- •Сборник лекций по курсу общей оптики
- •§ Фотометрические понятия и величины
- •§ Эволюция оптических теорий
- •§ Шкала электромагнитных волн
- •§ Особенности видимого диапазона
- •§ Электромагнитные волны (волновое уравнение)
- •§ Плоские волны
- •§ Сферические волны
- •§ Плоские гармонические волны. Волновой вектор
- •§ Представление гармонических волн в комплексном виде
- •§ Свойства элементарных и гармонических волн
- •§ Эффект Доплера
- •§Плотность потока энергии электромагнитной волны. Гауссов пучок.
- •§Импульсы электромагнитной волны
- •§ Давление света
- •§ Суперпозиция световых волн
- •§ Поляризация электромагнитных волн
- •§ Преломление и отражение на границе двух плоских диэлектриков
- •I. Законы геометрической оптики
- •III. Формулы Френеля
- •§ Полное внутреннее отражение
- •§Энергетические соотношения падающих, отражённых, преломленных волн
- •§ Элементы геометрической оптики
- •§ Виды оптических систем
- •§ Аберрации оптических систем
- •§ Условия наблюдения интерференции
- •§ Осуществление когерентных источников в оптике
- •§ Таутохронизм оптических систем
- •§Расчёт интерференционной картины от 2 когерентных источников
- •§ Многолучевая интерференция
- •§ Интерференция в параллельных лучах на клине
- •§ Эталон Фабри-Перо
- •§ Просветление оптики
- •§ Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля
- •0 (В силу малости)
- •§Дифракция Френеля на круглом отверстии и экране. Зонная пластинка
- •§ Графическое вычисление амплитуды
- •§ Дифракция на крае полуплоскости
- •§ Дифракция в параллельных лучах
- •§ Распределение интенсивности в фокальной плоскости линзы при дифракции на одной щели
- •§Геометрическое вычисление интенсивности в фокальной плоскости
- •§ Дифракционная решётка
- •§ Наклонное падение лучей на решётку
- •§ Дифракция на многомерных структурах
- •§ Физические основы голографии
- •§ Двойное лучепреломление
- •§ Объяснение двойного лучепреломления на основании анизотропии диэлектрических свойств кристалла
- •§ Построение Гюйгенса в одноосных кристаллах
- •§ Получение поляризованного света. Поляризационные приборы
- •§ Получение и исследование эллиптически поляризованного света
- •§ Интерференция поляризованных лучей (хром. Поляризация)
- •§ Искусственная анизотропия
- •§ Вращение плоскости поляризации
- •§ Рэлеевское рассеяние
- •§ Комбинационное рассеяние света
- •§ Нормальная и аномальная дисперсия
- •§ Основы электронной теории дисперсии
- •§ Поглощение света. Закон Бугера-Ламберта-Бера
- •§ Фазовая и групповая скорости
- •§ Лучеиспускательная и поглощательная способность тела. Закон Кирхгофа.
- •§ Закон Стефана-Больцмана.Закон Вина. Формула Рэлея-Джинса
- •§ Формула Планка
- •§ Фотоэффект
- •§ Элементарная квантовая теория излучения (спонтанное и вынужденное излучение)
- •§ Инверсная населённость
- •§ Условия, необходимые для создания лазера
§ Суперпозиция световых волн
Принцип суперпозиции: вектора в каждой точке равны всех полей в данной точке не зависимо от их происхождения.
Рассмотрим некоторые частные случаи:
Бегущая волна. Постановка задачи: пусть имеются две волны, характеризующиеся векторами и имеющие одинаковые и .
(I) (II)
Складываем почленно правые и левые части систем (I)+(II):
(III)
При этом суммы и будут давать напряженность и индукцию результирующего поля, согласно принципу суперпозиции. Т.о. (III) можно записать: ,
г де удовлетворяют принципу суперпозиции. Возникает такая бегущая волна.
Биение. Постановка задачи: пусть две плоских электромагнитных волны с одинаковыми амплитудами E и B распространяются в одном направлении. Волны характеризуются частотами
В ыражение для вектора В может быть получено аналогичным способом. Амплитуда волны может быть промодулирована – частота биения.
Если амплитуды одинаковы, то результирующее колебание изменяется в пределах 0…2Е, если амплитуды неравны, то изменяется от до , м.б. использована для модулирования радиосигнала.
Стоячие волны. Пусть имеются две волны с одинаковыми амплитудами и частотами, которые распространяются вдоль одной прямой в противоположных направлениях.
Из рисунка следует:
1)
2)Вектора противонаправлены, что тождественно сдвигу по фазе на величину π.
,
где – начальная разность фаз.
, (1)
где .
не является бегущей волной т.к. координата (в данном случае z) не входит в фазу, однако амплитуда волны будет являться функция по z, соответственно такая волна называется стоячей.
Расстояние между двумя соседними пучностями/узлами длина стоячей волны, причём . Покажем, что в стоячей волне колебание векторов , сдвинуты относительно друг друга по фазе на величину π/2.
(2)
( 2) содержит синусы, а (1) косинусы одних и тех же аргументов. Отсюда следует что вектора , смещены на π/2.
П лотность потока энергии равна нулю в узлах и пучностях. С течением времени энергия двигается между соседними узлами и пучностями, превращаясь из энергии магнитного поля в энергию электрического поля и обратно. Объемная плотность энергии остается постоянной.
1890 опыт Винера – экспериментальное доказательство электромагнитных волн света. При падении светового потока на зеркало вблизи зеркала образуется стоячая волна. Под углом α к зеркалу расположена фотопластинка. Почернения фотопластинки, возникшие в ходе опыта, совпадают с пучностями вектора (вектор в этих точках имеет узел). Расстояние между почернениями примерно равны , то есть совпадает с длиной стоячей волны. Из опыта следует, что при взаимодействии света с веществом основную роль играет электрический вектор. В связи с этим вектор также еще называют световым вектором.
§ Поляризация электромагнитных волн
Исторически сложилось, что плоскость, содержащая вектора , называется плоскостью поляризации, а содержащая — плоскостью колебаний (о ней, как правило, будем говорить в дальнейшем). .
Если в процессе распространения волны плоскость колебаний сохраняет своё положение, то волна называется плоско- или линейнополяризованной.
Рисунок 1. Волна от одного источника.
Рисунок 2. Результирующая волна от нескольких источников.(естественный свет). Выделяя из естественного света одну плоскость, получаем плоско-поляризованный свет.
Рассмотрим суперпозицию двух плоско-поляризованных волн одинаковой частоты, распространяющихся в одном направлении. Плоскости поляризации взаимно перпендикулярны.
При сложении взаимно перпендикулярных гармонических колебаний получается колебание, вектор которого будет описывать эллиптическую кривую. Соответственно, в общем случае:
(1)
Уравнение описывает эллипс, произвольно ориентированный относительно осей.
1. Рассмотрим частный случай.
a) (2)
– описывает эллипс, оси которого совпадают с осями координат.
С уществует два типа эллиптической поляризации: если для наблюдателя, смотрящего навстречу волне, вектор Е вращается против часовой стрелки, то поляризация называется левой, в противном случае 0 –правой.
б) - круговая поляризация:
(3)
2)
(4) или –линейная.
Вышесказанное показывает, что электромагнитная волна с любым видом поляризации может быть представлена в виде суперпозиции двух взаимно перпендикулярных линейно-поляризованных волн. Также можно показать, что любая плоско-поляризованная волна может быть представлена в виде суперпозиции двух циркулярно-поляризованных волн. Т.о. В природе существует два вида поляризаций: эллиптическая и плоская, при этом они взаимно представимы.