книги из ГПНТБ / Антонов В.М. Теоретическая механика (динамика) учеб. пособие
.pdfР е ш е н и е . Для определения угловой скорости враще ния кривошипа ОА применим к движущейся механической системе теорему об изменении кинетической энергии в конеч ной форме, учитывая, что система является неизменяемой.
|
Т—Т0 = ВАС, |
|
(а) |
где Т — значение |
кинетической |
энергии |
механической си |
стемы в момент, когда кривошип ОА системы со |
|||
ставляет |
угол ср = 30° с |
горизонтальной осью х; |
|
Т0 —значение кинетической |
энергии |
системы в началь |
ный момент времени; 5 А0— сумма работ всех действующих на систему внешних
сил и моментов при перемещении системы из на чального положения в рассматриваемое.
Так как в начальный момент времени данная механиче ская система, состоящая из трех тел (кривошипа ОА, шатуна АВ и ползуна В), находилась в покое, то
То = 0.
Тогда выражение (а) примет вид:
|
Т= ВА°. |
(б; |
Найдем значение кинетической энергии Т системы: |
||
|
Т = Тол+ Т ав+ Т в, |
|
где Тол — кинетическая энергия кривошипа ОА |
в рассматри |
|
ваемый момент времени; |
|
|
ТЛв — кинетическая энергия шатуна АВ в тот же момент |
||
времени; |
|
|
Тп—-кинетическая энергия ползуна В. |
ОА совершает |
|
Определим Т0Л, учитывая, что кривошип |
||
вращательное движение вокруг оси О: |
|
|
Тоа — ’ 2 |
0)2 = |
|
|
|
(г) |
Определим ТЛв, учитывая, что шатун АВ совершает пло ское движение:
Тлв ~г 2 1°2ав ' |
(д) |
В выражении (д) |
|
130
Ip— момент инерции шатуна АВ относительно его мгно
|
венного центра скоростей РЛв; |
|
|
|
|
|||||||||
олв — угловая |
скорость вращения |
шатуна АВ в рассмат |
||||||||||||
|
риваемый |
момент времени. |
|
|
|
|
|
|||||||
Найдем |
1р, используя теорему о моменте инерции тела от |
|||||||||||||
носительно |
параллельных |
осей: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
1р |
= 1с + гпдв • СР2ав = |
Шлв • |
АВ2 |
|
|
|
|
|||||||
|
J2 |
+ т Ав ■СР2ав = . |
||||||||||||
|
Р2АВ2 |
Р2 • |
СРав |
|
Р2 |
/' |
АВ2 |
CP2А В |
|
|
(е) |
|||
= |
12g |
|
+ |
|
g |
= |
g |
[ |
12 |
|
|
|||
В выражении (е) |
1с — момент |
инерции |
шатуна |
относи |
||||||||||
тельно его центра масс С. |
|
|
|
|
|
(см. рис. |
72): |
|||||||
Из рассмотрения АДОВРав и АВРАв следует |
||||||||||||||
|
|
|
АРЛв = ВРАв = АВ = ОА=0,4 |
м\ |
|
|
|
|||||||
|
|
CPab=APab sin 60°= 0,4-0,87=0,35 |
м. |
|
|
|||||||||
Подставив значение СРАв=0,35 м в выражение |
(е), |
по |
||||||||||||
лучим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
60 |
I 0,42 |
+ |
|
|
\ |
|
|
'• |
|
|
|
|
|
1Р = -^-g-1— |
0,352 1= |
0,84 кгм2 . |
|
|
||||||||
Подставив значение 1р= 0,84 |
кгм2 в выражение (д), |
най- |
||||||||||||
дем ТАВ: ' |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тдв = |
1 |
‘ ^,84 ш2ав = 0,42 ш2лв ■ |
|
|
|
||||||||
|
2 |
|
|
(ж ). |
||||||||||
Определим Тв, учитывая, что ползун В совершает посту |
||||||||||||||
пательное движение: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
1 |
|
|
1 |
Р3 |
|
|
1 |
100 |
|
|
|
|
|
Тв = |
2 т вУв2 = |
2 |
g |
^в2 |
= |
2 |
9 8 vb2 = ^ |
v°2 ' |
'(®) |
|||||
Подставив выражения (г), (ж) и |
(з) в выражение |
(в), |
||||||||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т = |
0,13 О)2 +0,42 ШАВ2 + |
5,1 VB2 . |
|
|
(и) |
||||||
Найдем зависимость соАв и vb от и, |
применяя законы ки |
|||||||||||||
нематики. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С одной стороны (см. рис. 72): |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
vA=<fl-OA=0,4a. |
|
|
|
(К) |
9* |
131 |
ув = соАВ |
• ВРлв — 0,4 шдв = 0,4 со . |
(н) |
Подставив выражения (,м) и (н) в зависимость (и), окон |
||
чательно получим: |
|
|
Т = 0,13 со2 + |
0,42-ш2 + 5,1 • (0,4 со)2 = 1,37 со2 . |
(о) |
Найдем сумму работ всех внешних сил, действующих на данную 'систему (механизм).
Так как механизм расположен в горизонтальной плоско сти, то силы веса звеньев механизма перпендикулярны своим перемещениям. Поэтому работа от всех сил на любом Перемещении механизма равна нулю.
Помимо сил веса, на механическую систему действуют: момент М, приложенный к кривошипу, реакции хо и уо со
стороны опоры О и реакция Rb со стороны направляющих ползуна В.
Работа сил хо и уо равна нулю, так как эти силы не пере мещаются при движении механизма.
Работа силы Rb также равна нулю, поскольку при движе нии системы сила Rb все время перпендикулярна своему перемещению.
Таким образом, работу при движении механизма произ водит только момент М, приложенный к кривошипу ОА. Поэтому
2Ае=Мср = 500ф. |
(п) |
|
При повороте кривошипа ОА из |
начального положения |
|
в рассматриваемое на угол ср = 30°= |
-g - рад |
будем «меть: |
2 Ае = 500-0- = 262 |
нм . |
(Р) |
Подставив выражения (о) и (р) в (б), получим
1,37ш2=262.
132
Отсюда
13,8 сек~г .
Таким образом, в момент времени, когда кривошип ОА повернется на угол 30° от своего начального положения, его
угловая скорость равна 13,8 сек~К |
|
Pi = 50 н |
вращается |
||||||||
П р и м е р |
3. |
Кривошип 0 i0 2 весом |
|||||||||
вокруг неподвижной точки Оь На палец |
0 2 |
кривошипа сво |
|||||||||
бодно |
надета |
шестерня II |
весом |
Р2=20 |
н и |
радиусом |
|||||
г2 = 0,1 м, которая |
сцеплена с |
неподвижным колесом |
I |
ради |
|||||||
уса Г] = 0,3 |
м. |
При вращении |
кривошипа |
0 i0 2 колесо |
II ка |
||||||
тится |
без |
скольжения по внутренней |
поверхности |
колеса I. |
|||||||
С колесом II |
в точке А шарнирно соединен стержень |
АВ ве |
сом Р3=15 н, который приводит в движение ползун В, пере: мешающийся в горизонтальных направляющих. Весь меха низм расположен в горизонтальной плоскости. К кривошипу приложен постоянный вращающий момент М = 25 нм. Опре делить угловую скорость ш кривошипа в тот момент, когда механизм займет положение, показанное на рис. 73.
Вес ползуна |
Р4 |
= 28 |
н. |
В начальный момент ср0 = 0 и |
со0 = О. Кривошип 0 |
г02 |
и стержень АВ рассматривать как од |
||
нородные стержни, а колесо II — как однородный диск. |
||||
Р е ш е н и е . |
Данная |
механическая система (механизм) |
состоит из четырех движущихся тел: кривошипа 0 ]0 2, коле са II, шатуна АВ и ползуна В.
Для определения угловой скорости кривошипа 0 |0 2 при
133
меним к данной системе теорему об изменении кинетической
энергии в конечной форме: |
(а) |
|
|
Т—Т0 = 2Ае. |
|
Так как в начальный момент времени механизм находил |
||
ся в покое, то |
т 0=о. |
|
|
|
|
Тогда выражение (а) примет вид: |
(б) |
|
где Т — кинетическая |
Т= 2Ае, |
|
энергия механической системы |
в мо |
|
мент времени, |
когда механизм занимает положение, |
показанное на рис. 73; 2 Ае — сумма (работ всех действующих на систему внешних
сил при перемещении системы из начального поло жения в рассматриваемое.
Кинетическая энергия данной механической системы рав
на: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т = Tq|Оо + Т„ + T a b + Тв , |
|
|
(в) |
||||||
где То,о., Д и, ТЛв, |
Тв — кинетические |
энергии |
кривошипа |
||||||
|
|
O1O2, |
колеса |
II, шатуна АВ |
и пол |
||||
|
|
зуна |
В. |
|
|
|
|
|
|
Найдем кинетическую энергию кривошипа O1O2, учиты |
|||||||||
вая, что кривошип |
совершает |
вращательное движение |
во |
||||||
круг оси Oi (рис. 73): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= “o^O, 0)2 |
J _ |
( |
mO,Oo ' ° i ° 2 2 |
|
|
|
|||
2 |
1 |
|
3 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
I P , |
|
1 |
50 |
|
|
|
|
|
|
= g- • -T T iO iO J2CO2 |
- g • |
g-g • |
0,22 • |
a,2 = 0,034 to2 . |
|
(r) |
|||
& |
|
|
’ |
|
|
|
|
|
1 |
Найдем кинетическую энергию колеса II, учитывая, что |
|||||||||
колесо II совершает |
плоское |
движение и что |
мгновенный |
||||||
центр скоростей колеса в данный |
момент времени находится |
||||||||
в точке Рц (рис. 73): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тц = -у - 1р„ • °>п2 ■ |
|
. |
(д) |
|||||
В выражении (д) |
инерции колеса II относительно его мгно |
||||||||
1Рм — момент |
|||||||||
венного центра скоростей Рн; |
|
|
|
||||||
шц— угловая |
скорость |
вращения |
колеса |
II в |
данный |
||||
момент |
времени. |
|
|
|
|
|
|
|
134
Найдем 1рм по теореме о моменте инерции тела относи тельно параллельных осей:
1р,, = |
|
|
|
1 |
|
|
3 |
|
= |
1о, + ' т п ( ° 2рп)2 = — |
т иг22 -г m„r22 = - ^ - т пг92 |
||||||||
|
3 |
Р-, |
|
3 |
20 |
|
|
|
|
|
= ~2~ |
■~1ГГ2 ~ |
~~2~ ' ~9~8 ‘ 0,12 = 0,03 кгм2 ' |
|
|
||||
Подставив |
значение |
1рп =0,03 |
кгм2 в зависимость |
(д), |
|||||
получим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
0,03 ш,,2 = |
0,015 ojj,2 . |
|
|
(е) |
|
|
Т„ = ~ 2 ~ • |
|
|
||||||
Найдем кинетическую энергию шатуна АВ, совершающе |
|||||||||
го плоское движение: |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Tab |
|
|
wabs |
|
|
(ж) |
|
В выражении (ж) |
|
|
|
|
|
|
|||
1рдв — момент |
инерции |
шатуна АВ относительно |
его |
||||||
|
мгновенного центра скоростей Рдв; |
|
|
||||||
соав — угловая |
скорость |
шатуна АВ в |
данный |
момент |
|||||
|
времени. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Мгновенный центр скоростей РАв шатуна АВ при данном |
|||||||||
положении шатуна совпадает с точкой В (рис. 73). |
|
|
|||||||
Поэтому |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
7 |
|
т |
Ш ав • АВ2 |
Р3 • АВ2 |
|
|
||
|
Р АВ = |
1в = |
--------- 3--------- |
= -------3 i “ |
• |
|
|
||
' Из |
рассмотрения |
ДД OiBPn и 0 2АРц (см. рис. |
73) |
на |
|||||
ходим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
АР,, = |
т2 у |
2 = |
0,1 | / |
2 — 0.14 м ; |
|
|
||
АВ - |
ВР„ - |
АР„ |
= г, y Y |
- Гз V~2 = V~2 (П - |
га) = |
||||
|
|
= У~2 • 0,2 = 0,28 м . |
|
|
|
Тогда |
|
15 • 0.282 |
= 0,04 кгм2 . |
3 • 9,8 |
|
135
Подставив значение 1рАВ =0,04 |
пгм* в зависимость (ж), |
|
получим: |
t |
|
Tab = 4 “ ' °’04 ^ ав = |
0.02 сь2АВ . |
(з) |
Найдем кинетическую энергию ползуна. В, учитывая, что |
||
ползун совершает поступательное движение: |
|
|
Тв = ~ mBvb2 • |
|
|
При рассмотрении движения шатуна АВ было |
найдено, |
что точка В является мгновенным центром скоростей шатуна АВ, поэтому
и, следовательно: |
vB = 0 |
|
|
|
|
|
|||
Тв = 0. |
|
|
|
(и) |
|||||
Подставив (г), (е), |
|
|
|
||||||
(з),‘ |
(и) в выражение |
(в), получим: |
|
||||||
Т = 0,034 со2 + 0,015 со,,2 + |
0,02 ш2ЛВ . |
(к) |
|||||||
По законам кинематики найдем зависимость © и и © а в |
от |
||||||||
и (рис. 73): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О) |
vo2 |
со • О [02 |
|
0.2 |
|
о |
■ |
(л) |
|
|
и 2Нц |
= — » = 2 » , |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
VA = ю„АРи = (2 ш)(г2 у |
2 ) = |
2 • |
|
0,1 у |
2ш = 0,28 “ ; |
|
|||
|
|
Уа |
0,28 со |
|
со . |
|
(м). |
||
|
“ав = |
АВ |
|
0,28 |
= |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
Подставив зависимости (л) и (м) |
в |
(к), |
получим: |
|
|||||
Т = 0,034 со2 + 0,015 (2со)2 + 0,02 |
(со)2 = |
0,114со2 . |
(н> |
||||||
Найдем -сумму работ всех внешних сил, действующих на |
|||||||||
данный механизм. |
|
|
|
|
|
|
|
М, |
|
На механизм действуют силы Рь Рг, Рз, Рп момент |
|||||||||
реакция Rb направляющих ползуна В и реакции xoi и |
yoi |
||||||||
опоры Oi (рис. 73). |
|
|
|
|
|
|
|
|
Работа каждой из сил Pi, Рг, Рз, Р4 и Rb равна нулю, так как эти силы при движении механизма (расположенного в горизонтальной плоскости) во все время движения перпенди кулярны своим перемещениям.
Работа сил xoi и yoi также равна нулю, так как во все время движения системы эти силы не перемещаются.
136
Таким образом, при движении данного 'механизма рабо ту производит только момент М, приложенный к кривошипу
0 ,0 2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
При повороте кривошипа 0 i0 2 |
из |
начального положения |
||||||
в заданное на |
угол |
ср = 90°=^-рад |
момент М, |
приложенный |
||||
к кривошипу, произведет работу, равную: |
|
|||||||
А = Мер =• 25 • |
= |
39,4 нм . |
(о) |
|||||
Подставив выражения (.и), |
(о )в |
(б), получим: |
||||||
Отсюда |
|
|
|
0,114<в2=39,4. |
|
|
||
|
|
|
39,4 |
|
|
|
|
|
|
ш |
|
18,5 |
сек~1 . |
|
|||
|
|
0,114 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, |
в момент времени, когда кривошип 0 i0 2 |
|||||||
повернется на |
угол 90° |
от своего начального положения, его |
||||||
угловая скорость |
равна |
18,5 |
сек~1. |
|
|
|||
Г л а в а |
IX. |
ПОТЕНЦИАЛЬНАЯ ЭНЕРГИЯ |
||||||
МЕХАНИЧЕСКОЙ |
СИСТЕМЫ. |
ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ |
||||||
|
МЕХАНИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ |
|
||||||
§ 36. Силовое поле. Потенциальные силы. |
||||||||
|
|
Потенциальная энергия |
|
|||||
С и л о в ы м |
п о л е м |
называется часть пространства, в- |
||||||
каждой точке |
которого |
на помещенную туда |
материальную |
частицу действует определенная по модулю и направлению сила, зависящая от положения частицы.
Действующие на материальную точку силы поля, работа которых не зависит от вида траектории и закона движения точки, а зависит только от начального и конечного положе
ний этой точки, называются |
' п о т е н ц и а л ь н ы м и |
с и л а - |
||
м и. |
Примерами потенциальных сил являются: |
сила тяже |
||
сти, |
упругая сила пружины. |
материальной точки |
в |
данном |
Потенциальной энергией |
положении М называется скалярная величина П, равная той работе, которую произведут силы поля при перемещении точ ки из данного положения М в нулевое О:
П =Амо- |
(171) |
137
Нулевое положение точки выбирается .произвольно.
При перемещении точки под действием потенциальной силы из какого-либо начального положения Мо в конечное
Mi работа данной потенциальной силы равна разности .зна чений потенциальной энергии точки в начальном и конечном ее положениях:
АМ0М, = По — Пь |
(172) |
Все вышеприведенные положения, касающиеся матери альной точки, справедливы и для твердого тела, и для ме
ханической системы, состоящей из пруппы тел.
§ 37. Закон сохранения механической энергии
Пусть на какую-либо механическую систему действуют только потенциальные силы.
Тогда при движении системы данные потенциальные си
лы совершат работу, равную |
|
1 А = П о -П ь |
(173) |
где ЕА — сумма работ всех потенциальных сил, действующих на систему, при перемещении системы из начально го положения в конечное;
П0 — потенциальная энергия механической системы в начальном положении системы;
П1— потенциальная энергия механической системы в ко
нечном положении системы. |
|
|
Подставив выражение (173) в зависимость (168), |
выра |
|
жающую теорему об изменении кинетической |
энергии меха |
|
нической системы, получим: |
|
|
Т,—То=Ло—П) |
|
|
или |
|
|
T1+ n l = T0+ n 0=const. |
|
(174) |
Это и есть закон сохранения механической энергии: |
|
|
при движении механической системы под |
действием по |
|
тенциальных сил сумма кинетической и потенциальной |
энер |
гий системы в каждом ее положении остается величиной по стоянной.
Величина Т+.П называется полной механической энерги ей системы.
138
Г л а в а X. ПРИНЦИП ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ
§38. Принцип Даламбера для твердого тела
имеханической системы
Пусть какое-либо твердое тело совершает движение в пространстве под действием сил Fb F2, F3 и F4 (рис. 74).
Для любой точки этого движущегося тела можно запи сать (на основании принципа Даламбера для точки):
2Fk+<I>k = 0, |
(175) |
где SFk — сумма всех сил, действующих на k-ую точку тела; Фк — сила инерции к-ой точки тела.
Сила инерции точки, как известно, определяется зависи мостью (см. § 12):
Фк = —mkwk, |
(176) |
где шк — масса к-ой точки тела;
wk — ускорение k-ой точки тела.
Составивдля каждой точки движущегося твердого тела равенства (175) и затем сложив их (учитывая, что силы, с которыми точки твердого тела действуют друг «а друга, вза-' имно уравновешиваются), получим:
2 Р + 2 Ф к=0, |
(177) |
139