- •Часть I
- •Кинематика
- •1.1. Основные вопросы механики
- •1.2. Основные физические модели и понятия механики
- •1.3. Кинематика материальной точки
- •1.3.1. Система отсчета
- •1.3.2. Радиус-вектор, вектор перемещения
- •1.3.6. Взаимосвязь между линейными и угловыми кинематическими величинами
- •1.4. Кинематическое уравнение движения. Прямая и обратная задачи кинематики
- •Кинематика твердого тела
- •2. Динамика материальной точки
- •2.1. Ньютоновская динамика и границы ее применимости
- •2.2. Законы Ньютона
- •2.3. Силы
- •2.3.1. Гравитационное взаимодействие
- •2.3.2. Электромагнитное взаимодействие
- •2.4. Движение материальной точки в однородном силовом поле
- •Законы сохранения в механике
- •3.1. Интегралы движения и законы сохранения
- •3.2.Закон сохранения импульса и его векторный характер
- •3.3. Механическая работа
- •3.4. Кинетическая энергия
- •3.5. Потенциальная энергия и ее связь с силой
- •Поле сил тяготения и кулоновское силовое поле
- •3.6.3. Поле силы тяжести
- •3.6.4. Поле упругих сил
- •3.7. Закон сохранения механической энергии
- •3.8. Примеры применения законов сохранения механической энергии и импульса
- •Движение частицы в потенциальном силовом поле
- •3.8.2. Абсолютно упругий удар двух материальных точек
- •3.8.3. Роль закона сохранения механической энергии при решении конкретных задач
- •Закон сохранения момента импульса
- •3.10. Момент силы. Момент импульса
- •Элементы динамики вращательного движения твердого тела
- •Вращение твердого тела относительно неподвижной оси
- •4.2. Момент инерции
- •4.3. Примеры вычисления моментов инерции однородных симметричных тел
- •4.4. Кинетическая энергия вращающегося твердого тела
- •Механическая работа при вращательном движении твердого тела
- •4.6. Сравнение описаний движения материальной точки и вращения твердого тела
- •Применение основных законов динамики твердого тела при решении конкретных задач
- •5. Основы специальной теории относительности (сто)
- •5.1. Преобразования Галилея. Принцип относительности Галилея
- •Любая система отсчета , движущаяся относительно некоторой инерциальной системы отсчета равномерно и прямолинейно, также является инерциальной.
- •5.2. Опыт Майкельсона. Постулаты теории относительности
- •Принцип постоянства (инвариантности) скорости света
- •5.3. Преобразования Лоренца
- •5.4. Следствия из преобразований Лоренца
- •5.4.1. Лоренцовское сокращение длины
- •5.4.2. Относительность промежутков времени
- •5.4.3. Относительность одновременности
- •5.5. Релятивистский закон сложения скоростей
- •5.6. Релятивистские импульс и масса частицы
- •5.7. Релятивистская энергия
- •1. Релятивистская кинетическая энергия частицы определяется приращением ее полной энергии (5.23), (5.26).
- •2. Полная энергия системы и ее масса связаны универсальной формулой а. Эйнштейна (5.28).
- •5.8. Связь релятивистской энергии и импульса частицы
- •6. Ответы на контрольные вопросы
- •Кинематика
- •Динамика материальной точки
- •Законы сохранения в механике
- •Элементы динамики вращательного движения твердого тела
- •Основы специальной теории относительности
- •Оглавление
- •Уколов Александр Сергеевич
- •Часть 1
3.8. Примеры применения законов сохранения механической энергии и импульса
Движение частицы в потенциальном силовом поле
В механике часто встречаются задачи, в которых рассматривается движение одной частицы в потенциальном силовом поле. При этом потенциальная энергия частицы зависит от ее положения в поле Если изображать на графике зависимость потенциальной энергии от одной переменной, например от x, считая другие постоянными, то эта зависимость называется потенциальной кривой. Информация о виде потенциальной кривой позволяет получить очень ценные сведения о характере движения частицы в силовом поле, не решая уравнений ее движения.
Для простоты рассмотрим одномерный случай, когда U=U(x), (рис. 3.9). Тогда из закона сохранения механической энергии следует, что
U(x)
В
Д
C
A
Е
x1
xВ
xА
x2
x
x3
Рис. 3.9
или
(3.41)
Так как скорость частицы - действительная величина, то это условие определяет области разрешенного движения и имеет вид
(3.42)
Пусть полная механическая энергия Е0 такова, как изображено на рис. 3.9.
Движение частицы возможно в областях: для которых выполнено условие (3.42). Проанализируем более подробно результаты, следующие из (3.41) и (3.42).
1) Ограниченная область называется потенциальной ямой . Движение в потенциальной яме называется финитным. В точках С и D выполняется равенство E0=U(x), здесь скорость частицы обращается в нуль, то есть частица изменяет направление своего движения на противоположное. Координаты этих точек являются корнями уравнения E0=U(x). Точка А соответствует минимуму потенциальной энергии (дно потенциальной ямы), здесь dU/dx|А=0, и F=0, поэтому в этой точке находится равновесное состояние. Это состояние равновесия устойчиво, так как при сколь угодно малом отклонении от него dU/dx>0 и F направлена к положению равновесия. Таким образом, движение частицы внутри потенциальной ямы является колебательным.
2) Область x2<x<x3 - запрещенная область, которая называется потенциальным барьером. Здесь - ширина потенциального барьера. Точка В - вершина потенциального барьера. В этой точке dU/dx|B=0, поэтому частица в этой точке с энергией E=U(xB) будет находиться в равновесии (F=0), но это равновесие неустойчиво.
3) Движение в области инфинитно, так как происходит в неограниченной области пространства. В точке с координатой x3 происходит отражение частицы от потенциального барьера (U(x3)=E0).
4) Если полная энергия частицы больше высоты потенциального барьера, то движение инфинитно. При этом кинетическая энергия частицы максимальна в точке, где потенциальная энергия минимальна (xА), и минимальна в точке, где потенциальная энергия максимальна (xB).
Контрольные вопросы.
3.9. Может ли полная механическая энергия частицы принимать отрицательное значение?
3.10. Какому условию должно удовлетворять значение полной энергии тела, чтобы оно было спутником некоторой планеты?