- •Н.А. Андреева
- •Введение
- •Сведения о материальных средах
- •1. Системы микрочастиц
- •1.1 Случай классических частиц
- •1.2. Вырожденные коллективы частиц
- •1.2.1. Фермионы
- •1.2.2 Бозоны
- •2. Кристаллические твердые тела
- •2.1 Трехмерные кристаллические системы
- •Индексы Миллера и кристаллографические направления
- •2. 2 Классификация дефектов
- •2.2.2 Дислокации и их движение
- •Плотность дислокаций
- •Взаимодействие дефектов
- •Физические свойства твердых тел
- •3. Тепловые свойства.
- •3.1. Теплоемкость твердого тела
- •3.1.1. Область низких температур
- •Теплоемкость электронного газа
- •3.2. Тепловое расширение твердых тел
- •3.3. Теплопроводность
- •4. Электрические свойства
- •4.1. Дрейф электронов
- •4.2. Время релаксации
- •4.3. Закон Видемана - Франца
- •4.4. Температурная зависимость подвижности носителей
- •4.5. Электропроводность чистых металлов
- •I II III Рис. 4. 4 Температурная зависимость удельного сопротивления металла ост
- •5. Электрон - электронное взаимодействие.
- •5.1. Взаимодействие электронов
- •5.1.1. Какие электроны участвуют во взаимодействии?
- •5.2. Основное состояние сверхпроводника
- •5.2.1. Энергия основного состояния
- •5.3. Энергетическая щель
- •6. Механические свойства.
- •6.1. Деформация растяжения
- •6.1.1. Расчет технической прочности при хрупком разрушении
- •6.2. Пути повышения прочности
- •7. Магнитные свойства твердых тел
- •7.1. Магнетизм веществ
- •7.1.1. Ферромагнетизм
- •7.1.2 Магнитные материалы
- •7.2. Парамагнетизм
- •7.2.1. Теория Ланжевена
- •7.3. Диамагнетизм
- •Получение низких и сверхнизких температур. Низкотемпературные жидкости.
- •8. Физические основы охлаждения.
- •8.1. Изоэнтропное расширение
- •8.2. Дросселирование сжатого газа
- •8.3. Расширение из постоянного объема
- •8.4. Десорбционное охлаждение
- •8.5. Откачка паров кипящей жидкости
- •9. Получение низких температур
- •Конструкция поршневого детандера
- •10. Получение сверхнизких температур
- •10.1 Метод адиабатического размагничивания
- •Криостат
- •10.2. Метод растворения 3Не в 4Не
- •1 0. 3. Метод Померанчука.
- •Энтропия
- •Криостат
- •11. Низкотемпературные жидкости.
- •11.1 Свойства криогенных жидкостей
- •1 1.2. Сверхтекучесть 4Не
- •11.3. Квантовые жидкости
- •11.4. Температурные волны
- •11.5. Квантовая жидкость 3Не
- •Библиографический список
- •Оглавление
6.1.1. Расчет технической прочности при хрупком разрушении
Различают реальную или техническую прочность (р), которая характеризует прочность реальных кристаллических материалов, используемых в технике. Обычно техническая прочность их на 2-3 порядка ниже теоретической прочности 0. Считается, что различие между р и о связано с наличием в кристаллической решетке дефектов и в частности микротрещин.
Необходимо отметить, что точный расчет прочности для металлов с реальной кристаллической решеткой, а тем более для сплавов (сталей) провести довольно сложно. Необходимо знать целый ряд параметров кристаллической решетки ( плотность дислокаций, их структуру, концентрацию и тип точечных дефектов и т.д.) и характер внешних воздействий. Поэтому расчет ведется обычно в рамках той или иной модели. Мы рассмотрим модель расчета для металлических материалов, в которой рассматривается наличие трещин и их развитие. Для расчета рассмотрим пластинку и приложим к ней растягивающее напряжение . Плотность упругой энергии в таком упругом растянутом образце равна
W = , (6.3)
Будем считать, что в какой-то момент образовалась поперечная микротрещина длиной , которая проникла на всю толщину материала (а). Это вызывает образование свободной поверхности S = 2 а и следовательно приводит к увеличению его энергии
U1 2 а (6.4)
где - свободная поверхностная энергия.
Вместе с этим при возникновении трещины в объеме V = 2 материал разгружается от упругих напряжений и его упругая энергия уменьшается на
. (6.5)
Общее же изменение энергии, обусловленное появлением трещины с учетом (6.4) и (6.5) будет
W = 2 а - . (6.6)
На рис.6.4 показана зависимость W( ).
Рис. 6. 4 Зависимость плотности упругой
энергии от длины трещины
А
В точке А производная , равна нулю, поэтому для нее преобразуем уравнение (6.6)
(6.7)
Откуда и найдем критический размер трещины к
к = (6.8)
До тех пор, пока размер трещины меньше к, ее развитие энергетически невыгодно. Начиная же с = к удлинение трещины вызывает уменьшение энергии и поэтому процесс происходит самопроизвольно, приводя к хрупкому разрушению. Реальная прочность металлического материала с микротрещиной вычисляется
(6.9)
Для большинства металлических материалов = n ∙ 10-6м.
Трещины могут возникать за счет слияния вакансий, механической обработки, движения дислокаций и возникновения высоких напряжений. Развитие трещин происходит во времени от момента их появления, до разрушения и это время называют временной прочностью или долговечностью.
Некоторые механические свойства кристаллических материалов зависят от степени предварительной деформации, улучшаясь с ее ростом. Это явление называется упрочнением или наклепом. Упрочнение механических материалов свидетельствует о протекании в них необратимых процессов, связанных с перемещением атомов и отдельных фрагментов относительно друг от друга, что приводит к изменению внутренней энергии кристалла. Повышение внутренней энергии холоднодеформируемого металла делает его менее устойчивым по сравнению с отожженным состоянием. Это приводит к возникновению и развитию процессов, стремящихся приблизить состояние к равновесному. Такими процессами являются отдых и рекристаллизация.
Отдых заключается в рассасывании внутренних напряжений путем перемещения атомов искаженных областей в равновесные положения. Это приводит к частичному или полному снятию упрочнения. Отдых протекает со скоростью, которая определяется температурой и скрытой энергией деформирования. Металлы с малой температурой плавления (свинец, олово, цинк) отдыхают с заметными скоростями даже при комнатной температуре. Тугоплавкие металлы в этих условиях практически не имеют отдыха, и он ускоряется при повышении температуры.
Различают еще один процесс, приводящий к разупрочнению наклепанного металлического материала – это рекристаллизация. При температуре, равной примерно четверти от температуры плавления (по абсолютной шкале), в материале возникают и растут новые кристаллы, свободные от внутренних напряжений. При этом происходит изменение структуры, и процесс рекристаллизации может сопровождаться укрупнением зерен.