- •Сборник лекций по курсу общей оптики
- •§ Фотометрические понятия и величины
- •§ Эволюция оптических теорий
- •§ Шкала электромагнитных волн
- •§ Особенности видимого диапазона
- •§ Электромагнитные волны (волновое уравнение)
- •§ Плоские волны
- •§ Сферические волны
- •§ Плоские гармонические волны. Волновой вектор
- •§ Представление гармонических волн в комплексном виде
- •§ Свойства элементарных и гармонических волн
- •§ Эффект Доплера
- •§Плотность потока энергии электромагнитной волны. Гауссов пучок.
- •§Импульсы электромагнитной волны
- •§ Давление света
- •§ Суперпозиция световых волн
- •§ Поляризация электромагнитных волн
- •§ Преломление и отражение на границе двух плоских диэлектриков
- •I. Законы геометрической оптики
- •III. Формулы Френеля
- •§ Полное внутреннее отражение
- •§Энергетические соотношения падающих, отражённых, преломленных волн
- •§ Элементы геометрической оптики
- •§ Виды оптических систем
- •§ Аберрации оптических систем
- •§ Условия наблюдения интерференции
- •§ Осуществление когерентных источников в оптике
- •§ Таутохронизм оптических систем
- •§Расчёт интерференционной картины от 2 когерентных источников
- •§ Многолучевая интерференция
- •§ Интерференция в параллельных лучах на клине
- •§ Эталон Фабри-Перо
- •§ Просветление оптики
- •§ Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля
- •0 (В силу малости)
- •§Дифракция Френеля на круглом отверстии и экране. Зонная пластинка
- •§ Графическое вычисление амплитуды
- •§ Дифракция на крае полуплоскости
- •§ Дифракция в параллельных лучах
- •§ Распределение интенсивности в фокальной плоскости линзы при дифракции на одной щели
- •§Геометрическое вычисление интенсивности в фокальной плоскости
- •§ Дифракционная решётка
- •§ Наклонное падение лучей на решётку
- •§ Дифракция на многомерных структурах
- •§ Физические основы голографии
- •§ Двойное лучепреломление
- •§ Объяснение двойного лучепреломления на основании анизотропии диэлектрических свойств кристалла
- •§ Построение Гюйгенса в одноосных кристаллах
- •§ Получение поляризованного света. Поляризационные приборы
- •§ Получение и исследование эллиптически поляризованного света
- •§ Интерференция поляризованных лучей (хром. Поляризация)
- •§ Искусственная анизотропия
- •§ Вращение плоскости поляризации
- •§ Рэлеевское рассеяние
- •§ Комбинационное рассеяние света
- •§ Нормальная и аномальная дисперсия
- •§ Основы электронной теории дисперсии
- •§ Поглощение света. Закон Бугера-Ламберта-Бера
- •§ Фазовая и групповая скорости
- •§ Лучеиспускательная и поглощательная способность тела. Закон Кирхгофа.
- •§ Закон Стефана-Больцмана.Закон Вина. Формула Рэлея-Джинса
- •§ Формула Планка
- •§ Фотоэффект
- •§ Элементарная квантовая теория излучения (спонтанное и вынужденное излучение)
- •§ Инверсная населённость
- •§ Условия, необходимые для создания лазера
§ Интерференция поляризованных лучей (хром. Поляризация)
При наложении двух когерентных лучей, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, интерференция картина не наблюдается (интерференционный член =0) и возникает только в том случае, если колебания в налагаемых лучах совершают колебания вдоль одного направления.
А значит колебания, первоначально поляризованные в перпендикулярных направлениях, можно свести в одну плоскость, пропустив их через поляризационную установку т.о., чтобы его плоскость не совпадала с плоскостью к олебания ни одного из лучей. N1, N2 – николи, выполняющие роль поляризаторов.
К – пластинка из анизотропного материала. ОО’ – оптическая ось. Интерференционная картина зависит от свойств К.
П араметры сей системы: через первый николь проходит поляризованный свет, который после разбивается на 2 состояния: OO’ – оптическая ось, после второго николя выпускаются лишь проекции, а именно пропускает лишь те колебания, которые лежат в одной определенной плоскости. Первый николь в сущности обеспечивает когерентность и выделяет определенные цуги. Если убрать один из николей, то картина исчезнет. К обеспечивает приобретение некоторой разности фаз между компонентами луча. Если плоскости первого или второго николя совпадают с направлениями 1 либо 2, то интерцеренции не наблюдается.
Если плоскости николей параллельны, то разность фаз лучей остается такой же, какая была набрана в пластинке. Если же тх плоскости перпендикулярны, то фаза изменяется на π/2.
Данное явление может использоваться для определения параметров пластинки К (толщину, например), это очень чувствительный способ обнаружения анизотропных свойств.
§ Искусственная анизотропия
Некоторые материалы, являющиеся в обычных условиях изотропными, могут проявлять анизотропные свойства в электрическом или магнитном полях или при деформации.
1. Механические деформации.
Из опыта следует, что ,
где P – давление, k – коэффициент фотоупругости, – мера анизотропии.
Оптическую анизотропию легко обнаружить, поместив деформированный образец между скрещенными поляризаторами. Участки, у которых толщина и механическая напряженность будут одинаково окаршены в один цвет либо иметь одинаковые яркости.
В качестве образца часто используют пустиглаз. При наложении механических напряжений экран начинает просветляться. Так при max; а при интенсивность снижается. Данная методика может использоваться для расчёта прочности детали либо конструкции.
2. Эффект Кера (анизотропия в электрическм поле) – используется в ячейках Кера.
С реда заключена в конденсаторах;
Оптическая ось совпадает с направлением электрического поля;
Ячейки Кера обладают очень малой инерционностью (τ~ ).
Это всё позволяет использовать в качестве модуляторов или оптических затворов (лазеры).
3. Эффект Коттон-Мутона (анизотропия в магнитном поле): .
§ Вращение плоскости поляризации
Н екоторые вещества способны поворачивать плоскость поляризации, они называются оптически активными. Впервые такой эффект был замечен в 1911 году в кристалле кварца. различают левоворащающие и правовращающие формы вещества, явялющиеся оптическими изомерами. Примерами оптических изомеров могут служить инантиаморфные кристаллы, т.е. кристаллы с зеркальным отображением кристаллической решётки.
Оптической активностью могут обладать вещества, имеющие ассиметричный атом С (т.к. в таком случае все радикалы будут разные).
Химические свойства эквивалентны, как и большинство физических => перед нами оптическая изомерия. Оптическая изомерия вообще возможна лишь для объёмных молекул.
Угол равен каждой длине – закон Био-Савара:
, где
Оптическую активность можно также вызвать искусственным путём.
ex. Эффект Фарадея (1846) – возникновение оптической активности в магнитном поле. , k - помтоянная Верда.
Впревые объяснение вращения плоскости поляризации было дано Френелем в 1817 г. Его теория базировалась на 2 постулатах:
1. плоскополяризованный свет можно представить в виде 2 циркулярных поляризаций, вращающих в противоположных направлениях.
2. Скорости распространения этих циркулярных поляризаций в оптически активных веществах различны.
;
e xp. Опыт показывает, что пластинки кварца толщиной 1 мм вращает плоскость поляризации для красного цвета на 15̊, для желтого - 21̊, для зелёного - 27̊, для синего - 33̊, дляфиолетового - 51̊. Т.о. имеет место вращательная дисперсия. Гипотеза Френеля была подтверждена экспериментально.
Несмотря на то, что химические свойства оптических изомеров идентичны, в живой природе встречаются только левовращающие соединения. Правовращающие соединения, как правило, ядовиты. Один из способов разделения лево- и правовращающих соединений – бактерии, которые не употребляют правовращающие.