- •Министерство образования и науки украины
- •§2. Специальное представление полуторалинейных форм
- •Сопряженные и самосопряженные операторы в унитарном пространстве §1. Сопряженный оператор
- •Свойства сопряженных операторов.
- •§2. Эрмитовы (самосопряженные) операторы
- •§3. Норма оператора
- •4|Re(Ах,у)|4| Re(Ах,у)|.
- •§4. Еще о свойствах эрмитового оператора
- •§5. Спектральное разложение эрмитового оператора. Теорема Гамильтона – Кэли
- •§6. Положительные операторы. Корень m-й степени из оператора
- •Эрмитовы Формы §1. Полуторалинейные эрмитовы формы
- •§2. Квадратичные формы в унитарном пространстве
- •Унитарные и нормальные операторы §1. Унитарные операторы
- •§2. Нормальные операторы
- •Канонический вид линейного оператора §1. Нормальная жорданова форма
- •§2. Примеры приведения матриц к жордановой форме
- •Линейные операторы в евклидовом пространстве §1. Общие замечания и напоминания
- •§2. Ортогональные операторы
- •Билинейные и квадратичные формы
- •§3. Экстремальные свойства квадратичной формы
- •Элементы теории групп §1. Понятие группы. Подгруппы
- •§2. Примеры групп
- •§3. Еще определения
- •§4. Некоторые свойства групп
- •§5. Изоморфизм групп
- •§6. Смежные классы. Нормальные делители
- •§7. Свойства смежных классов (сформулированы для левых, но справедливы и для правых)
- •§8. Примеры построения смежных классов
- •§9. Гомоморфизмы. Фактор-группа
- •§10. Две теоремы о гомоморфизмах
- •§11. Группы линейных преобразований
- •§12. Группа Лоренца
- •§13. Линейные представления групп. Терминология
- •§14. Приводимые и неприводимые представления
- •§15. Характеры
- •§16. Примеры представлений групп
- •Элементы теории тензоров
- •§1. Определитель Грамма
- •§2. Взаимные базисы. Ковариантные и контравариантные координаты векторов
- •Примеры.
- •§3. Преобразование базиса и координат
- •Пример: Пусть е1(1, 1, 0) е1(1, 0, 0)
- •§4. Понятие тензора
- •§5. Примеры тензоров
- •§6. Основные операции над тензорами
- •§7.Афинные ортогональные тензоры
- •§8. Операции над аффинными ортогональными тензорами
- •§9 Признак тензорности величины
- •§10 Еще раз о свойствах симметрии тензоров
- •§11. Псевдотензоры
- •§12. Связь тензоров 2го ранга с матрицей линейного оператора и с определителями
- •§13.Тензорные поля
- •§14. Дифференцирование тензорного поля по координатам точки пространства
- •§15. Дифференциальные операции 1го порядка
- •§16. Дифференциальные операции 2го порядка
- •§17. Интегральные формулы тензорного анализа
- •§18. Тензоры (задачи)
- •Экзаменационные вопросы по курсу высшей алгебры
- •Часть II.
- •Экзаменационные задачи по курсу "высшая алгебра". Часть II
§2. Примеры приведения матриц к жордановой форме
1.. Корни характеристического уравнения:1, 2, 3= 1..
Собственные векторы Апо λ = 1, т.е. ядроА1:
, значит базисN(А1):.
Образ оператора А1 М(А1) находим из соотношений:
; базисМ(А1)f3(1, 2, –1), и т.к.f3= 2f1–f2, тоf3ℒ(f1,f2).
Тогда: базисом будет вектор; вектором, дополняющим базисдо базисабудет любой из векторов, например вектор; а базисдополнить до базисанечем, т.к..
Прообраз А1у= (1, 2, –1)у1–у2–у3= 1 , например (1, 0, 0).
Кстати: система А1у= (1, 0, 0) решений не имеет, т.е. прообраза второго слоя для вектора (1, 2, –1) нет.
Следовательно, жорданов базис оператора А:.
И, окончательно, имеем жорданову форму матрицы оператора А:.
2. Найти нормальную жорданову форму матрицы линейного оператора А = и базис, в котором матрица оператора имеет жорданову форму.
Δ. Для матрицы линейного оператора А=составим и решим характеристическое уравнение: det(AE) = 0 .
Получим:
=.
Тогда: = 0 и, следовательно,1, 2= –1;3, 4= 1.
a) Рассмотрим операторА-1 =АE =А+E =. Ищем собственные векторы оператораАпри=1, т. е. ядро оператораА-1. Для этого решим систему четырех линейных однородных уравнений с матрицейА-1. Из третьего и четвертого уравнений системы видно, что. Тогда можно легко установить, что. Векторf1(1, 1, 0, 0)единственный собственный вектор оператораА, соответствующий собственному значению=1 и образует базис ядра оператораА–1. Далее ищем базис образа оператораА–1:
.
Отметив, что для векторов f2,f3,f4существует соотношение:f3 +f4 –f2 = (0, 0, 0, 1), находим базис образа оператораА–1:
{1 (1, 1, 0, 0),2 (0, –1, 1, 1),3 (0, 0, 0, 1).
Отметив, что векторы f1 и совпадают, делаем вывод о том, что этот вектор образует базис пересечения образа и ядра оператораА-1.
Кратность корня λ = 1 равна двум, а собственный вектор, соответствующий этому собственному значению, только один. Поэтому, полагаемg1 равным вектору, а еще один вектор жорданового базиса ищем, как прообраз первого слоя для. Решаем неоднородную систему линейных уравненийи находим второй векторg2(1, 3/4, 0, 0) жорданового базиса, соответствующего собственному значению=1 кратности два. При этом, что характерно, у векторанет прообраза второго слоя, ибо системас расширенной матрицей
решений не имеет. Это и не случайно, потому что собственному значению =1 кратности 2 должно соответствует два вектора жорданового базиса оператораА:
g1(1, 1, 0, 0);g2(1, 3/4, 0, 0).
При этом отметим, что:
.
б) Теперь рассмотрим собственное значение = 1 и, соответственно, операторА1=А+Е:
.
Найдем ядро этого оператора, т.е. собственные векторы оператора Апри λ = 1.
.
Вектор f1 (1, 1, 1, 1) образует базис ядра оператораА1 и является единственным собственным вектором оператораА, отвечающим собственному значению= 1 .
Ищем базис образа М(А1) оператораА1 .
.
Отмечая, что f1 =f2 +f3 +f4, заключаем: базисом пересечения ядра и образа оператораA1является векторf1.
Так как собственный вектор только один, а собственное значение имеет кратность 2, требуется найти еще один вектор жорданового базиса. Поэтому полагаем g3 равным вектору 1(1, 1, 1, 1), а еще один вектор жорданового базиса ищем как прообраз первого слоя для 1(1, 1, 1, 1). Для этого решаем неоднородную систему линейных уравнений A1g4 = 1 и находим вектор g4(0, 1/2, 0, 1/2) жорданового базиса, соответствующего собственному значению = 1 кратности два. При этом у вектора 1(1, 1, 1, 1) нет прообраза второго слоя, ибо система A1y = g4 с расширенной матрицей решений не имеет. И вновь это не случайно, потому что собственному значению = 1 кратности 2 должно соответствовать два вектора жорданового базиса, а они уже найдены:
g3(1, 1, 1, 1);g4(0, 1/2, 0, 1/2).
При этом отметим, что: Ag3=g1,Ag4 =g3 +g4. Для оператораАнайден жорданов базис:. При этомАG=. ▲
3.; det(AE) = 01, 2= 1;3, 4= 2.
Δa) Рассмотрим операторА1:А1-E=. Ищем собственные векторы оператораАпри= 1, т.е. ядро оператораА1.
. Векторы {f1,f2} образуют базисN(A1).
Далее ищем базис.
Так как векторы f1,f2,f3,f4– линейно независимы, то, а векторы дополняющие базисдо базиса– векторы:
Кратность корня λ = 1 равна двум, поэтому имеем уже два вектора жорданового базиса А:
g1(1, 0, 1, 0);g2(0, 1, 0, 1).
б)Рассмотрим оператор А2=А-2Е:, и найдем ядро оператораА2т.е. собственные вектораАпри λ = 2.. Векторf1(0, 0, –2, 1), являющийся решением этой системы является одновременно и базисом ядра.
Ищем базис образа оператора А2 – М(А2) .
.
Тогда, вектор (0, 0, –2, 1) это вектор жорданового базиса, а второй вектор – прообраз вектора (0, 0, –2, 1), если он есть. Система для его нахождения: А2у= (0, 0, –2, 1).
Решаем систему А2у= (0, 0, –2, 1), для нахождения прообраза 1-гослоя вектора (0, 0, –2, 1) Получаем:.
Решением системы является, например, вектор (1, –1, 0, 0).
Тогда g3(0, 0, –2, 1);g4(1, 1, 0, 0).
Для оператора Анайден жорданов базис:.
При этом т.е. жорданова форма оператораА:. ▲.