- •Закон сохранения заряда. Закон Кулона.
- •Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции электрических полей. Графическое изображение электрических полей.
- •Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей
- •1. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •2. Поле объемно заряженного шара
- •3. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити)
- •6. Работа сил электростатического поля в случае двух точечных зарядов. Потенциал. Потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов.
- •7.Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Связь между напряжённостью электростатического поля и потенциалом.
- •8.Эквипотенциальные поверхности, их связь с силовыми линиями.
- •9.Проводники и диэлектрики. Заряженный проводник. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •10. Электроёмкость, конденсаторы. Электроёмкость проводящего шара. Ёмкость плоского конденсатора, сферического конденсатора, цилиндрического конденсатора.
- •После интегрирования получим
- •9.2. Параллельное соединение конденсаторов
- •Энергия заряженного конденсатора
- •3.2. Напряженность электростатического поля двух
- •3.3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •Электрический диполь
- •Поляризация диэлектрика
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •17.Теорема Гаусса для поля вектора поляризации. Теорема Гаусса для поля вектора электрического смещения. Связь между векторами d и e.
- •Сила тока, плотность тока
- •Уравнение непрерывности
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •20,Сторонние силы. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •21,Работа, мощность, кпд источника тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •22,Переходные процессы в конденсаторах. Правила Кирхгофа.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи запишем в виде
- •Первое правило Кирхгофа
- •23,Источники магнитного поля. Сила взаимодействия, движущихся зарядов.
- •24,Магнитное поле движущего заряда. Магнитный поток.
- •26,Магнитное поле соленоида. Проводник с током в магнитном поле. Взаимодействие параллельных токов. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Магнитное поле соленоида
- •27. Закон Био-Савара-Лапласа. Момент сил, действующий на контур с током. Работа перемещения контура с током в магнитном поле.
- •28. Закон электромагнитной индукции. Индуктивность. Явление самоиндукции.
- •3.18. Индуктивность
- •29. Вектор намагничивания. Циркуляция вектора j. Циркуляция вектора н.
- •30. Ток смещения. Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Свойства уравнений Максвелла:1. Уравнения Максвелла линейны.
- •32. Электромагнитные волны. Поток энергии электромагнитного поля (Вектор Умова-Пойтинга).
- •33. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории. Примесные полупроводники. Понятие сверхпроводимости. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории
- •9.13. Понятие о сверхпроводимости
- •34. Типы магнетиков (Диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм, понятие о петле гистерезиса, применение магнетиков).
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Применение магнетиков
Электрический диполь
Система из двух равных разноименных зарядов образует электрический диполь, характеристика диполя – вектор электрического дипольного момента, который по определению равен:
(4.1)
где: q – модуль заряда.
– вектор, проведенный от отрицательного заряда к положительному.
В СИ электрический дипольный момент измеряется в кулонах умноженных на метр ( Клм).
Направление электрического дипольного момента совпадает с направлением от отрицательного к положительному заряду. Линии напряженности электрического поля диполя показаны на рис. 1.5в.
Если диполь находится в однородном внешнем электрическом поле, то на него действует пара сил (см. рис. 4.1), вращательный момент которой (см. ч. I (8.4)) равен:
.
Подставляя из (1.5) и учитывая определение электрического дипольного момента (4.1), получаем значение модуля момента сил:
направление его определяется по правилу правого винта (см. ч. I, лекция 7 § 4).
Следовательно, момент сил равен векторному произведению: (4.2)
Суммарная сила, действующая на диполь в однородном электрическом поле:
поэтому диполь в электрическом поле поступательно не перемещается, а только поворачивается по полю. При параллельном диполь будет находиться в устойчивом равновесии.
Потенциальная энергия точечного заряда qo во внешнем электрическом поле Wp = qo, где потенциал поля в точке нахождения заряда.
Диполь система двух равных по величине разноименных зарядов, поэтому его потенциальная энергия во внешнем электрическом поле ,
где 2 и 1 потенциалы внешнего, однородного электрического поля в точках расположения положительного (+q) и отрицательного (q) зарядов.
Согласно формуле , где разность потенциалов 2 1 равна приращению потенциала на отрезке х =сos (так как потенциал однородного поля убывает линейно в направлении ), т. е. .
Следовательно, потенциальную энергию диполя можно записать в виде
или . (1)
Формула (4.1) остается справедливой и при внесении диполя в неоднородное поле. Из формулы (4.1) следует, что при = 0 потенциальная энергия минимальна: Wpmin = pE, т. е. диполь находится в состоянии устойчивого равновесия (M = 0). При = 90о, Wp=0 (Mmax = pE). При = 180о , Wpmax = pE (состояние неустойчивого равновесия).
Замечание: Формула (1) не учитывает потенциальную энергию взаимодействия зарядов, образующих диполь.
16. Полярные и неполярные диэлектрики. Поляризация.
Неполярные диэлектрики
Рис.1
Полярные диэлектрики
К полярным диэлектрикам относятся вода (Н2О), спирты и др.
Рис.
2
При внесении полярного диэлектрика во внешнее электрическое поле молекулы деформируются, но эта деформация столь незначительна, что полярную молекулу можно считать жестким диполем. При Е 0 (рис.2, б), суммарный дипольный момент всех молекул полярного диэлектрика уже не равен нулю.