- •Закон сохранения заряда. Закон Кулона.
- •Электрическое поле. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции электрических полей. Графическое изображение электрических полей.
- •Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей
- •1. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •2. Поле объемно заряженного шара
- •3. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости
- •4. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра (нити)
- •6. Работа сил электростатического поля в случае двух точечных зарядов. Потенциал. Потенциал поля, создаваемого системой точечных зарядов.
- •7.Циркуляция вектора напряженности электрического поля. Связь между напряжённостью электростатического поля и потенциалом.
- •8.Эквипотенциальные поверхности, их связь с силовыми линиями.
- •9.Проводники и диэлектрики. Заряженный проводник. Проводник во внешнем электрическом поле.
- •10. Электроёмкость, конденсаторы. Электроёмкость проводящего шара. Ёмкость плоского конденсатора, сферического конденсатора, цилиндрического конденсатора.
- •После интегрирования получим
- •9.2. Параллельное соединение конденсаторов
- •Энергия заряженного конденсатора
- •3.2. Напряженность электростатического поля двух
- •3.3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности
- •Электрический диполь
- •Поляризация диэлектрика
- •Электрическое поле в диэлектриках
- •17.Теорема Гаусса для поля вектора поляризации. Теорема Гаусса для поля вектора электрического смещения. Связь между векторами d и e.
- •Сила тока, плотность тока
- •Уравнение непрерывности
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •20,Сторонние силы. Закон Ома для неоднородного участка цепи.
- •21,Работа, мощность, кпд источника тока. Тепловое действие тока. Закон Джоуля-Ленца.
- •22,Переходные процессы в конденсаторах. Правила Кирхгофа.
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи запишем в виде
- •Первое правило Кирхгофа
- •23,Источники магнитного поля. Сила взаимодействия, движущихся зарядов.
- •24,Магнитное поле движущего заряда. Магнитный поток.
- •26,Магнитное поле соленоида. Проводник с током в магнитном поле. Взаимодействие параллельных токов. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Магнитное поле соленоида
- •27. Закон Био-Савара-Лапласа. Момент сил, действующий на контур с током. Работа перемещения контура с током в магнитном поле.
- •28. Закон электромагнитной индукции. Индуктивность. Явление самоиндукции.
- •3.18. Индуктивность
- •29. Вектор намагничивания. Циркуляция вектора j. Циркуляция вектора н.
- •30. Ток смещения. Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Свойства уравнений Максвелла:1. Уравнения Максвелла линейны.
- •32. Электромагнитные волны. Поток энергии электромагнитного поля (Вектор Умова-Пойтинга).
- •33. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории. Примесные полупроводники. Понятие сверхпроводимости. Проводники, диэлектрики и полупроводники в зонной теории
- •9.13. Понятие о сверхпроводимости
- •34. Типы магнетиков (Диамагнетизм, парамагнетизм, ферромагнетизм, понятие о петле гистерезиса, применение магнетиков).
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Применение магнетиков
28. Закон электромагнитной индукции. Индуктивность. Явление самоиндукции.
Явление электромагнитной индукции открыто Фарадеем в 1831 г.
При изменении магнитного потока, пронизывающего замкнутый проводящий контур, в нем возникает индукционный ток. Наличие индукционного тока i вызвано появлением в контуре ЭДС индукции i. При этом ЭДС индукции не зависит от того, каким образом происходит изменение магнитного потока, а определяется лишь скоростью его изменения . Закон электромагнитной индукции записывают в виде
i = , (3.76)
где «» в этом уравнении связан со знаком магнитного потока и знаком ЭДС индукции (рис. 3.24, а, б).
Рис.
3.24
Рис.
3.25
Индукционный ток имеет такое направление, что созданное им магнитное поле противодействует причине, его вызывающей.
Действительно, индукционный ток в контуре создает собственное магнитное поле, которое препятствует изменению внешнего магнитного потока, вызывающего ЭДС индукции (рис. 3.25, а, б).
Циркуляция вектора переменного электрического поля по произвольному неподвижному контуру
= i 0. (3.77)
Символ частной производной определяет то положение, когда контур и натянутая на него поверхность, находятся в покое.
Магнитный поток, пронизывающий этот контур,.
Вследствие того, что интегрирование проводится по произвольной поверхности, натянутой на неподвижный контур, .
С учетом этого выражение (3.77) представим в виде (3.78)
или в дифференциальной форме rot=. (3.79)
Уравнение (3.79) выражает локальную связь между электрическим и магнитным полями: переменное магнитное поле в данной точке определяет ротор поля в этой же точке.
Поскольку циркуляция переменного электрического поля, возбуждаемого переменным магнитным полем, отлична от нуля, то это электрическое поле не потенциально, а является вихревым, как и магнитное поле.
3.18. Индуктивность
Если в контуре существует ток, то полный магнитный поток, возникшего магнитного поля сквозь собственный контур, прямо пропорционален силе этого тока Ф = LI, (3.82)
где L индуктивность контура.
В соответствии с принятым правилом знаков магнитный поток и сила тока всегда имеют одинаковые знаки, поэтому L > 0.
Рассмотрим, от чего зависит индуктивность на примере соленоида. Если пo виткам соленоида течет ток I, то индукцию магнитного поля в центре его на оси можно найти по формуле В = оnI, (3.83)
где магнитная проницаемость вещества внутри соленоида; n число витков на единицу его длины; 0 магнитная постоянная.
Магнитный поток сквозь один виток соленоида Ф1 = ВS
или с учетом индукции магнитного поля Ф1 = оnIS, где S площадь одного витка.
Полный магнитный поток, пронизывающий N = n витков, Ф = NФ1= nоnIS= о n2IV, (3.85) где V = S объем соленоида.
С учетом формулы (3.83) индуктивность соленоида L = оn2V. (3.86)
Таким образом, индуктивность контура зависит от магнитной проницаемости среды, числа витков на единицу длины в квадрате, размеров и формы контура и от наличия вблизи других контуров.
В СИ индуктивность измеряется в генри (Гн).
Явление самоиндукции
Дальнейшее изучение явления электромагнитной индукции показало, что если в контуре течет изменяющийся во времени электрический ток, то созданное им переменное магнитное поле вызывает изменение магнитного потока сквозь этот контур и возбуждается ЭДС самоиндукции.
Явление возникновения ЭДС индукции при изменении тока в контуре называют самоиндукцией.
Согласно закону электромагнитной индукции с учетом (3.82) имеем S или S , где L = const; скорость изменения тока в контуре.
Знак «» показывает, что ЭДС самоиндукции S направлена так, чтобы препятствовать изменению силы тока в контуре (согласно правилу Ленца).
Явление самоиндукции наблюдается, например, при замыкании и размыкании электрической цепи.
При отключении обмоток электромагнитов, электромоторов и т. п. с большой индуктивностью возникает большая ЭДС самоиндукции, что приводит к образованию вольтовой дуги между контактами выключателя и является весьма опасным для электроустановок (если они не защищены) и для обслуживающего персонала.