- •Предисловие
- •1. физические основы механики
- •1.1. кинематика материальной точки
- •1.1.1. Общие понятия механики.
- •1.1.2. Кинематика точки
- •1.1.3. Скорость
- •1.1.4. Ускорение
- •1.1.5. Примеры
- •1.2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ
- •1.2.1. Основные понятия
- •1.2.2. Законы динамки поступательного движения
- •1.2.3. Вес тела
- •1.2.4. Инерциальные системы отсчета
- •1.2.5. Принцип относительности Галилея
- •1.2.6. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции
- •1.2.7. Закон сохранения импульса
- •1.2.9. Центр инерции
- •1.3. работа и энергия
- •1.3.1. Работа
- •1.3.2. Энергия
- •1.3.3. Кинетическая и потенциальная энергии
- •1.3.4. Закон сохранения механической энергии
- •1.3.5. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •1.4. вращательное движение твердого тела
- •1.4.1. Кинематика вращательного движения
- •1.4.2. Кинетическая энергия вращательного движения. Момент инерции
- •1.4.3. Основное уравнение динамики вращательного движения
- •2. МОЛЕКУЛЯРНАЯ ФИЗИКА И ТЕРМОДИНАМИКА
- •2.1.1. Предмет молекулярной физики
- •2.1.2. Термодинамические параметры
- •2.1.3. Идеальный газ
- •2.1.4. Основное уравнение МКТ газов для давления
- •2.2. движение газовых молекул
- •2.2.1. Скорость теплового движения молекул
- •2.2.2. Распределение молекул по скоростям (закон Максвелла)
- •2.2.3. Закон распределения Больцмана
- •2.2.4. Число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул
- •2.3. первое начало термодинамики
- •2.3.1. Внутренняя энергия идеального газа
- •2.3.3. Работа при расширении газа
- •2.3.5. Адиабатический процесс
- •2.4. второе начало термодинамики
- •2.4.1. Характеристики тепловых процессов
- •2.4.2. Принцип действия тепловой машины
- •2.4.3. Второе начало термодинамики
- •2.4.4. Энтропия
- •2.5. реальные газы
- •2.5.1. Отклонение свойств газов от идеальных
- •2.5.3. Критическое состояние вещества
- •2.6. жидкости
- •2.6.1. Свойства жидкостей
- •2.6.2. Поверхностное натяжение
- •2.6.3. Явление смачивания
- •2.6.5. Капиллярность
- •2.6.6. Тонкие слои жидкости
- •2.6.7. Поверхностно-активные вещества. Адсорбция
- •3. электричество и магнетизм
- •3.1. электрические заряды и электрическое поле
- •3.1.1. Взаимодействие тел
- •3.1.2. Электрический заряд
- •3.1.3. Закон Кулона
- •3.1.4. Единицы заряда
- •3.1.5. Электрическое поле
- •3.1.7. Теорема Гаусса
- •3.2. потенциал электрического поля
- •3.2.1. Работа сил электрического поля
- •3.2.3. Потенциал электрического поля
- •3.2.5. Эквипотенциальные поверхности
- •3.3. электростатика диэлектриков
- •3.3.1. Проводники и диэлектрики
- •3.3.2. Поляризационные заряды в диэлектриках
- •3.3.4. Типы диэлектриков
- •3.3.5. Вектор поляризации
- •3.3.6. Поляризация диэлектриков
- •3.3.7. Вектор поляризации и связанные заряды
- •3.3.8. Электрическое поле в диэлектриках
- •3.3.9. Теорема Гаусса для диэлектриков. Электрическое смещение
- •3.3.10. Сегнетоэлектрики
- •3.4.1. Электрическое поле заряженного проводника
- •3.4.2. Электроемкость
- •3.4.3. Емкость проводящей сферы
- •3.4.4. Конденсаторы
- •3.4.5. Энергия электростатического поля
- •3.5. постоянный электрический ток
- •3.5.1. Электрический ток
- •3.5.2. Сила и плотность тока
- •3.5.3. Источники тока. ЭДС
- •3.5.4. Закон Ома. Сопротивление проводников
- •3.5.5. Правила Кирхгофа
- •3.5.6. Работа и мощность тока
- •3.6. электропроводность металлов
- •3.6.1. Свободные электроны в проводниках
- •3.6.2. Свойства электронного газа
- •3.7. ток в полупроводниках
- •3.7.1. Полупроводники
- •3.7.2. Собственная проводимость полупроводников
- •3.7.3. Примесная проводимость полупроводников
- •3.7.4. Применение полупроводников
- •3.8. магнитное поле
- •3.8.1. Магнитные силы
- •3.9. магнитное поле проводников с током
- •3.9.1. Магнитное поле токов
- •3.9.3. Магнитный поток
- •3.9.5. Закон полного тока
- •3.10. электромагнитная индукция
- •3.10.1. Закон электромагнитной индукции
- •3.10.2. Правило Ленца
- •3.10.3. Возникновение индукционного тока в витке
- •3.10.4. Явление самоиндукции
- •3.10.5. Магнитная проницаемость вещества
- •3.10.6. Энергия магнитного поля
- •3.11. магнитные свойства веществ
- •3.11.1. Магнитное поле в веществе. Вектор намагничивания
- •3.11.3. Элементарные носители магнетизма
- •3.11.4. Диамагнетизм
- •3.11.5. Парамагнетизм
- •3.11.6. Ферромагнетики
- •3.12. уравнения максвелла
- •3.12.1. Общая характеристика уравнений
- •3.12.3. Второе уравнение Максвелла. Ток смещения
- •3.12.4. Полная система уравнений Максвелла
- •4. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ
- •4.1. колебательное движение
- •4.1.1. Общие сведения о колебаниях
- •4.1.2. Механические колебания
- •4.1.4. Гармонические колебания в электрической системе
- •4.1.6. Сложение двух перпендикулярных гармонических колебаний
- •4.2. свободные и вынужденные колебания
- •4.2.1. Затухающие колебания
- •4.2.2. Характеристики затухания
- •4.2.3. Вынужденные колебания
- •4.3.1. Образование и распространение волн в упругой среде
- •4.3.2. Уравнение бегущей волны
- •4.3.3. Энергия упругих волн
- •4.4. электромагнитные волны
- •4.4.1. Свойства электромагнитных волн
- •4.4.3. Шкала электромагнитных волн
- •5. ОПТИКА
- •5.1. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
- •5.1.1. Предмет оптики
- •5.1.2. Световая волна
- •5.1.3. Интерференция волн. Когерентность
- •5.2. Дифракция света
- •5.2.2. Метод зон Френеля. Прямолинейное распространение света
- •5.2.3. Дифракция на щелях
- •5.3.1. Естественный и поляризованный свет
- •5.3.4. Закон Малюса
- •5.3.5. Поляризация при отражении и преломлении
- •5.3.6. Вращение плоскости поляризации
- •5.3.7. Применение поляризации
- •5.4.1. Проблема теплового излучения
- •5.4.2. Законы теплового излучения абсолютно черного тела
- •5.4.3. «Ультрафиолетовая катастрофа»
- •5.4.4. Квантовая гипотеза Планка
- •5.4.5. Фотоэффект
- •5.4.6. Фотон и его свойства
- •6. ЭЛЕМЕНТЫ АТОМНОЙ ФИЗИКИ
- •6.1. введение в квантовую механику
- •6.1.1. Волновые свойства частиц
- •6.1.2. Физический смысл волн де Бройля
- •6.1.3. Волновая функция
- •6.1.4. Соотношение неопределенностей
- •6.2. квантовомеханическое описание движения частиц
- •6.2.1. Уравнение Шредингера
- •6.2.2. Частица в потенциальной яме
- •6.3. строение атома
- •6.3.1. Корпускулярная модель атома
- •6.3.2. Квантовомеханическое описание водородного атома
- •6.4. многоэлектронные атомы
- •6.4.1. Спин электрона
- •6.4.2. Принцип Паули
- •6.4.3. Электронная структура оболочек атомов
- •6.4.4. Рентгеновские лучи
- •7. ЭЛЕМЕНТЫ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ
- •7.1. атомное ядро
- •7.1.1. Состав атомного ядра
- •7.1.2. Энергия связи ядра
- •7.1.3. Ядерные силы
- •7.1.4. Модели ядра
- •7.2. радиоактивный распад ядер
- •7.2.1. Явление радиоактивности
- •7.2.3. Альфа-распад
- •7.3. ядерные реакции
- •7.3.1. Уравнение ядерной реакции
- •7.3.2. Законы сохранения в ядерных реакциях
- •7.3.3. Составное ядро
- •7.3.4. Типы ядерных реакций
- •7.3.5. Трансурановые элементы
- •7.4. физические основы ядерной энергетики
- •7.4.1. Деление ядер
- •7.4.2. Термоядерные реакции
- •8. ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ ФИЗИЧЕСКИХ ИЗМЕРЕНИЙ
- •8.1. Единицы и размерности физических величин
- •8.2.1. Погрешности прямых измерений
- •8.2.3. Учет инструментальной и случайной погрешностей
- •8.2.4. Исключение промахов
- •8.2.6. Точность измерительных приборов
- •8.2.7. О точности вычислений
- •8.2.8. Графические методы обработки результатов измерений
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •Конспект лекций по физике
|
|
|
|
− |
|
|
Итак, фотон обладает |
1 |
3 |
4 |
|
энергией, массой и им- |
|
||||
2 |
|
||||
пульсом. Открытие у све- |
|
|
|
||
та |
корпускулярных |
|
|
|
|
свойств не отрицает на- |
|
|
|
||
личие у него волновых. |
|
|
|
||
Корпускулярные свойства |
|
|
|
||
проявляются, |
главным |
|
Рис. 6.1.1 |
||
образом, при излучении и |
|
||||
|
|
|
|||
поглощении |
света осо- |
|
|
|
|
бенно большой частоты. |
|
|
|
6.ЭЛЕМЕНТЫ АТОМНОЙ ФИЗИКИ
6.1.ВВЕДЕНИЕ В КВАНТОВУЮ МЕХАНИКУ
6.1.1.Волновые свойства частиц
Как видно из предыдущей лекции, между светом и частицами существует много общего: свет обладает рядом корпускулярных свойств, которые характеризуются теми же величинами, что и свойства частиц. В 1924 г. де Бройль высказал предположение, что если свет обладает корпускулярными свойствами, то и частицы в свою очередь должны обладать волновыми свойствами. При этом формулы, описывающие свойства света и частиц, должны совпадать. Так,
длина волны частицы с массой |
m, движущейся со скоростью V, должна оп- |
|||||
ределяться формулой (5.4.15), |
т.е. |
|||||
λ = |
h |
|
= |
h |
. |
(6.1.1) |
P |
|
|||||
|
|
mV |
|
|||
Эту волну, связанную с движущейся частицей, принято называть волной |
||||||
де Бройля. |
Существование этих волн может быть установлено лишь на опыте, |
где проявляется волновая природа частиц. Т.к. волновые свойства света проявляются в явлениях интерференции и дифракции, то для частиц, если гипотеза де Бройля верна, также должны обнаруживаться эти явления. Однако вследствие очень малых длин волн де Бройля обнаружить волновые свойства частиц значительно трудней, чем у света.
|
Простые вычисления по формуле |
(6.1.1) дают, например, для электронов |
|||
в электронно-лучевой трубке значения |
λ: скорость электрона определяется со- |
||||
отношением |
mV2 |
= eU , где U – ускоряющее напряжение (~2 кВ), откуда |
|||
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
V = |
2eU ≈ 2,7 109 |
м/ с |
и |
||
|
m |
|
|
|
|
|
|
|
− |
|
|
h |
= 6,62 10−31 2,7 109 ≈ 0,27 10−10 |
0 |
|
λ = |
м = 0,27 A , в то время как длина |
|||
mV |
||||
|
|
|
0
волны видимого света ~ 5500 A .
Как известно, дифракция обнаруживается, когда размеры препятствий соизмеримы с длиной волны. Поэтому дифракцию частиц можно обнаружить не на оптической дифракционной решетке, а на кристалле, расстояние между ато-
мами, в котором составляет ~10-10 м. Такие опыты были проделаны и подтвердили наличие у частиц волновых свойств. Это опыты К.Д.Дэвисона и Л.Х.Джермера по дифракции электронов на кристалле Li, Дж.Томпсона и П.С.Тартаковского по дифракции электронов с помощью фольги.
Впоследствии такие опыты были проделаны с пучками нейтронов и протонов, а О.Штерн провел опыты с атомами гелия и натрия. Схема одного из таких
опытов приведена |
на рис. 6.1.1. |
Здесь |
1 – электронная пушка, |
2 – |
электронный пучок, |
3 – фольга (толщина |
10-5÷10-6 см), 4 – фотопластинка. |
После проявления на фотопластинке был виден ряд светлых и темных концентрических колец, т.е. типичная дифракционная картина, по которой можно было рассчитать длину волны и сравнить с (6.1.1). Оказалось, что результаты таких расчетов хорошо совпадают, и, следовательно, гипотеза де Бройля подтверждается экспериментально.
6.1.2. Физический смысл волн де Бройля
Сравним результат дифракции световых волн и частиц. В результате наложения дифрагирующих волн происходит усиление или ослабление амплитуды колебаний. Степень почернения фотопластинки (дифракционные максимумы) пропорциональна интенсивности волны, т.е. квадрату амплитуды световой волны.
Образование же дифракционной картины у частиц означает, что в разные точки экрана попадает различное число частиц. Так как попадание отдельных частиц в определенные места пластинки носит случайный характер, то можно сказать, что частицы после прохождения фольги на одни участки фотопластинки попадают с большей вероятностью, а на другие – с меньшей. Мерой вероятности в данном случае является доля частиц, попадавших на данный участок.
Итак, в случае дифракции частиц степень почернения отдельных участков фотопластинки зависит от вероятности попадания частиц на эти участки, а в случае дифракции света степень почернения пропорциональна квадрату амплитуды волны. Отсюда можно заключить, что квадрат амплитуды волны де Бройля определяет вероятность нахождения частицы в данной области пространства. В этом и заключается статистическое, вероятностное толкование волн, связанных с движущейся частицей.
6.1.3. Волновая функция
Теория, описывающая движение микрочастиц с учетом их волновых свойств, называется квантовой или волновой механикой.
−
Из физического смысла волн де Бройля следует, что в квантовой механике задание состояния частицы должно быть иным, чем в классической. Принципиальной особенностью квантовой механики является вероятностный характер описания явлений. Причем эта вероятность определяется квадратом амплитуды волн де Бройля. Известно, что математическое выражение, описывающее распространение волны в пространстве, называют волновой функцией, которая для
плоской волны имеет вид |
|
|
|
|
||
S = a cos(ωt − kx). |
|
|
|
|
|
|
Заменяя в этом выражении характеристики волны ω и |
k характеристи- |
|||||
ками частиц |
Е и Р из соотношений E = hν = hω, |
P = hk , |
получим волно- |
|||
вую функцию для свободнодвижущейся частицы с постоянными |
Е и Р. |
В |
||||
квантовой механике принято волновую функцию микрочастиц обозначать |
ψ |
|||||
(«пси» – функция). |
ψ = a cos 1 (E t − px). |
x |
|
|
A |
|
|
|
h |
|
|
|
|
Волновую функцию ψ, |
описывающую волну |
|
Px |
P |
|
|
микрочастицы, записывают в более общем |
|
|
||||
комплексном виде (на основании известных в |
x |
|
ϕ |
|
||
математике формул Эйлера): |
|
|
||||
x |
|
|
|
|||
i |
(E t−px), |
|
|
|
|
|
ψ = ae−h |
|
|
|
(6.1.2) |
|
|
где i = |
−1 − мнимая единица. На осно- |
0 |
|
|
|
|
вании физического смысла волновой функции |
|
|
|
|
и ее комплексного вида можно сказать, что |
Рис. 6.1.2 |
|
квадрат модуля волновой функции |ψ|2 должен быть пропорционален вероят-
ности W того, что частица находится в бесконечно малом объеме |
V: |
||||
W = |
|
ψ |
|
2 V . |
(6.1.3) |
|
|
Следовательно, квадрат модуля волновой функции представляет собой плотность вероятности найти частицу в данной точке пространства:
ψ |
|
2 = |
W |
. |
(6.1.4) |
|
|||||
|
|
||||
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
6.1.4. Соотношение неопределенностей
Согласно физическому толкованию волн, связанных с движущимися частицами, нельзя утверждать, что при определенных условиях частица будет двигаться по строго определенной траектории. Можно лишь говорить о вероятности той или иной траектории. Т.е. наличие волновых свойств приводит к некоторой неопределенности (неточности) в описании движения частиц при помощи задания их координат и скоростей.
Однако в ряде случаев волновые свойства не сказываются на движении микрочастиц. Например, движение электронов в электронно-лучевой трубке, заряженных частиц в ускорителях. Т.о., необходим критерий, чтобы судить, в каких случаях надо учитывать волновые свойства частиц, а когда ими можно
−
пренебречь. Таким критерием и служит соотношение неопределенностей, полученное в 1925 г. В.Гейзенбергом.
Получим его, рассмотрев прохождение электронного пучка сквозь щель ширины х (рис. 6.1.2). Т.к. электроны обладают волновыми свойствами, то после прохождения щели произойдет дифракция, и на фотопластинке А образуется дифракционная картина. Из формулы дифракционной решетки для первого максимума имеем
x sin ϕ = λ . |
|
|
|
(6.1.5) |
|||||
Используя формулу (6.1.1), получим λ = |
h |
|
и |
||||||
P |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
x P sin ϕ = h . |
(6.1.6) |
||||||||
Таким образом, после прохождения щели стали известны с точностью до |
|||||||||
х координаты электрона, но зато появилась неопределенность в составляю- |
|||||||||
щей импульса |
|
|
Px = Psin ϕ. Из (6.1.6) можно записать соотношение между |
||||||
x и Px : |
|
|
x Px = h . |
|
|||||
Т.к. для некоторой части электронов, попадающих за пределы главного |
|||||||||
максимума, |
|
Px > Psin ϕ, то |
|
||||||
x |
Px ≥ h . |
|
|
|
(6.1.7) |
||||
Это и есть соотношение неопределенностей. |
|
||||||||
Для расчетов удобно пользоваться соотношением |
|||||||||
V |
= |
h |
. |
(6.1.8) |
|||||
|
|||||||||
x |
|
m |
x |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
||||
Из этой формулы видно, что из-за малости |
h значительная неопределен- |
ность в скорости Vx может быть лишь для микроскопических частиц. Для макроскопических частиц V пренебрежимо мала, и их волновые свойства не играют роли.
Для примера рассмотрим два случая:
Движение электронов в электронно-лучевой трубке. След электронного
луча можно определить в пределах х = 1 мм = 10-3 м. |
Тогда из |
(31.8) нахо- |
|
дим V |
: . Учитывая, что V = 2,7 109 м/с, видно, что |
V<<V, |
и для описа- |
x |
|
|
|
ния движения электронов в этом случае можно пользоваться законами Ньютона, не учитывая волновых свойств.
Движение электронов в атоме водорода. Если электрон принадлежит ато-
му, то его |
координаты |
должны лежать |
в пределах атома, |
т.е. |
x = 10-8 см = 10-10 м. Тогда |
Vx = 7,3 106 м/с. |
Скорость же движения элек- |
||
трона в атоме |
V ~ 106 м/с. |
Т.е. неопределенность в скорости соизмерима со |
скоростью. Поэтому для описания движения электрона в этом случае нельзя использовать законы Ньютона, а надо учитывать его волновые свойства.