергией. Величина |
|
|
||||
|
|
Е |
= W |
+ U |
(2 .46) |
|
называется полной механической энергией. На примере |
падения |
|||||
тела, |
качания маятника |
и |
т .п . легко убедиться, что |
кинетичѳ |
- |
|
сю я |
энергия переходит |
в |
потенциальную и наоборот. |
В замкну |
- |
той системе при отсутствии трения полная механическая энергия остается постоянной. В этом состоит закон сохранения энергии. справедливость которого доказана всем развитием науки и тех - ники.
Воспользуемся законом сохранения энергии для решения во проса о величине второй космической скорости. Землю и носми -
ческую ракету (р и с.2.26) можно считать-замкнутой системой. В
этой системе изменение полной механической энергии равно нулю
дЕ |
= AW |
+ Д U . |
При полете |
ракеты с поверхности Земли |
( Г |
= Р ) |
на расстояние Г = |
изменение потенциальной' |
энергии равно работе по•перемещению ракеты в поле сил тяготе
ния |
из точки |
|
г |
= R |
до |
точки |
г = < » , |
т .е . A U=-J^[ n ^ 3dr = |
||
= _ у ш р |
|
|
Кинетическая энергия при этом изменится |
от |
||||||
|
|
|
|
|
||||||
величины |
W |
= |
- |
^ |
до |
нуля, |
т .е . |
следова |
- |
|
тельно, |
2 |
|
|
|
=и |
о |
|
|
||
тпѵ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
% |
- лД Т м Г |
(2 .47) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
Численно величина второй космической скорости составляет |
|||||||||
И |
км/сек. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
42 - |
|
|
Для'полетов за пределы Солнечной системы потребуется пре
одолеть притяжение Солнца, поэтому третья космическая ско |
- |
|||
ростъ будет выше Ѵ2 . Она равна |
~ 4 0 |
км/сек. Для того,что |
||
бы покинуть нашу Галактику |
нужно |
|||
достичь четвертой космической ско - |
||||
рости |
ѵ4 = |
290 км/сек,поэтому |
в |
|
Р*-= |
|
объектов, скорости |
|
|
Галактике нет |
|
которых превышали бы эту величину.
Если между телами действуют силы трения, то |
механичес |
кая энергия системы не остается постоянной, однако |
энергия |
при этом не исчезает. Она переходит в эквивалентных количест вах в другие виды, т .е . выполняется более общий закон сохра -
нения энергии. Согласно |
теории относительности энергия и мас |
|||||
са взаимосвязаны. Закон |
пропорциональности массы и |
энергии |
||||
представлен формулой (2 .4 8 ) |
|
|||||
|
|
|
|
|
= т с 2 |
(2 .4 8 ) |
где |
с - |
скорость света |
в вакууме. Это соотношение показыва - |
|||
ет , |
что |
любые |
материальные объекты обладают и энергией и мас |
|||
|
Е |
|
|
|||
сой, |
которые пропорциональны друг другу. При увеличении энер |
гии тела соответственно возрастает его масса и наоборот. Вос
пользовавшись формулой (2 .4 8 ) легко убедиться, что в |
|
любом |
булыжнике массой I кг содержится энергии больше, чем |
ее |
дают |
все электростанции мира. Использовать ее в полной мере не по зволяет закон сохранения тяжелых частиц.
2 .5 .4 . Закон сохранения тяжелых частиц
Тяжелыми частицами называются протоны и нейтроны, из ко торых состоят ядра всех элементов. Элементарные частицы,о ко
торых подробнее сказано в седьмой главе, претерпевают различ -
ные |
превращения, но во всех случаях общее число тяжелых час - |
|||
тиц |
остается |
неизменным. Это означает, что общая масса |
ядер |
|
во всех превращениях не может существенно измениться, а |
еле - |
|||
довательно, |
не может существенно |
измениться ( т .е . выделиться |
||
|
|
- 43 |
- |
|
б пространство) и полная энергиясодержащаяся в ядрах. Таким
образом, гигантская энергия оказывается связанной. Однако часть этой энергии все-же может выделиться, например,при де лении тяжелых ядер (уран, торий и др.) и при синтезе тяжелых ядер из легких (синтез гелия из водорода), когда масса конеч ных продуктов оказывается несколько меньше массы исходных про дуктов. Обе эти возможности получения энергии используются на практике. Более подробно вопрос о внутриядерной энергии обсу ждается в § 7 .3 .
§ 2 .6 . Релятивистская механика
2 .6 .1 . "Здравый смысл" и действительность
Почти за 70 лет существования теории относительности вы росло несколько поколений людей, для которых факт ее создания является достаточно далекой историей, но тем не менее, до сих
пор теория относительности |
остается трудной для понимания |
не |
|
только широки^! массам, но и физикам. Причина этого |
прежде |
||
всего заключается в том, что люди привыкли в своих представ |
- |
||
лениях о материальном мире |
опираться на здравый смысл, кото - |
||
рый в свою очередь является |
следствием повседневного |
("быто |
- |
вого") опыта. Физика оказалась первой наукой, в которой "здра вый смысл" в таком понимании перестал быть надежной опорой .
Известный современный физик Бертран Рассел сказал по этому по
воду: "Очевидность - постоянный враг точности". В свое вре
мя Аристотель видел, что колесница движется с некоторой нос -
тояяной |
скоростью |
до тех |
пор, пока ее тянет лошадь, |
а лодка |
плывет |
лишь тогда, |
когда |
гребут гребцы или парус надут вѳт - |
ром. Опираясь на здравый смысл, Аристотель сделал вывод о том, что постоянное движение тела возможно лишь при действии на
него силы, а в отсутствии силы движения нет. Аристотель ошиб
ся, потому что не обнаружил существование сил трения. |
Ошибку |
||
исправил Галилей, проводя специальные опыты, т .е . расширив |
|
||
способ получения информаций, из которой складывается |
здравый |
||
смысл - вместо простого наблюдения он провел эксперименты |
со |
||
специальными приборами. |
|
|
|
Пространство, доступное в настоящее время для изучения |
, |
||
составляет ~ 10“^ - ІО^1 м, |
тогда как размеры объектов,ко- |
||
- |
44 - |
|
|
торыѳ человек воспринимает непосредственно, ограничены до вольно узкими пределами ~ 10“^ - ІО** м. Движутся эти объекты
также с небольшими скоростями. Наши повседневные прѳдставле ния о мире получены с помощью органов чувств, возможности ко
торых весьма ограничены. Лишь совершенствуя приборы, проводя
все более точные опыты, изменяя условия экспериментов, ученые все глубже проникают в тайны природы, открывая новые явления и законы. Однако для понимания многих процессов человеку, яв
ляющемуся частью природы, иногда требуется взглянуть на нее
со стороны. Для пояснения этой мысли воспользуемся примером
их книги К.Дьюрелла |
"Азбука |
теории относительности". Допус |
- |
|||
тим, что мир разделен на две |
части сферическим зеркалом |
3 |
|
|||
(р и с .2 .2 7 ). Каждому предмету |
в мире Ы соответствует |
изображе |
||||
ние в мире N . Допустим, что |
изображения так же реальны, |
|
как |
|||
и сами предметы, |
но, |
естественно, в се, что будет происходить |
||||
с предметами, соответствующим образом скажется на изображе |
- |
|||||
нии. Пусть человек А стоит, |
плотно прижавшись к зеркалу. |
|
При |
|||
этом он и его изображение В |
совпадут. Свой рост А и В |
будут |
||||
|
|
|
измерять с помощью длин |
|||
1 |
|
|
ных вертикальных линеек. |
|||
& |
|
в Р |
Если А сделает |
яаг |
|
и |
|
обернется, то |
увидит,что |
||||
|
|
|||||
|
|
В продвинулся гораздо |
|
|||
м |
, |
|
меньше, да и ростом |
|
он |
|
|
3 |
|
стал ниже. Но ведь |
В это |
Рис.2.27 |
совершенно неизвестно, |
|
для него все осталось |
||
|
по-прежнему, поскольку линейка, которой он измеряет свой рост тоже стала короче. То же самое происходит и с его шагами. Ес ли А пойдет бесконечно далеко, то В, сделав столько же шагов,
будет лишь приближаться к фокусу зеркала |
F . Для него |
эта |
точка будет являться бесконечностью. Нет |
способа доказать |
В, |
что с ним происходит нечто необычное.
Приведенный пример еще раз свидетельствует о том,что ис
тина в физике не |
всегда бывает очевидной. Материальный мир |
|
||||
устроен так, что |
человеку |
- части |
этого мира весьма |
непросто |
||
не только |
открывать новые |
законы, |
но и воспринимать |
их. |
Все |
|
сказанное |
в полной мере относится к теории относительности. |
- 45 -
2 .6 .2 . Принципы относительности Известно (см . § 2 .2 ) , что законы классической механики
выполняются относительно инерциальных систем координат. Гали лей установил так называемый принцип относительности, который
гласит, что законы механики одинаковы во всех инерциальных |
|
|||||||||||
системах координат. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Рассмотрим |
систему х' у' z' , |
которая движется относи |
|
|||||||||
тельно |
системы xyz |
с |
постоянной |
скоростью |
V |
(р и с.2 .2 8 ). |
|
|||||
Координаты какой-либо |
точки в |
первой системе |
связываются |
с |
||||||||
|
V' |
|
|
|
|
координатами этой же точки |
во |
|||||
|
|
|
|
|
^второй системе |
соотношениями |
|
|||||
|
|
. А |
|
|
|
|
У |
= |
|
|
|
|
|
-vt |
|
|
|
|
|
= У |
|
|
(2 .4 9 ) |
||
|
|
|
|
X' |
Z' |
= Z |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
0' |
---------- * |
|
|
V |
t |
|
|
|
|
||
|
z ’ |
|
|
|
|
которые |
называются преобразо |
- |
||||
|
|
|
|
|
ванияни Галилея. Скорость |
и |
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Рис.2.28 |
|
|
|
ускорение в движущейся системе |
|||||||
|
|
|
|
соответственно |
выражаются как |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
V' |
~ |
dx |
- |
dx |
_ у |
|
|
|
(2 .5 0 ) |
|
|
|
|
|
d t |
" |
d t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
сГ |
|
dv' |
_ |
dv _ а |
|
|
|
(2 .5 1 ) |
|
|
|
|
|
|
ж |
- |
ж |
- |
|
|
|
|
|
Видно, |
что ускорение |
тела в |
обеих |
системах координат |
будет |
одним и тем же, следовательно, второй закон Ньютона будет вы полняться одинаково в любой инерциальной системе отсчета.
Справедлив ли принцип относительности дл^ других явлѳ - ний, например, для законов электромагнетизма? Рассмотрим сле
дующий пример. Пусть точечный заряд |
^ покоится |
относительно |
||
проводника, заряженного |
с линейной плотностью заряда |
ß (рис. |
||
2 .2 9 ). Для наблюдателя, |
покоящегося |
относительно |
этой |
системы |
(р и с.2 . 2 9а), между зарядом и проводником будет действовать
только сила электростатического притяжения (сила Кулона FK ) . Если же наблюдатель движется относительно указанной системы
влево, то для .него заряд cj, |
и заряды в проводнике |
будут |
- |
46 - |
|
і
двигаться вправо (р и с.2 .2 9 6 ), что равносильно протеканию то -
ка, в результате чего между зарядом и проводником существует
также |
и сила |
Ампера |
FA . Поэтому казалось бы, |
что |
принцип |
+ |
+ |
+ + |
+ |
\ ?к |
І=рѵ |
IFK |
|
||||
|
IFK |
|
|
||
|
1 |
|
|
J T |
- |
а |
qèIFK |
6 |
|||
|
|
k |
|
||
|
|
|
Рис.2.29 |
|
|
относительности для электромагнитных явлений не выполняется . Это означало бы, что законы электромагнетизма в движущейся системе координат должны быть отличны от законов в неподвиж - ной системе, т .е . инерциальные системы не эквивалентны и , пользуясь законами электродинамики, можно было бы обнаружить "абсолютно покоящуюся" ("абсолютно инерциальную") систему от счета.
Было проведено большое число очень точных опытов, кото - рыѳ показали,- что невозможно обнаружить абсолютный покой или абсолютное движение, и что само это понятие не имеет физичес кого смысла. Следовательно, принцип относительности должен вы полняться для всех физических явления.
В1905 году А.Эйнштейн (1879 - 1955) обобщил многочис - ленные исследования и сформулировал два постулата, которые яв ляются основой специальной теории относительности:
1 . Законы, управляющие всеми физическими явлениями,вы - полняются одинаково во всех инерциальных системах отсчета.
2 . Скорость распространения света в вакууме есть величи на постоянная, одинаковая во всех инерциальных системах отс - чета.
Первый постулат является принципом относительности, ко - торый Эйнштейн распространил на все физические процессы. Вто рой постулат основывается на экспериментальном факте, с высо кой точностью установленном Маикельсоном (1852 - 1931).
Впервой же работе Эйнштейн показал, что законы электро-
-47 -
динамики полностью удовлетворяют этим постулатам и не требуют никакого изменения, тогда как законы механики следует видоиз
менить. В частности, для массы должно иметь место выражение |
|
||||
тп = |
mo |
г |
где |
ігіомасса покоящегося тела |
, |
V |
- скорость |
движения |
тела, а |
с - скорость света в вакуу |
- |
мѳ. В настоящее время эта зависимость получила полное экспѳ - римѳнтальное подтверждение. Постулаты Эйнштейна привели к ра дикальному пересмотру устоявшихся представлений о пространст ве и времени. Оказалось, что при переходе от движущейся сис -
темы координат (x 'y 'z ') к неподвижной (xyz ) (р и с.2.28) еле -
дует пользоваться не преобразованиями Галилея, а соотношения
ми (2 .5 2 ) +
х |
~ |
а Г |
Г |
Т Г |
У' = |
У |
|
|
|
Z' |
- |
Z |
_ |
(2 .5 2 ) |
, |
= |
t |
ѴХ |
|
t |
І — |
- ^ L - |
которые называются преобразованиями Лоренца. Легко видеть,что при малых скоростях С V « с ) эти преобразования полностью идентичны преобразованиям Галилея. Иными словами, новые явле ния обнаруживаются лишь при очень больших скоростях.1/ Меха -
нику больших скоростей называют релятивистской механикой.
Рассмотрим некоторые следствия, вытекающие из преобразо ваний Лоренца.
|
|
|
2 .6 .3 . |
Сокращение длины |
|
|
||
|
Пусть в движущейся системе Х*У'Z ' |
покоится |
стержень |
дли |
||||
ной |
Г = Х2' — |
. Будем |
измерять длину |
этого стержня в сис - |
||||
теме ХУ2 |
, относительно |
которой он движется со скоростью |
V . |
|||||
Уа - |
Xi = |
I - |
искомая |
длина |
стержня в |
системе |
ХУ2 . В соот- |
Классическая механика оказывается первым приближением ре - лятивистской механики. Она справедлива для обычных условий. В связи'с этим Эйнштейн писал: “Было бы нелепо применять теорию относительности к движению автомобиля, как нелепо употреблять счетную машину там, где вполне достаточно таб лицы умножения".
- 48 -
вѳтствии |
и преобразованиями Лоренца запишем г - Х2 - v t |
_ X, - v t |
_ Х г -Х , |
\П- Ж |
(2 .5 3 ) |
|
|
|
I = i' ѵ т ^ і г |
Итак, в движущейся системе размеры всех предметов в направле
нии движения будут в |
\J і - |
раз |
короче. Например .мет |
|
ровый стержень, движущийся |
со скоростью |
ѵ = 0 ,8 с относи |
||
тельно неподвижного |
наблюдателя будет иметь для него |
длину |
||
0 ,6 м. Этот аффект принято |
называть Лоренцовым сокращением. |
|||
Интересно, что |
в свою |
очередь наблюдатель, неподвижный |
относительно штрихованной системы отсчета, будет считать, что движется система xyZ и тогда I'= I \J1 - = 0 ,6 м. Здесь нет никакой ошибки. Ведь обе системы инѳрциадьны, nos - тому полностью равноправны.
Для макроскопических объектов еще не достигнуты скорое - ти, при которых будут сказываться релятивистские эффекты, но
опыты с микрочастицами, например, с |
электронами подтверждают |
|||
сделанный вывод. Например, если поле |
покоящегося |
электрона |
||
сферически симметрично (р и с .2 .3 0 а ), |
то |
поле |
электрона, движу |
|
щегося с достаточно большой скоростью, |
будет |
сжато в |
направ - |
|
лении его скорости (р и с .2 .3 0 6 ). |
|
|
|
|
Р ис.2.30
2 .6 .4 . Замедление времени. Парадокс близнецов
Из четвертого уравнения системы (2 .5 2 ) следует, что вре мя течет по разному в различных системах отсчета и при пере - ходе из одной системы в другую его следует преобразовывать так
- 49 -